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Pontifícia Universidade Católica de Minas Gerais IPUC - Instituto Politécnico da PUC Minas Unidade Coração Eucarístico Curso: Engenharia de Produção Aluna: Ana Luiza Vasconcelos Camargos Dutra Professor: Nestor Cifuentes EXPERIMENTO: OSCILADOR AMORTECIDO Laboratório de Física II Belo Horizonte 21/09/2018 Objetivo: Obter a função: ϴ(t), que descreve o movimento amortecido, através da prática realizada no laboratório de física, para posterior análise dos dados e montagem do gráfico. 1.Introdução: Utilizamos novamente o pêndulo de torção nessa prática, para entendermos como o pêndulo real é amortecido, com a força de resistência do ar exercendo um torque contrário ao movimento. Dessa forma, não se pode evitar a dissipação de energia. A mola, do ponto de vista dinâmico, apresenta um movimento periódico, isto é, um movimento que se repete em intervalos regulares de tempo. Os osciladores harmônicos são bastante comuns, nos quais o sistema está vibrando com pequena amplitude em torno de um ponto de equilíbrio, executando o movimento. O oscilador Harmônico Amortecido sofre ações dissipativas pelas forças de atrito, como a resistência do ar, agindo como um amortecedor propriamente dito até que o movimento cesse. Nesse caso, a frequência de oscilação é menor que no oscilador sem amortecimento, a amplitude da oscilação diminui conforme o tempo passa e a energia mecânica é dissipada. Os cálculos foram realizados de acordo com as equações abaixo: Equação de movimento para o pêndulo: 𝛪 𝑑 2𝜃 𝑑𝑡 2 + 𝑏 𝑑𝜃 𝑑𝑡 + 𝜅𝜃 = 0 Solução descrita, pela equação abaixo como o movimento de oscilação com uma frequência angular 𝜔1 : 𝜃(𝑡) = 𝜃0𝑒 −𝛾𝑡cos(𝜔1𝑡 + 𝜑0) Sendo que o termo: 𝜃0𝑒 −𝛾𝑡 descreve a amplitude do pêndulo e ( uma constante calculada por: 𝛾 = 𝑏 2Ι 𝑏 uma constante que depende do meio onde o pêndulo está imerso. 𝛪 é o momento de inércia do pêndulo. A parte da função :cos(𝜔1𝑡 + 𝜑0) descreve a oscilação da haste que ocorre com frequência 𝜔1. E a rapidez com que a amplitude diminui depende do meio, através do valor da constante 𝑏 e do momento de inércia 𝐼 do conjunto. Portanto: Equação da frequência angular: 𝜔1 = √ 𝜅 /Ι − 𝛾2 = √𝜔0 2 − 𝛾 2 Equação do período de oscilação: 𝑇 = 2𝜋/ 𝜔1 Então: 𝑇 = 2𝜋/ √𝜔𝑜 2 − 𝛾 2 2.Desenvolvimento: Material utilizado: Pêndulo de torção com acessórios; Cronômetro; Régua. Método: No experimento, utilizamos o pêndulo de torção para estudar oscilações amortecidas Para executá-lo, levamos a haste até a posição máxima e soltamos, evitando a vibração durante o movimento para não gerar possíveis erros. Medimos o período de oscilação à medida que a amplitude diminuía, observamos se havia influência no valor do período. Foram anotadas a cada oscilação, o período verificado no cronômetro.Com o intuito de verificar o que acontece com o período enquanto a amplitude de oscilação diminui. De acordo com as informações obtidas, os dados foram expostos em 3 tabelas, para construímos os gráficos de 𝜽 𝐱 𝒕 e 𝒍𝒏𝜽 𝐱 𝒕 . Análise de dados: Tm = Δt/s ᴓ0 = 0rad (início da amplitude máxima) X0 = valor da amplitude Equação: ϴ = ½ arctan ((56-53) / 17,4) ϴ = 0,28rad Dados: X0 = 53cm X = 56cm α = 17,4cm Tm = 3,7s W = 1,698rad/s ᴓ0 = 0rad T = 8,5s 3. Resultados e Análises: Tabela 1: Medidas da posição de cada oscilação: 1 2 3 4 5 X(cm) 56 56 56 55,9 55,8 Tabela 2: Medidas dos períodos de cada oscilação e cálculo da amplitude 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 X(cm) 56 50 56 50 56 50 55,9 50,1 55,8 50,2 T(s) 0 1,85 3,7 5,55 7,4 9,25 11,1 12,95 14,8 16,65 ϴ (rad) 0,08 -0,08 0,08 -0,08 0,08 -0,08 0,82 -0,08 0,079 -0,079 O movimento de oscilação variou entre valores positivos e negativos Tabela 3: Cálculo do ln ϴ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 X(cm) 56 50 56 50 56 50 55,9 50,1 55,8 50,2 T(s) 0 1,85 3,7 5,55 7,4 9,25 11,1 12,95 14,8 16,65 ϴ (rad) 0,08 -0,08 0,08 -0,08 0,08 -0,08 0,82 -0,08 0,079 -0,079 ln ϴ -2,52 2,52 -2,52 2,52 -2,52 2,52 -0,19 2,52 -2,54 2,54 4.Conclusão: Foi possível concluir que a amplitude 𝜃 decresce com o tempo. Há uma curva que intercepta todos os valores de 𝜃, positivos ou negativos. Ela é formada por todos os pontos de retorno em que a haste está momentaneamente em repouso. O período independe da amplitude de movimento. Assim, o sistema Harmônico Amortecido representou complexidade alta em relação a energia mecânica do sistema. 5.Referências: 1.HALLIDAY, David; RESNICK, Robert; WALKER, Jearl. Fundamentos de física: volume 2: mecânica. 9ª ed. Rio de Janeiro: LTC-Livros Técnicos e Científicos, 2012.
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