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MECÂNICA GERAL Aula 02 – Sistemas de Forças Prof(a) M.a Lorrany M. Yoshida UNIVERSIDADE CEUMA ENGENHARIA CIVIL SISTEMAS DE FORÇAS • Introdução • Sistema de forças bidimensionais • Sistema de forças tridimensionais MECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 2 Análise de forças que atuam em estruturas e em equipamentos de engenharia Base para o entendimento de matérias mais específicas da engenharia INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 3 AÇÃO DE UMA FORÇA INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 4 Efeitos externos Efeitos internos AÇÃO DE UMA FORÇA INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 5 Efeitos externos Efeitos internos • São as forças e que mantém unidos os pontos materiais que formam o corpo • Efeitos externos: representam a ação de outros corpos sobre o corpo rígido considerado. • Se não for contrabalanceada, cada uma das forças externas pode imprimir ao corpo rígido um movimento de translação ou de rotação, ou ambos. • Forças externas são mostradas em um diagrama de corpo livre. PRINCÍPIO DA TRANSMISSIBILIDADE “A força pode ser aplicada em qualquer ponto sobre sua linha de ação sem alterar os efeitos externos resultantes da força externa ao corpo rígido no qual ela atua.” INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 6 CLASSIFICAÇÃO DAS FORÇAS • Força de contato: produzida por contato físico direto • Força de corpo: é gerada em virtude da posição de um corpo dentro de um campo de forças INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 7 FORÇAS CONCORRENTES • Conjunto de forças que passam por um mesmo ponto • Um conjunto de forças concorrentes aplicadas em um ponto material pode ser substituído por uma única força resultante que é o vetor equivalente à soma das forças aplicadas • Componentes do vetor força (decomposição): dois ou mais vetores que, juntos, têm o mesmo efeito que um único vetor INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 8 PROBLEMA 2.1 As duas forças atuam sobre um parafuso A. Determine sua resultante. Solução trigonométrica: usamos a regra do triangulo para a soma de vetores em conjunto com a lei dos cossenos ou a lei dos senos para encontrar a resultante de P e Q. INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 9 PROBLEMA 2.1 Pela lei dos cossenos: INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 10 155cosN60N402N60N40 cos2 22 222 BPQQPR N73,97R PROBLEMA 2.1 Pela lei dos senos: INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 11 sen A sen B Q sen A sen B Q R R 60N senA sen 155 97,73N A 15,04 α 20 A 35,04 PROBLEMA 2.1 Solução trigonométrica alternativa: construímos o triângulo retângulo BCD e calculamos Usando agora o triângulo ACD, obtemos: E novamente: INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 12 (60 ) 25 25,4 (60 )cos 25 54,4 CD N sen N BD N N 25,4N tgA A 15,0 94,4N R 25,4/senA R 97,7N 40 54,4 94,4 25,4 D 97,7NR 35,0 PROBLEMA 2.2 Uma barcaça é puxada por dois rebocadores. Se a resultante das forças exercidas pelos rebocadores é 22250 N dirigida ao longo do eixo da barcaça determine: a) A força de tração em cada um dos cabos para = 45o b) O valor de para o qual a tração no cabo seja mínima INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 13 PROBLEMA 2.2 a) Solução trigonométrica: aplicando a regra do triângulo para soma vetorial. Com a intensidade e a direção da resultante conhecida e as direções dos outros dois lados, paralelas aos cabos dados, aplicamos a Lei dos Senos para encontrar as trações nos cabos. INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 14 PROBLEMA 2.2 a) Solução trigonométrica: regra do triângulo e Lei dos Senos INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 15 105 250.22 3045 21 sen N sen T sen T N 517.11N288.16 21 TT PROBLEMA 2.2 b) O ângulo para tração mínima no cabo 2 é determinado aplicando a regra do triângulo e observando o efeito de variações em 𝛼. A tração mínima no cabo 2 ocorre quando T1 e T2 são perpendiculares. INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 16 30sen N) (22.250T2 2 11125T N PROBLEMA 2.2 b) INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 17 30 cos N 22.250T1 1 19270T N 𝛼 = 180∘ − 90∘ − 30∘ 𝛼 = 60∘ PROBLEMA 2.3 Duas forças são aplicadas no Ponto B da barra AB. Determine a magnitude e direção da força resultante. INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 18 PROBLEMA 2.3 𝑅 = 3.304 𝑘𝑁 𝑅 = 3.304 𝑘𝑁 INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 19 50° • Aplicando a Lei dos Cossenos: 𝑅2 = 2𝑘𝑁 2 + 3𝑘𝑁 2 − 2 2𝑘𝑁 3𝑘𝑁 𝑐𝑜𝑠80∘ • Aplicando a Lei dos Senos: 3 𝑠𝑒𝑛𝛽 = 𝑅 𝑠𝑒𝑛80𝑜 𝑅 = 3.304 𝑘𝑁 𝛽 = 63,41𝑜 𝜙 + 𝛽 + 50∘ = 180∘ 𝜙 = 66,59∘ PROBLEMA 2.4 Um carrinho que se move ao longo de uma barra horizontal age por meio de duas forças mostradas na figura. a) Sabendo que α = 25∘ determine a magnitude da força P, sabendo que a resultante que age no carrinho é no sentido vertical. b) Qual é a intensidade correspondente da resultante? INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 20 PROBLEMA 2.4 Usando a Lei do Triângulo e a Lei dos Senos: a) 1600 𝑠𝑒𝑛25∘ = 𝑃 𝑠𝑒𝑛75∘ b) 1600 𝑠𝑒𝑛25∘ = 𝑅 𝑠𝑒𝑛80∘ INTRODUÇÃOMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 21 25 75 180 80 𝑃 = 3660 𝑁 𝑅 = 3730 𝑁 SISTEMAS DE FORÇAS • Introdução • Sistema de forças bidimensionais • Sistema de forças tridimensionais MECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 22 COMPONENTES RETANGULARES • Pode-se decompor uma força em duas componentes perpendiculares de forma que o paralelogramo resultante seja um retângulo. • 𝐹𝑥 e 𝐹𝑦 são chamados de componentes retangulares e 𝐹 = 𝐹𝑥 + 𝐹𝑦. • Definimos então os vetores unitários perpendiculares 𝑖 e 𝑗 que são paralelos aos eixos x e y. SISTEMAS DE FORÇAS BIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 23 COMPONENTES RETANGULARES • Os componentes de um vetor podem ser expressos como produtos dos vetores unitários pelas intensidades dos componentes do vetor 𝐹 = 𝐹𝑥 𝑖 + 𝐹𝑦 𝑗 • 𝐹𝑥 e 𝐹𝑦 são chamados de componentes escalares de 𝐹 SISTEMAS DE FORÇAS BIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 24 COMPONENTES RETANGULARES • Para obter a resultante de duas ou mais forças concorrentes: 𝑅 = 𝐹1 + 𝐹2 = 𝐹1𝑥 𝑖 + 𝐹1𝑦 𝑗 + 𝐹2𝑥 𝑖 + 𝐹2𝑦 𝑗 ou 𝑅𝑥 𝑖 + 𝑅𝑦 𝑗 = 𝐹1𝑥 + 𝐹2𝑥 𝑖 + 𝐹1𝑦 + 𝐹2𝑦 𝑗 • Conclusão: 𝑅𝑥 = 𝐹1𝑥 + 𝐹2𝑥 = 𝐹𝑥 𝑅𝑦 = 𝐹1𝑦 + 𝐹2𝑦 = 𝐹𝑦 SISTEMAS DE FORÇAS BIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 25 PROBLEMA 2.5 As forças 𝐹1, 𝐹2 e 𝐹3, todas atuando no ponto A do suporte, são especificadas de três modos diferentes. Determine os componentes escalares em x e em y de cada uma destas três forças. SISTEMAS DE FORÇAS BIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 26 PROBLEMA 2.5 Solução: os componentes escalares de 𝐹1 são: 𝐹1𝑥 = 𝐹1 cos 35° = 600 ∗ cos 35° = 491 𝑁 𝐹1𝑦 = 𝐹1 sen 35° = 600 ∗ sen 35° = 344 𝑁 SISTEMAS DE FORÇAS BIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 27 PROBLEMA 2.5 Os componentes escalares de 𝐹2 são: 𝐹2𝑥 = −𝐹2 4 5 = −500 ∗ 0,8 = −400 𝑁 𝐹2𝑦 = 𝐹2 3 5 = 500 ∗ 0,6 = 300 𝑁 SISTEMAS DE FORÇAS BIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 28 PROBLEMA 2.5 Oscomponentes escalares de 𝐹3 são: 𝐹3𝑥 = 𝐹3𝑠𝑒𝑛𝛼 𝐹3𝑦 = −𝐹3𝑐𝑜𝑠𝛼 𝑡𝑔𝛼 = 0,2 0,4 = 0,5 → 𝛼 = 𝑡𝑎𝑛−1 0,5 = 26,6° 𝐹3𝑥 = 800 ∗ 𝑠𝑒𝑛26,6° = 358 𝑁 𝐹3𝑦 = −800 ∗ 𝑐𝑜𝑠26,6° = −716 𝑁 SISTEMAS DE FORÇAS BIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 29 PROBLEMA 2.5 Alternativamente, os componentes escalares de 𝐹3 podem ser obtidos escrevendo-se 𝐹3 como um módulo multiplicado por um vetor unitário 𝑛𝐴𝐵 na direção do segmento de reta AB. Assim, 𝐹3 = 𝐹3𝑛𝐴𝐵 = 𝐹3 ∗ 𝐴𝐵 𝐴𝐵 = 800 0,2 𝑖 − 0,4 𝑗 0,2 2 + −0,4 2 = 800 0,447 𝑖 − 0,894 𝑗 = (358 𝑖 − 716 𝑗) 𝑁 Os componentes escalares desejados são, então: 𝐹3𝑥 = 358 𝑁 𝐹3𝑦 = −716 𝑁 SISTEMAS DE FORÇAS BIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 30 SISTEMAS DE FORÇAS • Introdução • Sistema de forças bidimensionais • Sistema de forças tridimensionais MECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 31 COMPONENTES RETANGULARES NO ESPAÇO SISTEMAS DE FORÇAS TRIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 32 𝐴 = 𝐴𝑥 + 𝐴𝑦 + 𝐴𝑍 Em 3 dimensões, os vetores cartesianos unitários 𝑖 + 𝑗 + 𝑘 são usados para designar as direções dos eixos x, y e z, respectivamente. 𝐴 = 𝐴𝑥 𝑖 + 𝐴𝑦 𝑗 + 𝐴𝑧𝑘 (2.1) (2.2) COMPONENTES RETANGULARES NO ESPAÇO • Intensidade de um vetor cartesiano SISTEMAS DE FORÇAS TRIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 33 𝐴 = 𝐴𝑥 2 + 𝐴𝑦 2 + 𝐴𝑧2 (2.3) COMPONENTES RETANGULARES NO ESPAÇO • Direção de um vetor cartesiano SISTEMAS DE FORÇAS TRIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 34 A direção de 𝐴 é definida pelos ângulos de direção coordenadas 𝛼 (alfa), 𝛽 (beta) e 𝛾(gama), medidos entre a origem de 𝐴 e os eixos x, y e z positivos, desde que estejam localizados na origem de 𝐴, cada um desses ângulos está entre 0° e 180°. COMPONENTES RETANGULARES NO ESPAÇO • Direção de um vetor cartesiano SISTEMAS DE FORÇAS TRIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 35 cos 𝛼 = 𝐴𝑥 A (2.4) COMPONENTES RETANGULARES NO ESPAÇO • Direção de um vetor cartesiano SISTEMAS DE FORÇAS TRIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 36 cos 𝛽 = 𝐴𝑦 A (2.5) COMPONENTES RETANGULARES NO ESPAÇO • Direção de um vetor cartesiano SISTEMAS DE FORÇAS TRIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 37 cos 𝛾 = 𝐴𝑧 A (2.6) cos 𝛼, cos 𝛽 e cos 𝛾 são denomidados cossenos diretores COMPONENTES RETANGULARES NO ESPAÇO • Direção de um vetor cartesiano Se 𝑢𝐴 = 𝐴 𝐴 → 𝑢𝐴 = 𝐴𝑥 A 𝑖 + 𝐴𝑦 A 𝑗 + 𝐴𝑧 A 𝑘 Substituindo 2.4, 2.5 e 2.6 em 2.7 temos: 𝑢𝐴 = cos𝛼 𝑖 + cos𝛽 𝑗 + cos 𝛾 𝑘 Como a intensidade do vetor é igual à raiz quadrada positiva da soma dos quadrados das intensidades de suas componentes e 𝑢𝐴 possui uma intensidade de um, então pode-se estabelecer uma relação importante com os cossenos diretores como: SISTEMAS DE FORÇAS TRIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 38 (2.7) (2.8) 𝑐𝑜𝑠2𝛼 + 𝑐𝑜𝑠2𝛽 + 𝑐𝑜𝑠2𝛾 =1 (2.9) COMPONENTES RETANGULARES NO ESPAÇO • Adição de vetores cartesianos SISTEMAS DE FORÇAS TRIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 39 (2.10) (2.12) 𝐴 = 𝐴𝑥 𝑖 + 𝐴𝑦 𝑗 + 𝐴𝑧𝑘 𝐵 = 𝐵𝑥 𝑖 + 𝐵𝑦 𝑗 + 𝐵𝑧𝑘 𝑅 = 𝐴 + 𝐵 = 𝐴𝑥 + 𝐵𝑥 𝑖 + 𝐴𝑥 + 𝐵𝑥 𝑖 + (𝐴𝑥 + 𝐵𝑥) 𝑖 (2.11) COMPONENTES RETANGULARES NO ESPAÇO • Adição de vetores cartesianos Se este conceito for generalizado e aplicado em um sistema de várias forças concorrentes, então a força resultante será o vetor soma de todas as forças do sistema e poderá ser escrito como: SISTEMAS DE FORÇAS TRIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 40 (2.12)𝑅 = 𝐴 + 𝐵 = 𝐴𝑥 + 𝐵𝑥 𝑖 + 𝐴𝑥 + 𝐵𝑥 𝑖 + (𝐴𝑥 + 𝐵𝑥) 𝑖 𝐹𝑅 = 𝐹 = 𝐹𝑥 𝑖 + 𝐹𝑦 𝑗 + 𝐹𝑧𝑘 (2.13) PROBLEMA 2.6 SISTEMAS DE FORÇAS TRIDIMENSIONAISMECÂNICA GERAL M.a Lorrany M. Yoshida 41 O cabo de sutentação de uma torre está ancorado por meio de um parafuso e a tração no cabo de sustentação da torre é 2500 N. Determine a) os componentes Fx, Fy e Fz da força que atua no parafuso em A, b) os ângulos 𝛼, 𝛽 e 𝛾 que definem a direção da força.
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