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Mec. Ger. II – Cinemática do corpo – translação e rotação (2D/3D) – A. R. Alvarenga / 2012 1/2 MECÂNICA GERAL II Cinemática do corpo – translação e rotação (2D/3D) Sistema fixo – sistema coordenado global e inerte (parado/fixo) com eixos X/Y/Z, de unitários direcionais (I, J, K). Sistema móvel – sistema coordenado local e que acompanha à translação e à rotação do corpo estudado, dependendo da análise, com eixos x/y/z de unitários direcionais (i, j, k). Translação – movimento linear ou curvilíneo com as seguintes características: Quaisquer pontos A–B selecionados do corpo guardam a mesma posição relativa entre si e ângulos em relação a um sistema coordenado que acompanhe o movimento (x/y/z). Trajetória – de um ponto (P) descreve a trajetória de todos os pontos, (o Centro de Massa G descreve todo o movimento): r(P) = rG Deslocamento – todos os pontos sofrem o mesmo deslocamento: s(P) = sG Velocidade – de um ponto (P) é a mesma de todos os pontos: v(P) = vG Aceleração – de um ponto (P) é a mesma de todos os pontos: a(P) = aG Rotação – giro do corpo em torno de um eixo A, no qual todos os pontos possuem a mesma velocidade zero (vA = 0). Trajetória – de um ponto (P) descreve um arco (ou um círculo) em torno do eixo A, de raio definido pela distância do ponto ao eixo rP = dAP (visto no plano que contém os pontos (A, P) e que é perpendicular ao eixo A. Deslocamento – medida do arco descrito: ds = r. dθ → s–s0 = r(θ–θ0) {escalar} Rotação – ângulo de giro θ: não é vetor (possui módulo, direção e sentido), mas não aceita a propriedade comutativa da adição vetorial: θ + Φ ≠ Φ + θ. Na forma infinitesimal: aceita-se, aproximadamente, que dθ + dΦ ≈ dΦ + dθ; desprezando- se a diferença (como se fosse um vetor). Rotação anti-horária (+). Unidades: [radianos, graus, grados, giro/volta, rotações] Velocidade angular – vetor taxa de variação do ângulo de giro em função do tempo: ω = dθ/dt, direção: mesma do eixo de rotação, sentido anti-horário (+). Unidades: [rad/s, cps (ciclos por segundo), rpm (rotações por minuto)] Relações extras: ω = 2πn/T = 2πnf, T = período, tempo de uma volta; n = número de voltas (rotações por minuto) quando T = 60 s; f = frequência [Hz] ciclos por s. Todos os pontos do corpo, exceto o eixo, possuem a mesma velocidade angular ω. Aceleração angular – vetor taxa de variação da velocidade angular em função do tempo: α = dω/dt, direção: em geral, não coincide do eixo de rotação, sentido anti-horário (+). Unidades: [rad/s2] Velocidade (instantânea) – tangente ao círculo descrito no plano do movimento. Dado raio vetor rP (P) = (rx i + ry j + rz k) que sai de qualquer ponto A do eixo atingindo o ponto P, e a velocidade angular ω = (ωx i + ωy j + ωz k), define-se a velocidade v = (vx i + vy j + vz k) como o produto vetorial v = ω × rP, conforme: ( ) ( ) ( )kji kji rωv rωrω rωrω rωrω rrr ωωω xyyxzxxzyzzy zyx zyxP −+−+−==×= Mec. Ger. II – Cinemática do corpo – translação e rotação (2D/3D) – A. R. Alvarenga / 2012 2/2 Obs.: Escalar: v = ω.rP.sen(Ф) = ω.r [pois, r = rP.sen(Ф)]. Perpendicular aos vetores rP e ω, tangente à trajetória (círculo de raio r). Aceleração – a = dv/dt = d[rp × ω]/dt = α × rp + ω ×(ω × rp) = α × rp – ω2 rp, (parcela tangencial: depende da aceleração angular α + parcela normal = centrípeta). Direção: em geral, não coincide do eixo de rotação, sentido anti-horário (+). Equações gerais (para problemas de rotação com αc constante): 1) ω = ω0 + αc (t – t0) (vetor) 2) θ = θ0 + ω0 (t – t0) + αc (t – t0)2/2 (escalar) 3) ω2 = ω02 + 2αc (θ – θ0) (escalar) 4) v = ω.r (escalar) ou v = ω × rP (vetor) Teorema de Chasles: todo movimento (geral) pode ser analisado como a combinação (soma) de movimento(s) de translação e de rotação. Enunciado: O campo de velocidades de um corpo (sólido) rígido cumpre a condição ).().( kikkii rrvrrv −=− apenas quando o movimento do corpo é descrito por uma translação v0 e uma rotação ω0, conforme: rωvrv ×+= 00).( Procedimento (geral) 1) Definir sistemas coordenados: origem e direção dos movimentos (para um ponto P): definir posição s (translação) e θ (rotação). 2) Relacionar pela trigonometria/condições do problema: s = f(θ). 3) Encontrar as derivadas temporais que relacionam as grandezas lineares e angulares, aplicando a regra da cadeia: ωvs )θ( θ)θ( ff ′=→′= && αωas )θ( )θ( θ)θ( θ)θ( 22 ffff ′+′′=→′+′′= &&&&& 4) Aplicar as equações gerais (quando for o caso). 5) Fazer as integrações temporais (no tempo) dessas grandezas. Referências: HIBBELER, R.C.; Dinâmica – Mecânica para Engenharia Cap. 16/20. Prof. ARTHUR/2012 Direitos Autorais Reservados.
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