AOL03 - Topicos Integradores

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8413 . 
Unidade 2 Revisar envio do teste: Avaliação On-Line 3 (AOL 3) - Questionário H
Revisar envio do teste: Avaliação On-Line 3 
(AOL 3) - Questionário
Usuário Leandro Rogerio Nunes Mendes 
Curso 8413 . 7 - Tópicos Integradores II (Engenharia Elétrica) - 20182.B 
Teste Avaliação On-Line 3 (AOL 3) - Questionário 
Iniciado 27/10/18 21:19 
Enviado 13/11/18 06:08 
Status Completada 
Resultado da 
tentativa
9 em 10 pontos 
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decorrido
392 horas, 49 minutos 
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Pergunta 1 
Resposta 
Selecionada: 
e. 
Respostas: a. 
b. 
c. 
d. 
e. 
Quando temos uma variação de entropia com valor negativo, o que podemos 
inferir sobre o fenômeno estudado?
Que o fenômeno não é espontâneo e não está em 
equilíbrio.
Que o fenômeno é espontâneo.
Que o fenômeno está em equilíbrio.
Que o fenômeno é espontâneo e está em equilíbrio.
Que o fenômeno é espontâneo e não está em equilíbrio
Que o fenômeno não é espontâneo e não está em 
equilíbrio.
Disciplinas
1 em 1 pontos
Leandro Rogerio Nunes Mendes 1
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Pergunta 2 
Resposta 
Selecionada: 
d. 
Respostas: a. 
b. 
c. 
d. 
e. 
Do ponto de vista físico, qual é o significado da desigualdade de Clausius?
Que a troca de calor do sistema com a vizinhança tem duas 
parcelas, uma parcela reversível e outra irreversível (dependente 
da existência da parcela reversível), sendo apenas a parcela 
irreversível totalmente disponível para converter essa troca de 
calor em trabalho útil.
Que a troca de calor do sistema com a vizinhança tem duas 
parcelas independentes, uma parcela reversível e outra 
irreversível, sendo as duas totalmente disponíveis para converter 
essa troca de calor em trabalho útil.
Que a troca de calor do sistema com a vizinhança tem duas 
parcelas independentes, uma parcela reversível e outra 
irreversível.
Que a troca de calor do sistema com a vizinhança tem duas 
parcelas, uma parcela reversível e outra irreversível (dependente 
da existência da parcela reversível), sendo apenas a parcela 
reversível totalmente disponível para converter essa troca de 
calor em trabalho útil.
Que a troca de calor do sistema com a vizinhança tem duas 
parcelas, uma parcela reversível e outra irreversível (dependente 
da existência da parcela reversível), sendo apenas a parcela 
irreversível totalmente disponível para converter essa troca de 
calor em trabalho útil.
Que a troca de calor do sistema com a vizinhança tem duas 
parcelas, uma parcela reversível e outra irreversível (dependente 
da existência da parcela reversível), sendo apenas a parcela 
reversível totalmente disponível para converter essa troca de 
calor em entalpia.
Pergunta 3 
Resposta 
Selecionada: 
e. 
Respostas: a. 
De forma geral, o trabalho é considerado uma variável que não podemos 
classificar como função de estado, mas há duas situações onde podemos afirmar 
que o trabalho se comporta como função de estado, quando?
Toda a energia interna é convertida 100% em trabalho 
(processo isolado, adiabático) ou quando temos transformações 
térmicas ocorrem de forma isobárica (a expressão -pdV é 
integrável).
Quando a variação de energia interna e a variação de calor são 
nulos.
1 em 1 pontos
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b. 
c. 
d. 
e. 
Quando não há variação de energia interna (processo 
isotérmico).
Não há situações ou processo térmicos onde o trabalho 
mecânico atue como uma função de estado.
Toda a energia interna é convertida 100% em calor (processo 
isocórico) ou quando temos transformações térmicas ocorrem 
de forma isobárica (a expressão -pdV é integrável).
Toda a energia interna é convertida 100% em trabalho 
(processo isolado, adiabático) ou quando temos transformações 
térmicas ocorrem de forma isobárica (a expressão -pdV é 
integrável).
Pergunta 4 
Resposta Selecionada: 
e. 
Respostas: 
a. 
b. 
c. 
d. 
e. 
Sabe-se que um mol de um determinado gás ideal é aquecido isotermicamente de 
modo que o volume final atinja 4 vezes o valor correspondente ao volume inicial, a 
uma temperatura de 400 K. Admitindo que a constante universal dos gases R seja 
8,314 J/(mol.K), determine a variação de entropia para essa expansão.
Pergunta 5 
Resposta 
Selecionada: 
c. 
Respostas: a. 
Quando não há variação de entropia em um processo de transformação 
energética térmica?
Quando o processo ocorre para sistemas isolados, onde não 
há troca de calor e não há troca de matéria com a vizinhança.
Quando o processo ocorre para sistemas semifechados, onde 
há troca de calor e troca parcial de matéria com a vizinhança.
1 em 1 pontos
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b. 
c. 
d. 
e. 
Quando o processo ocorre para sistemas fechados, onde há 
troca de calor, mas não há troca de matéria com a vizinhança.
Quando o processo ocorre para sistemas isolados, onde não 
há troca de calor e não há troca de matéria com a vizinhança.
Quando o processo ocorre para sistemas isolados, onde há 
troca de calor, mas não há troca de matéria com a vizinhança.
Quando o processo ocorre para sistemas abertos, onde há 
troca de calor e matéria com a vizinhança.
Pergunta 6 
Resposta 
Selecionada: 
d. 
Respostas: a. 
b. 
c. 
d. 
e. 
Apesar de gostarmos bastante de ficção cientifica e haver inúmeros cientistas 
estudando um meio de podermos viajar no tempo, temos que, de acordo com os 
enunciados da Segunda Lei da Termodinâmica é possível apenas viajarmos ao 
futuro, mas é simplesmente impossível voltarmos um bilionésimo de bilionésimo 
de segundo no tempo, ou seja, num futuro não tão distante, talvez sejamos 
capazes de viajarmos no tempo, mas sempre dando um salto para o futuro, nunca 
para o passado. Esta observação é uma consequência direta da Segunda Lei da 
Termodinâmica. A partir desta observação podemos concluir que:
Não podemos voltar ao passado, pois, se conseguíssemos 
implicaria em voltarmos para um estado de entropia menor do 
universo, o que é impossível, pois a energia do universo é 
constante e a entropia é sempre crescente.
Não podemos voltar ao passado, pois, a energia e a entropia do 
universo são sempre crescentes.
Não podemos voltar ao passado, pois, a energia e a entropia do 
universo são sempre constantes.
Não podemos voltar ao passado, pois, a energia do universo é 
sempre crescente.
Não podemos voltar ao passado, pois, se conseguíssemos 
implicaria em voltarmos para um estado de entropia menor do 
universo, o que é impossível, pois a energia do universo é 
constante e a entropia é sempre crescente.
Não podemos voltar ao passado, pois, se conseguíssemos 
implicaria em voltarmos para um estado de entropia menor do 
universo, o que é impossível, pois a energia do universo é 
sempre crescente e a entropia é constante.
Pergunta 7 
1 em 1 pontos
0 em 1 pontos
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Resposta 
Selecionada: 
b. 
Respostas: a. 
b. 
c. 
d. 
e. 
De forma geral, o calor é considerado uma variável que não podemos classificar 
como função de estado, mas há duassituações onde podemos afirmar que o 
trabalho se comporta como função de estado, quando?
Toda a energia interna é convertida 100% em trabalho (processo 
isolado, adiabático) ou quando temos transformações térmicas 
ocorrem de forma isobárica, ou seja, quando o calor trocado 
ocorre a pressão constante 
Quando a variação de energia interna e a variação de trabalho 
mecânico são nulos.
Toda a energia interna é convertida 100% em trabalho (processo 
isolado, adiabático) ou quando temos transformações térmicas 
ocorrem de forma isobárica, ou seja, quando o calor trocado 
ocorre a pressão constante 
Quando não há variação de energia interna (processo 
isotérmico).
Não há situações ou processo térmicos onde o calor trocado 
com meio externo atue como uma função de estado.
Toda a energia interna é convertida 100% em calor (processo 
isocórico) ou quando temos transformações térmicas ocorrem de 
forma isobárica, ou seja, quando o calor trocado ocorre a 
pressão constante .
Pergunta 8 
Resposta 
Selecionada: 
b. 
Respostas: a. 
b. 
Podemos afirmar corretamente, que:
O trabalho mecânico e o calor não são funções de estado, 
porque temos que o calor e o trabalho isotérmicos são não-
lineares e para os demais processos térmicos os mesmos são 
de natureza linear, considerando os estados iniciais e finais 
idênticos para os 4 tipos de processos térmicos possíveis.
As diferenciais de calor e trabalho mecânico são exatas.
O trabalho mecânico e o calor não são funções de estado, 
porque temos que o calor e o trabalho isotérmicos são não-
lineares e para os demais processos térmicos os mesmos são 
de natureza linear, considerando os estados iniciais e finais 
idênticos para os 4 tipos de processos térmicos possíveis.
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c. 
d. 
e. 
O trabalho mecânico e o calor não são funções de estado, 
porque temos que o calor e o trabalho isotérmicos são lineares e 
para os demais processos térmicos os mesmos são de natureza 
não-linear, considerando os estados iniciais e finais idênticos 
para os 4 tipos de processos térmicos possíveis.
Como a variação de energia interna não é função de estado e é 
resultado da soma da variação de calor e trabalho mecânico, 
então trabalho e calor não são funções de estado.
Em casos genéricos, o calor e o trabalho mecânico não 
dependem do caminho energético percorrido.
Pergunta 9 
Resposta 
Selecionada: 
d. 
Respostas: a. 
b. 
c. 
d. 
e. 
Do ponto de vista puramente matemático, quando definimos que uma variável 
termodinâmica é uma função de estado?
Quando a variável é contínua, sua diferencial é exata e por 
consequência é integrável, fornecendo um valor de caráter 
discreto, não absoluto.
Sua integração resulta num valor absoluto.
Quando a integração da variável é realizada somente por 
técnicas indiretas, tais como a integração de linha.
Quando o calor é totalmente revertido em trabalho.
Quando a variável é contínua, sua diferencial é exata e por 
consequência é integrável, fornecendo um valor de caráter 
discreto, não absoluto.
Quando o trabalho é parcialmente convertido em calor.
Pergunta 10 
Resposta 
Selecionada: 
a. 
Respostas: a. 
Do ponto de vista matemático, como podemos definir a variação de entropia 
infinitesimal de um sistema térmico?
É a diferencial inexata do calor multiplicado pelo seu fator 
integrante 
É a diferencial inexata do calor multiplicado pelo seu fator 
integrante 
1 em 1 pontos
1 em 1 pontos
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Segunda-feira, 26 de Novembro de 2018 06h07min31s BRT
b. 
c. 
d. 
e. 
É a diferencial inexata do calor multiplicado pelo seu fator 
integrante T.
É a diferencial exata do calor multiplicado pelo seu fator 
integrante T.
É a variação de calor multiplicado pelo seu fator integrante 
T.
É a diferencial parcial do calor multiplicado pelo seu fator 
diferencial 
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