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UNIVERSIDADE FEDERAL DE SERGIPE PROGRAMA DE PÓS-GRADUAÇÃO EM ENGENHARIA QUÍMICA TERMODINÂMICA APLICADA A PROCESSOS QUÍMICOS DOCENTE: Prof. Dr. Gabriel Francisco da Silva DISCENTE: Claudio Junior dos Santos Trabalho 04 Encontrar a forma cúbica do volume molar e do fator de compressibilidade através da equação generalizada de Van der Waals Neste trabalho pretendemos chegar a forma cúbica do fator de compressibilidade através da equação generalizada de Van der Waals. Esta equação na forma da equação cúbica generalizada está descrita na Eq. (1) 𝑃 = 𝑅𝑇 𝑉 − 𝑏 − 𝑎 (𝑉2 + 𝛿𝑉 + 𝜀) (1) A forma polinomial cúbica generalizada no volume mola é obtida multiplicando por 𝑋 = (𝑉 − 𝑏)(𝑉2 + 𝛿𝑉 + 𝜀) em ambos os membros da Eq. (1), assim 𝑃𝑅𝑋 + 𝑃𝐴𝑋 = 𝑃(𝑉 − 𝑏)(𝑉 2 + 𝛿𝑉 + 𝜀) = 𝑃(𝑉3 + 𝛿𝑉2 + 𝜀𝑉 + 𝑏𝑉2 − 𝛿𝑏𝑉 − 𝜀𝑏) (1.1) Colocando os termos comuns em evidência 𝑃𝑅𝑋 + 𝑃𝐴𝑋 = 𝑃(𝑉 3 + (𝛿−𝑏)𝑉2 + (𝜀 − 𝛿𝑏)𝑉 − 𝜀𝑏) (1.2) Os produtos entre a expressão X e as contribuições repulsivas e atrativas são dados por: - Contribuição repulsiva, 𝑃𝑅𝑋: 𝑃𝑅𝑋 = [ 𝑅𝑇 (𝑉 − 𝑏) ] [(𝑉 − 𝑏)(𝑉2 + 𝛿𝑉 + 𝜀)] = 𝑅𝑇(𝑉2 + 𝛿𝑉 + 𝜀) (1.3) - Contribuição atrativa, 𝑃𝐴𝑋: 𝑃𝐴𝑋 = − [ 𝑎𝑐𝑎 (𝑉2 + 𝛿𝑉 + 𝜀) ] [(𝑉 − 𝑏)(𝑉2 + 𝛿𝑉 + 𝜀)] = −𝑎𝑐𝑎𝑉 + 𝑎𝑐𝑎𝑏 (1.4) Somando as equações 1.3 e 1.4, encontra-se que: 𝑃𝑅𝑋 + 𝑃𝐴𝑋 = [ 𝑅𝑇(𝑉 2 + 𝛿𝑉 + 𝜀)][−𝑎𝑐𝑎𝑉 + 𝑎𝑐𝑎𝑏] = [ 𝑅𝑇𝑉2 + 𝑅𝑇𝛿𝑉 + 𝜀𝑅𝑇] − 𝑎𝑐𝑎𝑉 + 𝑎𝑐𝑎𝑏 (1.5) Colocando os termos comuns em evidência, 𝑃𝑅𝑋 + 𝑃𝐴𝑋 = 𝑅𝑇𝑉 2 + (𝑅𝑇𝛿 − 𝑎𝑐𝑎)𝑉 + 𝜀𝑅𝑇 + 𝑎𝑐𝑎𝑏 (1.6) Combinando as equações (1.2) e (1.6), temos que: 𝑃(𝑉3 + (𝛿−𝑏)𝑉2 + (𝜀 − 𝛿𝑏)𝑉 − 𝜀𝑏) = 𝑅𝑇𝑉2 + (𝑅𝑇𝛿 − 𝑎𝑐𝑎)𝑉 + 𝜀𝑅𝑇 + 𝑎𝑐𝑎𝑏(1.7) Dividindo por P ambos os termos da equação (1.7), tem-se: (𝑉3 + (𝛿−𝑏)𝑉2 + (𝜀 − 𝛿𝑏)𝑉 − 𝜀𝑏) = ( 𝑅𝑇 𝑃 ) 𝑉2 + ( 𝑅𝑇𝛿 𝑃 − 𝑎𝑐𝑎 𝑃 ) 𝑉 + 𝜀𝑅𝑇 𝑃 + 𝑎𝑐𝑎𝑏 𝑃 (1.8) Simplificando 𝑉3 + (𝛿 − 𝑏 − 𝑅𝑇 𝑃 ) 𝑉2 + (𝜀 − 𝛿𝑏 − 𝛿𝑅𝑇 𝑃 + 𝑎𝑐𝑎 𝑃 ) 𝑉 − 𝜀𝑏 − 𝜀𝑅𝑇 𝑃 − 𝑎𝑏 𝑝 = 0 (1.9) A equação (1.9) é a forma polinomial cúbica para o volume molar da equação de estado generalizada. A forma equivalente no fator de compressibilidade é determinada por meio da substituição do volume molar 𝑉 = 𝑍𝑅𝑇 𝑃 , na equação (1.9), sendo assim temos: ( 𝑍𝑅𝑇 𝑃 ) 3 + (𝛿 − 𝑏 − 𝑅𝑇 𝑃 ) ( 𝑍𝑅𝑇 𝑃 ) 2 + (𝜀 − 𝛿𝑏 − 𝛿𝑅𝑇 𝑃 + 𝑎𝑐𝑎 𝑝 ) ( 𝑍𝑅𝑇 𝑃 ) + 𝐸 = 0 (2) Onde, 𝐸 = −𝜀𝑏 − 𝜀𝑅𝑇 𝑃 − 𝑎𝑐𝑎𝑏 𝑃 Multiplicando por ( 𝑃 𝑅𝑇 ) 3 ambos os membros da equação (2), obtém-se: 𝑍3 + ( 𝑃 𝑅𝑇 ) (𝛿 − 𝑏 − 𝑅𝑇 𝑃 ) 𝑍2 + ( 𝑃 𝑅𝑇 ) 2 (𝜀 − 𝛿𝑏 − 𝛿𝑅𝑇 𝑃 + 𝑎𝑐𝑎 𝑃 ) 𝑍 +𝐸 ( 𝑃 𝑅𝑇 ) 3 = 0 (2.1) Efetuando as multiplicações, 𝑍3 + ( 𝛿𝑃 𝑅𝑇 − 𝑏𝑃 𝑅𝑇 − 1) 𝑍2 + [𝜀 ( 𝑃 𝑅𝑇 ) 2 − ( 𝛿𝑃 𝑅𝑇 ) ( 𝑏𝑃 𝑅𝑇 ) − ( 𝛿𝑃 𝑅𝑇 ) + 𝑎𝑐𝑎𝑃 𝑅2𝑇2 ] 𝑍 +𝐸 ( 𝑃 𝑅𝑇 ) 3 = 0 (2.2) A Tabela 1 descreve as definições de parâmetros adimensionais usados para simplificar a equação (2.2) Tabela 1 – Parâmetros adimensionais 𝐴′ = 𝑎𝑐𝑎𝑃 𝑅²𝑇² 𝐵′ = 𝑏𝑃 𝑅𝑇 𝛿′ = 𝛿𝑃 𝑅𝑇 𝐸′ = 𝜀 ( 𝑃 𝑅𝑇 ) 3 Introduzindo os parâmetros adimensionais, descritos na Tabela 1, na equação (2.2), a forma generalizada no fator de compressibilidade 𝑍3 + (𝛿′ − 𝐵′ − 1)𝑍2 + (𝜀′ − 𝛿′𝐵′ − 𝛿′ + 𝐴′)𝑍 + 𝐸 ( 𝑃 𝑅𝑇 ) 3 = 0 (2.3)
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