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Lista de Exercícios – Complementos de Física 1) Um ponto P executa movimento harmônico simples segundo a equação 3 π πt3cos6,0.x (CGS). a) Determinar a fase inicial 0 , a pulsação 0ω e o período 0T b) Determinar a elongação x, a velocidade v e a aceleração αno instante t=2,0s. 2) Um movimento harmônico simples tem amplitude de 8 cm e período de 4s. Calcular a velocidade e a aceleração 0,5 s após a partícula ter passado pelo ponto extremo da trajetória. 3) Um carrinho de massa m, apoiado em superfície horizontal lisa, é ligado a duas molas helicoidais leves de constantes elásticas k1 e k2, conforme o esquema abaixo. A configuração do esquema é de equilíbrio. Desloca-se o carrinho segundo o eixo x, e abandona-se-a. Determinar a frequência das oscilações. Dados: N/m25k1 , N/m100k 2 , kg2m 4) No esquema nota-se um sólido C sujeito a duas molas A e B. A massa do sólido é m, as constantes de mola são k1 e k2, respectivamente. Não há atrito. Calcular a frequência das oscilações do bloco na direção longitudinal das molas. Dados: N/m5k1 , N/m10k 2 , kg0,5m x x A B 5) Na figura anexa, a barra metálica AB de comprimento L=2,0 m, massa kg0,3m e resistência Ω,06r , é lançada horizontalmente, sobre os dois trilhos condutores e lisos, com velocidade v0=8 m/s. A corrente inicial no circuito tem sentido indicado e vale A5I0 . Determinar a força eletromotriz E do gerador G. 6) Uma barra condutora AB, de comprimento m5,1L , peso e resistência elétrica desprezíveis, se desloca em um plano vertical, sem atrito, fazendo contato com dois trilhos perfeitamente condutores e paralelos. A barra sobe com velocidade constante m/s01v , sustentando um corpo de massa .kg,05m Perpendicularmente ao plano dos trilhos existe um campo de indução magnética uniforme e estacionário de intensidade T0,1B . Adotar 2m/s10g . Calcular: a) A corrente na barra AB. b) A força eletromotriz E do gerador. G v0 A B B=1,0T I0 m G B g L A B Ω10 Ω10 Resolução: 1) A fase e a pulsação nós conseguimos identificar na equação do movimento. A equação do movimento harmônico simples é dada por: )cos(ω.ax 0 t Ou seja, neste caso, a equação é dada por: 3 π πt3cos6.x A fase inicial será 3 0 rad e a pulsação π3ω rad/s. Já o período pode ser calculado por: ω π2 T π3 π2 T 3 2 T s. b) Para encontrar a elongação, basta substituir o valor de t na equação do momento: 3 π πt3cos6.x 3 π .2π3cos6.x 3x cm. A velocidade no movimento harmônico simples é dada por: )t.n(ωse.ω.aV 0 Os valores de a, ωe 0 nós podemos retirar da equação do momento: 3 π πt3cos6.x Sendo assim, 6a , π3ω e 3 0 Substituindo os valores encontrados e o tempo, teremos: 3 π .2π3sen.π6.3V cm/s48,97V Já a aceleração é dada por: )t.cos(ω.ω.aα 0 2 Substituindo os valores já conhecidos: 3 π .2π3cos.π6.3α 2 2cm/s266,47α 2) Neste exercício teremos dois casos, pois a trajetória possui dois pontos extremos: Então vamos calcular a velocidade e a aceleração para ambos os casos. Ponto A: Analisando o círculo trigonométricos, é possível identificar que π0 . A velocidade angular ωé dada por: T π2 ω 4 π2 ω 2 π ω rad/s. Substituindo os valores na equação da velocidade: )t.n(ωse.ω.aV 0 π 2 1 . 2 π sen. 2 π 8.V 4 π5 sen.π4V cm/s8,88V Já a aceleração será dada por: )t.cos(ω.ω.aα 0 2 π 2 1 . 2 π cos. 2 π 8.α 2 4 π5 cos. 4 π 8.α 2 4 π5 cos.π2α 2cm/s13,98α A B 0 2 π 2 π3 Ponto B: Analisando a figura, é possível perceber que 00 rad. A velocidade será dada por: )t.n(ωse.ω.aV 0 0 2 1 . 2 π sen. 2 π 8.V 4 π sen.π4V cm/s8,88V Já a aceleração será dada por: )t.cos(ω.ω.aα 0 2 0 2 1 . 2 π cos. 2 π 8.α 2 4 π cos. 4 π 8.α 2 2cm/s13,98α 3) Dados: kg2m N/m100K N/m25K 2 1 Como temos uma associação em paralelo (ou seja, as deformações nas molas 1 e 2 são iguais), vamos encontrar a constante elástica equivalente das molas. Para associação em paralelo: 21EQ KKK 10025K EQ N/m125K EQ A frequência das oscilações será dada por: m K . π2 1 f EQ 2 125 . π2 1 f Hz1,25f 4) Dados: kg5,0m N/m10K N/m5K 2 1 Como temos duas molas em série, vamos calcular a constante elástica equivalente das molas da seguinte maneira: 21 21 EQ KK K.K K 105 10.5 KEQ KN/m3,33KEQ Convertendo para N/m: N/m3,33.10K 3EQ A frequência será dada por: m K . π2 1 f EQ 5,0 10.33,3 . π2 1 f 3 Hz98,21f 5) Dados: T1,0B m/s8V A5I Ω6r kg3,0m m2,0L 0 0 Sabemos que a somatória das tensões na barra é igual a zero, e que a corrente sempre entra pelo pol positivo dos resistores (incluindo a barra) e no polo negativo dos geradores. Sendo assim, seguindo o caminho da corrente teremos: 0εUUE BBRG Como I.RU , então: 0εI.RI.RE BBRG Sabe-se também, que a força eletromotriz da barra é dada por L.V.Bε , ou seja: 0L).V.B(I.RI.RE BRG 0)2.8.1()5.6()5.10(EG 0163050EG V64EG 6) Dados: 2 0 m/s10g T1,0B m/s10V kg5,0m m1,5L Como o enunciado diz que a barra sobe com velocidade constante, podemos dizer que a força magnética atuante na barra é igual a força peso do corpo, onde: PFm A força magnética é dada por: L.I.BFm Portanto: g.mL.I.B 10.55,1.I.1 A33,33I b) Sabemos que 0U , portanto: 0εEU BGR Como I.RU , então: 0εEI.R BG Sabe-se também, que a força eletromotriz da barra é dada por L.V.Bε B , ou seja: 0V).L.B(EI.R G 015E10.33,33 G V3,318EG
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