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PUC Minas Departamento de Física e Química – ICEI Laboratório de Física Geral II 1 ONDAS ESTACIONÁRIAS UNIDIMENSIONAIS 1. INTRODUÇÃO Considere uma corda esticada, na horizontal, entre duas presilhas. Suponha que produzimos uma onda senoidal contínua de uma certa frequência que se propaga para a esquerda. Quando a onda chega à extremidade esquerda, é refletida e começa a se propagar de volta para a direita. Para certas frequências, a interferência entre a onda que se propaga para a esquerda e a onda que se propaga para a direita produz uma onda estacionária com nós (pontos com deslocamento nulo) e antinós (pontos em que a amplitude da onda resultante é máxima); ver Figura 1. Figura 1: Uma corda presa em suas extremidades oscila com ondas estacionárias. (a) O padrão mais simples é o de meio comprimento de onda: primeiro harmônico ou modo de vibração. Ele consiste de dois nós e um antinó. (b) O segundo harmônico é composto por um comprimento de onda, que possui três nós e dois antinós. (c) O terceiro harmônico é composto por 3/2 comprimentos de onda, que possui quatro nós e três antinós. Figura adaptada de [1]. Dizemos que uma onda estacionária desse tipo é gerada quando existe ressonância, isto é, quando a frequência da fonte que produz a onda senoidal é igual à frequência natural de oscilação da corda. Se a corda é excitada em uma frequência que não é uma das frequências de ressonância, não se forma uma onda estacionária. Uma onda estacionária pode ser excitada em uma corda de comprimento 𝐿 por qualquer onda cujo comprimento de onda 𝜆 satisfaz a condição 𝜆 = 2𝐿 𝑛 , para 𝑛 = 1,2,3 … (1) PUC Minas Departamento de Física e Química – ICEI Laboratório de Física Geral II 2 As frequências de ressonância, 𝑓, que correspondem a esses comprimentos de onda podem ser calculadas usando a equação 𝑣 = 𝜆𝑓 (2) onde 𝑣 é a velocidade da onda na corda. Combinando as equações (1) e (2) obtemos: 𝑓 = 𝑛 𝑣 2𝐿 , para 𝑛 = 1,2,3 … (3) A equação (3) nos diz que as frequências de ressonância são múltiplos inteiros da menor frequência de ressonância, 𝑓 = 𝑣/2𝐿 que corresponde a 𝑛 = 1. O modo de oscilação com menor frequência é chamada de modo fundamental ou primeiro harmônico. O segundo harmônico é o modo de oscilação com 𝑛 = 2, o terceiro harmônico é o modo com 𝑛 = 3 e assim por diante. A velocidade de uma onda está relacionada ao comprimento de onda e à frequência através da equação (2), mas é determinada pelas propriedades do meio. É possível demonstrar que, em uma corda esticada, a velocidade depende apenas da força 𝜏 que deixa a corda tensionada e da massa específica linear da corda 𝜇: 𝑣 = √ 𝜏 𝜇 (4) Atividade: substitua 𝑣 da Eq. (4) na (2) e obtenha a seguinte expressão: 𝜏 = 𝑓2𝜇𝜆2 (5) 2. PARTE EXPERIMENTAL Objetivos: Analisar experimentalmente a relação entre a força de tração na corda e o comprimento de onda da onda estacionária. Link: https://ophysics.com/w8.html Ao abrir a simulação observe as opções de ajustes; ver figura 2. Ajuste a frequência de oscilação da onda para 45 Hz e a força de tração para o valor máximo, 100 N. Mantenha a densidade linear no valor padrão de 3,2 × 10−3 𝑘𝑔/𝑚. Mantenha constantes a densidade linear da corda e a frequência de oscilação. https://ophysics.com/w8.html PUC Minas Departamento de Física e Química – ICEI Laboratório de Física Geral II 3 Figura 2: Ajustes e opções da simulação. 1) Faça alterações na força de tração na corda, até observar que a amplitude dos antinós chegue ao máximo possível. Pause a simulação e observe o aspecto da onda; ver figura 3. Anote na tabela 1 os valores de tração, comprimento de onda, número de nós e antinós. Figura 3: Perfil da onda estacionária para dois antinós. O comprimento de onda nesse caso é de 4,0 m. PUC Minas Departamento de Física e Química – ICEI Laboratório de Física Geral II 4 2) Plote um gráfico da força de tração em função do comprimento de onda. Discuta se o resultado está de acordo com o esperado. 3) Linearize esse gráfico, tendo em vista a Eq. (5), e faça uma regressão linear para obter os coeficientes angular e linear da equação empírica 𝑌 = 𝐴𝑋 + 𝐵. Através desses dados, estime o valor da densidade linear da corda, 𝜇. Tabela 1: Relação entre os números de nós, antinós, força de tração e comprimento de onda de uma onda estacionária unidimensional em uma corda. Nós Antinós Tração (N) 𝝀 (𝒎) 𝝀𝟐 (𝒎𝟐) REFERÊNCIAS [1] HALLIDAY, David; RESNICK, Robert; WALKER, Jearl. Fundamentos de Física: volume 2: gravitação, ondas e termodinâmica. 9. ed. Rio de Janeiro: LTC - Livros Técnicos e Científicos, c2012. [2] AZEHEB – Laboratórios de Física. Manual de Instruções e Guia de Experimentos: Gerador de ondas estacionárias.
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