bernoulli TUBO VENTURI

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Tubo Venturi
MECÂNICA DOS FLUIDOS
Equação da Energia
Quando num trecho de conduto temos uma diminuição d a seção transversal,
seguida por um aumento da seção, fica caracterizado o “Tubo Venturi” 
z1 = z2 e separando as energias cinéticas das de pressão :
γ
Peso 
específico 
do fluido em 
escoamento
γm
Peso 
específico 
do fluido 
manométrico
(1) (2)
h
Equação de Bernoulli: z1 + p1/γ + v12/2g = z2 + p2/γ + v22/2g
v2
2
/2g - v1
2
/2g = p1/γ - p2/γ 1
Tubo Venturi
MECÂNICA DOS FLUIDOS
Equação da Energia
Quando num trecho de conduto temos uma diminuição d a seção transversal,
seguida por um aumento da seção, fica caracterizado o “Tubo Venturi” 
z1 = z2 e separando as energias cinéticas das de pressão :
γ
Peso 
específico 
do fluido em 
escoamento
γm
Peso 
específico 
do fluido 
manométrico
(1) (2)
h
Equação da continuidade: Q 1 = Q2 ou: v 1 A1 = v2 A2 , 
Equação de Bernoulli: z1 + p1/γ + v12/2g = z2 + p2/γ + v22/2g
v2
2
/2g - v1
2
/2g = p1/γ - p2/γ 1
Como: A = π/4 (D2) então: v 1 = v2 (D2/D1)2 2
Tubo Venturi
MECÂNICA DOS FLUIDOS
Equação da Energia
Quando num trecho de conduto temos uma diminuição d a seção transversal,
seguida por um aumento da seção, fica caracterizado o “Tubo Venturi” 
z1 = z2 e separando as energias cinéticas das de pressão :
γ
Peso 
específico 
do fluido em 
escoamento
γm
Peso 
específico 
do fluido 
manométrico
(1) (2)
h
Equação da continuidade: Q 1 = Q2 ou: v 1 A1 = v2 A2 , 
Equação de Bernoulli: z1 + p1/γ + v12/2g = z2 + p2/γ + v22/2g
v2
2
/2g - v1
2
/2g = p1/γ - p2/γ 1
Como: A = π/4 (D2) então: v 1 = v2 (D2/D1)2 2
Eq. Manométrica: p 1 - p2 = h ( γm - γ ) 3
Tubo Venturi
MECÂNICA DOS FLUIDOS
Equação da Energia
Quando num trecho de conduto temos uma diminuição d a seção transversal,
seguida por um aumento da seção, fica caracterizado o “Tubo Venturi” 
z1 = z2 e separando as energias cinéticas das de pressão :
γ
Peso 
específico 
do fluido em 
escoamento
γm
Peso 
específico 
do fluido 
manométrico
(1) (2)
h
Equação da continuidade: Q 1 = Q2 ou: v 1 A1 = v2 A2 , 
Equação de Bernoulli: z1 + p1/γ + v12/2g = z2 + p2/γ + v22/2g
v2
2
/2g - v1
2
/2g = p1/γ - p2/γ 1
Como: A = π/4 (D2) então: v 1 = v2 (D2/D1)2 2
Eq. Manométrica: p 1 - p2 = h ( γm - γ ) 3
1
2
3
v2
2 - v2
2(D2/D1)4 =
2g h ( γm - γ )
velocidade teórica pois foram desprezadas as perdas de carga
γ 
Ou: v2 =
1 - (D2/D1)4 
γm
2g h ( γ − 1)
Tubo Venturi
MECÂNICA DOS FLUIDOS
Equação da Energia
Quando num trecho de conduto temos uma diminuição d a seção transversal,
seguida por um aumento da seção, fica caracterizado o “Tubo Venturi” 
γ
Peso 
específico 
do fluido em 
escoamento
γm
Peso 
específico 
do fluido 
manométrico
(1) (2)
h
Vazão teórica
Velocidade teórica
Qt = π/4 (D2
2) 
Vazão real
Qr = CD π/4 (D2
2) 
CD: Coeficiente de descarga ou de vazão, obtido de f orma experimental
CD = < 1 é um adimensional
Qr
Qt
Ou: vt =
1 - (D2/D1)4 
γm
2g h ( γ − 1)
1 - (D2/D1)4 
γm
2g h ( γ − 1)
1 - (D2/D1)4 
γm
2g h ( γ − 1)
Tubo Venturi
MECÂNICA DOS FLUIDOS
Equação da Energia
γ
γm
(1) (2)
h
Exercício: Sabe-se que a vazão real através do v enturi é de 48m 3/h.
Sendo os diâmetros, D 1 = 80mm e D2 = 40mm. g = 10m/s
2
O fluido em escoamento é água, = 1Kgf/L e o f luido manométrico é mercúrio, = 13,6Kgf/L.
Pede-se determinar o desnível “h” , no manômetro de t ubo em U, se C D = 0,8.
γ γm