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METEOROLOGIA E CLIMATOLOGIA Mário Adelmo Varejão-Silva Versão digital 2 – Recife, 2006 51 11.2 - Velocidade absoluta e relativa. Para que observações locais do movimento de corpos, da atmosfera ou do oceano pos- sam ser comparadas, é necessário obter a equação geral do movimento, levando-se em consi- deração as forças inerciais envolvidas. Necessita-se, portanto, estabelecer a distinção entre o movimento absoluto e o relativo, este registrado por um observador solidário à Terra. É claro que o movimento absoluto decorre da ação conjunta das forças reais que agem sobre o corpo (ou um elemento do fluido que se considere, ar ou água), como a pressão, o atrito etc. Considere-se um disco que gira com uma velocidade angular Ω constante, na periferia do qual existe um observador (M), girando com ele (Fig. I.22). O disco pode ser interpretado como um plano de paralelo e sua periferia como um paralelo. Outro observador (A), imóvel no espaço, encontra-se na posição correspondente ao eixo do disco e lança um objeto com traje- tória retilínea. Admita-se, por facilidade de exposição, que esse objeto irá passar pelo observa- dor móvel, quando este último ocupar a posição MO, em um dado instante (t O). Ω M o M1 P r A Fig. I.22 - Diferentes interpretações do deslocamento de um corpo, visto por um observador situado em um disco que gira ( PM1 ) e por outro, supostamente imóvel ( PMO ). No instante seguinte (t1), o objeto atinge uma outra posição (P) mais afastada de A, en- quanto M se move de MO para M1. Existem, duas versões, para o deslocamento do móvel, de- pendendo do observador que se considere: - para o observador estacionado em A o deslocamento retilíneo do móvel, no intervalo de tempo ∆t, é descrito pelo vetor M PO ⎯ →⎯ = {d rr /dt}A ∆ t ....(i) sendo rr o vetor posição do móvel que, no instante to, coincidia com o do observador M (situado em MO); e - para o observador (M) solidário ao disco, o deslocamento do móvel, no mesmo interva- lo, é claramente definido por M P1 ⎯ →⎯ = {d rr /dt}M ∆t. ... (ii)
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