Magnetostática: Conceitos e Aplicações

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DESCRIÇÃO
Construção dos conceitos fundamentais e aplicações do campo magnético, da força de Lorentz, do
fluxo de campo magnético, da indutância e da Lei de Gauss da magnetostática na moderna teoria
eletrodinâmica clássica.
PROPÓSITO
Abordar os campos magnéticos estáticos, ou magnetostáticos, sua estrutura, seu comportamento e
suas fontes, a força de Lorentz, bem como o cálculo do campo magnético a partir de correntes elétricas
estáveis, a obtenção do valor da indutância de componentes elétricos e a definição de mais uma das
equações de Maxwell: a lei de Gauss da Magnetostática.
PREPARAÇÃO
Antes de iniciar o conteúdo deste tema, tenha em mãos uma calculadora científica.
OBJETIVOS
MÓDULO 1
Identificar o campo magnético e a força de Lorentz
MÓDULO 2
Aplicar a Lei de Biot-Savart e a Lei de Ampère
MÓDULO 3
Calcular o fluxo de campo magnético, a indutância e a aplicação da Lei de Gauss da magnetostática
INTRODUÇÃO
Os Campos magnéticos, com suas causas, estrutura e consequências, são um dos tópicos mais
pesquisados e estudados, tanto cientifica como tecnologicamente. 
São fundamentais à completa compreensão dos fenômenos eletromagnéticos, sendo aplicados onde
muitas vezes não imaginamos: desde a geração elétrica, passando pelas comunicações, as novas
tecnologias de materiais, transportes e máquinas, até a moderna eletrônica etc. E não podemos
esquecer dos fenômenos magnéticos da natureza. 
Para compreender seus fundamentos e aplicações iniciais, precisamos conceituar o campo magnético
e a força de Lorentz. Também vamos analisar como obter e calcular o campo magnético a partir das
fontes de corrente elétrica. Vamos, ainda, conceituar e aplicar o fluxo de campo magnético na obtenção
da Indutância magnética e definir a segunda equação de Maxwell, que é uma lei fundamental da
Natureza, a Lei de Gauss da Magnetostática.
MAGNETOSTÁTICA
MÓDULO 1
 Identificar o campo magnético e a força de Lorentz
O CAMPO MAGNÉTICO
Campos magnéticos são mediadores da Interação magnética a distância. À diferença do fenômeno
elétrico, não existe o equivalente magnético da carga elétrica. Não há “cargas magnéticas”,
chamados teoricamente de Monopolos Magnéticos.
Durante várias décadas, Paul M. Dirac idealizou e propôs a existência dos Monopolos Magnéticos
que, teoricamente, resolveriam a compreensão do valor do Quantum fundamental da carga elétrica.
Mas, infelizmente, nunca foi encontrado um único Monopolo Magnético em quatro dimensões do
espaço-tempo, apesar de algumas evidências em três dimensões espaço-temporais, mas estes
aplicam-se em fenômenos físicos superficiais como a supercondutividade e materiais com
características topológicas, que não trataremos aqui nem são abrangidos pela teoria eletrodinâmica
clássica.
 
Autor: GFHund/ Fonte: Wikimedia
 Paul M. Dirac
QUATRO DIMENSÕES DO ESPAÇO-TEMPO
Três coordenadas espaciais + um tempo
TRÊS DIMENSÕES ESPAÇO-TEMPORAIS
Duas coordenadas espaciais + um tempo
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 ATENÇÃO
Os campos magnéticos possuem estrutura completamente diferente dos campos elétricos, não
devendo ser confundidos com estes. Sua estrutura é rotacional, com linhas de campo contínuas e
fechadas.
Os campos eletrostáticos de cargas pontuais “nascem ou morrem” em cargas elétricas, que os geram e
detectam. Os campos magnetostáticos, por sua vez, têm trajetórias fechadas, numa curva fechada,
existindo inclusive dentro dos materiais magnéticos que os geram ou circundando suas fontes de
corrente elétrica, sempre em circulações fechadas, pois sua estrutura é rotacional.
Imagem do conjunto das Linhas de campo magnético de um imã natural interagindo com limalha de
ferro.
Diagrama da representação desse campo magnético mostrando que também há linhas de campo
magnético dentro dos materiais magnéticos em circulações fechadas.
 A Estrutura Rotacional do Campo Magnetostático de um Imã
Se tomarmos um material magnético natural, um imã, e tentarmos separar supostos núcleos
magnéticos, chamados de polos magnéticos, quebrando o material cristalino, jamais conseguiremos
obter êxito, mesmo que chegássemos ao nível atômico.
Não existem, fisicamente, os Polos magnéticos Norte e Sul separados, sendo apenas uma designação
da convenção histórica de orientação das linhas de campo magnético.
Os polos magnéticos são apenas regiões do material onde as linhas de campo são mais concentradas
e o campo magnético mais intenso em magnitude. 
As linhas de campo magnetostático rotacionam em curvas fechadas e não são divergentes como no
caso eletrostático. Ou seja, as linhas de campo magnético seguem trajetórias fechadas. 
 ATENÇÃO
Essa antiga confusão, errônea na interpretação, está na aparente semelhança com a estrutura de
campo do dipolo elétrico, que no passado foi confundida com a de campo magnético, mas são
campos de natureza completamente diferentes.
Repare nas duas figuras a seguir. À esquerda, estão representadas linhas de campo elétrico de um
dipolo elétrico. À direita, linhas de campo magnético de um imã natural. Note que as linhas mais
afastadas, em ambos os casos, são semelhantes nas trajetórias curvas nas duas figuras. Mas no
dipolo elétrico (figura à esquerda) entre as cargas elétricas, as linhas seguem no sentido da carga de
atributo positiva para a carga de atributo negativa. Já na figura à direita, entre as extremidades do imã
— as regiões chamadas de polos — o campo magnético de linhas fechadas segue em sentido oposto
ao das linhas do dipolo da figura à esquerda.
Linhas de campo elétrico de um dipolo elétrico. As linhas seguem no sentido da carga de atributo
positiva para a carga de atributo negativa.
Linhas de campo magnético de um imã natural. Entre as extremidades do imã, as regiões chamadas
de polos, o campo magnético de linhas fechadas segue em sentido oposto ao das linhas do dipolo da
figura à esquerda.
 Linhas de Campo de Dipolo Elétrico e Linhas Magnéticas – Comparação
Esse é o motivo histórico para se referir a um imã com polos norte e sul, como se fosse possível
separar esses polos, fonte de incompreensão muito comum.
Os campos eletrostáticos e magnetostáticos são completamente distintos e possuem causas
diferentes. Sua breve semelhança nesses dois exemplos é circunstancial e mesmo aqui não podem ser
confundidos.
Assim, percebe-se que as estruturas de campo elétrico de dipolo e de campo magnético de um imã
são distintas, apesar de semelhantes nas linhas mais afastadas das fontes. 
Existem, essencialmente, três fontes de campos magnéticos:
01
Os campos magnetostáticos naturais dos imãs e materiais magnéticos.
02
Os campos magnetostáticos no entorno de linhas de Corrente Elétrica estacionárias, ou de espiras
de corrente elétrica, descritos pela Lei de Biot-Savart e a Lei de Ampère.
03
Os campos magnéticos dinâmicos induzidos por variações temporais de fluxos de campos
elétricos, via corrente de deslocamento de Maxwell da Lei de Ampère-Maxwell.
Vamos nos deter nos campos magnetostáticos (itens 1 e 2) e deixaremos os campos magnéticos
induzidos por variações de fluxos de campos elétricos (item 3) para mais tarde.
ORIGEM DO MAGNETISMO NATURAL
A origem do magnetismo natural é intrínseca, do spin quântico do elétron e da dinâmica quântica
orbital molecular e/ou atômica dos materiais magnéticos. Eles formam o que chamamos de momentos
magnéticos quânticos. 
Para os materiais magnéticos naturais, magnetizáveis ou campos magnéticos com fontes em correntes
elétricas, define-se classicamente o momento magnético, .−→m
javascript:void(0)
javascript:void(0)
javascript:void(0)
DEFINIÇÃO: MOMENTO MAGNÉTICO (MACEDO,
1976 ADAPTADO)
“Grandeza vetorial que se pode associar a uma espira percorrida por uma corrente elétrica ou a um
magneto. O momento magnético associado a uma espira define-se pela equação , em que 
é a intensidade de corrente que percorre a espira, e é um vetor normal à área subtendida pela
espira, suposta plana, cujo módulo é a medida desta área (figura à esquerda).Para o magneto natural,
o seu momento magnético mede-se pelo produto de , pelo vetor comprimento do mesmo
magneto, em que é a força magnética que age sobre a extremidade deste magneto e é o campo
magnético externo que gera essa força magnética, ou seja, (figura à direita).
 
Fonte: Wikipedia
 Momento Magnético
MATERIAIS MAGNÉTICOS
Considerando as principais propriedades magnéticas dos materiais, podemos classificá-los como:
PARAMAGNÉTICOS
Nos materiais paramagnéticos, os momentos magnéticos atômicos são permanentes, mas não
interagem fortemente uns com os outros e estão orientados aleatoriamente. Quando submetidos a um
campo magnético externo, são parcialmente orientados (alinhados) na direção desse campo e assim
aumentam a magnitude do campo externo, como na figura a seguir. Em temperaturas usuais
(ambientais) e na presença de campos magnéticos de baixa intensidade, somente uma pequena
porcentagem das moléculas resultará alinhada devido ao seu movimento vibracional térmico. Esses
→
m = I
→
a I
→
a
−−→
|FB|
−→
|B
∣
∣
∣
→
L
−→
FB
→
B
→
m =  
→
L
−−→
|FB|
−→
|B
∣
∣
∣
materiais são atraídos por campos magnéticos. Quando o campo externo é desligado, seu campo de
magnetização desaparece. Exemplo: oxigênio líquido, magnésio, lítio etc.
 
Autor: Jens Böning / Fonte: Wikipedia
FERROMAGNÉTICOS
Nos materiais ferromagnéticos, os momentos magnéticos atômicos são permanentes e interagem
intensamente uns com os outros, o que permite um elevado grau de alinhamento na presença de
campo magnético externo, mesmo com campos de baixa intensidade. Ainda que não se submeta o
material a um campo magnético externo, pode-se ter momentos magnéticos atômicos fortemente
alinhados, são os imãs permanentes. Nota-se a existência de regiões delimitadas com a mesma
orientação dos momentos magnéticos, chamados de domínios magnéticos, como na figura a seguir. O
alinhamento dos domínios que formam seu campo de magnetização pode permanecer quando o
campo externo é desligado. Em altas temperaturas, críticas de cada material, as paredes dos domínios
de magnetização (paredes de Block) são quebradas e esses materiais se comportam com a
propriedade paramagnética. Exemplos: magnetitas, ferro, cobalto, níquel, ligas destes (com alumínio,
cobre, manganês etc.), terras-raras etc.
 
Autor: José Higino Dias Filho / Fonte: Adaptado de Portal do Professor
 Direção do campo magnético aplicado
DIAMAGNÉTICOS
Nos materiais diamagnéticos, os momentos magnéticos atômicos se alinham de maneira oposta ao
campo magnético externo, diminuindo assim esse campo. Tal efeito ocorre em todos os materiais,
sendo pouquíssimo intenso, mas é encoberto quando os materiais possuem também outras
propriedades como a ferromagnética ou a paramagnética. São materiais que repelem o campo
magnético externo. Exemplo: cobre, água, prata, carbono etc.
 
Autor: Splarka / Fonte: Wikipedia
 Levitação de uma lâmina de Grafite.
ANTIFERROMAGNÉTICOS
Nos materiais antiferromagnéticos, o campo de magnetização se alinha antiparalelamente ao campo
externo aplicado. Há uma orientação alternada nos momentos magnéticos atômicos vizinhos, como na
figura a seguir. Só pode ser observado abaixo de uma temperatura crítica que depende dos materiais.
Exemplo: manganês, sulfeto ferroso, cromo, óxido de cromo etc.
 
Autor: Michael Schmid / Fonte: Wikipedia
FERRIMAGNÉTICOS
Nos materiais ferrimagnéticos, os momentos magnéticos dos íons vizinhos em uma rede cristalina se
alinham antiparalelamente, formando duas sub-redes com momentos opostos de magnitude e
diferentes do campo externo aplicado, como na figura a seguir, fazendo com que uma magnetização
espontânea e oposta permaneça após o campo externo desligado. Exemplo: ferritas.
 
Fonte: Wikipedia
HELIMAGNÉTICOS
Nos materiais helimagnéticos, os momentos magnéticos vizinhos em uma rede cristalina fazem um
ângulo constante diferente do paralelo e do antiparalelo. Ocorre a baixíssimas temperaturas. Exemplo:
bióxido de manganês.
FORÇA DE LORENTZ
A FORÇA DE LORENTZ É UMA COMPOSIÇÃO DAS
DUAS INTERAÇÕES DA TEORIA ELETRODINÂMICA
CLÁSSICA: A INTERAÇÃO ELÉTRICA, QUE É
PROPORCIONAL AO CAMPO ELÉTRICO, E A
INTERAÇÃO MAGNÉTICA, QUE É PROPORCIONAL
AO CAMPO MAGNÉTICO.
Vamos analisar a interação magnética, ou seja, a força magnética, para compreender essa
fundamental interação da natureza.
DEMONSTRAÇÃO
A força magnética, ou interação magnética, ocorre de duas formas:
01
SOBRE PARTÍCULAS CARREGADAS COM VELOCIDADE
NÃO NULA, EM UMA REGIÃO DE CAMPO MAGNÉTICO.
Para o caso (1) de partículas carregadas e com velocidade não nula, em uma região de campo
magnético, a força magnética se define fenomenologicamente como:
−→
FB
javascript:void(0)
 
Fonte: Autor
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Que é a expressão da força magnética como um produto vetorial entre a velocidade da partícula
carregada, e o campo magnético, multiplicado pela carga .
A carga é uma carga de provas viajando em velocidade constante, , na presença de um campo
magnético não variável, , como na ilustração anterior.
A unidade do Sistema Internacional (S.I.) para o campo magnético é o Tesla. Assim:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
02
SOBRE LINHAS OU ESPIRAS DE CORRENTE ELÉTRICA NA
PRESENÇA DE CAMPO MAGNÉTICO; SENDO ESTA ÚLTIMA
UMA EXTENSÃO DA PRIMEIRA, COMO VEREMOS.
−→
FB = Q (→v   ×  
→
B)
→
v ,
→
B , Q
Q
→
v
→
B
→
B
1 Tesla =  1 T = 1  = 1N .s
C.m
N
A.m
javascript:void(0)
Para o caso (2), de uma linha de corrente elétrica, , vamos generalizar a equação anterior de uma
única carga, para uma integral de elementos de cargas. Assim, a força magnética sobre uma corrente
elétrica será:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Mas, , e também , em que é a densidade linear de cargas constante no filamento
que conduz a corrente . Assim, derivando no tempo a relação , temos a corrente elétrica :
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Representando algebricamente a velocidade da carga como , sendo a direção de , e
substituindo , e o resultado da equação anterior, , obtemos:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Como está orientada na direção e sentido da corrente elétrica , podemos definir 
Assim:
 
Fonte: Autor
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
I
−→
FB = ∫  (→v   ×  
→
B) dq  
q = λ l dq = λ dl λ
I q = λ l I
I =   = λ  =  λ ∣∣
→
v ∣∣
dq
dt
dl
dt
→
v = ∣∣
→
v ∣∣v̂ v̂
→
v
dq = λ dl I = λ ∣∣
→
v ∣∣
−→
FB = ∫  (→v   ×  
→
B) dq =   ∫  (→v   ×  
→
B) λ dl = ∫  (∣∣
∣
→
v
∣
∣
∣
v̂    ×  
→
B) λ dl = ∫(I v̂  ×  
→
B) dl 
v̂ I
→
dl = dl v̂.  
−→
FB = ∫(I 
→
dl  ×  
→
B)
Que é a expressão da força magnética que age sobre uma linha de corrente elétrica como o produto
vetorial do elemento vetorial de corrente com o campo magnético .
Nos dois casos temos um produto vetorial, o plano formado pelas direções do vetor velocidade de uma
carga elétrica em movimento, e o campo magnético ao qual essa carga estiver submetida será
ortogonal à força magnética gerada. Da mesma maneira, o plano formado pelo vetor Elemento de
Corrente Elétrica e o vetor campo magnético, será ortogonal à força magnética gerada.
Forças magnéticas alteram a direção da trajetória de partículas carregadas submetidas ao campo
magnético, produzindo trajetórias tipicamente de classe circulares, mas não alteram o módulo de sua
velocidade, pois são forças transversas à velocidade, como se traduz da definição dessas forças.
A força de Lorentz sobre cargas elétricas em movimento uniforme será a soma das contribuições de
força elétrica e de força magnética:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
E a força magnética sobre elementos de linhas de corrente elétrica é:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize arolagem horizontal
Em que:
– é o vetor elemento de comprimento de um fio retilíneo com direção paralela a .
– é o campo magnético não variável.
REGRA DA MÃO DIREITA DO PRODUTO VETORIAL
Na presença de campo magnético, cargas elétricas em movimento e correntes elétricas sofrem a ação
da força magnética, que as desvia, tracionando-as perpendicularmente à direção anterior. Ou seja,
I 
→
dl
→
B .
→
F = Q 
→
E + Q (→v ×
→
B)
d
−→
FB = I 
→
dl ×
→
B
→
dl I
−→
B,
uma partícula carregada, com velocidade constante em certa direção que adentre uma região de
campo magnético, perpendicular à sua velocidade, sofrerá uma força magnética ortogonal ao plano
dos vetores anteriores, em cada instante temporal, como nas figuras mostradas, satisfazendo à regra
da mão direita do produto vetorial. 
Atenção: A figura a seguir ilustra a aplicação correta da regra da mão direita:
 
Adapatado do autor: powerhak / Fonte: Shutterstock
 A regra da mão direita para o produto vetorial.
O entendimento e uso da regra da mão direita não é uma opção, vários fenômenos físicos satisfazem
regras de produto vetorial, como a força magnética e o campo magnético, que são alguns deles.
CAMPO MAGNÉTICO TERRESTRE
O campo magnético terrestre, chamado de campo geomagnético, que compõe a magnetosfera
terrestre, é responsável por desviar partículas cósmicas e do vento solar para longe de nossa
atmosfera, ou aprisioná-las no cinturão de Van Allen, para que não atinjam a superfície terrestre, o que,
de outra forma, poderia transformar a vida planetária na superfície com a erosão da atmosfera e da
água do planeta.
A força de Lorentz é a principal responsável por essa proteção, desviando as partículas carregadas
que se aproximam com grande velocidade da magnetosfera. São partículas fundamentais carregadas e
muito energéticas, transversalmente desviadas quando entram em contato com as linhas do campo
geomagnético.
Não conhecemos ainda completamente a dinâmica da fonte desse campo geomagnético protetor.
Acredita-se, baseado em modelos teóricos plausíveis e simulados, que o núcleo do planeta, metálico,
dinâmico, e altamente aquecido seja sua fonte. Contudo, a força magnética é, certamente, a grande
responsável por termos uma atmosfera relevante, água abundante e condições climáticas compatíveis
com a vida, como a conhecemos.
FENÔMENO DA EMISSÃO DE MASSA CORONAL
(CME)
A imagem a seguir exemplifica o fenômeno da Emissão de Massa Coronal (CME), de um enorme jato
de partículas solares em direção à Terra. Não está em escala real, pois a Terra seria somente um
pequeno ponto no espaço comparado ao Sol, mas nos oferece a noção dessas escalas e a enorme
importância da magnetosfera terrestre como escudo de defesa do planeta diante do poder dessas
emissões solares e das partículas cósmicas do Universo.
 
Autor: Naeblys / Fonte: Shutterstock
O CAMPO GEOMAGNÉTICO TERRESTRE E O VENTO
SOLAR
Neste diagrama é mostrado um esquema da estrutura do campo geomagnético terrestre, onde o eixo
magnético é inclinado em relação ao eixo de rotação do planeta. 
O Polo Norte magnético se encontra próximo ao Sul geográfico e o Polo Sul magnético se encontra
próximo ao Polo Norte geográfico, com um ângulo de inclinação entre os eixos de rotação e magnético.
As bússolas se orientam com o Norte apontando para o Sul magnético do planeta, pois as linhas de
campo geomagnéticas, segundo a convenção adotada de orientação das linhas de campo magnéticas,
seguem do Norte para o Sul magnético. Assim, as bússolas apontam para o Sul magnético, próximo ao
Norte geográfico. Por essa razão, reconhecemos as bússolas apontando para o Norte geográfico
próximo.
 
Autor: Peter Hermes Furian / Fonte: Shutterstock
 Figura 1- O Campo Geomagnético Terrestre.
 
Fonte: Nasa.gov
 Figura 2 - O Vento Solar. Fonte: Foto com arte, NASA — Sonda espacial SOHO/NASA
Nesta figura temos uma foto com cores enriquecidas, obtida da sonda espacial SOHO da NASA,
especializada em acompanhar esses fenômenos. Na foto, nota-se uma gigantesca emissão de massa
coronal (CME) em direção à Terra. Repare a atuação do campo magnético terrestre na defesa
planetária. Se a massa coronal desta foto tivesse atingido a Terra sem magnetosfera, talvez você não
estivesse lendo este conteúdo agora.
AURORAS BOREAIS E AUSTRAIS
Nas regiões Polares, nos Polos Magnéticos Terrestres, que são localizações onde as linhas de Campo
Geomagnéticos são mais próximas da superfície, as partículas cósmicas, e do Vento Solar, conseguem
se aproximar muito mais da superfície planetária, produzindo um fenômeno muito interessante, mas
indicativo da penetração dessas partículas na atmosfera, as Auroras Boreais e Austrais. 
São partículas carregadas, principalmente de elétrons, que não foram desviadas pelo campo
magnético terrestre, nem aprisionadas por este. Elas conseguem atravessar a magnetosfera nos polos,
espiralando em torno das linhas de campo e, assim, penetram a atmosfera, interagindo com gases
atmosféricos, principalmente o oxigênio e o nitrogênio, colidindo com eles e excitando-os a níveis de
energia mais altos. Ao retornarem aos níveis de energia mais baixos, essas moléculas gasosas emitem
luz. As diferentes colorações são características da diferença energética que esses gases absorveram
e emitem. Colorações verdes e vermelhas são características do oxigênio, e os azuis e o rosa são
emitidos pelo nitrogênio, a depender de seus estados de ionização.
 
Autor: Simone Gramegna / Fonte: Shutterstock
MÃO NA MASSA
1. UMA PARTÍCULA CÓSMICA, CARREGADA COM , E VELOCIDADE 
, ADENTRA A MAGNETOSFERA TERRESTRE EM UMA
REGIÃO ONDE O CAMPO PODE SER REPRESENTADO POR ,
EM UM SISTEMA DE REPRESENTAÇÃO DE COORDENADAS XYZ, COM
VETORES UNITÁRIOS . CALCULE A FORÇA MAGNÉTICA QUE AGIRÁ
SOBRE A PARTÍCULA CARREGADA NO EXATO INSTANTE QUE ADENTRAR A
REGIÃO INDICADA NO CAMPO MAGNÉTICO.
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
2. UM FIO RETILÍNEO MUITO LONGO ESTÁ ALINHADO VERTICALMENTE AO
LONGO DA DIREÇÃO , DE UM SISTEMA COORDENADO . O FIO CONDUZ
UMA CORRENTE ELÉTRICA NO SENTIDO POSITIVO DE E UM
CAMPO MAGNÉTICO EXTERNO, , FOI ACIONADO ONDE O FIO
SE ENCONTRA. CALCULE A FORÇA MAGNÉTICA POR UNIDADE DE
COMPRIMENTO QUE ATUARÁ SOBRE O FIO.
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
q = −5 μC
→
v = (800 k̂) km/s
→
B = (50 ĵ) μT
( î,  ĵ,  k̂)
→
F = 0,00002 N î 
→
F = 0,0002 N î
→
F = 0,002 N ĵ
→
F = 0,02 N ĵ
→
F = 0,2 N k̂
Z xyz
I = 20 A Z
→
B = (2 T)  î
10 î  N/m
10 ĵ  N/m
40 k̂  N/m
40 î  N/m
40 ĵ  N/m
3. CONSIDERE O TRABALHO MECÂNICO DE UMA FORÇA MAGNÉTICA QUE
ATUE SOBRE UMA PARTÍCULA DE CARGA , COM VELOCIDADE , NA
PRESENÇA DE UM CAMPO MAGNÉTICO . CALCULE ESSE TRABALHO AO
LONGO DE UM DESLOCAMENTO .
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
4. CONSIDERE UMA PARTÍCULA DE MASSA M, CARREGADA COM CARGA Q E
VELOCIDADE , INICIALMENTE EM UM MOVIMENTO RETILÍNEO UNIFORME.
QUANDO A PARTÍCULA ADENTRA UMA REGIÃO DE CAMPO MAGNÉTICO ,
DE MAGNITUDE CONSTANTE E PERPENDICULAR A , SOBRE ELA PASSA A
AGIR UMA FORÇA MAGNÉTICA. SENDO, ENTÃO, ACELERADA, A PARTÍCULA
PASSA A DESCREVER UMA TRAJETÓRIA CIRCULAR. CALCULE O RAIO
DESSA TRAJETÓRIA CIRCULAR, CHAMADA DE RAIO DE CÍCLOTRON.
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
Q
→
v (t)
→
B
→
l
W = 0 
W = Q 
W = Q∣∣
→
v ∣∣ 
W = Q∣∣
→
v ∣∣
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
 
W = Q ∣∣
→
v ∣∣
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
∣∣
∣
→
l
∣∣
∣
→
v
→
B
→
v
R =
m 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
q∣∣
→
v ∣∣
R =
q ∣∣
→
v ∣∣
m
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
R =
m ∣∣
→
v ∣∣
q
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
R =
m q
∣
∣
∣
→
v
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
R =
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
v
∣
∣
∣
q m
5. (ADAPTADA DE GRIFFITHS, 1999). UM CIRCUITO RETANGULAR DE
CORRENTE ELÉTRICA, SUPORTANDO UMA MASSA , A SUSTENTA
VERTICALMENTE COM UM DE SEUS LADOS EM UMA REGIÃO DE CAMPO
MAGNÉTICO UNIFORME , QUE APONTA PARA DENTRO DA REGIÃO
HACHURADA DA FIGURA. CALCULE O VALOR DA CORRENTE ELÉTRICA , NO
CIRCUITO DE LARGURA , DE FORMA QUE A FORÇA MAGNÉTICA EQUILIBRE
EXATAMENTE A FORÇA GRAVITACIONAL SOBRE A MASSA . 
 
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
m
→
B
I
a
m
I =
a∣∣
→
g ∣∣
∣∣
∣
→
B
∣
∣
∣
m
I =
ma∣∣
→
g ∣∣
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
I =
m
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
∣
∣
→
g ∣∣a
I =
m∣∣
→
g ∣∣
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
a
I = ma
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
g
∣
∣
∣
6. CONSIDERE QUE VOCÊ TENHA SIDO CONTRATADO PARA PROJETAR UM
EQUIPAMENTO DE DETECÇÃO DA VELOCIDADE DE PARTÍCULAS
CARREGADAS, COM CARGA ELÉTRICA CONHECIDA E VELOCIDADE INICIAL
. UM FILTRO DE VELOCIDADES DE PARTÍCULAS. O SEU DETECTOR
DEVERÁ SER ALINHADO COM A DIREÇÃO INICIAL DAS PARTÍCULAS QUE
ADENTRARÃO UMA REGIÃO DE CAMPOS ELÉTRICO E MAGNÉTICO,
PERPENDICULARES ENTRE SI, DE TAL FORMA QUE, PARA SEGUIR A
ESPECIFICAÇÃO DO PROJETO CONTRATADO, E .
CONSIDERE QUE VOCÊ CONSIGA ALTERAR OS VALORES DE E 
DESSES CAMPOS. CALCULE O MÓDULO DA VELOCIDADE INICIAL DAS
PARTÍCULAS COMO FUNÇÃO DAS MAGNITUDES DOS CAMPOS ELÉTRICO E
MAGNÉTICO.
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
GABARITO
1. Uma partícula cósmica, carregada com , e velocidade ,
adentra a magnetosfera terrestre em uma região onde o campo pode ser representado por 
, em um sistema de representação de coordenadas xyz, com vetores unitários 
. Calcule a força magnética que agirá sobre a partícula carregada no exato instante
que adentrar a região indicada no campo magnético.
A alternativa "B " está correta.
Vamos aplicar diretamente a definição de força magnética:
q
→
v0 = v0  î
→
E = E0 ĵ
→
B = B0 k̂
E0 B0
v0 =
B0
E0
v0 =
E0
2B0
v0 =
2E0
B0
v0 =
E0
B0
v0 = E0B0
q = −5 μC
→
v = (800 k̂) km/s
→
B = (50 ĵ) μT
( î,  ĵ,  k̂)
→
F = q (→v ×
→
B)
→
F =(−5 μC)(800 k̂  Km /s)×(50  ȷ̂  μT )
→
F =(−5. 10−6C)(800. 103m/s k̂)×(50. 10−6 T   ȷ̂)
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
2. Um fio retilíneo muito longo está alinhado verticalmente ao longo da direção , de um
sistema coordenado . O fio conduz uma corrente elétrica no sentido positivo de 
e um campo magnético externo, , foi acionado onde o fio se encontra. Calcule a
força magnética por unidade de comprimento que atuará sobre o fio.
A alternativa "E " está correta.
Vamos aplicar diretamente a definição de força magnética para correntes elétricas e calcular a força
por comprimento, ou seja :
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
3. Considere o Trabalho Mecânico de uma força magnética que atue sobre uma partícula de
carga , com velocidade , na presença de um campo magnético . Calcule esse trabalho
ao longo de um deslocamento .
A alternativa "A " está correta.
→
F = −0,0002 N(k̂ × ȷ̂)
→
F = 0,0002 N ı̂
Z
xyz I = 20 A Z
→
B = (2 T)  î
→
F
z
→
F = I 
→
l   ×  
→
B
→
F = (20A)(z k̂) × (2T ı̂)
→
F = 40 z (k̂ × ı̂)N
(k̂ × ı̂)= ĵ
→
= 40 ĵ N/m Fz
Q
→
v (t)
→
B
→
l
Veja, a seguir, a resolução da questão:
4. Considere uma partícula de massa m, carregada com carga q e velocidade , inicialmente
em um movimento retilíneo uniforme. Quando a partícula adentra uma região de campo
magnético , de magnitude constante e perpendicular a , sobre ela passa a agir uma força
magnética. Sendo, então, acelerada, a partícula passa a descrever uma trajetória circular.
Calcule o raio dessa trajetória circular, chamada de raio de Cíclotron.
A alternativa "C " está correta.
→
v
→
B
→
v
Veja, a seguir, a resolução da questão:
5. (Adaptada de GRIFFITHS, 1999). Um circuito retangular de corrente elétrica, suportando uma
massa , a sustenta verticalmente com um de seus lados em uma região de campo magnético
uniforme , que aponta para dentro da região hachurada da figura. Calcule o valor da corrente
elétrica , no circuito de largura , de forma que a força magnética equilibre exatamente a força
gravitacional sobre a massa . 
 
m
→
B
I a
m
A alternativa "D " está correta.
A força magnética que atua sobre a linha de corrente superior e sustenta o sistema deverá ser igual,
em módulo, à força peso que atua sobre a massa, de forma a equilibrar as forças do sistema físico,
como sabemos da Mecânica de Newton. Assim,
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
6. Considere que você tenha sido contratado para projetar um equipamento de detecção da
velocidade de partículas carregadas, com carga elétrica conhecida e velocidade inicial 
. Um filtro de velocidades de partículas. O seu detector deverá ser alinhado com a
direção inicial das partículas que adentrarão uma região de campos elétrico e magnético,
perpendiculares entre si, de tal forma que, para seguir a especificação do projeto contratado, 
 e . Considere que você consiga alterar os valores de e desses
campos. Calcule o módulo da velocidade inicial das partículas como função das magnitudes
dos campos elétrico e magnético.
A alternativa "D " está correta.
−−−→
Fmag = I 
→
l   ×  
→
B        e        
−−−→
Fgrav =  m 
→
g  
∣
∣
∣
−−−→
Fmag
∣
∣
∣
= I a 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
      e       
∣
∣
∣
 
−−−→
Fgrav
∣
∣
∣
=  m 
∣
∣
∣
→
g
∣
∣
∣
I a 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
= m 
∣
∣
∣
→
g
∣
∣
∣
I  =
m ∣∣
→
g ∣∣
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
a
q
→
v0 = v0  î
→
E = E0 ĵ
→
B = B0 k̂ E0 B0
Vamos representar no sistema de coordenadas o campo elétrico, o campo magnético e a
velocidade, como atuam vetorialmente sobre a partícula . Ambos os campos resultarão em forças
sobre a partícula carregada e, assim, acelerações. As forças elétrica e magnética terão a mesma
direção, mas sentidos opostos. A força resultante será a força de Lorentz:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Repare que se a força de Lorentz for nula, a aceleração resultante será zero e a partícula seguirá com
a mesma velocidade inicial em movimento retilíneo uniforme. Essa condição, de aceleração nula,
responde ao problema. Assim, para obter a velocidade inicial das partículas, basta ajustar as
intensidades dos campos de maneira a preservar a velocidade inicial das partículas. Portanto:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
GABARITO
xyz
q
→
F ={ q 
→
E +  q (→v0   ×  
→
B)  }
→
F ={ q E0 ĵ + q (v0  î   ×  B0 k̂) }  ⟹  
→
F ={ q E0 ĵ + q v0B0 ( î   ×  k̂)  }
→
F ={ q E0 ĵ +  q v0B0 (−ĵ) } ⟹   
→
F = q {  E0 −  v0B0  } ĵ
→
F = q {  E0 −  v0B0  } ĵ = 0      ⟺       {  E0 −  v0B0  }= 0     ⟺     v0 =    
E0
B0
TEORIA NA PRÁTICA
Considere uma espira de corrente elétrica na presença de um campo magnético. Como a força
magnética atua sobre uma espira que conduz uma corrente elétrica? No que resulta esse fenômeno?
RESOLUÇÃO
Para analisar o problema, vamos simplificar a geometria de uma espira que conduz uma corrente
elétrica e depois vamos generalizar o tratamento. Vamos considerar uma espira retangular, de lados a
e b, conduzindo uma corrente elétrica I. Vejamos na figura a seguir:
 
Fonte: EnsineMe.
Uma corrente elétrica percorre a espira no sentido anti-horário e o campo Magnético atua como
representado na figura. Perceba que a força Magnética atuará em cada segmento
da espira onde há corrente elétrica, produzindo forças perpendiculares ao campo. A soma resultante
de todas essas forças é zero. No entanto, a atuação do campo Magnético faz a espira alinhar-se com a
orientação do campo. Como as forças nos segmentos laterais, de largura a, formam um binário de
forças, inclinado de um ângulo em relação à orientação do campo, o efeito é o de um torque girando
a espira de forma a alinhar-se ao campo magnético. As forças magnéticas que agem verticalmente
nesta espira também são perpendiculares à direção do campo, formam outro binário de forças, mas
estão, as duas, na mesma direção e, assim, cancelam-se mutuamente.
O torque do binário de forças magnéticas que age na espira será:
→
F = I 
→
l   ×  
→
B  
θ
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Onde é chamado de vetor braço-de-ação do torque, ou braço de alavanca com módulo ,
sobre um ponto P, e a força magnética é . O módulo desta força magnética é:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
O torque será orientado na direção doeixo de rotação da espira, que, neste caso, faz uma linha
imaginária onde estão representadas as forças verticais e seu módulo será:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
O ângulo é de inclinação do campo Magnético com o vetor normal ao plano da espira, , como
representado na figura. Repare que o produto ab é a área A do plano da espira. Portanto, o torque do
campo magnético sobre uma espira pode ser definido como:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Repare que reobtivemos aqui o momento magnético de uma espira de corrente elétrica, que podemos
generalizar para N espiras como:
→
τ =
→
r   ×  
→
F
→
r b sen(θ)
→
F = I 
→
l   ×  
→
B
∣
∣
∣
→
F
∣
∣
∣
= I a 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
τ
∣
∣
∣
= I a 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
 b sen(θ) 
θ
→
B n̂
→
τ = I A n̂   ×  
→
B
→
mN = N I A n̂
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Onde, aqui, A é a área da espira. 
Assim, podemos definir o torque (vetor) do campo magnético sobre N espiras de qualquer geometria
como:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
 
Fonte: SILVEIRA; MARQUES, 2012.
TORQUE DO CAMPO MAGNÉTICO
→
τ B =  
→
mN   ×  
→
B
VERIFICANDO O APRENDIZADO
1. UM FIO DE COBRE, CONDUTOR DE CORRENTE ELÉTRICA, ESTÁ ALINHADO
COM A DIREÇÃO E CONDUZ UMA CORRENTE NO SENTIDO DE 
POSITIVO. CONSIDERE QUE, SOBRE UM TRECHO DE DESSE FIO
RETILÍNEO, ATUE UM CAMPO MAGNÉTICO CUJA INTENSIDADE É DE ,
ORIENTADO DA ESQUERDA PARA A DIREITA NO PLANO , FAZENDO UM
ÂNGULO DE 45º COM O SENTIDO POSITIVO DO EIXO . CALCULE A FORÇA
MAGNÉTICA QUE AGE SOBRE ESSE TRECHO DO FIO.
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
2. CONSIDERE O ENROLAMENTO HELICOIDAL DE UM FIO CONDUTOR,
CHAMADO DE SOLENOIDE, COMPOSTO POR 50 ESPIRAS, AO LONGO DE UM
COMPRIMENTO E COM DIÂMETRO . O SOLENOIDE ESTÁ
APOIADO LONGITUDINALMENTE NO PRIMEIRO QUADRANTE DO PLANO E
FOI POSICIONADO COM ÂNGULO , ENTRE SEU EIXO E A DIREÇÃO DE
UM CAMPO MAGNÉTICO UNIFORME . SE O ENROLAMENTO
CONDUZ UMA CORRENTE ELÉTRICA , COM SENTIDO DAS
COORDENADAS POSITIVAS, CALCULE O VETOR TORQUE SOBRE O
SOLENOIDE. 
 
x I = 50 A x
0, 50 m
1, 2 T
xy
x
→
F = 21,21 N 
→
F = 30 N
→
F = 30 N k̂
→
F = 21,21 N k̂
→
F = 42,42 N k̂
 L =  10 cm d = 2 cm
xy
θ = 60o
→
B = 1, 5  î   T
I = 2 A
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
GABARITO
1. Um fio de cobre, condutor de corrente elétrica, está alinhado com a direção e conduz uma
corrente no sentido de positivo. Considere que, sobre um trecho de desse
fio retilíneo, atue um campo magnético cuja intensidade é de , orientado da esquerda para
a direita no plano , fazendo um ângulo de 45º com o sentido positivo do eixo . Calcule a
força magnética que age sobre esse trecho do fio.
A alternativa "D " está correta.
 
Vamos aplicar a definição de força magnética em elementos de corrente elétrica:
→
τ = −0,04081  k̂  N .m
→
τ = 0,04081   î   N .m
→
τ = −0,04712  ĵ  N .m
→
τ = 0,03141  k̂  N .m
→
τ = −0,04081  N .m
x
I = 50 A x 0, 50 m
1, 2 T
xy x
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
2. Considere o enrolamento helicoidal de um fio condutor, chamado de solenoide, composto por
50 espiras, ao longo de um comprimento e com diâmetro . O solenoide
está apoiado longitudinalmente no primeiro quadrante do plano e foi posicionado com
ângulo , entre seu eixo e a direção de um campo magnético uniforme . Se
o enrolamento conduz uma corrente elétrica , com sentido das coordenadas positivas,
calcule o vetor torque sobre o solenoide. 
 
→
F = I
→
l   ×  
→
B
→
l = 0 ,50  m ı̂
→
B = 1 ,2  T(cos 45∘ ı̂ + sen 45∘ ȷ̂ )
→
F = 50 A ⋅ 0 ,50  m ⋅ 1 ,2  T ⋅ sen  45∘( ı̂   ×  ȷ̂)
→
F = 21 ,21  N k̂
 L =  10 cm d = 2 cm
xy
θ = 60o
→
B = 1, 5  î   T
I = 2 A
A alternativa "A " está correta.
 
Vamos aplicar a definição de Torque sobre um conjunto de espiras, a partir do Momento Magnético. O
eixo do solenoide, que pertence ao plano xy, faz um ângulo de com a direção . O diâmetro do
solenoide, em metros, é: . A área de seção reta do solenoide é: .
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
MÓDULO 2
 Aplicar a Lei de Biot-Savart e a Lei de Ampère
60o x
d = 0, 02 m A =  π( )
2
d
2
→
B = 1,5 ı̂  T
→
τ =
→
mN   ×  
→
B
→
m = N I A n̂
     = 50 ⋅ 2 ⋅ π( )
2
n̂
     = 0,0314159 n̂
→
τ = 0,0314159  n̂   ×   1,5 ı̂
→
τ = 0,04712  sen(60∘) (−k̂)
→
τ = − 0,04081 k̂  N ⋅ m
0,02
2
FONTES DE CAMPO MAGNÉTICO —
CORRENTES ELÉTRICAS
Correntes elétricas são fonte de campos magnéticos. Já havíamos elencado esse fenômeno como uma
das três fontes dos campos magnéticos.
 
Autor: Ziro01 / Fonte: Shutterstock
 As primeiras evidências científicas da relação entre campos magnéticos e correntes elétricas datam de
1820, quando Hans Christian Oersted identificou a relação entre o magnetismo e a movimentação de
cargas elétricas em correntes elétricas. Oersted percebeu que as agulhas das bússolas eram
perturbadas quando próximas de linhas de correntes elétricas.
 
Autor: molcay/ Fonte: Shutterstock
Um mês depois, Jean Baptiste Biot e Félix Savart mostraram qual era o comportamento da força
magnética sobre polos magnéticos de materiais magnéticos naturais, nas vizinhanças de correntes
elétricas de um fio condutor, analisando elementos de corrente elétrica como fontes do campo que
geravam a interação. 
 
SILVA, Domiciano Correa Marques da. A Lei de Biot-Savart; Brasil Escola. Disponível em:
https://brasilescola.uol.com.br/fisica/a-lei-biotsavart.htm. Acesso em 21 de novembro de 2020.
Além destes, André Ampère, Michael Faraday e Joseph Henry fizeram importantes contribuições
aos princípios do magnetismo gerado por linhas de corrente elétrica.
 
Autor: Fæ / Fonte: Wikipedia
Ampère nos apresentou, inclusive, o primeiro modelo da origem do magnetismo natural dos imãs, que
seria gerado a partir de pequenas circulações de correntes elétricas em espiras minúsculas dentro dos
materiais. Atualmente sabemos que essa origem é intrínseca dos materiais, na escala quântica. Mas
seu modelo nos mostrou uma possibilidade para explicar o magnetismo dos materiais pela primeira
vez.
Do ponto de vista do fenômeno, sempre que tivermos correntes elétricas em condutores elétricos, ou
fluxo de portadores de cargas em quaisquer meios, teremos a geração de campo magnético no
entorno desse fluxo de cargas.
Vamos analisar, por ora, os campos magnéticos cujas fontes são correntes elétricas estáveis e
uniformes, ou seja, não variáveis. 
Vamos elencar o que sabemos da fenomenologia dos campos magnéticos com fontes em correntes
elétricas:
CONHECIMENTO 1
Os campos magnéticos cujas fontes são correntes elétricas têm estrutura rotacional no entorno das
linhas de correntes. Ou seja, linhas de correntes elétricas uniformes são fontes de campos
magnetostáticos que circundam essas linhas de correntes, com direção e orientação de acordo com a
regra da mão direita.
A figura a seguir exemplifica essa estrutura de campo magnético rotacional às linhas de correntes.
Repare que ao apontar o polegar da mão direita na direção e sentido positivo da corrente elétrica,
estaremos, com os demais dedos da mão direita, indicando a orientação positiva do campo magnético
no entorno da linha.
 
Autor: Fouad A. Saad / Fonte: Shutterstock
CONHECIMENTO 2
Correntes elétricas circulando em anéis condutores, ou espiras, produzem campos magnéticos que se
assemelham aos campos magnéticos naturais de imãs, com linhas circundando cada trecho de
elemento de corrente elétrica. No centro do anel de corrente, temos uma linha de campo magnético
aparentemente linear, ao longo do eixo do anel, mas que também se fechará em um grande arco.
Diferentemente do campo magnético no entorno de uma linha retilínea de corrente elétrica (figura
anterior) as linhas de campo da figura a seguir não são simétricas em relação ao elemento de corrente,
fonte do campo.
 
Autor: Sergey Merkulov/ Fonte: Shutterstock
CONHECIMENTO 3
Uma sucessão de anéis condutores de corrente elétrica, que chamamos de espiras, quando estão
justapostos, mas sem contato pois são isolados eletricamente (recobertos com material isolante) e em
formato helicoidal, formam um componente elétrico/eletrônico dos mais importantes: os solenoides,
muitas vezes chamados de bobinas longas. 
Solenoides são acumuladores de energia magnética, como veremos mais tarde.
 
Autor: Amalakanti Satya Sarada / Fonte: Shutterstock
O campo magnético no interior de um solenoide, quando conduz uma corrente elétrica uniforme, é
linear e quase uniforme. No seu exterior, o campo assemelha-se a um magneto natural, como na figura
anterior. 
Na figura a seguir, temos uma representação esquemática do campo magnético de um solenoide curto.
O campo é quase uniforme no interior e como o de um magneto natural externamente. Repare que no
entorno das espiras há uma pequena circulação de campo que vaza por entre elas. Temos também o
efeito de borda que contribuirá ao campo externo. Mas os solenoides ideais são muito longos, seu
comprimento é muito maior que o seu raio, de maneira que esses vazamentos de campo pelas bordas
e por entre as espiras será fortemente reduzido e uma maior uniformidade do campo interno se
verificará.
 
Autor: Fouad A. Saad / Fonte: Shutterstock
Na figura seguinte, temos uma fotografia de um solenoide com corrente elétrica ligada, orientando a
limalha de ferro no seu interior. Repare que, externamente, o efeito sobre a limalha é muito reduzido.
Assim, quando aumentamos a densidade de espiras por comprimento do solenoide, e o construímos
muito longo, o resultado é de campo magnético quase zero em distâncias maiores do que raio do
solenoide, na região externa.
 
Autor: Kim Christensen / Fonte: Shutterstock
LEI DE BIOT-SAVART E LEI DE AMPÈRE
A estrutura e cálculo do campo magnético, com fontes em correntes elétricas uniformes, será definida
por meio da Lei fenomenológica de Biot-Savart e a Lei fundamental de Ampère. Esta última
caracteriza a estrutura do campo magnético com sua fonte em correntes elétricas uniformes e nos
permite o cálculo do campo em situações de alto grau de simetria.
DEMONSTRAÇÃO
A Lei de Biot-Savart é uma lei de campo fenomenológica que nos permite o cálculo do campo
magnético em um ponto qualquer do espaço a partir de sua fonte, que é um elemento de corrente
elétrica uniforme. Foi obtida da análise experimental da força magnética entre linhas retilíneas de
corrente elétrica.
P
ou
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Em que é a constante magnética e a permeabilidade magnética do vácuo. Evidentemente,
para cada meio de condução, teremos um valor diferente dessas constantes.
De forma análoga à carga na Lei de Coulomb da Eletrostática, aqui a fonte do campo magnético é o
elemento de corrente elétrica .
LEI DE AMPÈRE
Na eletrostática, sabemos que o campo eletrostático é conservativo. Isto é, o trabalho, por unidade de
carga elétrica, efetuado pelo campo eletrostático sobre uma carga de prova, em uma circulação ou
trajetória fechada, será zero. A integral do campo eletrostático em uma circulação fechada será zero. O
campo eletrostático é divergente.
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Onde é uma curva fechada qualquer.
Na magnetostática, podemos fazer a seguinte pergunta:
QUAL É O RESULTADO DA INTEGRAL DO CAMPO
MAGNETOSTÁTICO EM UMA CIRCULAÇÃO
d
→
B = km  
 
km = = 10
−7
 
μ0 = 4π km = 4π. 10
−7
 
d
→
B =
I d
→
l  × r̂
r2
μ0
4π
N
A2
N
A2
μ0
4π
I d
→
l  × r̂
r2
→
B = ∫μ0
4π
I d
→
l  × r̂
r2
km μ0
Id
→
l
∮  
c
→
E ⋅ d
→
l = 0
c
FECHADA NO ENTORNO DE UMA LINHA DE
CORRENTE ELÉTRICA?
 
Fonte: EnsineMe.
 RESPOSTA
Como o campo magnetostático tem estrutura rotacional, a resposta não será necessariamente zero. Os
campos magnéticos seguem trajetórias fechadas no entono de suas fontes. Não confunda com o fato
de o trabalho das forças magnéticas ser zero, por serem forças transversas à trajetória. Forças
magnéticas não atuam na mesma direção do campo magnético, pois são perpendiculares entre si.
AS LINHAS DE CAMPO MAGNÉTICO, A PARTIR DE
UMA FONTE MAGNÉTICA, NÃO SÃO LINHAS DE
FORÇA MAGNÉTICA, POIS A FORÇA MAGNÉTICA É
PERPENDICULAR AO CAMPO MAGNÉTICO.
Quando Ampère se fez essa pergunta, obteve o resultado de um dos fundamentos da teoria
eletromagnética. Ao calcular o campo magnético no entorno de uma linha retilínea de corrente elétrica,
por meio da Lei de Biot-Savart, percebeu que a integral deste campo magnético, em uma trajetória
fechada, não é zero. Ou seja:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Lembrando que . A corrente I é a totalidade das correntes elétricas internas à curva de
Ampère c.
Este é um dos resultados mais importantes da teoria eletrodinâmica clássica. É uma lei fundamental da
natureza. Foi chamada de Lei de Ampère e é válida para qualquer curva fechada c, que chamaremos
de curva de Ampère, desde que as correntes elétricas que são fontes do campo magnético sejam
constantes. Essa integral é matematicamente chamada de uma integral de linha, que é uma integral ao
longo de uma trajetória.
Se a integral de linha do campo magnético em uma circulação fechada, ao longo de uma curva c
qualquer, não é zero, o campo tem estrutura rotacional.
Se a solução desta integral de linha é proporcional à corrente elétrica total interna à curva , então esta
corrente é a fonte do campo magnético.
Assim, na magnetostática, a Lei de Ampère é lei fundamental da natureza, que comporá uma das
equações de Maxwell, como veremos à frente. 
No entanto, mesmo sendo uma lei fundamental da natureza, seu uso prático para a obtenção do
campo magnético nem sempre será simples. Então, para esse fim, a usaremos em circunstâncias de
alto grau de simetria e quando a fonte do campo, a corrente elétrica, for constante. Nesses
casos, seu uso aplicado é recomendável por sua simplicidade. Nos demais casos, para o cálculo do
campo magnético, recomenda-se o uso aplicado da Lei de Biot-Savart.
 SAIBA MAIS
Leia mais sobre a definição do Ampére, no Sistema Internacional, em termos da força de repulsão
magnética entre duas linhas de corrente elétrica.
Quando a corrente elétrica não for constante e for variável, não poderemos utilizar a Lei de Ampère
para obter o campo magnético. Nestes casos, teremos de utilizar as equações de Maxwell completas,
∮  
c
→
B ⋅ d
→
l = 4 π kmIc      ou        ∮
 
c
→
B ⋅ d
→
l = μ0Ic
μ0 = 4π km
c
Ic
pois envolvem a geração induzida de campos eletromagnéticos, como veremos mais à frente em
eletrodinâmica.
MÃO NA MASSA
1. SEJA UMA LINHA DE CORRENTE ELÉTRICA, DE COMPRIMENTO INFINITO,
CONDUZINDO UMA CORRENTE CONSTANTE . UTILIZE A LEI DE BIOT-SAVART
E CALCULE, PARA UM PONTO LOCALIZADO PERPENDICULARMENTE À
LINHA INFINITA E A UMA DISTÂNCIA , QUAL É A CONTRIBUIÇÃO AO
MÓDULO DO CAMPO MAGNÉTICO DEVIDO A UM TRECHO DA LINHA DE
CORRENTE ELÉTRICA DELIMITADA PELOS ÂNGULOS E , COMO NA
FIGURA. 
 
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
I
P
y
θ1 θ2
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
= (sen θ1 −   sen θ2)
kmI
y
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
= (sen θ1 + sen θ2)
kmI
y
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
= (cos θ1 + cos θ2)
kmI
y
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
= (sen θ1 + sen θ2)
kmI
y2
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
= (cos θ1 + cos θ2)
kmI
y2
2. CONSIDERE QUE UMA ESPIRA CONDUTORA, DE RAIO , CONDUZA UMA
CORRENTE ELÉTRICA . CALCULE A O VETOR CAMPO MAGNÉTICO, DEVIDO
À ESPIRA, EM UM PONTO , AO LONGO DO SEU EIXO AXIAL, A UMA
DISTÂNCIA DO CENTRO DA ESPIRA. 
 
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
3. DOIS CIRCUITOS SEMICIRCULARES SÃO CONDUTORES DE CORRENTE
ELÉTRICA E POSSUEM RAIOS , COM A MESMA ORIGEM RADIAL.
ESTÃO CONECTADOS DE MODO QUE SUA CORRENTE ELÉTRICA, , CIRCULE
EM SENTIDOS CONTRÁRIOS EM CADA CIRCUITO, COMO NA FIGURA.
CALCULE O CAMPO MAGNÉTICO RESULTANTE NO PONTO , CENTRO
RADIAL DOS CIRCUITOS. CONSIDERE COMO SENTIDO POSITIVO DA DIREÇÃO
PERPENDICULAR AO PLANODA ESPIRA O SENTIDO PARA FORA DA TELA.
R
i
P
x
→
B (x)= ı̂
μ0
2
iR2
(x2+R2 )
3/2
→
B (x)= ı̂
μ0
2
i
(x2+R2 )
3/2
→
B (x)=
μ0
2
R
(x2+R2 ) 1/2
→
B (x)= ĵ
μ0
2
iR
(x2+R2 )
 
→
B (x)= ı̂
μ0
2
iR2
(x2 )  
R2  > R1
I
P
RESPONDA QUAL É O MÓDULO, A DIREÇÃO E O SENTIDO DO CAMPO
RESULTANTE. 
 
A) ; direção radial; sentido para cima da tela.
B) ; direção radial; sentido para baixo da tela.
C) ; direção normal; sentido para dentro da tela.
D) ; direção normal; sentido para fora da tela.
E) ; direção normal; sentido para fora da tela.
4. SEJA UMA LINHA DE CORRENTE ELÉTRICA, DE COMPRIMENTO INFINITO,
CONDUZINDO UMA CORRENTE ELÉTRICA CONSTANTE, , COMO NA FIGURA.
UTILIZE A LEI DE AMPÈRE E CALCULE, PARA UM PONTO LOCALIZADO
PERPENDICULARMENTE À LINHA INFINITA, A UMA DISTÂNCIA EM
COORDENADA CILÍNDRICAS, QUAL É O VETOR CAMPO MAGNÉTICO GERADO
POR ESSA LINHA DE CORRENTE, EM FUNÇÃO DA DISTÂNCIA RADIAL
CILÍNDRICA, COMO REPRESENTADO NA FIGURA? EXPRESSE SEU
RESULTADO EM FUNÇÃO DA CONSTANTE MAGNÉTICA . 
 
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= I( R1 − R2 )
μ0
4
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= I(  −  )μ0
4
R2
R1
R1
R2
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= I(  −  )μ0
4
1
R1
1
R2
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= I(  −  )μ0
4
1
R1
1
R2
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= I( +  )μ0
4
1
R1
1
R2
I
P
r
km
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
5. SEJAM DOIS FIOS CONDUTORES MUITO LONGOS E PARALELOS. AMBOS
CONDUZEM CORRENTES ELÉTRICAS DE MESMA INTENSIDADE , NO MESMO
SENTIDO E SEPARADOS FISICAMENTE POR UMA DISTÂNCIA . CALCULE A
DENSIDADE LINEAR DE FORÇA MAGNÉTICA QUE ATUA SOBRE CADA FIO E
RESPONDA TAMBÉM SE ESSA FORÇA É ATRATIVA OU REPULSIVA. 
 
→
B =    
2 km I
r
→
B =    r̂
2 km I
r2
→
B =    θ̂
2 km I
r2
→
B =    r̂
2 km I
r
→
B =    θ̂
2 km I
r
I
d
A) ; A força é atrativa.
B) ; A força é repulsiva.
C) ; A força é atrativa.
D) ; A força é repulsiva.
E) ; A força é repulsiva.
6. UM SOLENOIDE DE COMPRIMENTO , RAIO E COMPOSTO POR 
ESPIRAS JUSTAPOSTAS, CONDUZ UMA CORRENTE ELÉTRICA UNIFORME .
CONSIDERE QUE TENHAMOS UMA SITUAÇÃO IDEAL, OU SEJA, QUE O SEU
COMPRIMENTO SEJA MUITO MAIOR DO QUE SEU RAIO CILÍNDRICO, E QUE A
DENSIDADE LINEAR DE ESPIRAS SEJA SUFICIENTEMENTE ALTA. NESSAS
CONDIÇÕES, CALCULE O CAMPO MAGNÉTICO NO INTERIOR DO SOLENOIDE,
AO LONGO DE SUA DIREÇÃO AXIAL . 
 
=
∣
∣
∣
→
F
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
l
∣
∣
∣
2kmI 2
d
=
∣
∣
∣
→
F
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
l
∣
∣
∣
2kmI 2
d
=
∣
∣
∣
→
F
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
l
∣
∣
∣
2kmI 2
d
=
∣
∣
∣
→
F
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
l
∣
∣
∣
2kmI 2
d
=
∣
∣
∣
→
F
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
l
∣
∣
∣
2kmI
2
d
l r N
I
ẑ
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
GABARITO
1. Seja uma linha de corrente elétrica, de comprimento infinito, conduzindo uma corrente
constante . Utilize a Lei de Biot-Savart e calcule, para um ponto localizado
perpendicularmente à linha infinita e a uma distância , qual é a contribuição ao módulo do
campo magnético devido a um trecho da linha de corrente elétrica delimitada pelos ângulos e
, como na figura. 
 
→
B =  μ0N I  ẑ
→
B =  μ0Nl I  ẑ
→
B =  μ0  I  ẑ
N
l
→
B =  μ0  I  ẑ
N
l2
→
B =     ẑ
2kmI
l
I P
y
θ1
θ2
A alternativa "B " está correta.
Veja, a seguir, a resolução da questão:
2. Considere que uma espira condutora, de raio , conduza uma corrente elétrica . Calcule a o
vetor campo magnético, devido à espira, em um ponto , ao longo do seu eixo axial, a uma
distância do centro da espira. 
 
R i
P
x
A alternativa "A " está correta.
Veja, a seguir, a resolução da questão:
3. Dois circuitos semicirculares são condutores de corrente elétrica e possuem raios ,
com a mesma origem radial. Estão conectados de modo que sua corrente elétrica, , circule em
R2  > R1
I
sentidos contrários em cada circuito, como na figura. Calcule o campo magnético resultante no
ponto , centro radial dos circuitos. Considere como sentido positivo da direção perpendicular
ao plano da espira o sentido para fora da tela. Responda qual é o módulo, a direção e o sentido
do campo resultante. 
 
A alternativa "D " está correta.
O campo magnético será não nulo somente onde for não nulo. Vamos subdividir o circuito
em quatro regiões de elementos de corrente e calcular, via Lei de Biot-Savart, o campo em cada
região. De A -> B, B -> C, C -> D, D -> A. As regiões D -> A e B -> C, resultarão em campos
magnéticos nulos, pois , já que são paralelos. As regiões A -> B e C -> D contribuirão ao
campo magnético. O circuito de A -> B contribuirá com campo magnético para dentro da tela,
enquanto o circuito de menor raio, de C -> D, contribuirá com campo magnético para fora da tela,
sendo ambas contribuições perpendiculares ao plano da espira. Assim, já sabemos a direção do
campo magnético, que será perpendicular ao plano da espira. Vamos, então, calcular o módulo do
campo e responder, ao final, sobre o vetor campo magnético:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Os dois últimos termos da equação acima são nulos, pois nesses trechos.
P
d
→
l   ×  r̂
d
→
l   ×  r̂ = 0
→
B (P)= ∫μ0
4π
Id
→
l ×r̂
r2
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= I{  ∫ B
A
(−) + ∫ D
C
+ ∫ A
D
+   ∫ C
B
 } μ0
4π
dl
r2
dl
r2
d
→
l ×r̂
r2
d
→
l ×r̂
r2
d
→
l   ×  r̂ = 0
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= {  − ∫ B
A
+ ∫ D
C
 }μ0I
4π
dl
R22
dl
R21
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Percebe-se que , pois na figura . Portanto, o campo terá o módulo que
calculamos, direção normal ao plano da espira e sentido para fora da tela.
4. Seja uma linha de corrente elétrica, de comprimento infinito, conduzindo uma corrente
elétrica constante, , como na figura. Utilize a Lei de Ampère e calcule, para um ponto 
localizado perpendicularmente à linha infinita, a uma distância em coordenada cilíndricas,
qual é o vetor campo magnético gerado por essa linha de corrente, em função da distância
radial cilíndrica, como representado na figura? Expresse seu resultado em função da constante
magnética . 
 
A alternativa "E " está correta.
Este é um típico problema com simetria cilíndrica. A Lei de Ampère necessita do requisito do alto grau
de simetria para o cálculo do campo magnético. O campo magnético terá direção polar cilíndrica, como
vimos na estrutura do campo magnético de uma linha de corrente elétrica. Vamos traçar uma vista da
seção reta transversalmente à linha de corrente, para visualizar a direção do campo magnético
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= {  −   +   }
 
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= I{  − +  }
 
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= I(  −  )
μ0I
4π
1
 R22
2πR2
2
1
R21
2πR1
2
μ0
4
1
R2
1
R1
μ0
4
1
R1
1
R2
>1
R1
1
R2
R1 <  R2
→
B(P)
I P
r
km
orientado na direção polar cilíndrica . Pense em um cilindro com três dimensões espaciais: radial,
polar e axial, , como na imagem a seguir:
Com o uso da regra da mão direita, percebe-se que o campo atuará na direção polar cilíndrica. Então,
vamos representá-lo, aplicar a Lei de Ampère e obter o campo magnético. 
Vista em corte de seção reta transversalmente à linha de corrente elétrica:
Lei de Ampère:
θ̂
(r,  θ,  z)
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
5. Sejam dois fios condutores muito longos e paralelos. Ambos conduzem correntes elétricas
de mesma intensidade , no mesmo sentido e separados fisicamente por uma distância .
Calcule a densidade linear de força magnética que atua sobre cada fio e responda também se
essa força é atrativa ou repulsiva. 
 
A alternativa "A " está correta.
Para calcular a densidade linear de força que atua sobre os fios muito longos, que tendem à dimensão
infinita relativamente à distância de afastamento dos fios, d, devemos, primeiro, calcular o campo
gerado por cada linha de corrente. Esses campos atuarão sobre a linha de corrente elétrica vizinha, por
meio de força magnética. As forças magnéticas serão atrativas, como na figura a
seguir. A intensidade da força magnética que atua sobre cada fio longo, dividido pelo comprimento do
fio, será a densidade linear de força que procuramos.∮  
c
→
B ⋅ d
→
l = 4 π kmI      ⟹      
⎧⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪
⎨
⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪⎩
  
→
B =
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
θ̂
 
d
→
l = dl θ̂  
 
Ic = I
∮  
c
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
 dl = 4πkmI
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣C
∮  
c
dl = 4πkmI
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣C
 2π r = 4πkmI
           ⟹          
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣c
=  
 
 
→
B = θ̂
 
2kmI
r
2kmI
r
I d
→
F = I 
→
l   ×  
→
B
Vamos calcular os campos magnéticos sobre cada fio longo e depois a densidade linear de força
magnética. O cálculo do campo foi executado no exercício anterior, mas vamos repeti-lo, por
consistência e, em seguida, responder ao problema. Cada linha de corrente elétrica gera um campo
magnético:
Lei de Ampère:
∮  
c
→
B ⋅ d
→
l = 4 π kmI      ⟹      
⎧⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪
⎨
⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪⎩
  
→
B =
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
θ̂
 
d
→
l = dl θ̂  
 
Ic = I
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Então, de acordo com o diagrama anterior de forças magnéticas sobre os dois fios, sabemos sua
direção e sentido. Precisamos do módulo dessas forças, lembrando que os elementos de corrente
elétrica são perpendiculares aos campos sobre cada linha de corrente:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
6. Um solenoide de comprimento , raio e composto por espiras justapostas, conduz uma
corrente elétrica uniforme . Considere que tenhamos uma situação ideal, ou seja, que o seu
comprimento seja muito maior do que seu raio cilíndrico, e que a densidade linear de espiras
seja suficientemente alta. Nessas condições, calcule o campo magnético no interior do
solenoide, ao longo de sua direção axial . 
 
A alternativa "C " está correta.
∮  
c
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
 dl = 4πkmI
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣C
∮  
c
dl = 4πkmI
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣C
 2π r = 4πkmI
           ⟹          
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣c
=  
 
 
→
B = θ̂
 
2kmI
r
2kmI
r
→
F = I 
→
l   ×  
→
B           ⟹           
∣
∣
∣
→
F
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
I 
→
l   ×  
→
B
∣
∣
∣
    ⟹           
∣
∣
∣
→
F
∣
∣
∣
= I 
∣
∣
∣
→
l
∣
∣
∣
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
F
∣
∣
∣
=
∣
∣
∣
→
l
∣
∣
∣
           ⟹           =   
2kmI
2
d
∣
∣
∣
→
F
∣
∣
∣
∣
∣
∣
→
l
∣
∣
∣
2kmI
2
d
l r N
I
ẑ
Vejamos a figura a seguir. Vamos escolher essa curva de Ampère retangular, com alto grau de simetria
para a aplicação da lei de Ampère, de forma que o campo no interior do solenoide tenha módulo
constante. Vamos ainda considerar, como já discutido antes, que o campo do lado de fora do solenoide
seja pouquíssimo intenso e, em situação ideal, vamos aproximá-lo a zero nessa região. A corrente
elétrica total interna à curva de Ampère será igual à corrente em uma espira multiplicada pelo número
de espiras internas à curva de Ampère. O número de espiras internas à curva de Ampère é igual ao
produto da densidade linear de espiras pela largura da curva . Então, na região 3, o
campo será considerado nulo, pela baixa intensidade. Nas regiões 2 e 4, o produto escalar no
integrando da lei de Ampère, , será zero, pois esses vetores são perpendiculares. E a única
região onde o campo será não nulo é a região 1, na curva de Ampère da figura a seguir. Portanto,
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Este é o campo magnético interno ao solenoide ideal.
GABARITO
TEORIA NA PRÁTICA
Cabos coaxiais são largamente usados em transmissões de dados e sinais de TV. Seu uso se deve à
capacidade em reduzir sensivelmente ruídos eletromagnéticos externos ao sinal transmitido. Um cabo
coaxial é constituído de uma malha condutora elétrica envolvendo um filamento condutor elétrico
interno. Vamos considerar que a corrente elétrica tenha o mesmo valor em magnitude nos dois
b : Ic =  b I
N
l
→
B ⋅ d
→
l
∮  
c
→
B ⋅ d
→
l = μ0 Ic      ⟹       
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
b =  μ0 (   b I )    ⟹      
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
=  μ0 (   I ) Nl
N
l
→
B =  μ0 (   I ) ẑNl
condutores, o que geralmente ocorre, com a diferença que os sentidos das correntes são opostos em
cada condutor. Então, consideremos um cabo coaxial, ao longo da direção de um sistema
coordenado cilíndrico, que conduz uma corrente elétrica uniforme, no sentido positivo de , pelo
condutor interno de raio , e a mesma corrente , no condutor em forma de malha condutora com
raio , no sentido negativo de . Ou seja, . Os condutores são separados mecanicamente
por um material isolante elétrico. Vamos obter o campo magnético entre os dois condutores e o campo
magnético do lado de fora do cabo coaxial.
 
Autor: ra3rn / Fonte: Shutterstock
RESOLUÇÃO
Para o cálculo do campo magnético, vamos usar a lei de Ampère de forma aplicada.
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Vamos fazer uma simplificação quanto à constante de permeabilidade magnética dos materiais e
considerar que, neste problema, as permeabilidades magnéticas sejam praticamente iguais a . Assim,
a lei de Ampère será redigida como:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Vejamos a representação dos campos magnéticos na figura a seguir. Repare que esses campos
magnéticos atuam na direção polar cilíndrica , em sentidos opostos, pois as correntes elétricas são
z
I z
R1 I
R2 z R2 > R1
∮  
c
→
B ⋅ d
→
l = μ0 Ic
μ
∮  
c
→
B ⋅ d
→
l = μ Ic
θ̂
opostas. Vamos calcular a resultante dos campos magnéticos.
 
Fonte: EnsineMe.
A aplicação da regra da Mão-Direita nos mostra o sentido de atuação dos campos magnéticos. Na
figura, as correntes elétricas foram representadas como diferentes para podermos calcular cada
contribuição ao campo magnético de fontes de correntes elétricas diferentes. Veremos que o campo
representado como na figura, que seria uma resultante dos campos, a depender das fontes e suas
orientações, mas será, neste problema, igual a zero. O campo magnético nulo no exterior não gera
interferências magnéticas na vizinhança. Além disso, temos o efeito de blindagem eletrostática que
também é verificado nesse tipo de cabo. No problema em questão, somente haverá campo não-nulo,
na região entre os condutores, descrito pela curva de Ampère . Externamente o campo será nulo.
Curva : (região )
−→
B2
C1
C1 R1 < r1 < R2
∮  
c1
→
B ⋅ d
→
l = 4π km Ic1        ⟹       
⎧⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪
⎨
⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪⎩
  
→
B =
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
θ̂
 
d
→
l = dl θ̂  
 
Ic1 = I1
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Ou seja, há campo magnético descrito pela curva de Ampère com raio 
Curva : (região )
∮  
c1
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
 dl = 4πkmI1
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣c1
∮  
c1
dl = 4πkmI1
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣c1
 2π r1 = 4πkmI1
           ⟹          
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
c1
=  
 
 
−→
B1 = θ̂
 
2kmI1
r1
2kmI1
r1
C1 R1 < r1 < R2.
C2 r2 ≥ R2
∮  
c2
→
B ⋅ d
→
l = 4π km Ic2     ⟹       
⎧⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪
⎨
⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪⎩
  
→
B =
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
θ̂
 
d
→
l = dl θ̂  
 
Ic2 = (I1 − I2)
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Como as correntes elétricas do problema são iguais, , o campo magnético resultante 
descrito pela curva de Ampère , com raio , será nulo. Ou seja, nessa situação ideal, o
campo magnético externo ao cabo será zero, .
CAMPO MAGNÉTICO DE CABOS COAXIAIS
VERIFICANDO O APRENDIZADO
1. CONSIDERE UM CONDUTOR RETILÍNEO QUE CONDUZ UMA CORRENTE
ELÉTRICA E APRESENTA UM TRECHO COM FORMATO
∮  
c2
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
 dl = 4πkm(I1 − I2 ) 
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣c2
∮  
c2
dl = 4πkm(I1 − I2 ) 
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣c2
 2π r2 = 4πkm(I1 − I2 )
           ⟹          
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
c2
=
 
 
−→
B2 =
2km(I1−I
r2
2km(I1−I2)
r2
(I1 − I2) = 0
−→
B2
C2 r2 ≥ R2
−→
B2 = 0
I = 15 A
SEMICIRCULAR DE RAIO , COMO NA FIGURA. CALCULE O CAMPO
MAGNÉTICO NO PONTO , CENTRO DO SEMICÍRCULO, E RESPONDA: QUAL É
O MÓDULO, A DIREÇÃO E O SENTIDO DO CAMPO MAGNÉTICO NO PONTO ? 
 
A) ; direção radial; sentido para dentro da tela.
B) ; direção normal; sentido para dentroda tela.
C) ; direção normal; sentido para fora da tela.
D) ; direção normal; sentido para dentro da tela.
E) ; direção normal; sentido para fora da tela.
2. UM SOLENOIDE EM ANEL COMPLETO, COMO O DA FIGURA, É CHAMADO
DE TOROIDE DE SEÇÃO TRANSVERSA CIRCULAR. CONSIDERE QUE UM
DETERMINADO TOROIDE, COMO ESTE DA FIGURA, CONTENHA ESPIRAS
AO LONGO DE UM ANEL COMPLETO. SE O TOROIDE FOR LIGADO A UMA
CORRENTE ELÉTRICA UNIFORME , UM CAMPO MAGNÉTICO NÃO UNIFORME
SE ESTABELECERÁ EM SEU INTERIOR. CONSIDERE QUE AS ESPIRAS
TENHAM DIMENSÕES DE MENOR RAIO IGUAL A E MAIOR RAIO IGUAL A ,
OU SEJA, HAVERÁ CAMPO MAGNÉTICO NÃO UNIFORME NA REGIÃO
. CALCULE O VETOR CAMPO MAGNÉTICO PARA A DISTÂNCIA RADIAL NO
INTERIOR DO TOROIDE. USE PARA A PERMEABILIDADE MAGNÉTICA. 
 
r = 20 cm
P
P
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
= 23,56  × 10−6 T  
∣∣
∣
→
B
∣∣
∣
= 23, 56  × 10−6 T
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
= 47, 12  × 10−6 T
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
= 47, 12  × 10−6 T
∣∣
∣
→
B
∣∣
∣
= 23, 56  × 10−8 T
N
I
b c
b ≤ r ≤ c
r
μ0
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
GABARITO
1. Considere um condutor retilíneo que conduz uma corrente elétrica e apresenta um
trecho com formato semicircular de raio , como na figura. Calcule o campo
magnético no ponto , centro do semicírculo, e responda: Qual é o módulo, a direção e o
sentido do campo magnético no ponto ? 
 
→
B =  r̂
μ0 N I
2π r
→
B =  θ̂
μ0 N I
2π 
→
B =  θ̂
μ0  I
2π r
→
B =  θ̂
μ0 N I
2π r
→
B =  
μ0 N I
2π r
I = 15 A
r = 20 cm
P
P
A alternativa "B " está correta.
 
Vamos usar a lei de Biot-Savart. Os elementos de corrente serão tangentes ao trajeto da corrente
elétrica. O vetor unitário é definido a partir da fonte do campo, , até o ponto de medida P. O uso
da regra da mão direita, no produto vetorial, nos diz que o campo no ponto P estará na direção normal
ao plano da figura e no sentido para dentro da tela. Agora, vamos calcular o módulo do campo:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
O raio do semicírculo se mantém inalterado na integração e a integral no mesmo semicírculo resulta
em . Então:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
2. Um solenoide em anel completo, como o da figura, é chamado de toroide de seção transversa
circular. Considere que um determinado toroide, como este da figura, contenha espiras ao
longo de um anel completo. Se o toroide for ligado a uma corrente elétrica uniforme , um
campo magnético não uniforme se estabelecerá em seu interior. Considere que as espiras
tenham dimensões de menor raio igual a e maior raio igual a , ou seja, haverá campo
magnético não uniforme na região . Calcule o vetor campo magnético para a distância
radial no interior do toroide. Use para a permeabilidade magnética. 
 
I 
→
dl
r̂ I 
→
dl
d
→
B (P)= km          ⟹          
→
B(P) = ∫ d
→
B(P)I d
→
l  × r̂
r2
∣
∣
∣
d
→
B(P)∣∣
∣
=
∣
∣
∣
 km  
∣
∣
∣
     ⟹      
∣
∣
∣
d
→
B (P)
∣
∣
∣
=  km     ⟹     
∣
∣
∣
→
B  (P)∣∣
∣
= ∫  kmI d
→
l  × r̂
r2
I dl 
r2
I dl 
r2
r
∫ dl = 2π r
2
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= =  
 kmI 
r2
2π r
2
 π kmI 
r
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
=     ⟹    
∣
∣
∣
→
B (P)
∣
∣
∣
= 23,56  ×  10−6 T
π . ( 10−7  ) .  ( 15A )N
A2
( 0,20m )
N
I
b c
b ≤ r ≤ c
r μ0
A alternativa "D " está correta.
 
Como temos alto grau de simetria, vamos aplicar a Lei de Ampère em uma curva de Ampère, c, em
anel com simetria polar. O campo magnético terá módulo constante ao longo de c.
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
MÓDULO 3
∮  
c
→
B ⋅ d
→
l = μ0 Ic          ⟹         
⎧⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪
⎨
⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪⎩
  
→
B =
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
θ̂
 
d
→
l = dl θ̂  
 
Ic = N I
∮  
c1
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
 dl = μ0 N I 
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣c
∮  
c
dl = μ0 N I 
 
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣c
 2π r = μ0 N I 
           ⟹          
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣c
=  
 
 
→
B =  θ̂
μ0 N I
2π r
μ0 N I
2π r
 Calcular o fluxo de campo magnético, a indutância e a aplicação da Lei de Gauss da
magnetostática
FLUXO DE CAMPO MAGNÉTICO
O fluxo de campo magnético é definido de forma semelhante à definição de fluxo de campo elétrico. É
essencialmente a contagem líquida do número de linhas de campo magnético que atravessam uma
superfície.
A figura a seguir exemplifica diagramaticamente um elemento de área aberta com seu vetor
unitário normal e as linhas de campo magnético, tipicamente curvas, atravessando esse elemento de
área.
 
Fonte: Autor
Consideremos uma superfície com elementos infinitesimais de área dA e seus vetores normais
unitários a cada elemento de área. O elemento de fluxo de campo magnético e a
correspondente integral aberta desses elementos, , serão definidos como
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Em que o ângulo entre o vetor campo magnético e o vetor normal ao elemento de área dA foi
incorporado com o produto escalar. Repare que usamos a mesma construção de fluxo de campo
dA
n̂
n̂ dΦm
Φm
dΦm =  
→
B . n̂ dA =  
∣
∣
∣
→
B
∣
∣
∣
dA  cos θ 
Φm = ∫ dΦm = ∫
→
B . n̂ dA
θ n̂
elétrico.
A unidade de fluxo de campo magnético no Sistema Internacional de unidades (S.I.) é o Weber (Wb).
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Se linhas de campo atravessarem superfícies sucessivas, como as superfícies definidas por diferentes
espiras em um solenoide ou bobina, contabilizaremos o fluxo por cada superfície. 
Portanto, duas superfícies iguais em uma bobina contabilizarão duas vezes ao fluxo de campo, pois a
área será duplicada, e assim sucessivamente para qualquer número de superfícies.
 
Fonte: Autor
LEI DE GAUSS DA MAGNETOSTÁTICA
Quando lidamos com a Lei de Gauss da Eletrostática, , compreendemos
que a fonte do campo eletrostático é a carga elétrica interna à superfície gaussiana, e que a estrutura
desse campo é divergente, ou seja, as linhas de campo eletrostático “nascem ou morrem” em cargas
elétricas. No entanto, o campo magnetostático tem estrutura rotacional, com linhas de campo
fechadas, mesmo dentro dos materiais magnéticos naturais.
SE ESTABELECERMOS UMA INTEGRAL DE FLUXO
FECHADA PARA O CAMPO MAGNETOSTÁTICO,
QUAL SERÁ A RESPOSTA DESSA INTEGRAL, JÁ
1Wb = 1 T .m2
ΦE = ∮
 
c
→
E . n̂ dA = 4 π k q
QUE NÃO TEMOS CARGAS PUNTUAIS MAGNÉTICAS
NA TEORIA ELETRODINÂMICA CLÁSSICA?
 RESPOSTA
Esta é a resposta exata: não há cargas magnéticas puntuais. Não há monopolos magnéticos. A integral
de Gauss total do campo magnetostático será zero. Esse resultado também nos mostra
matematicamente a razão da estrutura do campo magnetostático ser rotacional. A integral de Gauss é
zero e assim a divergência desse campo é zero, ou seja, o campo é rotacional.
Uma simples equação demonstra a beleza de todas as nossas discussões sobre a estrutura do campo
magnetostático: a Lei de Gauss do campo magnetostático.
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Em que é o fluxo de campo magnético total e c é a superfície gaussiana fechada de suporte
dessa integração.
Significa que a totalidade das linhas de campo magnéticas, que chamamos de número líquido total de
linhas que atravessam uma superfície gaussiana fechada, será sempre zero. Como as linhas de campo
magnetostáticas são fechadas, rotacionais, todas as linhas que entram em uma superfície fechada
sairão desta e não contabilizarão no fluxo total.
 ATENÇÃO
A Lei de Gauss da magnetostática, somada à Lei de Ampère e à definição da força magnética,
caracterizam toda a magnetostática, pois explicam a estrutura rotacional do campo, a inexistência de
monopolos magnéticos, a interação magnética e a Lei de Biot-Savart pode ser extraída destas.
Vamos aplicar esses princípios na demonstração do conceito de Indutância.
Φmtotal =
 
∮
c
→
B . n̂ dA = 0
Φmtotal
DEMONSTRAÇÃO
INDUTÂNCIA
Quando ligamos uma corrente elétrica ou um fluxo de portadores de cargas, verificamos a geração de
campo magnético, descrito pela Leide Ampère ou, alternativamente, pela Lei de Biot-Savart. Os
campos magnéticos têm as correntes elétricas como suas fontes. Vamos desconsiderar por um
instante os campos magnéticos naturais.
Além disso, podemos calcular o fluxo aberto de campo magnético que atravessa ou incide sobre
uma superfície, que nominamos de uma integral de Gauss aberta.
Vamos definir que o fluxo de campo magnético possa ser obtido direta e linearmente da corrente
elétrica com uma constante de proporcionalidade que chamaremos de indutância. Contudo, o fluxo
pode alcançar a vizinhança ou atuar no próprio sistema que o gera. Assim, temos duas classes de
indutâncias: a indutância mútua e a autoindutância .
Pense em dois circuitos elétricos. Cada qual com sua corrente elétrica, . 
O fluxo de campo magnético que incidirá sobre o circuito Nº 1 será oriundo do campo magnético
gerado pelo próprio circuito Nº 1, que se somará à contribuição ao fluxo de campo oriundo do circuito
Nº 2. 
Isto é, o campo magnético gerado pelo circuito Nº 2 contribuirá para o fluxo que atravessa o circuito Nº
1, assim com o próprio campo do circuito Nº 1 contribuirá a esse fluxo. Da mesma forma, ocorrerá no
circuito Nº 2.
 
Fonte: Autor
Φm
(M) (L)
I1 e  I2
 ATENÇÃO
O campo magnético também satisfaz ao princípio de superposição e todas as contribuições ao campo
magnetostático serão somadas, mesmo que oriundas de fontes diversas. Assim, o fluxo também
deverá satisfazer esse princípio.
Então, o fluxo de campo magnético sobre o circuito Nº 1 será:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Em que é a autoindutância do circuito Nº 1, que dependerá de sua geometria, como veremos, e é
a indutância Mútua, que dependerá da geometria do circuito Nº 2 e das configurações geométricas
relativas dos dois circuitos, Nº 1 e Nº 2. 
A unidade SI da indutância é o Henry (H):
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Podemos definir a unidade física da constante de permeabilidade em termos da unidade de fluxo de
campo magnético: .
MÃO NA MASSA
1. CONSIDEREMOS O PROBLEMA DO SOLENOIDE IDEAL. UM COMPONENTE
ELETRÔNICO COM ESPIRAS JUSTAPOSTAS, GRANDE COMPRIMENTO ,
ALTA DENSIDADE DE ESPIRAS POR COMPRIMENTO E ÁREA DE SEÇÃO RETA 
. VAMOS CONSIDERAR QUE ESSE SOLENOIDE CONDUZA UMA CORRENTE
ELÉTRICA UNIFORME CONSTANTE E ESTEJA ISOLADO DE OUTRAS
Φm1 =  L I1 + M I2
L M
1 H  = 1 Wb/A   = 1 T . m
2/A = 1 V .s/A
μ0 = 4π × 10
−7 H/m
N l
A
I
FONTES DE CAMPOS MAGNÉTICOS. CALCULE O FLUXO DE CAMPO
MAGNÉTICO AO LONGO DO INTERIOR DESTE SOLENOIDE.
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
2. CONSIDEREMOS NOVAMENTE O PROBLEMA DO SOLENOIDE IDEAL. UM
COMPONENTE ELETRÔNICO COM ESPIRAS JUSTAPOSTAS, GRANDE
COMPRIMENTO , ALTA DENSIDADE DE ESPIRAS POR COMPRIMENTO E ÁREA
DE SEÇÃO RETA . VAMOS CONSIDERAR QUE ESSE SOLENOIDE CONDUZA
UMA CORRENTE ELÉTRICA UNIFORME CONSTANTE E ESTEJA ISOLADO DE
OUTROS CAMPOS MAGNÉTICOS. CALCULE SUA AUTOINDUTÂNCIA .
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
Φm =  0
Φm =  μ0   I
N
l
Φm =  μ0   I
N 2
l
Φm =  μ0   I A
N
l
Φm =  μ0   I A
N 2
l
N
l
A
I
L
L  =  μ0   A
N 2
l
L  =  μ0   I A
N 2
l
L  =  μ0   I
N
l
L  =  μ0   l
N 2
A
L  =  μ0 N
3. SEJA UM SOLENOIDE DE DE COMPRIMENTO, DE ÁREA E 150
ESPIRAS. CALCULE SUA AUTOINDUTÂNCIA .
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
4. SEJA UM FIO CONDUTOR DISPOSTO VERTICALMENTE POR ONDE
PERCORRE UMA CORRENTE ELÉTRICA UNIFORME, NO SENTIDO DE BAIXO
PARA CIMA. CALCULE A INDUTÂNCIA MÚTUA, , DA ESPIRA CONDUTORA
RETANGULAR, LATERAL AO FIO COMO NA FIGURA, CONSIDERANDO QUE
TANTO A SUPERFÍCIE DA ESPIRA RETANGULAR COMO O FIO CONDUTOR
PERTENÇAM AO MESMO PLANO COORDENADO. AS DIMENSÕES DA ESPIRA
RETANGULAR SÃO DESCRITAS NA FIGURA. 
 
A) 
B) 
10 cm 3 cm2
L
L  ≅0,848 H
L  ≅0,0848 H
L  ≅0,00848 H
L  ≅0,000848 H
L  ≅0,0000848 H
I
M
M =  2 km c (b − a)
M = 2 km c  ln( )ba
C) 
D) 
E) 
5. DOIS SOLENOIDES, UM LONGO E OUTRO CURTO, COM COMPRIMENTOS 
 E RESPECTIVOS RAIOS , SÃO ALINHADOS NO MESMO EIXO
AXIAL , DE MANEIRA QUE O SOLENOIDE CURTO E DE MENOR RAIO, ,
ESTEJA INSERIDO DENTRO DO SOLENOIDE LONGO E DE MAIOR RAIO, . O
SOLENOIDE INTERNO, CURTO E DE MENOR RAIO, POSSUI ESPIRAS,
ENQUANTO O SOLENOIDE EXTERNO, LONGO E DE MAIOR RAIO, POSSUI 
ESPIRAS. CONSIDERE QUE OS DOIS SOLENOIDES TENHAM GRANDE
DENSIDADE LINEAR DE ESPIRAS. A FIGURA A SEGUIR É APENAS
ILUSTRATIVA. SE O SOLENOIDE LONGO E EXTERNO CONDUZ UMA
CORRENTE ELÉTRICA UNIFORME , CALCULE A INDUTÂNCIA MÚTUA DO
SOLENOIDE CURTO, INTERNO, DE RAIO . 
 
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
M = 2 kmI c  ln( )ba
M =
2kmI
r
M = 2 km c( )ba
l2 > l1 r2 > r1
z r1
r2
N1
N2
I2
r1
M =  μ0   π (r2)
2(N2)
2
l2
M =  2 μ0 I ln( )
r2
r1
M =  μ0   I π (r1)
2N2 N1
l2
M =  μ0   π (r1)
2N2 N1
l2
M =  μ0   π (r1)
2(N1)
2
l1
6. VAMOS ABORDAR NOVAMENTE O PROBLEMA ANTERIOR, MAS COM
OUTRO OLHAR. ENTÃO, SEJAM DOIS SOLENOIDES, UM LONGO E OUTRO
CURTO, COM COMPRIMENTOS E RESPECTIVOS RAIOS ,
ALINHADOS NO MESMO EIXO AXIAL , DE MANEIRA QUE O SOLENOIDE
CURTO E DE MENOR RAIO, , ESTEJA INSERIDO DENTRO DO SOLENOIDE
LONGO E DE MAIOR RAIO, . O SOLENOIDE INTERNO, CURTO E DE MENOR
RAIO, POSSUI ESPIRAS, ENQUANTO O SOLENOIDE EXTERNO, LONGO E
DE MAIOR RAIO, POSSUI ESPIRAS. CONSIDERE QUE OS DOIS
SOLENOIDES TENHAM GRANDE DENSIDADE LINEAR DE ESPIRAS. A FIGURA
A SEGUIR É APENAS ILUSTRATIVA. SE O SOLENOIDE LONGO E EXTERNO
CONDUZ UMA CORRENTE ELÉTRICA UNIFORME , E O SOLENOIDE CURTO E
INTERNO CONDUZ UMA CORRENTE ELÉTRICA , CALCULE O FLUXO DE
CAMPO MAGNÉTICO TOTAL DO SOLENOIDE CURTO E INTERNO, DE RAIO . 
 
A) 
B) 
C) 
D) 
E) 
GABARITO
1. Consideremos o problema do solenoide ideal. Um componente eletrônico com espiras
justapostas, grande comprimento , alta densidade de espiras por comprimento e área de seção
l2 > l1 r2 > r1
z
r1
r2
N1
N2
I2
I1
r1
Φm1 =  [μ0   π (r1)
2] I1 +[μ0   π (r1)
2] I2
(N1)
2
l1
N2 N1
l2
Φm1 =  [μ0   π (r1)
2] I1
(N1)
2
l1
Φm1 =  [μ0   π (r1)
2] I2N2 N1l2
Φm1 =  [μ0   π (r1)
2] I1 +[μ0   π (r1)
2] I2
(N1)
2
l1
(N1)
2
l1
Φm1 =  [μ0   π (r1)
2] I1 +[μ0   π (r1)
2] I2N2 N1l2
N2 N1
l2
N
l
reta . Vamos considerar que esse solenoide conduza uma corrente elétrica uniforme 
constante e esteja isolado de outras fontes de campos magnéticos. Calcule o fluxo de campo
magnético ao longo do interior deste solenoide.
A alternativa "E " está correta.
Veja, a seguir, a resolução da questão:
2. Consideremos novamente o problema do solenoide ideal. Um componente eletrônico com 
espiras justapostas, grande comprimento , alta densidade de espiras por comprimento e área
A I
N
l
de seção reta . Vamos considerar que esse solenoide conduza uma corrente elétrica uniforme 
 constante e esteja isolado de outros campos magnéticos. Calcule sua autoindutância .
A alternativa "A " está correta.
Neste problema, devemos continuar a partir da questão anterior, quando expressamos o fluxo de
campo magnético a partir do campo magnético de um solenoide ideal nas mesmas configurações.
Então, como ,
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Entretanto, o fluxo de campo magnético do solenoide, isolado, pode ser definido em termos das
constantes de indutância e de correntes elétricas como:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Como o solenoide está isolado de outras fontes magnéticas, o segundo termo não se aplicará:
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Portanto,
 Atenção! Para visualização completa da equação utilize a rolagem horizontal
Note que a autoindutância depende da geometria e configuração do indutor (solenoide), sua área de
seção reta , comprimento e o número de espiras .
3. Seja um solenoide de de comprimento, de área e 150 espiras. Calcule sua
autoindutância .
A alternativa "E " está correta.
Para solucionar o problema, precisamos calcular o campo magnético e o fluxo de campo no interior de
um solenoide. Como já fizemos isso, podemos aproveitar esses resultados.