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Apresentação do Problema 1.10 do livro de mecânica analítica do Nivaldo. LEONARDO CARNEIRO QUARESMA - 201708140055 UNIVERSIDADE FEDERAL DO PARÁ INSTITUTO DE CIÊNCIAS EXATAS E NATURAIS FACULDADE DE FÍSICA Para que seja obtido a Lagrangiana e as equações de Lagrande, é preciso verificar o esquema do pêndulo elástico na Fig. 01: Onde: – Comprimento natural r – deformação da mola – Constante Elástica da Mola – Massa Definindo os eixos de coordenadas na Fig. 02 temos: Dessa forma, é possível que seja feita a decomposição das coordenadas e usando o triângulo retângulo na Fig. 03: Com isso, teremos: Fig. 02 Fig. 03 Com isso, utilizando os valores de e . Na qual vai ser derivado para que sejam encontrados e . Dessa forma, é obtido: Com os valores de e determinados, vai ser encontrada a energia cinética do sistema, onde a energia cinética é considerada: Dessa forma, teremos: Dessa forma, a Energia Cinética é: Calculando os Produtos Notáveis e . Obtemos: [ Desse modo, temos que: Colocando em evidência e eliminando os pares simétricos, temos: Utilizando a relação trigonométrica: Teremos: Para encontramos a Energia Potencial precisamos observar a Fig. 04. Onde: é a deformação da mola é o comprimento Natural Observamos que no sistema, é envolvido Energia Potencial Gravitacional () por conta de que a massa é colocada em uma determinada altura y, e Energia Potencial Elástica () por causa da Mola que existe no sistema que faz um deformação. Dessa forma, a Energia Potencial Total () é dada pela: Onde: Considerando , e como já temos o valor de y, obtemos: Obs.: Tomando como referencial a origem do sistema, temos que a Energia Potencial Gravitacional é negativa. Dessa forma, a Energia Potencial Total fica: Lagrangiana é dada por: Onde é Energia Cinética e é a Energia Potencial. Desse modo, utilizando a energia cinética e a energia potencial do sistema, teremos: Com isso encontramos a equação de Lagrange do sistema. Para seja encontrada as equações de movimento teremos que usar a equação de Euler-Lagrange que é dada por: Onde e são coordenadas generalizadas. Utilizando , , e como coordenadas generalizadas, a equação de Euler-Lagrange fica: Para e , teremos: Para e , teremos: Com isso podemos encontrar as equações de movimento para ambas coordenadas generalizadas. Utilizando: e Teremos: Como a derivada parcial só é derivável em relação a r. Simplificaremos a expressão e teremos: Derivando em relação a r, teremos: Simplificando a expressão teremos: Agora, vai ser demonstrado: = Como a derivada parcial só é derivável em relação a , simplificaremos a expressão e vai ser obtidos: = Dessa forma teremos: = = Agora usaremos: = ) Derivando: = E dessa forma, a equação de movimento para r é: Simplificamos a equação de movimento para r, teremos: Agora encontraremos a equação de movimento para utilizando: e Teremos: Como a derivada parcial só é derivável em relação a . Simplificaremos a expressão e teremos: Derivando em relação a , teremos: Agora, vai ser demonstrado: Como a derivada parcial só é derivável em relação a , simplificaremos a expressão e vai ser obtidos: Dessa forma, teremos: Com isso vamos fazer: Teremos: Como r e θ dependem de t, derivando teremos: Logo a equação do movimento para é: Dessa forma a equação de movimento para : Com isso a Lagrangiana do problema proposto é: Com isso, as equações do de movimento são: Para θ, temos: Para r, temos: Para esse problema a definição de coordenada generalizado tem com o objetivo de determinar a configuração do estado mecânico do Pêndulo Elástico e representar a posição e o seu movimento do determinado sistema na qual estamos falando do Pêndulo Elástico. Com a utilização das Coordenadas Generalizadas, é possível que o problema do pêndulo elástico que é um problema elegantemente complexo, fosse resolvido de forma não muito complicado. E por causa disso, é possível determinar as equações de movimento de cada coordenada do pêndulo. Desse modo, com a utilização da Mecânica Lagrangiana é possível que seja determinada a trajeto do sistema do pêndulo elástico resolvendo as Equações de Lagrange que foram determinadas nesse problema. Um caso especial que é interessante e bem conhecido é o caso do Pêndulo Simples, a onde o sistema do Pêndulo Elástico se transforma no Pêndulo Simples de acordo com as manipulações matemáticas e conceitos Físicos já conhecidos para a elaboração desse caso, dessa forma, temos que o caso do Pêndulo Simples é: Caso do Pendulo Simples: Utilizando a equação de movimento de r, para o caso de uma mola muito rígida, a equação de movimento de r será: , fazendo e Dessa forma, considerando , teremos: Dessa maneira, é observado que equação de movimento para r nesse caso se transformar na equação do pêndulo simples, a onde é a frequência de oscilações para pequena amplitude.
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