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Primeira lei da termodinâmica
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A primeira lei da termodinâmica é uma versão da lei de conservação da energia. Também
conhecido como Princípio de Joule, este postulado admite que diversas formas de trabalho podem
ser convertidas umas nas outras, elucidando que a energia total transferida para um sistema é
igual à variação de sua energia interna, ou seja, em todo processo natural, a energia do universo
se conserva sendo que a energia do sistema quando isolado é constante. Observa-se também a
equivalência entre trabalho e calor, onde constatou-se que a variação Q - W é a mesma para todos
os processos termodinâmicos.
Termodinâmica é o ramo da física que estuda as leis que regem as relações entre trabalho, calor e
energia térmica, geralmente tratada como a energia interna dos sistemas. A termodinâmica está
preocupada com a modelagem matemática do mundo real, sendo que os conceitos centrais neste
estudo servem para caracterizar um sistema termodinamicamente em equilíbrio, sendo que
Pressão, Temperatura e Volume são variáveis mensuráveis macroscopicamente e determinam o
estado de equilíbrio termodinâmico.
A primeira declaração explícita da primeira lei da termodinâmica, dada por Rudolf Clausius em
1850, refere-se a processos termodinâmicos cíclicos. Sempre que o trabalho for produzido pelo
órgão gerador de calor, certa quantidade desta energia é consumida, que é proporcional ao
trabalho realizado; por outro lado, por o gasto de uma quantidade igual de trabalho a mesma
quantidade de calor é produzida.
Clausius descreveu a primeira lei de outra forma, referindo-se a existência de uma função do
estado do sistema chamada energia interna (U), expressa em termos de uma equação diferencial
para os estados de um processo termodinâmico. Esta equação pode ser traduzida em palavras
como se segue:
"Em um processo termodinâmico fechado, a alteração da energia interna do sistema é igual à
diferença entre a alteração do calor acumulado pelo sistema e da alteração do trabalho
realizado".
A energia interna é a soma das energias cinética e potencial de todas as partículas que constituem
este sistema. Por esta razão, é considerada uma propriedade do sistema, depende somente do
estado inicial e estado final do processo. Ainda, quanto maior a taxa de calor que está sendo
transferida a determinado sistema, maior será sua energia interna. Assim, temos:
, quando o sistema recebe calor;
, quando o sistema perde calor.
Desta forma, quanto maior a energia interna de um sistema, maior será seu potencial para a
realização de trabalho, sendo que convenciona-se que W>0, quando o sistema se expande e perde
energia para o meio externo e W<0, quando o sistema se contrai e recebe energia do meio externo.
Descrição
https://pt.wikipedia.org/wiki/Wikip%C3%A9dia:P%C3%A1gina_principal
https://pt.wikipedia.org/wiki/Lei_de_conserva%C3%A7%C3%A3o_da_energia
https://pt.wikipedia.org/wiki/Trabalho_(f%C3%ADsica)
https://pt.wikipedia.org/wiki/Calor
https://pt.wikipedia.org/wiki/Termodin%C3%A2mica
https://pt.wikipedia.org/wiki/Press%C3%A3o
https://pt.wikipedia.org/wiki/Temperatura
https://pt.wikipedia.org/wiki/Volume
Termodinamicamente, se o estado de um sistema muda, então ele está passando por um processo.
A sucessão de estados através da qual passa o sistema define o caminho do processo. Se, no final
do processo, as propriedades tiverem regressado aos seus valores iniciais, o sistema foi submetido
a um processo cíclico. A equação que descreve a relação entre a pressão, volume e temperatura é
dada por:
onde: é o número de mols e é a constante universal dos gases, R = 8,31 J/mol.K
Para introduzir aos conceitos da primeira lei da termodinâmica é valido antes apresentar o
conceito de o que são propriedades termodinâmicas e como o calor e o trabalho estão envolvidos
com as mesmas. Primeiramente, as propriedades termodinâmicas são aquelas que definem o
estado termodinâmico, entre elas, a pressão, temperatura, volume e energia interna, vale ressaltar
que o estado termodinâmico muda quando pelo menos uma das propriedades do sistema é
alterada.
No entanto o que acontece com o calor e o trabalho é que nenhum sistema possui calor ou
trabalho, o sistema apenas os produz, fazendo com que eles dependam do processo termodinâmico
envolvido durante uma mudança de estado. Portanto, calor e trabalho, não são propriedades
termodinâmicas e sim efeitos de fronteira do sistema.
A primeira lei da termodinâmica pode ser definida a partir das integrais cíclicas de calor e
trabalho, onde durante qualquer ciclo termodinâmico gerado, a integral cíclica do calor será
diretamente proporcional a integral cíclica do trabalho:
Em um ciclo termodinâmico, o processo envolvido retorna ao seu estado original, ou seja se
houver uma mudança de estado de 1 a 2 por uma curva "a" em um ciclo terá um retorno de 2 a 1
por uma curva "b". Então tem-se:
ajustando a formula para isolar o processo a do processo b:
Com isso pode-se concluir que a diferença entre calor e trabalho independe do calor e do trabalho,
portanto é uma propriedade termodinâmica sendo essa a energia[1][2]. A Lei zero da
termodinâmica define temperatura, enquanto a Primeira Lei define a função de estado Energia
Formulação matemática
Calor, trabalho e propriedades termodinâmicas
Processos Cíclicos
https://pt.wikipedia.org/wiki/Lei_zero_da_termodin%C3%A2mica
Interna. Podemos simplificar dizendo que existe uma função (energia interna) cuja variação
durante uma transformação depende unicamente de dois estados, o inicial e o final. Num sistema
fechado a indicação desta variação é dada como:
Na equação acima, convencionou-se Q positivo quando é acrescida energia ao sistema e negativo
quando retirada; do mesmo modo, a energia interna diminui se for cedida energia para a
vizinhança sob a forma de trabalho W, ou seja, se o sistema realizar trabalho.
Para o cálculo de trabalho (W):
onde, F = pressão (p) . área (A)
onde p é a pressão e dV, volume na forma infinitesimal.
Pelo cálculo da integral,
 = 
Para o cálculo do calor (Q):
onde, c é o calor específico, m é a massa e T temperatura
Quando a mudança de estado físico, temos:
onde, m é massa e L é calor de transformação (específico a cada substância)
Podemos transferir energia para dentro ou para fora do sistema, seja sob forma de calor ou pela
forma de trabalho. Suponhamos que o sistema esteja em um estado inicial i e realiza trabalho,
expandindo-se. Este trabalho mecânico diminui a energia interna do sistema, então:
 = 
Podemos também variar o estado do sistema colocando-o em contato térmico com outro sistema
cuja temperatura esteja diferente. Assim, há certa quantidade de energia em trânsito, que se
desloca do sistema de maior valor Q para o menor, fazendo com que haja um aumento da energia
interna do sistema inicialmente com menor quantidade de energia. Assim,
 = 
Casos especiais
https://pt.wikipedia.org/wiki/Integral
https://pt.wikipedia.org/wiki/Calor_espec%C3%ADfico
Representação do ciclo de Stirling.
Diagrama de pressão do gás em
função de seu volume
Processos adiabáticos: Processo em que não há troca
de calor com o meio externo, . A variação da
energia interna se deve ao trabalho pelo sistema.
Exemplo: desodorante aerossol e champagne.
Processos a volume constante: Também chamado
processo isocórico, o sistema não realiza trabalho, W =
0. A variação da energia interna depende da diferença
de temperatura.
Processos cíclicos: A energia interna não varia porque
obtém volume, pressão e temperatura iguais no estado
inicial e final. O trabalho será negativo e corresponde à
área dentro da figura. Por convenção: +W quando se
desloca no sentido horário e -W quando desloca-se no
sentido anti-horário.
Expansões livres: Transformações adiabáticas (sem
troca de calor, enquanto a temperatura pode variar) nas
quais nenhum trabalho é realizado. Ocorre uma
ocupação de um espaço vazio, então .
No segmentos e são processos isotérmicos (temperatura constante). Já os segmentos 
 e são processos isovolumétricos(volume constante), sendo que a energia interna do
sistema varia somente pela troca de calor com as vizinhanças do sistema
Em resumo
Adiabático , = - 
V constante , = 
Cíclicos , 
Expansões livres , 
A primeira lei da termodinâmica para sistemas fechados foi originalmente comprovada pela
observação empírica; no entanto, é hoje considerado como a definição de calor através da lei da
conservação da energia e da definição de trabalho em termos de mudanças nos parâmetros
externos de um sistema. A descoberta original da lei foi gradual ao longo de um período de talvez
meio século ou mais.
Em meados do século XIX, um dos assuntos mais intrigantes aos cientistas da época era a
transformação de calor em movimento através das máquinas térmicas. Neste período, ocorria a
Revolução Industrial na Inglaterra e as máquinas térmicas a vapor foram as grandes responsáveis
por parte do seu sucesso. O princípio dessas máquinas era bastante simples: aquecendo um gás ele
se expandia. Em 1763, o escocês James Watt percebeu que havia um grande desperdício de vapor,
que custava dinheiro e diminuía os lucros das indústrias. Entretanto, acredita-se que a primeira
máquina térmica seja datada de 50 d.C. e desenvolvida por Héron de Alexandria. Héron, descobriu
que o ar se expandia quando aquecido, e assim, poderia utilizá-lo para produzir força mecânica. O
grande Leonardo da Vinci também usou o vapor d'água para produzir movimentos.
Preocupado em aperfeiçoar as máquinas térmicas, o cientista francês Sadi Carnot (1796-1832),
desenvolveu, em 1824, a teoria que explicava o rendimento de uma máquina, ou seja, quanto de
calor a máquina transformava em trabalho. Ele então desenvolveu um modelo teórico para as
História
https://pt.wikipedia.org/wiki/Ficheiro:Ciclo_Stirling.svg
https://pt.wikipedia.org/wiki/Revolu%C3%A7%C3%A3o_Industrial
https://pt.wikipedia.org/wiki/Nicolas_L%C3%A9onard_Sadi_Carnot
https://pt.wikipedia.org/wiki/Teorema_de_Carnot
máquinas térmicas e descobriu qual deveria ser a maneira mais eficiente de transformar calor em
movimento. A esse modelo teórico, deu-se o nome de Máquina de Carnot.
O estabelecimento do princípio da conservação de energia também ocorreu no século XIX, em
estudos da termodinâmica. Nessa época, já se sabia que o calor poderia ser gerado pelo atrito
(energia mecânica), eletricidade e reações químicas. Por volta de 1840, o físico inglês Joule (1818-
1889) em seus estudos, procurou quantificar a energia mecânica necessária que equivalesse a uma
caloria. Em sua homenagem, atribuiu-se o seu nome à unidade de energia, Joule [J]. 1 cal = 4,186
J.
Em 1848,o engenheiro, físico e matemático William Thomson, também conhecido como Lorde
Kelvin, publicou um artigo fundamentado na teoria de Carnot. Nele, buscou a equivalência entre a
escala dos gases ideais e a escala termodinâmica, desenvolvendo uma escala cujas referências eram
os pontos fixos: zero absoluto (0) e a temperatura do gelo fundente (273,15). Essa escala é
utilizada até hoje e, em sua homenagem, sua unidade no SI é Kelvin [K].
Baseados nos trabalhos de Joule e um outro cientista, denominado Mayer, Rudolf Clausius e Lorde
Kelvin, em 1850, desenvolveram a Primeira e a Segunda Lei da Termodinâmica. Isso, mudaria
completamente a compreensão do calor como forma de energia e ampliou o campo de atuação da
termodinâmica.[3][4]
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Referências
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https://www.worldcat.org/oclc/69933738
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Leis da Termodinâmica (http://www.if.ufrgs.br/~dschulz/web/leis_termodinamica.htm)
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