APOL Mecânica Clássica

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Questão 1/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia a citação:
"Isaac Newton enunciou as suas leis como segue.
1. Todo corpo permanece em repouso ou de movimento uniforme, em linha reta, a menos que seja obrigado a mudá-lo por forças aplicadas sobre ele.
2. A taxa de variação de momento linear é proporcional à força aplicada, e na direção em que a força age.
3. Para cada ação existe sempre uma reação igual e oposta".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 26
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 4 - Leis de Newton da Aula 01 - Elementos de Mecânica Newtoniana, assinale a alternativa que apresenta a definição correta do momento linear, pp.
Nota: 10.0
	
	A
	p=m.ap=m.a
m:m: Massa
a:a: Aceleração
	
	B
	p=F.ap=F.a
F:F: Força
a:a: Aceleração
	
	C
	p=m.vp=m.v
m:m: Massa
v:v: Velocidade
Você acertou!
De acordo com o Videoaula 4 - Leis de Newton de, Elementos de Mecânica Newtoniana - Leis de Newton, concluímos que o momento linear é definido como o produto da massa pela velocidade (5'59''), 
	
	D
	p=F.dp=F.d
F:F: Força
d:d: Deslocamento
	
	E
	p=m.dp=m.d
m:m: Massa
d:d: Deslocamento
Questão 2/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"O Teorema da Energia (diferencial) é descrito pela equação 
ddt(12mv2)=dTdt=Fvddt(12mv2)=dTdt=Fv
Multiplicando-se por dtdt e integrando de t1t1 a t2t2, obtém-se a forma integral do Teorema da Energia:
T2−T1=∫t2t1FvdtT2−T1=∫t1t2Fvdt".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 42
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 01 - Teorema do Momento e Energia, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, assinale a alternativa que apresenta a discussão correta acerca desta integral.
Nota: 10.0
	
	A
	A integral à direita denomina-se impulso, que é executado pela força durante este intervalo de tempo.
	
	B
	A integral à direita denomina-se trabalho, que é executado pela força durante este intervalo de tempo.
Você acertou!
De acordo com a Videoaula 01 - Teorema do Momento e Energia, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, essa integral refere-se ao trabalho executado pela força durante este intervalo de tempo.
	
	C
	A integral à direita denomina-se energia potencial, que é executada pela força durante este intervalo de tempo.
	
	D
	A integral à direita denomina-se potência, que é executada pela força durante este intervalo de tempo.
	
	E
	A integral à direita denomina-se energia, que é executada pela força durante este intervalo de tempo.
Questão 3/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"Um corpo em queda livre próximo à superfície terrestre sofre a ação de uma força constante dada pela equação F=−mgF=−mg, e por nenhuma outra força, considerando-se que a resistência do ar é desprezível".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 26, p. 32
   
"Pode-se definir o componente-x da velocidade, vxvx no tempo tt como vx=˙x=dxdtvx=x˙=dxdt. 
Para definir os componentes da aceleração, temos: ax=˙vx=dvxdt=¨x=d2xdt2ax=vx˙=dvxdt=x¨=d2xdt2."
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 26, p. 32 p. 23
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 05 - Problema Elementar I,  da Aula 01 - Elementos de Mecânica Newtoniana, assinale a alternativa que apresenta a solução para x(t)x(t) do problema descrito.
Nota: 0.0
	
	A
	x=x0+v0t+12gt2x=x0+v0t+12gt2
	
	B
	x=x0+v0t−12gt2x=x0+v0t−12gt2
Resolvendo as equações diferenciais descritas no enunciado, resolvidas em aula 01 Elementos de Mecânica Newtoniana - Videoaula 5, Problema Elementar I, ?obtemos a seguinte solução:
a=−gv=v0−gtx=x0+vot−12gt2a=−gv=v0−gtx=x0+vot−12gt2
	
	C
	x=x0+v0t−gt2x=x0+v0t−gt2
	
	D
	x=x0+v0tx=x0+v0t
	
	E
	x=x0−v0t+12gt2x=x0−v0t+12gt2
Questão 4/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações:
"A equação do movimento para partículas submetidas a uma força linear restauradora e a uma força de atrito proporcional à sua velocidade é:
m¨x+b˙x+kx=0mx¨+bx˙+kx=0.
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 49
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 08 - Oscilador Harmônico Amortecido, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula e que ω0=√kmω0=km, γ=b2mγ=b2m, ω1=(w20−γ2)1/2ω1=(w02−γ2)1/2, marque a alternativa que apresenta corretamente a característica da solução da equação diferencial dada em que km>(b2m)2km>(b2m)2.
Nota: 10.0
	
	A
	Sua solução é dada por x=Ae−γtcos(ω1t+θ)x=Ae−γtcos(ω1t+θ) e trata-se de um caso de superamortecimento.
	
	B
	Sua solução é dada por x=Ae−γtcos(ω1t+θ)x=Ae−γtcos(ω1t+θ) e trata-se de um caso de subamortecimento.
Você acertou!
De acordo com a Videoaula 08 - Oscilador Harmônico Amortecido, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, concluímos o resultado descrito acima.
	
	C
	Sua solução é dada por x=C1.e−γ1t+C2.e−γ2tx=C1.e−γ1t+C2.e−γ2t e trata-se de um caso de amortecimento crítico.
	
	D
	Sua solução é dada por x=(C1+C2t)e−γtx=(C1+C2t)e−γt e trata-se de um caso de subamortecimento.
	
	E
	Sua solução é dada por x=(C1+C2t)e−γtx=(C1+C2t)e−γt e trata-se de um caso de superamortecimento.
Questão 5/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Considere o movimento do sistema ilustrado na figura abaixo. 
"Duas massas, m1m1 e m2m2, estão penduradas nas extremidades de uma corda que passa por uma roldana, supondo-se que m2m2 seja maior do que m1m1. Tome-se xx como a distância da massa m2m2 até a roldana".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 32-33
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 06 - Problema Elementar II da Aula 01 - Elementos de Mecânica Newtoniana, assinale a alternativa que apresenta a discussão correta sobre o que ocorre com o sistema quando m2>>m1m2>>m1.
Nota: 10.0
	
	A
	Como τ=2m1m2m1+m2gτ=2m1m2m1+m2g e a=m2−m1m1+m2ga=m2−m1m1+m2g, notamos que, para o caso que m2>>m1m2>>m1, então a→2ga→2g enquanto τ→m1gτ→m1g.
	
	B
	Como a=2m1m2m1+m2ga=2m1m2m1+m2g e τ=m2−m1m1+m2gτ=m2−m1m1+m2g, notamos que, para o caso que m2>>m1m2>>m1, então a→ga→g enquanto τ→2m1gτ→2m1g.
	
	C
	Como a=2m1m2m1+m2ga=2m1m2m1+m2g e τ=m2−m1m1+m2gτ=m2−m1m1+m2g, notamos que, para o caso que m2>>m1m2>>m1, então τ→gτ→g enquanto a→2m1g→2m1g. τ→gτ→g
	
	D
	Como a=2m1m2m1+m2ga=2m1m2m1+m2g e τ=m2−m1m1+m2gτ=m2−m1m1+m2g, notamos que, para o caso que m2>>m1m2>>m1, então τ→gτ→g enquanto a→2m1g→2m1g. τ→m1gτ→m1g
	
	E
	Como τ=2m1m2m1+m2gτ=2m1m2m1+m2g e a=m2−m1m1+m2ga=m2−m1m1+m2g, notamos que, para o caso que m2>>m1m2>>m1, então a→ga→g enquanto τ→2m1gτ→2m1g.
Você acertou!
De acordo com Elementos de Mecânica Newtoniana - Problema Elementar II, quando m2>>m1m2>>m1, 
m1+m2→m2m1+m2→m2, 2m1m2m2g→2m1g2m1m2m2g→2m1g, m2−m1→m2m2−m1→m2 e m2m1+m2g→gm2m1+m2g→g.
Questão 6/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia o trecho do texto a seguir:
"Kepler enunciou três leis para descrever o movimento dos planetas:
1. Os planetas movem-se em elipses sendo o sol um dos focos.
2. O raio vetor do sol ao planeta varre áreas iguais em tempos iguais.
3. O quadrado do período de revolução é proporcional ao cubo do semi-eixo maior".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 159
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 8 - Leis de Kepler da Aula 03 - Movimento de uma Partícula em Duas ou Três Dimensões, assinale a alternativa que apresentaa relação correta para o valor de τ2τ2.
Nota: 10.0
	
	A
	τ2=4π2a3∣∣mK∣∣τ2=4π2a3|mK|
Você acertou!
Conforme a Videoaula 8 - Leis de Kepler da Aula 03 - Movimento de uma Partícula em Duas ou Três Dimensões (ver vídeo completo)
	
	B
	τ2=4π2a4∣∣mK∣∣τ2=4π2a4|mK|
	
	C
	τ2=4π2a5∣∣mK∣∣τ2=4π2a5|mK|
	
	D
	τ2=4π2a6∣∣mK∣∣τ2=4π2a6|mK|
	
	E
	τ2=4π2a7∣∣mK∣∣τ2=4π2a7|mK|
Questão 7/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações:
"Considere o movimento de um elétron de carga −e−e quando submetido à ação de um campo elétrico que oscila ao longo dos eixo dos xx:
Ex=E0cos(ωt+θ)Ex=E0cos⁡(ωt+θ)".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 45
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 02 - Força Aplicada Dependente do Tempo, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula e que t0=0t0=0, além de que x0=0x0=0, marque a alternativa que apresenta a solução deste problema para a posição do elétron, x(t).x(t).
Nota: 0.0
	
	A
	x=−eE0cos(ωt+θ)x=−eE0cos⁡(ωt+θ)
	
	B
	x=eE0mω2cos(ωt+θ)x=eE0mω2cos⁡(ωt+θ)
	
	C
	x=−eE0cosθmω2+eE0mω2cos(ωt+θ)x=−eE0cos⁡θmω2+eE0mω2cos⁡(ωt+θ)
	
	D
	x=−eE0cosθmω2+(v0+eE0senθmω)tx=−eE0cos⁡θmω2+(v0+eE0senθmω)t
	
	E
	x=−eE0cosθmω2+(v0+eE0senθmω)t+eE0mω2cos(ωt+θ)x=−eE0cos⁡θmω2+(v0+eE0senθmω)t+eE0mω2cos⁡(ωt+θ)
De acordo com a Videoaula 02 - Força Aplicada Dependente do Tempo, da Aua 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, a força sobre o elétron é:
F=−eEx=−eE0cos(ωt+θ)F=−eEx=−eE0cos⁡(ωt+θ).
Assim, a equação do movimento é:
mdvdt=−eE0cos(ωt+θ)mdvdt=−eE0cos⁡(ωt+θ)
Resolvendo para vv e, em seguida para xx, obtemos:
x=−eE0cosθmω2+(v0+eE0senθmω)t+eE0mω2cos(ωt+θ)x=−eE0cos⁡θmω2+(v0+eE0senθmω)t+eE0mω2cos⁡(ωt+θ)
Questão 8/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"Considere o problema de um barco cuja velocidade inicial é v0v0. Desligados os motores no instante t0=0t0=0, quando está na posição x0=0x0=0, supõe-se que a força de atrito seja a dada pela equação F=−bvF=−bv".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 49.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 03 - Força de Amortecimento Dependente da Velocidade, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, assinale a alternativa que apresenta a solução do problema descrito para o valor da posição, x(t)x(t).
Nota: 10.0
	
	A
	x(t)=mv0b⎛⎜⎝1−e−btm⎞⎟⎠x(t)=mv0b(1−e−btm)
Você acertou!
De acordo com a Videoaula 03 - Força de Amortecimento Dependente da Velocidade, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, a equação do movimento é dada por:
mdvdt=−bvmdvdt=−bv
Integrando ambos os lados e resolvendo para vv, obtemos:
v=v0e−btmv=v0e−btm.
Integrando ambos os lados e resolvendo para xx, obtemos:
x=mv0b⎛⎜⎝1−e−btm⎞⎟⎠x=mv0b(1−e−btm)
	
	B
	x(t)=mv0be−btmx(t)=mv0be−btm
	
	C
	x(t)=1−e−btmx(t)=1−e−btm
	
	D
	x(t)=v0e−btmx(t)=v0e−btm
	
	E
	x(t)=mv0e−btmx(t)=mv0e−btm
Questão 9/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"O momento linear pp é definido como:
p=mv=mdxdtp=mv=mdxdt.
No caso em que mm é constante, obtém-se o seguinte resultado:
dpdt=Fdpdt=F.
Multiplicando-se a equação por dtdt e integrando-se de t1t1 a t2t2, obtém-se a forma integral do Teorema do Momento Linear:
p2−p1=∫t2t1Fdtp2−p1=∫t1t2Fdt."
Após esta avaliação, caso queira ler integralmente este texto, ele está disponível em: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 41
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 01 - Teorema do Momento e Energia, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, assinale a alternativa que apresenta a discussão correta acerca desta integral.
Nota: 10.0
	
	A
	Essa integral representa o impulso que é fornecido pela força FF durante este tempo.
Você acertou!
De acordo com a aula 2 Movimento Unidimensional de uma Partícula - Videoaula 1 - Teorema do Momento e Energia, podemos concluir que essa integral representa o impulso que é fornecido pela força FF durante este tempo.
	
	B
	Essa integral representa a energia cinética que é fornecida pela força FF durante este tempo.
	
	C
	Essa integral representa o trabalho que é fornecido pela força FF durante este tempo.
	
	D
	Essa integral representa a energia potencial que é fornecida pela força FF durante este tempo.
	
	E
	Essa integral representa a ?potência que é fornecida pela força FF durante este tempo.
Questão 10/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia a citação:
"O problema mais importante sobre movimento em três dimensões é o de uma massa cujo movimento se faz sob a ação de uma força central inversamente proporcional ao quadrado da distância ao seu centro:
⃗F=Kr2^rF→=Kr2r^
para o qual a energia potencial é
V(r)=KrV(r)=Kr,
onde o ponto de referência rsrs é tomado no infinito para evitar um termo adicional constante em V(r).V(r)."
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 152.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 7 - Força Central Inversamente Proporcional ao Quadrado da Distância da Aula 03 - Movimento de uma Partícula em Duas ou Três Dimensões, assinale a alternativa que apresenta os critérios necessários para a órbita dessa massa tornar-se elíptica.
Nota: 10.0
	
	A
	K=0K=0
	
	B
	K>0,E>0K>0,E>0
	
	C
	K<0,E>0K<0,E>0
	
	D
	K<0,E=0K<0,E=0
	
	E
	K<0,E<0K<0,E<0
Você acertou!
Conforme a Videoaula 7 - Força Central Inversamente Proporcional ao Quadrado da Distância da Aula 03 - Movimento de uma Partícula em Duas ou Três Dimensões, (ver vídeo completo)
Questão 1/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"O Teorema da Energia (diferencial) é descrito pela equação 
ddt(12mv2)=dTdt=Fvddt(12mv2)=dTdt=Fv
Multiplicando-se por dtdt e integrando de t1t1 a t2t2, obtém-se a forma integral do Teorema da Energia:
T2−T1=∫t2t1FvdtT2−T1=∫t1t2Fvdt".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 42
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 01 - Teorema do Momento e Energia, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, assinale a alternativa que apresenta a discussão correta acerca desta integral.
Nota: 10.0
	
	A
	A integral à direita denomina-se impulso, que é executado pela força durante este intervalo de tempo.
	
	B
	A integral à direita denomina-se trabalho, que é executado pela força durante este intervalo de tempo.
Você acertou!
De acordo com a Videoaula 01 - Teorema do Momento e Energia, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, essa integral refere-se ao trabalho executado pela força durante este intervalo de tempo.
	
	C
	A integral à direita denomina-se energia potencial, que é executada pela força durante este intervalo de tempo.
	
	D
	A integral à direita denomina-se potência, que é executada pela força durante este intervalo de tempo.
	
	E
	A integral à direita denomina-se energia, que é executada pela força durante este intervalo de tempo.
Questão 2/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações:
"A equação do movimento para partículas submetidas a uma força linear restauradora e a uma força de atrito proporcional à sua velocidade é:
m¨x+b˙x+kx=0mx¨+bx˙+kx=0.
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 49
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 08 - Oscilador Harmônico Amortecido, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula e que ω0=√kmω0=km, γ=b2mγ=b2m, ω1=(w20−γ2)1/2ω1=(w02−γ2)1/2, marque a alternativa que apresenta corretamente a característica da solução da equaçãodiferencial dada em que km>(b2m)2km>(b2m)2.
Nota: 10.0
	
	A
	Sua solução é dada por x=Ae−γtcos(ω1t+θ)x=Ae−γtcos(ω1t+θ) e trata-se de um caso de superamortecimento.
	
	B
	Sua solução é dada por x=Ae−γtcos(ω1t+θ)x=Ae−γtcos(ω1t+θ) e trata-se de um caso de subamortecimento.
Você acertou!
De acordo com a Videoaula 08 - Oscilador Harmônico Amortecido, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, concluímos o resultado descrito acima.
	
	C
	Sua solução é dada por x=C1.e−γ1t+C2.e−γ2tx=C1.e−γ1t+C2.e−γ2t e trata-se de um caso de amortecimento crítico.
	
	D
	Sua solução é dada por x=(C1+C2t)e−γtx=(C1+C2t)e−γt e trata-se de um caso de subamortecimento.
	
	E
	Sua solução é dada por x=(C1+C2t)e−γtx=(C1+C2t)e−γt e trata-se de um caso de superamortecimento.
Questão 3/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia a citação:
"Isaac Newton enunciou as suas leis como segue.
1. Todo corpo permanece em repouso ou de movimento uniforme, em linha reta, a menos que seja obrigado a mudá-lo por forças aplicadas sobre ele.
2. A taxa de variação de momento linear é proporcional à força aplicada, e na direção em que a força age.
3. Para cada ação existe sempre uma reação igual e oposta".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 26
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 4 - Leis de Newton da Aula 01 - Elementos de Mecânica Newtoniana, assinale a alternativa que apresenta a definição correta do momento linear, pp.
Nota: 10.0
	
	A
	p=m.ap=m.a
m:m: Massa
a:a: Aceleração
	
	B
	p=F.ap=F.a
F:F: Força
a:a: Aceleração
	
	C
	p=m.vp=m.v
m:m: Massa
v:v: Velocidade
Você acertou!
De acordo com o Videoaula 4 - Leis de Newton de, Elementos de Mecânica Newtoniana - Leis de Newton, concluímos que o momento linear é definido como o produto da massa pela velocidade (5'59''), 
	
	D
	p=F.dp=F.d
F:F: Força
d:d: Deslocamento
	
	E
	p=m.dp=m.d
m:m: Massa
d:d: Deslocamento
Questão 4/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia o trecho do texto a seguir:
"Kepler enunciou três leis para descrever o movimento dos planetas:
1. Os planetas movem-se em elipses sendo o sol um dos focos.
2. O raio vetor do sol ao planeta varre áreas iguais em tempos iguais.
3. O quadrado do período de revolução é proporcional ao cubo do semi-eixo maior".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 159
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 8 - Leis de Kepler da Aula 03 - Movimento de uma Partícula em Duas ou Três Dimensões, assinale a alternativa que apresenta a relação correta para o valor de τ2τ2.
Nota: 10.0
	
	A
	τ2=4π2a3∣∣mK∣∣τ2=4π2a3|mK|
Você acertou!
Conforme a Videoaula 8 - Leis de Kepler da Aula 03 - Movimento de uma Partícula em Duas ou Três Dimensões (ver vídeo completo)
	
	B
	τ2=4π2a4∣∣mK∣∣τ2=4π2a4|mK|
	
	C
	τ2=4π2a5∣∣mK∣∣τ2=4π2a5|mK|
	
	D
	τ2=4π2a6∣∣mK∣∣τ2=4π2a6|mK|
	
	E
	τ2=4π2a7∣∣mK∣∣τ2=4π2a7|mK|
Questão 5/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Considere o movimento do sistema ilustrado na figura abaixo. 
"Duas massas, m1m1 e m2m2, estão penduradas nas extremidades de uma corda que passa por uma roldana, supondo-se que m2m2 seja maior do que m1m1. Tome-se xx como a distância da massa m2m2 até a roldana".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 32-33
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 06 - Problema Elementar II da Aula 01 - Elementos de Mecânica Newtoniana, assinale a alternativa que apresenta a discussão correta sobre o que ocorre com o sistema quando m2>>m1m2>>m1.
Nota: 10.0
	
	A
	Como τ=2m1m2m1+m2gτ=2m1m2m1+m2g e a=m2−m1m1+m2ga=m2−m1m1+m2g, notamos que, para o caso que m2>>m1m2>>m1, então a→2ga→2g enquanto τ→m1gτ→m1g.
	
	B
	Como a=2m1m2m1+m2ga=2m1m2m1+m2g e τ=m2−m1m1+m2gτ=m2−m1m1+m2g, notamos que, para o caso que m2>>m1m2>>m1, então a→ga→g enquanto τ→2m1gτ→2m1g.
	
	C
	Como a=2m1m2m1+m2ga=2m1m2m1+m2g e τ=m2−m1m1+m2gτ=m2−m1m1+m2g, notamos que, para o caso que m2>>m1m2>>m1, então τ→gτ→g enquanto a→2m1g→2m1g. τ→gτ→g
	
	D
	Como a=2m1m2m1+m2ga=2m1m2m1+m2g e τ=m2−m1m1+m2gτ=m2−m1m1+m2g, notamos que, para o caso que m2>>m1m2>>m1, então τ→gτ→g enquanto a→2m1g→2m1g. τ→m1gτ→m1g
	
	E
	Como τ=2m1m2m1+m2gτ=2m1m2m1+m2g e a=m2−m1m1+m2ga=m2−m1m1+m2g, notamos que, para o caso que m2>>m1m2>>m1, então a→ga→g enquanto τ→2m1gτ→2m1g.
Você acertou!
De acordo com Elementos de Mecânica Newtoniana - Problema Elementar II, quando m2>>m1m2>>m1, 
m1+m2→m2m1+m2→m2, 2m1m2m2g→2m1g2m1m2m2g→2m1g, m2−m1→m2m2−m1→m2 e m2m1+m2g→gm2m1+m2g→g.
Questão 6/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações:
"Considere o sistema da figura a seguir em que a força FF exercida pelo plano sobre o bloco é mostrada, decomposta em dois componentes; a força NN normal ao plano e que impede o bloco de penetrar nele e a força ff paralela ao plano e posta ao movimento do bloco, oriunda do atrito entre o bloco e o plano.
"
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 34-35.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 07 - Problema Elementar III da Aula 01 -Elementos de Mecânica Newtoniana, assinale a alternativa que apresenta a solução do problema discutido acima para o valor da aceleração, aa. Considere que a força de atrito ff é proporcional à força normal NN.
Nota: 10.0
	
	A
	a=g.(senθ+μcosθ)a=g.(senθ+μcosθ)
	
	B
	a=g.(cosθ+μsenθ)a=g.(cosθ+μsenθ)
	
	C
	a=g.(senθ−μcosθ)a=g.(senθ−μcosθ)
Você acertou!
De acordo com a  videoaula 07 de Elementos de Mecânica Newtoniana - Problema Elementar III, ?temos que a força resultante do sistema pode ser decomposta por:
R=mgsenθ−f0=N−mgcosθR=mgsenθ−f0=N−mgcos⁡θ
Como a força de atrito é proporcional à força normal, temos:
f=μN=μmgcosθf=μN=μmgcosθ
Solucionando para aa, obtemos:
a=g.(senθ−μcosθ)a=g.(senθ−μcosθ)
	
	D
	a=g.(cosθ−μsenθ)a=g.(cosθ−μsenθ)
	
	E
	a=g.(senθ+μ2cosθ)a=g.(senθ+μ2cosθ)
Questão 7/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"Um corpo em queda livre próximo à superfície terrestre sofre a ação de uma força constante dada pela equação F=−mgF=−mg, e por nenhuma outra força, considerando-se que a resistência do ar é desprezível".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 26, p. 32
   
"Pode-se definir o componente-x da velocidade, vxvx no tempo tt como vx=˙x=dxdtvx=x˙=dxdt. 
Para definir os componentes da aceleração, temos: ax=˙vx=dvxdt=¨x=d2xdt2ax=vx˙=dvxdt=x¨=d2xdt2."
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 26, p. 32 p. 23
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 05 - Problema Elementar I,  da Aula 01 - Elementos de Mecânica Newtoniana, assinale a alternativa que apresenta a solução para x(t)x(t) do problema descrito.
Nota: 10.0
	
	A
	x=x0+v0t+12gt2x=x0+v0t+12gt2
	
	B
	x=x0+v0t−12gt2x=x0+v0t−12gt2
Você acertou!
Resolvendo as equações diferenciais descritas no enunciado, resolvidas em aula 01 Elementos de Mecânica Newtoniana - Videoaula 5, Problema Elementar I, ?obtemos a seguinte solução:
a=−gv=v0−gtx=x0+vot−12gt2a=−gv=v0−gtx=x0+vot−12gt2
	
	C
	x=x0+v0t−gt2x=x0+v0t−gt2
	
	D
	x=x0+v0tx=x0+v0t
	
	E
	x=x0−v0t+12gt2x=x0−v0t+12gt2
Questão 8/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"Considere um projétil que se desprende sob a ação da força da gravidade, próximo à superfície da Terra, considerando a resistência do ar como uma força de atrito proporcional à velocidade, mover-se-á de acordo com a equação
md2⃗rdt2=−mg^z−bd⃗rdt.md2r→dt2=−mgz^−bdr→dt.Pode-se mostrar que a trajetória se inicia como uma parábola, mas quando os valores de xx são grandes (considerando-se vx0vx0), zz decresce mais rapidamente do que no caso de uma parábola". 
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 137.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 5 - Generalização de Projéteis  da Aula 03 - Movimento de uma Partícula em Duas ou Três Dimensões, assinale a alternativa que apresenta o que ocorre com zz quando x→mvx0bx→mvx0b.
Nota: 10.0
	
	A
	z→∞z→∞, isto é, o projétil é expelido da superfície da Terra.
	
	B
	z→0z→0, isto é, a trajetória termina na mesma altura de lançamento.
	
	C
	z→−∞z→−∞, isto é, a trajetória termina com uma queda vertical.
Você acertou!
Conforme a aula Videoaula 5 - Generalização de Projéteis  da Aula 03 - Movimento de uma Partícula em Duas ou Três Dimensões
	
	D
	z→kz→k, isto é a trajetória termina em uma altura determinada.
	
	E
	z→0z→0, isto é, o móvel não muda sua altitude ao longo do movimento.
Questão 9/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informaçoes a seguir:
"O movimento de uma partícula de massa mm é governado pela equação
md2xdt2=Fmd2xdt2=F.
Multiplicando-se a integral por vv, obtém-se:
mvdvdt=Fvmvdvdt=Fv
ou então
ddt(12mv2)=dTdt=Fvddt(12mv2)=dTdt=Fv".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 42
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 01 - Teorema do Momento e Energia, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, assinale a alternativa que apresenta a discussão correta acerca da equação obtida.
Nota: 10.0
	
	A
	Essa equação fornece a taxa de variação da energia mecânica, podendo ser chamada de Teorema da Energia na forma Integral.
	
	B
	Essa equação fornece a taxa de variação da energia cinética, podendo ser chamada de Teorema da Energia na forma Integral.
	
	C
	Essa equação fornece a taxa de variação do trabalho, podendo ser chamada de Teorema Trabalho-Energia na forma Diferencial.
	
	D
	Essa equação fornece a taxa de variação da energia potencial, podendo ser chamada de Teorema da Energia na forma diferencial.
	
	E
	Essa equação fornece a taxa de variação da energia cinética, podendo ser chamada de Teorema da Energia na forma diferencial.
Você acertou!
Como informado na aula Movimento Unidimensional de uma Partícula - Teorema do Momento e Energia, definimos T=12mv2T=12mv2 como energia cinética e a equação dada representa o Teorema da Energia (diferencial).
Questão 10/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações:
"Considere o movimento de um elétron de carga −e−e quando submetido à ação de um campo elétrico que oscila ao longo dos eixo dos xx:
Ex=E0cos(ωt+θ)Ex=E0cos⁡(ωt+θ)".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em: Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 45
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 02 - Força Aplicada Dependente do Tempo, da Aula 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula e que t0=0t0=0, além de que x0=0x0=0, marque a alternativa que apresenta a solução deste problema para a posição do elétron, x(t).x(t).
Nota: 10.0
	
	A
	x=−eE0cos(ωt+θ)x=−eE0cos⁡(ωt+θ)
	
	B
	x=eE0mω2cos(ωt+θ)x=eE0mω2cos⁡(ωt+θ)
	
	C
	x=−eE0cosθmω2+eE0mω2cos(ωt+θ)x=−eE0cos⁡θmω2+eE0mω2cos⁡(ωt+θ)
	
	D
	x=−eE0cosθmω2+(v0+eE0senθmω)tx=−eE0cos⁡θmω2+(v0+eE0senθmω)t
	
	E
	x=−eE0cosθmω2+(v0+eE0senθmω)t+eE0mω2cos(ωt+θ)x=−eE0cos⁡θmω2+(v0+eE0senθmω)t+eE0mω2cos⁡(ωt+θ)
Você acertou!
De acordo com a Videoaula 02 - Força Aplicada Dependente do Tempo, da Aua 02 - Movimento Unidimensional de uma Partícula, a força sobre o elétron é:
F=−eEx=−eE0cos(ωt+θ)F=−eEx=−eE0cos⁡(ωt+θ).
Assim, a equação do movimento é:
mdvdt=−eE0cos(ωt+θ)mdvdt=−eE0cos⁡(ωt+θ)
Resolvendo para vv e, em seguida para xx, obtemos:
x=−eE0cosθmω2+(v0+eE0senθmω)t+eE0mω2cos(ωt+θ)x=−eE0cos⁡θmω2+(v0+eE0senθmω)t+eE0mω2cos⁡(ωt+θ)
Questão 1/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia o fragmento de texto a seguir:
"Considere um corpo cuja orientação ocorra em torno de um eixo fixo z. Considere também um segmento ¯OAOA¯ no corpo, que corte o eixo e seja paralela ao plano xy. Fixa-se a posição do corpo especificando o ângulo θθ entre a reta OA, fixa no corpo, e o eixo-x. Assim,
L=∑imi⃗r2i˙⃗φL=∑imir→i2φ→˙".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 240.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 2 - Rotação em Torno de um Eixo da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática, assinale a alternativa que discute corretamente o resultado da equação acima reescrita para o caso em que:
⃗L=∑imi⃗r2i˙⃗θL→=∑imir→i2θ→˙
Nota: 0.0
	
	A
	Iz=∑imi⃗r2iIz=∑imir→i2 representa o momento de linear e é constante para um dado corpo que gira em torno de um dado eixo. 
	
	B
	Iz=∑imi⃗r2iIz=∑imir→i2 representa o momento angular e é constante para um dado corpo que gira em torno de um dado eixo. 
	
	C
	Iz=∑imi⃗r2iIz=∑imir→i2 representa o momento de inércia e é constante para um dado corpo que gira em torno de um dado eixo. 
De acordo com a Videoaula 2 - Rotação em Torno de um Eixo da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática
	
	D
	Iz=∑imi⃗r2iIz=∑imir→i2 representa o momento de inércia e é variável para um dado corpo que gira em torno de um dado eixo. 
	
	E
	Iz=∑imi⃗r2iIz=∑imir→i2 representa o momento linear e é variável para um dado corpo que gira em torno de um dado eixo. 
Questão 2/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia o fragmento de texto a seguir:
"Considere que a massa do foguete em dado instante seja MM, sua velocidade seja ⃗vv→ em relação a um sistema fixo de coordenadas. Se o material for expelido do motor do foguete em velocidade de exaustão ⃗uu→ em relação ao foguete, a velocidade de exaustão relativa a um sistema de coordenadas fixo será ⃗v+⃗uv→+u→. Se uma força externa ⃗FF→ agir sobre o foguete, então o Teorema do Momento Linear será, neste caso:
ddt(M⃗v)−dMdt(⃗v+⃗u)=⃗Fddt(Mv→)−dMdt(v→+u→)=F→."
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 201.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 4 - Esteira, Foguetes e Planetas da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, assinale a alternativa que apresenta a solução para ⃗vv→, admitindo-se que ⃗uu→ seja constante e que não haja forças externas aplicadas.
Nota: 10.0
	
	A
	⃗v−→v0=−⃗ueM0/Mv→−v0→=−u→eM0/M
	
	B
	⃗v+→v0=−⃗ulnM0Mv→+v0→=−u→ln⁡M0M
	
	C
	⃗v=−⃗ulnM0Mv→=−u→ln⁡M0M
	
	D
	⃗v−→v0=−⃗ulnMv→−v0→=−u→ln⁡M
	
	E
	⃗v−→v0=−⃗ulnM0Mv→−v0→=−u→ln⁡M0M
Você acertou!
De acordo com Videoaula 4 - Esteira, Foguetes e Planetas da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas.
Questão 3/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"O vetor momento angular da partícula kk, em relação ao ponto QQ, não necessariamente a origem, é definido como:
⃗LkQ=mk(→rk−→rQ)×(˙→rk−˙→rQ)L→kQ=mk(rk→−rQ→)×(rk→˙−rQ→˙)
Somando-se todas as partículas e derivando, obtemos a taxa de variação do momento angular, em função do tempo:
→LQdt=→NQ+∑Nk=1(→rk−→rQ)×⃗Fik−M(⃗R−→rQ)ר→rQLQ→dt=NQ→+∑k=1N(rk→−rQ→)×F→ki−M(R→−rQ→)×rQ→¨"
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 190
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 2 - Conservação do Momento Angular da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, leia as seguintes afirmativas e marque VV para as afirmativas verdadeiras e FF para as afirmativas falsas.
(   ) O último termo da equação se anulará se a aceleração do ponto QQ for igual a zero ou estiver orientado ao longo da linhaque liga QQ ao centro de massa. 
(   ) ∑Nk=1(→rk−→rQ)×⃗Fik=⃗0∑k=1N(rk→−rQ→)×F→ki=0→ implica que o torque total externo se anule.
(   ) →LQdt=→NQLQ→dt=NQ→ implica que o momento angular total de um sistema de partículas é constante se não existir torque externo ao sistema.
Nota: 0.0
	
	A
	V−F−VV−F−V
De acordo com Videoaula 2 - Conservação do Momento Angular da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas
	
	B
	V−F−FV−F−F
	
	C
	F−F−VF−F−V
	
	D
	F−V−FF−V−F
	
	E
	V−V−VV−V−V
Questão 4/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia a citação: 
"Considere a colisão de uma partícula de massa m1m1, momento linear p1ip1i, com uma partícula de massa m2m2 em repouso. Considere que m1m1 seja "espalhada" formando um ângulo ϑ1ϑ1, isto é, considere que ϑ1ϑ1 seja o ângulo entre a direção inicial e a final de seu movimento. Considere que →p2fp2f→ faça um ângulo ϑ2ϑ2 com a direção de →p1ip1i→."
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 203.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 5 - Colisão Elástica da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, leia as alternativas abaixo:
(   ) p1ix=p1f.cosϑ1+p2f.cosϑ2p1ix=p1f.cosϑ1+p2f.cosϑ2 representa a componente da conservação do momento linear na direção paralela a →p1ip1i→.
(     ) →p1i=→p1f+→p2fp1i→=p1f→+p2f→ representa a conservação da energia cinética.
(   ) 0=p1fsenϑ1−p2fsenϑ20=p1fsenϑ1−p2fsenϑ2 representa a componente da conservação do momento linear na direção perpendicular a →p1ip1i→.
Agora, assinale a alternativa que apresenta a sequência correta:
Nota: 0.0
	
	A
	F−F−VF−F−V
	
	B
	F−F−FF−F−F
	
	C
	V−F−VV−F−V
De acordo com a Videoaula 5 - Colisão Elástica da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas.
	
	D
	V−V−VV−V−V
	
	E
	F−V−FF−V−F
Questão 5/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia a citação:
"Sob determinadas condições, podemos escrever:
ddt∑Nk=1(12mkv2k)+∑Nk=1(∂V∂xkdxkdt+∂V∂ykdykdt+∂V∂zkdzkdt)=0ddt∑k=1N(12mkvk2)+∑k=1N(∂V∂xkdxkdt+∂V∂ykdykdt+∂V∂zkdzkdt)=0,
ddt(T+V)=0ddt(T+V)=0"
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 194
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 3 - Conservação da Energia da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, assinale a alternativa que apresenta a condição necessária para que a energia mecânica se conserve.
Nota: 10.0
	
	A
	→Fk=→Fk(→r1,→r2,...,→rn)Fk→=Fk→(r1→,r2→,...,rn→)
Você acertou!
De acordo com Videoaula 3 - Conservação da Energia da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas (vídeo completo)
	
	B
	→Fk=→Fk(→v1,→v2,...,→vn)Fk→=Fk→(v1→,v2→,...,vn→)
	
	C
	Tk=Tk(→r1,→r2,...,→rn)Tk=Tk(r1→,r2→,...,rn→)
	
	D
	Tk=Tk(→v1,→v2,...,→vn)Tk=Tk(v1→,v2→,...,vn→)
	
	E
	→Fk=→Fk(T1,T2,...,Tn)Fk→=Fk→(T1,T2,...,Tn)
Questão 6/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"Considere o movimento de um pêndulo simples, consistindo numa massa mm suspensa num ponto fixo por meio de um fio ou de uma haste rígida e sem peso, de comprimento ll. "
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 242.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 4 - Estática da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática, marque a alternativa que representa a solução deste problema para o valor da aceleração angular.
Nota: 0.0
	
	A
	˙θ=−glsinθθ˙=−glsin⁡θ
	
	B
	¨θ=−glθ¨=−gl
	
	C
	¨θ=−gsinθθ¨=−gsin⁡θ
	
	D
	¨θ=−glsinθθ¨=−glsin⁡θ
De acordo com Videoaula 4 - Estática da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática
	
	E
	?¨θ=glsinθθ¨=glsin⁡θ
Questão 7/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia o texto a seguir:
"A equação
d⃗Ldt=⃗NzdL→dt=N→z
é a de movimento para a rotação de um corpo rígido em relação a um eixo fixo. Ela tem a mesma forma da equação para o movimento de uma partícula ao longo de uma linha reta. O problema da rotação de um corpo em torno de um eixo fixo é equivalente, portanto, ao tratado nas aulas anteriores".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 241.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 3 - Movimento Retilíneo e Rotação da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática, leia os seguintes conceitos acerca do movimento retilíneo e marque a alternativa que os relaciona, corretamente, aos conceitos equivalentes acerca do movimento de rotação.
(   ) xx
(   ) ¨xx¨
(   ) ⃗FF→
(   ) mm
(   ) ⃗pp→
1 - θθ
2 - ⃗NzN→z
3 - ⃗LL→
4 - IzIz
5 - ¨θθ¨
Nota: 10.0
	
	A
	1−2−3−4−51−2−3−4−5
	
	B
	1−5−2−4−31−5−2−4−3
Você acertou!
De acordo com Videoaula 3 - Movimento Retilíneo e Rotação da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática.
	
	C
	2−4−3−1−52−4−3−1−5
	
	D
	4−5−3−2−14−5−3−2−1
	
	E
	1−5−4−2−31−5−4−2−3
Questão 8/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir: 
"d⃗Pdt=⃗F"dP→dt=F→.
Este é o Teorema do Momento Linear para um sistema de partículas. O momento linear total, em relação ao centro de massa, é:
⃗P=∑Nk=1mk˙⃗r=M˙⃗RP→=∑k=1Nmkr→˙=MR→˙".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 190
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 1 - Conservação do Momento Linear e Centro de Massa da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, leia as seguintes afirmativas e marque VV para as afirmações verdadeiras e FF para as falsas .
(   ) O centro de massa de um sistema de partículas move-se como uma única partícula, cuja massa é a massa total do sistema, submetida a uma força igual à força externa total que age sobre o sistema.
(   ) O momento linear é constante, quando não existem forças externas agindo sobre o sistema. 
(   ) A taxa de variação do momento linear total, com o tempo, é igual ao torque externo total.
Nota: 0.0
	
	A
	F−V−FF−V−F
	
	B
	V−F−FV−F−F
	
	C
	V−V−FV−V−F
Conforme Videoaula 1 - Conservação do Momento Linear e Centro de Massa da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas.
	
	D
	F−F−VF−F−V
	
	E
	V−V−VV−V−V
Questão 9/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia a citação:
"Deixa-se cair continuamente material de um reservatório sobre a esteira em movimento. Para determinar a força necessária para manter a esteira em movimento com velocidade vv, considera-se que a taxa com que a massa é deixada cair seja dmdtdmdt. Se mm for a massa do material sobre a esteira e MM a massa da esteira, o momento linear total do sistema, esteira mais material sobre ela e no reservatório, será
⃗P=(m+M)⃗vP→=(m+M)v→".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 200.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 4 - Esteira, Foguetes e Planetas da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, assinale a alternativa que apresenta ⃗FF→ aplicada na esteira, supondo que o reservatório esteja em repouso. 
Nota: 10.0
	
	A
	⃗F=⃗vdMdtF→=v→dMdt
	
	B
	⃗F=md⃗vdtF→=mdv→dt
	
	C
	⃗F=⃗vdmdtF→=v→dmdt
Você acertou!
De acordo com Videoaula 4 - Esteira, Foguetes e Planetas da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas
	
	D
	⃗F=Md⃗vdtF→=Mdv→dt
	
	E
	⃗F=md⃗vdt+⃗vdmdtF→=mdv→dt+v→dmdt
Questão 10/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"Pode-se definir corpo rígido como um sistema de partículas em que todas as distâncias existentes entre elas são constantes. As forças que mantém as partículas em distâncias fixas em relação umas às outras são internas e podem ser imaginadas como exercidas por hastes rígidas, sem peso, ligandotodos os pares de partículas". 
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 237.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 1 - Dinâmica de um Corpo Livre da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática, marque a alternativa que apresenta o movimento do centro de massa descrito pelo Teorema do Momento Linear.
Nota: 0.0
	
	A
	ρ=dMdtρ=dMdt
	
	B
	d⃗Ldt=⃗NdL→dt=N→
	
	C
	M⃗R=⃗FMR→=F→
	
	D
	M˙⃗R=⃗FMR→˙=F→
	
	E
	M¨⃗R=⃗FMR→¨=F→
De acordo com a Videoaula 1 - Dinâmica de um Corpo Livre da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática
Questão 1/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia o texto a seguir:
"A equação
d⃗Ldt=⃗NzdL→dt=N→z
é a de movimento para a rotação de um corpo rígido em relação a um eixo fixo. Ela tem a mesma forma da equação para o movimento de uma partícula ao longo de uma linha reta. O problema da rotação de um corpo em torno de um eixo fixo é equivalente, portanto, ao tratado nas aulas anteriores".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 241.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 3 - Movimento Retilíneo e Rotação da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática, leia os seguintes conceitos acerca do movimento retilíneo e marque a alternativa que os relaciona, corretamente, aos conceitos equivalentes acerca do movimento de rotação.
(   ) xx
(   ) ¨xx¨
(   ) ⃗FF→
(   ) mm
(   ) ⃗pp→
1 - θθ
2 - ⃗NzN→z
3 - ⃗LL→
4 - IzIz
5 - ¨θθ¨
Nota: 10.0
	
	A
	1−2−3−4−51−2−3−4−5
	
	B
	1−5−2−4−31−5−2−4−3
Você acertou!
De acordo com Videoaula 3 - Movimento Retilíneo e Rotação da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática.
	
	C
	2−4−3−1−52−4−3−1−5
	
	D
	4−5−3−2−14−5−3−2−1
	
	E
	1−5−4−2−31−5−4−2−3
Questão 2/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"Considere o movimento de um pêndulo simples, consistindo numa massa mm suspensa num ponto fixo por meio de um fio ou de uma haste rígida e sem peso, de comprimento ll. "
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 242.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 4 - Estática da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática, marque a alternativa que representa a solução deste problema para o valor da aceleração angular.
Nota: 10.0
	
	A
	˙θ=−glsinθθ˙=−glsin⁡θ
	
	B
	¨θ=−glθ¨=−gl
	
	C
	¨θ=−gsinθθ¨=−gsin⁡θ
	
	D
	¨θ=−glsinθθ¨=−glsin⁡θ
Você acertou!
De acordo com Videoaula 4 - Estática da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática
	
	E
	?¨θ=glsinθθ¨=glsin⁡θ
Questão 3/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia a citação:
"Sob determinadas condições, podemos escrever:
ddt∑Nk=1(12mkv2k)+∑Nk=1(∂V∂xkdxkdt+∂V∂ykdykdt+∂V∂zkdzkdt)=0ddt∑k=1N(12mkvk2)+∑k=1N(∂V∂xkdxkdt+∂V∂ykdykdt+∂V∂zkdzkdt)=0,
ddt(T+V)=0ddt(T+V)=0"
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 194
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 3 - Conservação da Energia da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, assinale a alternativa que apresenta a condição necessária para que a energia mecânica se conserve.
Nota: 10.0
	
	A
	→Fk=→Fk(→r1,→r2,...,→rn)Fk→=Fk→(r1→,r2→,...,rn→)
Você acertou!
De acordo com Videoaula 3 - Conservação da Energia da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas (vídeo completo)
	
	B
	→Fk=→Fk(→v1,→v2,...,→vn)Fk→=Fk→(v1→,v2→,...,vn→)
	
	C
	Tk=Tk(→r1,→r2,...,→rn)Tk=Tk(r1→,r2→,...,rn→)
	
	D
	Tk=Tk(→v1,→v2,...,→vn)Tk=Tk(v1→,v2→,...,vn→)
	
	E
	→Fk=→Fk(T1,T2,...,Tn)Fk→=Fk→(T1,T2,...,Tn)
Questão 4/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir: 
"d⃗Pdt=⃗F"dP→dt=F→.
Este é o Teorema do Momento Linear para um sistema de partículas. O momento linear total, em relação ao centro de massa, é:
⃗P=∑Nk=1mk˙⃗r=M˙⃗RP→=∑k=1Nmkr→˙=MR→˙".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 190
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 1 - Conservação do Momento Linear e Centro de Massa da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, leia as seguintes afirmativas e marque VV para as afirmações verdadeiras e FF para as falsas .
(   ) O centro de massa de um sistema de partículas move-se como uma única partícula, cuja massa é a massa total do sistema, submetida a uma força igual à força externa total que age sobre o sistema.
(   ) O momento linear é constante, quando não existem forças externas agindo sobre o sistema. 
(   ) A taxa de variação do momento linear total, com o tempo, é igual ao torque externo total.
Nota: 10.0
	
	A
	F−V−FF−V−F
	
	B
	V−F−FV−F−F
	
	C
	V−V−FV−V−F
Você acertou!
Conforme Videoaula 1 - Conservação do Momento Linear e Centro de Massa da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas.
	
	D
	F−F−VF−F−V
	
	E
	V−V−VV−V−V
Questão 5/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"Pode-se definir corpo rígido como um sistema de partículas em que todas as distâncias existentes entre elas são constantes. As forças que mantém as partículas em distâncias fixas em relação umas às outras são internas e podem ser imaginadas como exercidas por hastes rígidas, sem peso, ligando todos os pares de partículas". 
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 237.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 1 - Dinâmica de um Corpo Livre da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática, marque a alternativa que apresenta o movimento do centro de massa descrito pelo Teorema do Momento Linear.
Nota: 10.0
	
	A
	ρ=dMdtρ=dMdt
	
	B
	d⃗Ldt=⃗NdL→dt=N→
	
	C
	M⃗R=⃗FMR→=F→
	
	D
	M˙⃗R=⃗FMR→˙=F→
	
	E
	M¨⃗R=⃗FMR→¨=F→
Você acertou!
De acordo com a Videoaula 1 - Dinâmica de um Corpo Livre da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática
Questão 6/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia a citação: 
"Considere a colisão de uma partícula de massa m1m1, momento linear p1ip1i, com uma partícula de massa m2m2 em repouso. Considere que m1m1 seja "espalhada" formando um ângulo ϑ1ϑ1, isto é, considere que ϑ1ϑ1 seja o ângulo entre a direção inicial e a final de seu movimento. Considere que →p2fp2f→ faça um ângulo ϑ2ϑ2 com a direção de →p1ip1i→."
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 203.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 5 - Colisão Elástica da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, leia as alternativas abaixo:
(   ) p1ix=p1f.cosϑ1+p2f.cosϑ2p1ix=p1f.cosϑ1+p2f.cosϑ2 representa a componente da conservação do momento linear na direção paralela a →p1ip1i→.
(     ) →p1i=→p1f+→p2fp1i→=p1f→+p2f→ representa a conservação da energia cinética.
(   ) 0=p1fsenϑ1−p2fsenϑ20=p1fsenϑ1−p2fsenϑ2 representa a componente da conservação do momento linear na direção perpendicular a →p1ip1i→.
Agora, assinale a alternativa que apresenta a sequência correta:
Nota: 10.0
	
	A
	F−F−VF−F−V
	
	B
	F−F−FF−F−F
	
	C
	V−F−VV−F−V
Você acertou!
De acordo com a Videoaula 5 - Colisão Elástica da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas.
	
	D
	V−V−VV−V−V
	
	E
	F−V−FF−V−F
Questão 7/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia o fragmento de texto a seguir:
"Considere que a massa do foguete em dado instante seja MM, sua velocidade seja ⃗vv→ em relação a um sistema fixo de coordenadas. Se o material forexpelido do motor do foguete em velocidade de exaustão ⃗uu→ em relação ao foguete, a velocidade de exaustão relativa a um sistema de coordenadas fixo será ⃗v+⃗uv→+u→. Se uma força externa ⃗FF→ agir sobre o foguete, então o Teorema do Momento Linear será, neste caso:
ddt(M⃗v)−dMdt(⃗v+⃗u)=⃗Fddt(Mv→)−dMdt(v→+u→)=F→."
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 201.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 4 - Esteira, Foguetes e Planetas da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, assinale a alternativa que apresenta a solução para ⃗vv→, admitindo-se que ⃗uu→ seja constante e que não haja forças externas aplicadas.
Nota: 10.0
	
	A
	⃗v−→v0=−⃗ueM0/Mv→−v0→=−u→eM0/M
	
	B
	⃗v+→v0=−⃗ulnM0Mv→+v0→=−u→ln⁡M0M
	
	C
	⃗v=−⃗ulnM0Mv→=−u→ln⁡M0M
	
	D
	⃗v−→v0=−⃗ulnMv→−v0→=−u→ln⁡M
	
	E
	⃗v−→v0=−⃗ulnM0Mv→−v0→=−u→ln⁡M0M
Você acertou!
De acordo com Videoaula 4 - Esteira, Foguetes e Planetas da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas.
Questão 8/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia a citação:
"Deixa-se cair continuamente material de um reservatório sobre a esteira em movimento. Para determinar a força necessária para manter a esteira em movimento com velocidade vv, considera-se que a taxa com que a massa é deixada cair seja dmdtdmdt. Se mm for a massa do material sobre a esteira e MM a massa da esteira, o momento linear total do sistema, esteira mais material sobre ela e no reservatório, será
⃗P=(m+M)⃗vP→=(m+M)v→".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 200.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 4 - Esteira, Foguetes e Planetas da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, assinale a alternativa que apresenta ⃗FF→ aplicada na esteira, supondo que o reservatório esteja em repouso. 
Nota: 10.0
	
	A
	⃗F=⃗vdMdtF→=v→dMdt
	
	B
	⃗F=md⃗vdtF→=mdv→dt
	
	C
	⃗F=⃗vdmdtF→=v→dmdt
Você acertou!
De acordo com Videoaula 4 - Esteira, Foguetes e Planetas da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas
	
	D
	⃗F=Md⃗vdtF→=Mdv→dt
	
	E
	⃗F=md⃗vdt+⃗vdmdtF→=mdv→dt+v→dmdt
Questão 9/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia as informações a seguir:
"O vetor momento angular da partícula kk, em relação ao ponto QQ, não necessariamente a origem, é definido como:
⃗LkQ=mk(→rk−→rQ)×(˙→rk−˙→rQ)L→kQ=mk(rk→−rQ→)×(rk→˙−rQ→˙)
Somando-se todas as partículas e derivando, obtemos a taxa de variação do momento angular, em função do tempo:
→LQdt=→NQ+∑Nk=1(→rk−→rQ)×⃗Fik−M(⃗R−→rQ)ר→rQLQ→dt=NQ→+∑k=1N(rk→−rQ→)×F→ki−M(R→−rQ→)×rQ→¨"
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 190
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 2 - Conservação do Momento Angular da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas, leia as seguintes afirmativas e marque VV para as afirmativas verdadeiras e FF para as afirmativas falsas.
(   ) O último termo da equação se anulará se a aceleração do ponto QQ for igual a zero ou estiver orientado ao longo da linha que liga QQ ao centro de massa. 
(   ) ∑Nk=1(→rk−→rQ)×⃗Fik=⃗0∑k=1N(rk→−rQ→)×F→ki=0→ implica que o torque total externo se anule.
(   ) →LQdt=→NQLQ→dt=NQ→ implica que o momento angular total de um sistema de partículas é constante se não existir torque externo ao sistema.
Nota: 10.0
	
	A
	V−F−VV−F−V
Você acertou!
De acordo com Videoaula 2 - Conservação do Momento Angular da Aula 04 - Movimento de um Sistema de Partículas
	
	B
	V−F−FV−F−F
	
	C
	F−F−VF−F−V
	
	D
	F−V−FF−V−F
	
	E
	V−V−VV−V−V
Questão 10/10 - MECÂNICA CLÁSSICA - ITINERÁRIO FORMATIVO EM FÍSICA - Eletiva
Leia o fragmento de texto a seguir:
"Considere um corpo cuja orientação ocorra em torno de um eixo fixo z. Considere também um segmento ¯OAOA¯ no corpo, que corte o eixo e seja paralela ao plano xy. Fixa-se a posição do corpo especificando o ângulo θθ entre a reta OA, fixa no corpo, e o eixo-x. Assim,
L=∑imi⃗r2i˙⃗φL=∑imir→i2φ→˙".
Após a avaliação, caso queira ler o texto integralmente, ele está disponível em Symon, Keith R. Mecânica. Rio de janeiro: Campus, 1996, p. 240.
Considerando as discussões realizadas na Videoaula 2 - Rotação em Torno de um Eixo da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática, assinale a alternativa que discute corretamente o resultado da equação acima reescrita para o caso em que:
⃗L=∑imi⃗r2i˙⃗θL→=∑imir→i2θ→˙
Nota: 10.0
	
	A
	Iz=∑imi⃗r2iIz=∑imir→i2 representa o momento de linear e é constante para um dado corpo que gira em torno de um dado eixo. 
	
	B
	Iz=∑imi⃗r2iIz=∑imir→i2 representa o momento angular e é constante para um dado corpo que gira em torno de um dado eixo. 
	
	C
	Iz=∑imi⃗r2iIz=∑imir→i2 representa o momento de inércia e é constante para um dado corpo que gira em torno de um dado eixo. 
Você acertou!
De acordo com a Videoaula 2 - Rotação em Torno de um Eixo da Aula 05 - Corpos Rígidos, Rotação em Torno de um Eixo, Estática
	
	D
	Iz=∑imi⃗r2iIz=∑imir→i2 representa o momento de inércia e é variável para um dado corpo que gira em torno de um dado eixo. 
	
	E
	Iz=∑imi⃗r2iIz=∑imir→i2 representa o momento linear e é variável para um dado corpo que gira em torno de um dado eixo.