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8 Gabarito: Resposta da questão 1: a) Para tem-se uma queda livre. Adotando origem no solo, orientando a trajetória como sugere no enunciado e sendo o tempo pedido, vem: b) Seja c) Determinando os módulos das componentes da velocidade no ponto B, a partir do resultado do item anterior: Adotando novamente a orientação sugerida e sendo o tempo gasto do ponto B até o solo, na direção vertical tem- se: Mas Então: Na direção horizontal: Resposta da questão 2: [D] Para a altura considerada, a resistência do ar é desprezível. A trajetória da bolinha é, então, um arco de parábola, resultante da composição do movimento uniforme na direção horizontal do movimento uniformemente variado na direção vertical. Resposta da questão 3: [C] Calculando o tempo de queda: Como a componente horizontal da velocidade se mantיm constante durante a queda, o alcance horizontal (A) י: Resposta da questão 4: [D] O tempo de voo do dardo deve ser igual ao tempo de queda livre para cobrir o raio do disco. Neste tempo de queda, o dardo deve se deslocar na horizontal a distância entre o jogador e o disco. Resposta da questão 5: [D] Desprezando os efeitos resistivos, após ser abandonado, o pacote possui a mesma velocidade horizontal do drone (constante) e é acelerado a partir do repouso na direção vertical. Logo, a sua trajetória será um arco de parábola melhor representado pela trajetória 4. Resposta da questão 6: [D] A expressão para o cálculo do alcance horizontal de um lançamento oblíquo com saída e chegada no mesmo plano horizontal é: Essa expressão mostra que o alcance horizontal é inversamente proporcional a aceleração da gravidade. Portanto, em relação à Terra, um salto oblíquo na Lua teria alcance horizontal seis vezes maior. Resposta da questão 7: [C] Após o lançamento, teremos: Tempo de queda: Velocidade horizontal: Por conservação de energia para o lançamento, obtemos: 90θ = ° 1t 2 2 0 0y 1 1 a t g 10hy y v t 0 5h t t 2 2 g = + + Þ = - Þ = Bv v .= ! 2 A B B mec mec B mvE E mgh v 2gh v 2gh 2 = Þ = Þ = Þ = ! Bx B Bx Bx By B By By 2v v cos45 v 2gh v gh 2 2v v sen45 v 2gh v gh 2 ì = ° Þ = ´ Þ =ïï í ï = ° Þ = ´ Þ =ïî 2t ( ) 2 2 0 0y By 2 2 2 2 2 2 2 2 a t gy y v t 0 4h v t t 2 2 g t gh t 4h 0 2 gh gh 8gh gh 9gh t t g g2 2 1 3 gh t g = + + Þ = - - Þ + - = - ± + - ± = Þ = Þ ´ - ± = 2t 0.> 2 2 2 gh ht t 2 g g = Þ = Bx 2 h hD v t D gh 2 D 2 g h D 2h g g = Þ = ´ Þ = Þ = 21 2 H 2 720H gt t t 12 s. 2 g 10 ´ = Þ = = Þ = 0A v t 80 12 A 960m.= = ´ Þ = 2 2 gt 2h 2 0,45 mh t t 0,3 s 2 g 10m s × = Þ = = \ = x 6 mv v 20 m s t 0,3 s Δ Δ = = \ = 2 0vA sen2 . g θ= 21 2h 2 1 1h gt t t s 2 g 10 5 × = Þ = = Þ = 1d vt 5 v v 5 5 m s 5 = Þ = × Þ = 9 Resposta da questão 8: 04 + 16 = 20. [01] Falsa. Ele consegue atingir a rampa somente na primeira situação conforme os cálculos abaixo. Cálculos das componentes vertical e horizontal da velocidade inicial. Cálculo do tempo de voo para o móvel atingir o alcance equivalente ao vão entre rampas. Cálculo da posição vertical neste tempo de voo. Logo, a altura do conjunto ciclista+bicicleta durante o pouso é maior somente no primeiro caso apresentado, sendo que no segundo caso o ciclista bate na rampa e não consegue terminar o salto. [02] Falsa. Como na segunda situação a rampa de chegada é mais alta, a energia cinética é menor em comparação com a rampa mais baixa, pois nessa rampa o conjunto cairia por mais tempo, tendo maior velocidade e, consequentemente maior energia cinética. [04] Verdadeira. Para a altura máxima dada, teremos: Cálculo da velocidade inicial no eixo vertical: Cálculo da velocidade inicial. Cálculo da componente horizontal da velocidade. Cálculo do tempo de voo para o móvel atingir o alcance equivalente ao vão entre rampas. Cálculo da posição vertical neste tempo de voo. Com isso, o ciclista consegue vencer o vão e pousar na rampa C. [08] Falsa. A velocidade mínima não depende da massa do conjunto ciclista+bicicleta. [16] Verdadeira. De acordo com os cálculos realizados na assertiva 01, o tempo necessário para o ciclista percorrer a distância horizontal do vão entre as rampas é de Resposta da questão 9: a) Decompondo a velocidade inicial em seus eixos horizontal e vertical, temos: A equação da velocidade no eixo vertical é: Na altura máxima H, a velocidade no eixo vertical é nula, assim temos uma expressão para o tempo de subida da bola. Substituindo as equações (2) e (4) na equação (5) temos a expressão (6) para a altura máxima: Assim, substituindo os valores fornecidos, obtemos: b) No eixo horizontal, representamos a equação do alcance para o caso sem atrito com o ar: Isolando o tempo da equação (3) e a velocidade vertical na expressão de Torricelli e substituindo na equação (7) obtemos (8). Realizando alguma álgebra e isolando a velocidade inicial, temos (9): ( )22 2 2 0,2 5 5kx mv k 0,1mgh 0,2 10 1 2 2 2 2 k 0,01 0,2 25 5 2 2 0,01k 29 k 2900 N m ×× = + Þ = + × × Þ Þ × = × × + × Þ = \ = 0y 0 0y 0y 1v v sen 30 v 6 m s v 3 m s 2 = × °Þ = × \ = 0x 0 0x 0xv v cos 30 v 6m s 0,8 v 4,8m s= × °Þ = × \ = 0 0xx x v t 3,6m 0 4,8m s t t 0,75 s= + × Þ = + × \ = ( )220 0y g 10y y v t t y 1,5 m 3m s 0,75 s 0,75 s 2 2 y 0,9375 m = + × + × Þ = + × - × \ = ( ) ( )2 2 2y 0y 0y y 0y 0yv v 2gh v v 2gh v 0 2 10 2,30 1,50 v 4,0 m s= + Þ = - Þ = - × × - \ = 0y 0 0 0 1v v sen 30 4,0m s v v 8,0m s 2 = × °Þ = × \ = 0x 0 0x 0xv v cos 30 v 8,0m s 0,8 v 6,4m s= × °Þ = × \ = 0 0xx x v t 3,6m 0 6,4m s t t 0,5625 s= + × Þ = + × \ = ( )220 0y g 10y y v t t y 1,5m 4,0m s 0,5625 s 0,5625 s y 2,17m 2 2 = + × + × Þ = + × - × \ = 0,75 s. 0x 0v v cos (1)θ= × 0y 0v v sen (2)θ= × eq.(2) y 0y y 0v v gt v v sen gt (3)θ= - ¾¾¾¾® = × - 0 0 subida v sen 0 v sen gt t (4) g θ θ × == × - \ = 2 0 0y gy y v t t (5) 2 = + - 2 2 2 0 0 0 0 0 0 v sen v sen v sengH y v sen H y (6) g 2 g 2g θ θ θ θ × × ×æ ö æ ö == + × - \ == +ç ÷ ç ÷ è ø è ø ( ) ( )22 2 8 m s 2 2 H 6m H 7,6 m 2 10m s × = + \ = × 0x 0 0 0x 0eq (1) x x v t x v cos t (7)θ== + × ¾¾¾¾® = × × ( ) 0 y 2 2 y 0 0 v sen v t g v v sen 2g y y θ θ × -ì =ïï í ï = × - -ïî ( )2 20 0 0 0 v sen v sen 2g y y x v cos (8) g θ θ θ é ù× - × - -ê ú= × × ê ú ê úë û ( ) 2 0 0 gxv (9) 2cos x tan y yθ θ = é ù× - -ë û
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