2 1_Slides_Aula_2 _Eqs_de_Maxwell_e_Ondas_Eletromagnticas_Parte_1

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Aula 2. Equações de Maxwell e 
Ondas Eletromagnéticas
Prof. Albert S. Reyna 
(UACSA-UFRPE)
Física Geral 4
1. Lei de Gauss:
ELETRICIDADE MAGNETISMO
Fig. 23-8
Halliday (vol 3)
Fig. 32-4
Halliday (vol 3)
2. Lei de Faraday e Lei de Lenz:
Faraday Lenz
Fig. 30-1
Halliday (vol 3)
Fig. 30-4
Halliday (vol 3)
3. Lei de Ampère
Fig. 29-12
Halliday (vol 3)
4. Lei de Maxwell
Fig. 32-5
Halliday (vol 3)
Fig. 32-6
Halliday (vol 3)
5. Lei de Ampère-Maxwell
Fig. 32-7
Halliday (vol 3)
Interpretação da corrente de deslocamento:
Campo magnético induzido:
id
Usando a lei de Ampère
Fig. 32-7
Halliday (vol 3)
6. As equações de Maxwell
Tabela 32-1
Halliday (vol 3)
Problema (Halliday 3 – Cap. 32)
Problema (Halliday 3 – Cap. 32)
Problema (Halliday 3 – Cap. 32)
Atividade:
Solucionar os problemas do Cap. 32 do livro do Halliday 3 referente aos 
módulos:
32-1: Lei de Gauss para campos magnéticos
32-2: Campos magnéticos induzidos
32-3: Corrente de deslocamento
Dos Problemas e Problemas Adicionais do livro.
As equações de Maxwell na forma integral e diferencial:
Teorema do divergente:
Teorema de Stokes:
ර Ԧ𝐹. 𝑑 Ԧ𝐴 = න
𝑉
∇. Ԧ𝐹 𝑑𝑉
ර Ԧ𝐹. 𝑑Ԧ𝑙 = න
𝐴
∇ × Ԧ𝐹 . 𝑑𝐴
onde F é um campo vetorial
As equações de Maxwell e a propagação da luz no vácuo:
𝜌 = 0 𝑒 𝐽 = 0
Por simplicidade consideramos que os campos propagam-se apenas ao longo do eixo x:
𝐸 = 𝐸 𝑥, 𝑡 𝑒 𝐵 = 𝐵 𝑥, 𝑡
𝜕𝐸𝑥
𝜕𝑥
= 0
𝜕𝐵𝑥
𝜕𝑥
= 0
𝜕𝐸𝑦
𝜕𝑥
෠𝑘 −
𝜕𝐸𝑧
𝜕𝑥
Ƹ𝑗 = −
𝜕𝐵𝑥
𝜕𝑡
Ƹ𝑖 −
𝜕𝐵𝑦
𝜕𝑡
Ƹ𝑗 −
𝜕𝐵𝑧
𝜕𝑡
෠𝑘
𝜕𝐵𝑦
𝜕𝑥
෠𝑘 −
𝜕𝐵𝑧
𝜕𝑥
Ƹ𝑗 = 𝜇0𝜀0
𝜕𝐸𝑥
𝜕𝑡
Ƹ𝑖 +
𝜕𝐸𝑦
𝜕𝑡
Ƹ𝑗 +
𝜕𝐸𝑧
𝜕𝑡
෠𝑘
Das eqs. de Maxwell:
Equações de onda (ondas transversais):
Velocidade da onda:
𝜕2𝐸𝑦
𝜕𝑥2
− 𝜇0𝜀0
𝜕2𝐸𝑦
𝜕𝑡2
= 0
𝜕2𝐵𝑧
𝜕𝑥2
− 𝜇0𝜀0
𝜕2𝐵𝑧
𝜕𝑡2
= 0
x
y
z
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