434_METEOROLOGIA_E_CLIMATOLOGIA_VD2_Mar_2006

Prévia do material em texto

METEOROLOGIA E CLIMATOLOGIA
Mário Adelmo Varejão-Silva
Versão digital 2 – Recife, 2006
420
sados pela passagem de vórtices turbulentos pelos sensores. Substituindo essas relações na
equação X.5.24, obtém-se:
E = )'qq()'ww()'( ++ρ+ρ ,
ou ainda,
E = 'q'w'q'w''qw''q'wqw'q'w'qwqw ρ+ρ+ρ+ρ+ρ+ρ+ρ+ρ
Os termos
qw'q'w'qw ρ=ρ=ρ = 0,
pois a soma (e por conseguinte a média) das flutuações em torno da média é zero. Então, a
relação anterior se reduz a:
E = 'q'w'q'w''qw''q'wqw ρ+ρ+ρ+ρ+ρ (X.5.26)
Assumindo que as flutuações da massa específica do ar (ρ') são pequenas, pode-se simplificar
a expressão anterior, encontrando-se:
E = )'q'wwq( +ρ (X.5.27)
O termo qw representa o fluxo devido ao escoamento vertical médio, enquanto 'q'w
exprime o fluxo associado ao movimento dos turbilhões (vórtices). Em intervalos de tempo
relativamente grandes, o produto ρ w deve ser nulo, do contrário o ar estaria se tornando mais
rarefeito ou mais denso sobre a superfície-fonte, o que fisicamente é inaceitável. Desse modo,
infere-se que:
E = 'q'wρ .
Mas, sendo q ≈ 0,622e/p, dentro da tolerância de erro normalmente aceita na prática, tem-se:
E = 0,622 ( 'e'wρ ) / p. (X.5.28)
O problema da quantificação indireta da evaporação ou evapotranspiração fica, assim,
reduzido à determinação da co-variância do produto we, uma questão puramente estatística.
Seguindo raciocínio análogo ao anterior obtêm-se equações semelhantes para os fluxos verti-
cais turbulentos de calor (H) e quantidade de movimento (τ), ou sejam:
H = cp 'T'wρ ; (X.5.29)
e
τ = 'u'w . (X.5.30)