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UNIVERSIDADE FEDERAL DE CAMPINA GRANDE CCT-Unidade Acadeˆmica de F´ısica Soluc¸a˜o do 1o Esta´gio de Eletricidade e Magnetismo 2015.1 Disciplina: 1108083 Turma 03 05/06/2015 Prof. Adriano de A. Batista 1)(2.0) (a) Na figura abaixo as treˆs part´ıculas carregadas esta˜o colineares. A part´ıcula com carga q2 encontra-se na metade entre q1 e q3. Encontre a forc¸a ~F sobre a part´ıcula de carga q2 devida a`s outras cargas. Escreva as componentes Fx e Fy em func¸a˜o dos valores alge´bricos dados. y x q1 q2 q3d1 d2 Soluc¸a˜o: Utilizando a lei de Coulomb e o princ´ıpio de superposic¸a˜o, encontramos ~F = q1q2 4pi�0 [ d1 2 ıˆ− d22 ˆ (d2 ) 3 ] + q3q2 4pi�0 [ −d12 ıˆ+ d22 ˆ (d2 ) 3 ] , = q2 pi�0d3 [(q1 − q3)d1 ıˆ+ (q3 − q1)d2ˆ] onde d = √ d21 + d 2 2. Assim as componentes da forc¸a sa˜o dadas por Fx = q2 pi�0 (q1 − q3)d1 d3 Fy = q2 pi�0 (q3 − q1)d2 d3 2) (2.0) (a) Mantendo as part´ıculas 1 e 3 fixas nas posic¸o˜es da questa˜o anterior, determine a posic¸a˜o da part´ıcula 2 ao longo da linha reta entre as part´ıculas 1 e 3 para que o campo ele´trico gerado pelas treˆs cargas na origem da figura acima tenha ma´xima magnitude. Assuma q1 = q2 = q3 = q > 0 e d1 = 2d e d2 = d. (b) Obtenha essa magnitude do campo ele´trico. Soluc¸a˜o: y x q q qh c ` ~E0 2d d A equac¸a˜o da reta das part´ıculas carregadas e´ x/2d+ y/d = 1. Enquanto que a equac¸a˜o da reta de altura h e´ y = 2x. Assim o ponto c da altura tem coordenadas (2d/5, 4d/5). Assim h = 2d/ √ 5. O campo ele´trico resultante na origem e´ ~E = ~E0 + q 4pi�0`2(θ) [ cos(θ + θ0) Eˆ0 + sen(θ + θ0)Eˆ0 × kˆ ] , ~E = ~E0 + q cos2(θ) 4pi�0h2 [ cos(θ + θ0) Eˆ0 + sen(θ + θ0)Eˆ0 × kˆ ] , onde `(θ) = h/ cos θ e ~E0 = − q 4pi�0 ( ˆ d2 + ıˆ 4d2 ) . Assim obtemos E2(θ) = E20 + qE0 cos 2(θ) cos(θ + θ0) 2pi�0h2 + q2 cos4(θ) (4pi�0)2h4 , cuja equac¸a˜o para o aˆngulo do valor ma´ximo de E(θ) na˜o e´ simples de obter analiticamente. 3) (2.0) Existem treˆs placas planas paralelas infinitas uniformemente carregadas. As placas teˆm as seguintes densidades superficiais de carga: σ1 = 2, 0× 10−12C/m2, σ2 = −1, 0× 10−12C/m2, e σ3 = −1, 0 × 10−12C/m2. A placa 1 esta´ situada em x = −1, 0mm, a placa 2 em x = 0 e a placa 3 esta´ em x = 1, 0mm. (a) Encontre o campo ele´trico em todas as regio˜es do espac¸o. A constante de permissividade ele´trica do va´cuo e´ ε0 = 8, 85 × 10−12 C/(Vm). (b) Encontre as diferenc¸as de potencial entre as placas. Soluc¸a˜o: (a) Esse problema envolve distribuic¸o˜es de carga com simetria planar em planos paralelos cujo vetor normal e´ ıˆ. Aplicando a lei de Gauss e o princ´ıpio de superposic¸a˜o obtemos que so´ ha´ campo ele´trico na direc¸a˜o x e ele e´ dado por Ex(x) = −σ1+σ2+σ32�0 = 0 para x < −1, 0mm. Ex(x) = σ1−σ2−σ3 2�0 = 2, 0× 10−12C/(m2�0) ≈ 0, 23V/m se -1,0mm< x < 0 Ex(x) = σ1+σ2−σ3 2�0 ≈ 0, 11V/m se 0< x < 1, 0mm Ex(x) = σ1+σ2+σ3 2�0 = 0 para x > 1, 0mm. (b) As diferenc¸as de potencial sa˜o dadas por V2 − V1 = −0, 23V/m×1, 0mm=−0, 23mV e por V3 − V2 = −0, 11mV. 4) (2.0) Em uma certa regia˜o, o potencial ele´trico varia ao longo do eixo x de acordo com o gra´fico da figura abaixo. (a) Determine a componente x do campo ele´trico nos intervalos (ab), (bc), (cd) e (de). (b) Plote Ex em func¸a˜o de x. Ignore o comportamento nos extremos dos intervalos. V (x)(volt) x(10−4m) -6 -4 -2 2 4 -1.0 2.0 a b c d e Soluc¸a˜o: (a) No intervalo (ab) o campo ele´trico e´ dado por Ex = −dV (x) dx = − 1, 0− 0 [−4− (−6)]10−4 V/m = −5, 0× 10 3V/m No intervalo (bc) Ex = −dV (x) dx = − 1, 5− 1, 0 [0− (−4)]10−4 V/m = −1, 25× 10 3V/m No intervalo (cd) Ex = −dV (x) dx = − 1, 0− 1, 5 [2− (0)]10−4 V/m = 2, 5× 10 3V/m No intervalo (de) Ex = −dV (x) dx = − 0− 1, 0 [4− 2]10−4 V/m = 5, 0× 10 3V/m (b) Ex(x)(kV/m) x(10−4m) -6 -4 -2 2 4 -5.0 5.0 5) (2.0) O campo ele´trico numa certa regia˜o do espac¸o e´ dado por ~E(~r) = Ex(x)ˆı e e´ plotado na figura abaixo. (a) Escreva a equac¸a˜o para o campo ele´trico Ex(x) baseada nos dados fornecidos no gra´fico abaixo. (b) Obtenha a expressa˜o para V (x) assumindo que V (0) = 0. (c) Plote V (x) em func¸a˜o de x. (d) Qual a densidade superficial de carga em x = 0, 0mm? Ex(volt/m) x(10−4m) -3 -2 -1 1 2 3 -2.0 -1.0 1.0 2.0 Soluc¸a˜o: (a) Pelo gra´fico obtemos que o campo ele´trico e´ dado por Ex(x) = { 1, 0× 104xV/m2 + 2, 0V/m, se −2, 0× 10−4m< x < 0, 0 1, 0× 104xV/m2 − 2, 0V/m, se 0, 0 < x < 2, 0× 10−4m se −2, 0× 10−4m< x < 2, 0× 10−4m. Fora desse intervalo Ex = 0. (b) O potencial ele´trico e´ dado por V (x) = V (0)− ∫ x 0 Ex(x ′)dx′ = − ∫ x 0 Ex(x ′)dx′, pois assumimos que V (0) = 0. Obtemos V (x) = { −0, 5× 104x2V/m2 − 2, 0xV/m, se − 2, 0× 10−4m< x < 0, 0 −0, 5× 104x2V/m2 + 2, 0xV/m, se 0 < x < 2, 0× 10−4m , fora desses intervalos V (x) = 2.0× 10−4V. (c) Utilizando os resultados acima, obtemos o gra´fico abaixo: V (x)(10−4volt) x(10−4m) -3 -2 -1 0 1 2 3 0.5 1.0 1.5 2.0 (d) Pela lei de Gauss, a densidade de cargas em x = 0 e´ σ = �0 [Ex(0 +)− Ex(0−)] ≈ −3, 5× 10−11C/m2.
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