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Introdução ao Eletromagnetismo Aula 04 Germano Maioli Penello 14/03/2012 Site do curso www.if.ufrj.br/~germano/IntroEletro_2012-1.html germano@if.ufrj.br Revisão: Campo elétrico Pelo princípio da superposição, obtivemos: ∑ ≠ = ij ij2 ij j 0 ii rˆ r q 4 1qF piε r ou ∫= rr dqqi ˆ4 1F 2 0 i piε r E rE r Eqi rr =iF E r Revisão: Campo elétrico ∑ ≠ = ij ij2 ij j 0 rˆ r q 4 1E piε r ou ∫= rr dqE ˆ 4 1 2 0piε r Unidade de : N / CE r Cargas pontuais Distribuição de cargas O campo elétrico é um campo vetorial parecido com um campo de velocidades em hidrodinâmica. Enquanto que em hidrodinâmica é necessário que haja um meio material, não é necessário a presença de um meio para a existência do campo elétrico! http://twistedphysics.typepad.com/cocktail_party_physics/aerodynamics/ Revisão: Campo elétrico Devido à presença de uma carga puntiforme, qual o campo elétrico no ponto p qa qb rˆ r4 qqF 2 ab0 ba ba piε = r rˆ abr rˆ r4 qE 2 ab0 a piε = r p Revisão: Campo elétrico Devido à presença de uma carga puntiforme de carga negativa -q, qual o campo elétrico no ponto p -qa p rˆ rˆ r4 q E 2 0piε = r θˆ Substituindo q por -qa rˆ r4 q-E 2 0 a piε = r Faz sentido? Revisão: Campo elétrico Calculando diretamente o campo: rˆ Ed r r z α r r dqEd ˆ 4 1 2 0piε = r Revisão: Campo elétrico σ+ E r E r 02ε σ =E r dA dq =σ CAMPO UNIFORME EM TODO O ESPAÇO Revisão: Campo elétrico σ− E r E r 02ε σ =E r dA dq =σ CAMPO UNIFORME EM TODO O ESPAÇO Revisão: Campo elétrico σ− σ+ Trajetória de um elétron dentro de uma TV de tubo de raios catódicos e- Revisão: Campo elétrico Linhas de campo elétrico Dipolo elétrico http://www.falstad.com/emstatic/ Par de cargas puntiformes de mesmo módulo, porém de sinais contrários Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q +q d Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d xˆ Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d xˆ ∫= rr dqE ˆ 4 1 2 0piε r Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d xˆ zˆ ) 2 d -(z4 qE 2 0piε =+ r +E r Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d zˆ ) 2 d -(z4 qE 2 0piε =+ r zˆ ) 2 d(z4 q-E 2 0 + = − piε r − E r +E r Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d −+ += EEE rrr − E r +E r Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d −+ += EEE rrr − E r +E r zˆ ) 2 d(z4 q - ) 2 d -(z4 qE 2 0 2 0 + = piεpiε r Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d −+ += EEE rrr − E r +E r zˆ ) 2 d(z 1 ) 2 d -(z 1 4 qE zˆ ) 2 d(z4 q - ) 2 d -(z4 qE 220 2 0 2 0 + −= + = piε piεpiε r r Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r zˆ ) 2 d(z 1 ) 2 d -(z 1 4 qE 220 + −= piε r zˆ ) 2z d(1 1 ) 2z d -(1 1 z4 qE 22 2 0 + −= piε r Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r zˆ ) 2z d(1 1 ) 2z d -(1 1 z4 qE 22 2 0 + −= piε r Caso em que d<<2z. Dipolo elétrico muito pequeno se comparado com a distância. Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r zˆ ) 2z d(1 1 ) 2z d -(1 1 z4 qE 22 2 0 + −= piε r Caso em que d<<2z. Primeira aproximação: 1) 2z d(1 =± 0 1 2z d << Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r 0zˆ)(1 1 )(1 1 z4 qE 222 0 rr = −= piε Caso em que d<<2z. Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r 0zˆ)(1 1 )(1 1 z4 qE 222 0 rr = −= piε Caso em que d<<2z. Faz sentido? Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r 0zˆ)(1 1 )(1 1 z4 qE 222 0 rr = −= piε Caso em que d<<2z. Faz sentido? Sim! O campo gerado pela carga +q é praticamente igual ao da carga –q. Mas podemos melhorar este resultado! Série de Taylor Relembrando: ! )()()( )( 0 n af aondeaxaxf n n n n n =−=∑ ∞ = Série de Taylor Relembrando: ! )()()( )( 0 n af aondeaxaxf n n n n n =−=∑ ∞ = Exemplo: 2)x(1 1)( + =xf Série de Taylor Relembrando: ! )()()( )( 0 n af aondeaxaxf n n n n n =−=∑ ∞ = Exemplo: 2)x(1 1)( + =xf ...)0( !1 )1()1)(2()0( !0 1)( 1 0 3 0 +− −−− +−= = − x x xxf x Série de Taylor Relembrando: ! )()()( )( 0 n af aondeaxaxf n n n n n =−=∑ ∞ = Exemplo: 2)x(1 1)( + =xf ...)0( !1 )1()1)(2()0( !0 1)( 1 0 3 0 +− −−− +−= = − x x xxf x ...21)( ++= xxf Série de Taylor Relembrando: ! )()()( )( 0 n af aondeaxaxf n n n n n =−=∑ ∞ = Exemplo: 2)x(1 1)( + =xf ...)0( !1 )1()1)(2()0( !0 1)( 1 0 3 0 +− −−− +−= = − x x xxf x ...21)( ++= xxf 1º termo da expansão 2º termo da expansão Série de Taylor Relembrando: ! )()()( )( 0 n af aondeaxaxf n n n n n =−=∑ ∞ = Exemplo: 2)x(1 1)( + =xf ...)0( !1 )1()1)(2()0( !0 1)( 1 0 3 0 +− −−− +−= = − x x xxf x ...21)( ++= xxf 1º termo da expansão 2º termo da expansão xxf 21)( +≈ Série de Taylor Relembrando: ! )()()( )( 0 n af aondeaxaxf n n n n n =−=∑ ∞ = Exemplo: 2)x(1 1)( + =xf xxf 21)( +≈ Aproximação de segunda ordem. Desprezaremos termos de ordens superiores. Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r zˆ ) 2z d(1 1 ) 2z d -(1 1 z4 qE 22 2 0 + −= piε r Caso em que d<<2z. 2z d21 2z d1 1 m≈ ± Fazendo x=d/2z, obtemos: Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r zˆ z d -1 z d1 z4 qE 2 0 − += piε r Caso em que d<<2z. Note que a primeira aproximação dá realmente zero! Ficamos apenas com o segundotermo da expansão. Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r zˆ z 2d z4 qE 2 0 = piε r Caso em que d<<2z. zˆ z4 2qdE 3 0piε = r Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r Caso em que d<<2z. zˆ z4 2qdE 3 0piε = r Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r Caso em que d<<2z. zˆ z4 2qdE 3 0piε = r Nova grandeza: Momento de dipolo elétrico dq rr =p pr Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r Caso em que d<<2z. zˆ z4 2qdE 3 0piε = r Nova grandeza: Momento de dipolo elétrico dq rr =p O sentido do momento de dipolo é definido como saindo da carga negativa para a carga positiva! (Não confundir com o sentido do campo elétrico!) pr Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r Caso em que d<<2z. zˆ z4 2qdE 3 0piε = r Reescrevendo em função do momento de dipolo pr 3 0z2 pE piε r r = Dipolo elétrico Campo elétrico em um ponto situado no eixo de um dipolo -q zˆ +q d − E r +E r Caso em que d<<2z. pr 3 0z2 pE piε r r = Campo com dependência de 1/r3! Relembrando para cargas puntiformes; Campo com dependência de 1/r2 . Qual será a dependência do campo elétrico de um quadrupolo? Força sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme Força sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme Analisando a força individualmente nas cargas Força sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme Analisando a força individualmente nas cargas +q -q Força sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme Analisando a força individualmente nas cargas +q -q xˆ yˆ zˆ DEFININDO EIXOS! Força sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme Analisando a força individualmente nas cargas +q -q E rr qF = xˆ yˆ zˆ Força sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme Analisando a força individualmente nas cargas +q -q E rr qF = +F r xˆ yˆ zˆ Força sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme Analisando a força individualmente nas cargas +q -q −+ += FFF rrr +F r − F rxˆ yˆ zˆ Força sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme Analisando a força individualmente nas cargas +q -q xqExqE FFF ˆ)(ˆ −+= += −+ rrr +F r − F rxˆ yˆ zˆ Força sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme Analisando a força individualmente nas cargas +q -q +F r − F r A força resultante sobre um dipolo elétrico em um campo elétrico uniforme é zero! 0 ˆ)(ˆ r rrr = −+= += −+ xqExqE FFF xˆ yˆ zˆ Torque sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme +q -q +F r − F r Fr rrr ×=τ xˆ yˆ zˆ Torque sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme +q -q −−++ ×+×= FrFr rrrrr τ +F r − F r Fr rrr ×=τ xˆ yˆ zˆ Torque sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme +q -q −−++ ×+×= FrFr rrrrr τ +F r − F r Fr rrr ×=τ xˆ yˆ zˆ zFsendzFsend ˆ))( 2 (ˆ))( 2 ( φφτ −+−=r φ Torque sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme +q -q −−++ ×+×= FrFr rrrrr τ +F r − F r Fr rrr ×=τ xˆ yˆ zˆ zdFsen ˆ)(φτ −=r φ zFsendzFsend ˆ))( 2 (ˆ))( 2 ( φφτ −+−=r Torque sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme +q -q +F r − F r Fr rrr ×=τ xˆ yˆ zˆ zdFsen ˆ)(φτ −=r φ Torque sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme +q -q +F r − F r Fr rrr ×=τ xˆ yˆ zˆ zdFsen ˆ)(φτ −=r φ zdqEsen ˆ)(φτ −=r Torque sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme +q -q +F r − F r Fr rrr ×=τ xˆ yˆ zˆ zdFsen ˆ)(φτ −=r φ zpEsen ˆ)(φτ −=r Torque sobre um dipolo elétrico pr Inserido em uma região com um campo elétrico uniforme +q -q +F r − F r Fr rrr ×=τ xˆ yˆ zˆ zdFsen ˆ)(φτ −=r φ zpEsen ˆ)(φτ −=r Ep rrr ×=τ Experiência Acabamos de demonstrar que a força exercida em um dipolo elétrico inserido em um campo elétrico uniforme é nula. O dipolo apenas sofrerá um torque sob a ação de tal campo elétrico. Como explicar a seguinte experiência? http://www.youtube.com/watch?v=g9GU3XpiepM
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