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Ondas • São meios de transporte de energia e momento através do espaço. • Não transportam matéria. • A onda causa uma deformação no meio que se encontra e esta deformação se propagará. Classificações das Ondas • Quanto a sua natureza podem ser de três tipos: • Mecânica • Eletromagnética • De matéria • Quanto a sua forma podem ser: • Transversais • Longitudinais • Mistas Classificações das Ondas • Quanto a direção de propagação podem ser: • Unidimensional • Bidimensional • Tridimensional • Quanto a periodicidade pode ser: • Periódica • Não periódica • Quanto ao perfil da frente de onda pode ser: • Circular • Plana Propagação de onda Mecânica Transversal 𝑦 𝑥, 𝑡 = 𝑦𝑚. 𝑠𝑒𝑛(𝑘𝑥 − 𝜔𝑡 − 𝜙) Posição vertical Amplitude = Deslocamento máximo Frequência Angular Constante de Fase Número de onda T=1/f ω = 2π/T K = 2π/λ Propagação de onda Mecânica Transversal • Para tempo fixos, a função fornece um perfil real da onda naquele instante (foto). y(x) • Tomando um ponto fixo (x) na onda a função se assemelha as funções de oscilações do MHS. • Como a onda se desloca em x, haverá uma velocidade de propagação da onda e esta será dada por: v = λ/T v = ω/k Equações da velocidade e aceleração transversal • Derivando a equação de onda em relação ao tempo.... 𝑣𝑦 𝑥, 𝑡 = −𝑦𝑚𝜔. 𝑐𝑜𝑠(𝑘𝑥 − 𝜔𝑡 − 𝜙) 𝑎𝑦 𝑥, 𝑡 = −𝑦𝑚 𝜔 2. 𝑠𝑒𝑛(𝑘𝑥 − 𝜔𝑡 − 𝜙) Exercício 1. Uma onda que se propaga em uma corda é descrita pela equação: 𝑦(𝑥, 𝑡) = 0,00327 𝑠𝑒𝑛(72,1𝑥 − 2,72𝑡) , onde as constantes então em unidades do SI, e o ângulo em radiano. a) Qual é a amplitude da onda? b) Quais são o comprimento da onda, o período e a frequência da onda? c) Qual é a velocidade da onda? d) Qual é o deslocamento y para x = 22,5 cm e t = 18,9 s ? e) Qual a velocidade transversal do elemento de corda da letra d) neste instante t? Mudança de meio • A velocidade de propagação de uma onda é determinada pelas propriedades do meio (massa e elasticidade). • Assim, se a influencia externa que perturba o meio possuir uma frequência constante, a onda ao passar de um meio (1) para um meio (2), terá a seguinte característica: 𝑓1 = 𝑓2 → 𝑣1 λ1 = 𝑣2 λ2 Princípio da Superposição • Exemplos no dia-a-dia: concertos de musica, ondas eletromagnéticas de varias estações na TV e rádio, etc. • Ondas superpostas se somam algebricamente para produzir uma onda resultante. • Ondas superpostas não se afetam mutuamente Interferência de ondas • Considerando a interferência entre duas ondas de mesmo comprimento de onda e amplitude que se propagam no mesmo sentido em uma corda, a forma da onda resultante dependerá da fase relativa das duas ondas. • Em fase o deslocamento será o dobro. • Fora de fase (ou totalmente defasadas) o deslocamento será nulo. Interferência de ondas • Diferença de fase: ∆𝜙 = 𝜙2 − 𝜙1 • Se ∆𝜙 = 180˚ = π rad, ou múltiplos ímpares de π rad Destrutiva • Se ∆𝜙 = 0 ou múltiplos pares de 2π rad Construtiva Ondas estacionárias • Superposição de duas ou mais ondas senoidais de mesmo comprimento de onda e mesma amplitude que se propagam em sentido oposto em uma corda. • Pontos de nós e antinós. Ondas estacionárias • Leva o nome de estacionária porque a forma da onda não se move para a esquerda nem para direita; as posições de máximos e mínimos não variam com o tempo. • Devido a interferência entre as duas ondas tem-se que a equação de uma onda estacionária será dada por: 𝑦′ = 𝑦1 + 𝑦2 → 𝒚 𝒙, 𝒕 = 𝟐𝒚𝒎𝒔𝒆𝒏 𝒌𝒙 𝒄𝒐𝒔𝝎𝒕 • Note que esta equação não descreve uma onda progressiva. • Agora a amplitude varia com a posição. Cada posição x terá sua própria amplitude fixa. Ondas estacionárias 𝒚′ 𝒙, 𝒕 = 𝟐𝒚𝒎𝒔𝒆𝒏 𝒌𝒙 𝒄𝒐𝒔𝝎𝒕 • Amplitude zero (nós) sen(kx) = 0 Kx = nπ, para n = 0, 1, 2,... K = 2 π/ λ x = n. λ/2 • Amplitude máxima (antinós) |sen(kx)| = 1 Kx = (n + ½ ) π, para n = 0, 1, 2,... K = 2 π/ λ x = (n + ½ ). λ/2 Ondas estacionárias e Ressonância • Diferente da progressiva, na estacionária a energia não flui através dos nós, porque estes eztão permanentemente em repouso. • A energia permanece estacionária apesar de alterar sua forma entre cinética e potencial. • Apenas para certas frequencias a interferência produz uma onda estacionária (modo de oscilação) numa corda fixa nas duas pontas. • Uma onda estacionária é gerada quando existe ressonância e as frequencias onde isso ocorre chamamos frequencias de ressonância. Caso a a excitação ocorra em uma frequencia diferente destas não se forma a onda estacionária. Frequencia de Ressonância • Para encontrarmos a expresão para as frequencias de ressonância, observemos primeiro que numa corda fixa nas duas extremidades é necessário que no mínimo haja um nós em cada extremidade pois nestes pontos a corda não poderá oscilar. Assim, teremos: 𝐿 = 𝑛 λ 2 , para n = 1, 2, 3,... 𝑓 = 𝑣 λ = 𝑛 𝑣 2𝐿 , para n = 1, 2, 3,... Frequencia de Ressonância 𝑓 = 𝑣 λ = 𝑛 𝑣 2𝐿 , para n = 1, 2, 3,... • Note que as frequências de ressonância são multiplos inteiros da menor frequencia (f para n=1). • A menor frequencia é chamada de modo fundamental ou primeiro harmônico (f1 = v/2L) • O conjunto de todos os modos de oscilação possível é chamado de série harmônica e ‘n’ é o número harmônico. Velocidade de onda em uma corda esticada • Para resolver o problema das frequencias de ressonância em uma corda fixa, por vezes podemos utilizar uma expressão que relaciona a velocidade de propargação da onda com as grandezas que determinam as propriedades do meio onde ela se propaga (neste caso, a corda) 𝑣 = 𝜏 𝜇 Onde 𝜏 é a tensão da corda e 𝜇 a massa específica linear da corda, ou seja: 𝜇 = 𝑚/𝐿 Exercícios 1. A figura mostra a oscilação ressonante de uma corda de massa m = 2,500 g e comprimento L = 0,800 m sob uma tensão 𝜏 = 325,0 N. a) Qual é o comprimento de onda λ das ondas transversais responsáveis pela onda estacionária da figura e qual é o número harmônico n? b) Qual é a frequencia f das ondas transversais e das oscilações dos elementos de corda? c) Qual é a equação da velocidade transversal da corda? d) Qual é o módulo máximo da amplitude e da velocidade do elemento de corda que escila no ponto de coordenada x = 0,180 m?
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