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RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr MATERIAIS ISOTRÓPICOS PROPRIEDADES ELÁSTICAS PARA 1 RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr inicialA F =σ Tensão normal: Módulo de elasticidade: iniciall l ∆ =ε Deformação axial: θ Ensaio uniaxial módulo de elasticidade (E) A final < Ainicial Efeito de Poisson Obs: iniciall finall F = 0 F = P inicialfinal lll −=∆ inicialA finalA alongamento da barra (medido) 2 configuração inicial configuração final ε σFazendo o ensaio para vários estágios de força, traçamos o diagrama e definimos o módulo de elasticidade. εσ − )tan(θ=E RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Diagrama tensão-deformação Módulo de elasticidade: )10( 4 −ε )/( 2cmKNσ 30 40 50 10 20 θ 20105 15 25 εσ E= E σ ε =Dado obtenho σ Dado obtenho ε ou ε σ θ Exemplo (aço): Dado o diagrama tensão-deformação para um determinado aço, obter o módulo de elasticidade. 4 2 1025 /50 −× = cmKN E Lei de Hooke )tan(θ=E Solução: 4 2 1020 /40 −× = cmKN E 4 2 105 /10 −× = cmKN E Então E pode ser calculado como: ou ou 2 4102 cm KN Eaço ×= )tan(θ=ESabemos que: etc. Resposta: 3 RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Exercício resolvido: Solução (5 passos): geometria e carregamento: material: cm1 2 3102 cm KN E ×= 30KN 30KN cm100 90986,1 100 cmcmfinalfinal +=∆+= lll 2 22 7854,0 4 (1cm) 4 cm D A === ππ 1972,38 7854,0 30 22 cm KN cm KN A F ===σ 100986,19 /2000 /1972,38 3 2 2 −×=== cmKN cmKN E σ ε 90986,1100100986,19 3 cmcm =××==∆ −ll ε 1) 2) 3) 4) 5) seção transversal: Calcular o comprimento final da barra. cmfinal 90986,011 =l 4 RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Representação de (tensão normal) σ Convenção de sinais: tração⇒> 0σ compressão⇒< 0σ ld σ σ A F =σ s e ç ã o t r a n s v e r s a l cubo infinitesinal ld F F l z y x z σ dx dz dy z σ 5 RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Efeito de Poisson z y z σ x z σ dx dz dy dy` < dy dx` < dx dz` > dz Na direção de o cubo se alonga (tração). Nas direções transversais a o cubo encurta Efeito de Poisson z σ z σ dx` dz` dy` z σ zσ configuração inicial (indeformada) configuração final (deformada) 6 RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Efeito de Poisson(cont.) z y z σ x z σ dx dz dy z σ configuração inicial (indeformada) configuração final (deformada) zσ dz dz z ∆ =ε dx dx x ∆ =ε dy dy y ∆ =ε; ; onde: dzdzdz −=∆ ' dydydy −=∆ ' dxdxdx −=∆ '; ; As deformações e podem ser medidas avaliando-se as alterações da geometria do corpo: zσA tensão causa não apenas como também e .zε xε yε xε , yz εε 7 z σ dx` dz` dy` RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr z σ z σ dx` dz` dy` configuração indeformada (cubo) configuração deformada (paralelepípedo) E z z σ ε =Determinação das deformações: zyx ενεε −== Coeficiente de Poisson Módulo de elasticidade z y z σ x z σ dx dz dy 8 Coeficiente de Poisson (cont.) RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Exercícios resolvidos a) Determinar a geometria deformada do cubo tensões propriedades elásticas: 2 3108 cm KN E ×= 3,0=ν 0 =xσ 2/20 cmKNz −=σ 0 =yσ Solução: 23 2 /108 / 20 cmKN cmKN E z z × − == σ ε )105,2(3,0 3−×−×−=−== zyx ενεε 31075,0 −×== yx εε z y 2/20 cmKN x 10 mm 2/20 cmKN 10 mm 10 mm 3105,2 −×−=zε ll ε=∆ mmzyx 10=== lll mmxxx 105,7 3−×==∆ ll ε mmyyy 105,7 3−×==∆ ll ε mmzzz 1025 3−×−==∆ ll ε mmyy final y 0075,10=∆+= lll mmxxfinalx 0075,10=∆+= lll mmzzfinalz 975,9=∆+= lll geometria deformada 9 9,975 mm 10,075 mm 10,075 mm RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Exercícios resolvidos b) Determinar a geometria deformada 2/10 cmKNx +=σ 2/20- cmKNz =σ 2/50 cmKN-y =σ componentes de tensão propriedades elásticas 2 3108 cm KN E ×= 3,0=ν Solução: 3 33 1075,0 −×+== yx εε Efeito 1: 10+=xσ 0=yσ 0=zσ E x x σ ε = 1 xzy ενεε −== ; ; 3 1 1025,1 −×+=xε 3 11 10375,0 −×−== zy εε Efeito 2: 50−=yσ0=xσ 0=zσ E y y σ ε = 2 yzx ενεε −== ; ; 3 2 1025,6 −×−=yε 3 22 10875,1 −×+== zx εε Efeito 3: 0=xσ 0=yσ 20−=zσ E z z σ ε = 3 zyx ενεε −== ; ; 3 3 105,2 −×−=zε Efeito final: 321 zzzz εεεε ++= 321 xxxx εεεε ++= 321 yyyy εεεε ++= 310875,3 −×+=xε 310875,5 −×−=yε 3100,1 −×−=zε z y 2/20 cmKN x 2/50 cmKN 10 mm 10 mm 10 mm 2 /10 cmKN 9,99 mm 9,94125 mm 10,03875 mm fazendo as contas 10 RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Exercícios resolvidos Solução: xε , yz εε z y zσ dz yσ xσ dy dx x Efeito 1: apenas E x x σ ε = 1 111 xzy ενεε −== Efeito 2: apenas 222 yzx ενεε −== Efeito 3: apenas 233 zyx ενεε −== Efeito final: 321 zzzz εεεε === 321 xxxx εεεε === 321 yyyy εεεε === xσ yσ zσ E z yx σ νεε −== 33 E x zy σ νεε −== 11 E y zx σ νεε −== 22 E y y σ ε = 2 E z z σ ε = 3 ( )zyxx E σνσνσε 1 −−= ( ) zyxy E σνσσνε 1 −+−= ( ) zyxz E σσνσνε +−−= 1 - propriedades elásticas: E ,ν coef. Poisson mod. elasticiadade - componentes de tensão: zyx σσσ ,,Dados: 11 c) Determinar e . RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Observações 1) Tensões e deformações normais São perpendiculares às faces em que atuam: 2) Valores adimissíveis zyx εεε , e deformações normais São tais que as arestas do cubo permanecem ortogonais e retas arestas ortogonais e retas 0≥ν 1−>ε 0≥E 12 zyx σσσ e , tensões normais yσ xσ zσ Tensão de tração causa alongamento Em um ensaio uniaxial, se houver alongamento na direção da tensão aplicada, então haverá um encurtamento nas direções transversais. O volume não pode sumir ! cubo paralelepípedo RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Observações (cont) 3) As equações: (*) ( )pzyx −=== σσσ 4) Considere o caso de pressão hidrostática podem ser escritas como: - Se então 0=ν Ep−=ε 0=ε- Se então 5,0=ν 0>ε- Se então 5,0>ν É de se esperar uma redução do volume o volume diminui o volume não altera (material incompressível) o volume aumenta não pode 5,00 ≤≤ν −− −− −− = z y x z y x E σ σ σ νν νν νν ε ε ε 1 1 1 1 13 ( )zyxx E σνσνσε1 −−= ( )zyxy E σνσσνε 1 −+−= ( )zyxz E σσνσνε +−−= 1 p p p ; e ( ))21 νεεεε −==== E p zyxMas, de acordo com a equação (*), temos que: RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Tensões de cisalhamento z y x dx dy dz yz τ , zyτ zyτ , yzτ y xz τ x dx dy dz , zxτ , xzτ zxτ z ∑ =→= yxxyzM ττ 0 yxyxxF ττ =→=∑ , 0 z yxτ y x dx dy dz , xyτ , yxτxyτ xyxyyF ττ =→=∑ , 0 ∑ =→= zxxzyM ττ 0 zxzxxF ττ =→=∑ , 0 xzxzzF ττ =→=∑ , 0 ∑ =→= zyyzxM ττ 0 zyzyyF ττ =→=∑ , 0 yzyzzF ττ =→=∑ , 0 z yxτ y xz τ , yzτ x dx dy dz yzτ , xyτ , yxτ , zxτ , zyτ , xzτ xyτ zyτ zxτ componentes de cisalhamento 14 RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr xy τ z y xz τ yz τ xyτ xzτ yzτ x dx dy dz Tensões de cisalhamento (componentes independentes) São apenas 3 componentes independentes: yzxzxy τττ e , 15 RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Deformações de cisalhamento São deformações angulares, também denominadas distorções. z y x dx dy dz xyτ . o90 o90 xyτxyτxyτ . xy o γ+90 xyτ xyτ xy o γ−90 Exemplo: deformações causadas por : xyτ deformação de cisalhamento 2/ xy γ 2/ xy γ xy γ−90 xy τ xy τ xyτ xyτ dy dx perspectiva vista superior 16 RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Deformação de cisalhamento (cont.) perspectiva xzτ xzτ xz o γ−90 xz o γ+90 2/xzγ yzγ−90 2/xzγ xzτ xzτ xzτ xzτ dx dz z y x dx dy dz xz τ xzτ . . vista lateral z y yzτ x dx dy dz yzτ yzτ yzτ . . o90 o90 vista lateral dy dz 2/yzγyz γ−90 2/yzγ yzτ yzτ yzτ yzτ yz o γ−90 yz o γ+90 yzτ yzτ perspectiva De forma semelhante: 17 RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Módulo de Cisalhamento (G) G xy xy τ γ = G yz yz τ γ = G xz xz τ γ = )2(1 E ν+ =G módulo de cisalhamento Observações: 1) As componentes de cisalhamentos são desacopladas entre si, ou seja: causa apenas yzγ xyγ xzγ yzτ xyτ xzτ causa apenas causa apenas ; ; = yz xz xy yz xz xy G G G τ τ τ γ γ γ /1 /1 /1 00 00 00 ou: onde: 2) Os efeitos normais e de cisalhamento são desacoplados entre si, ou seja: tenções causam apenas deformações σ ε γτ tensões causam apenas deformações 18 medido em radiano RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr 19 Estado de múltiplo de tensão = z y x σ σ σ σ}{ = yz xz xy τ τ τ τ}{ = yz xz xy z y x D τ τ τ σ σ σ τ σ σ }{ }{ }{ 3 = = yz xz xy z y x D γ γ γ ε ε ε γ ε ε }{ }{ }{ 3 = z y x ε ε ε ε}{ = yz xz xy γ γ γ γ}{ Agrupamento de tensões e deformações Tensões e deformações normais Tensões e deformações de cisalhamento Agrupamento geral ; ; z x σ y σ z σ xy τ y xz τ yz τ xyτ xzτ yzτ x dx dy dz RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Lei de Hooke Generalizada }]{[}{ εσ D= }{ε −+ = ννν ννν ννν νν -1 -1 -1 )21( )1( ][ E D = G G G G 00 00 00 ][ −− −− −− = z y x z y x E σ σ σ νν νν νν ε ε ε 1 1 1 1 ⇒ com: = yz xz xy yz xz xy G G G τ τ τ γ γ γ 00 00 00 /1 /1 /1 ⇒ }]{[}{ γτ G= com: }{σ }{γ }{τ Lei de Hooke Generalizada com: }{ }{ τ σ }{ }{ γ ε }]{[}{ 33 DD E εσ = = ][]0[ ]0[][ ][ G D E matriz de elasticidade 20 )2(1 E ν+ =Gonde: RReess.. MMaatt IIII –– RRuubbeennss SSyyddeennssttrriicckkeerr Exemplo resolvido Dadas as deformações e propriedades elásticas observadas em um sólido, determinar os tensões atuantes. 27 /10 mKNE = 30,0=ν0020,0=xε 0010,0=yε 0030,0=zε 0025,0=xyγ 0020,0=xzγ0015,0=yzγ Solução: = = 0015,0 0020,0 0025,0 0030,0 0010,0 0020,0 }{ 3 yz xz xy z y x D γ γ γ ε ε ε ε = − − − −+ = 346,1577,0577,0 577,0346,1577,0 577,0577,0346,1 10 3,013,03,0 3,03,013,0 3,03,03,01 )3,0*21)(3,01( 10 ][ 7 7 D = 840,300 0840,30 00840,3 10][ 6G 6 7 1084,3 )3,01(2 10 ×= + =G 2 6 7 / 0,5760 0,7680 0,9600 0,57690 0,42310 0,50000 0015,0 0020,0 0025,0 0030,0 0010,0 0020,0 84,300 084,30 0084,3 10 000 000 0 0 0 000 000 0 0 0 346,1577,0577,0 577,0346,1577,0 577,0577,0346,1 10 mKN yz xz xy z y x = = τ τ τ σ σ σ 21 / 0,5760 / 0,7680 / 0,9600 / 0,57690 / 0,42310 / 0,50000 2 2 2 2 2 2 mKN mKN mKN mKN mKN mKN yz xz xy z y x = = = = = = τ τ τ σ σ σ Dados:
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