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TRANSFERÊNCIA DE CALOR - CONDUÇÃO Lei de Fourier Definição Transporte de energia, na forma de calor, que ocorre em um meio estacionário, que pode ser um sólido ou um fluido, devido a um gradiente de temperatura. A Equação da Taxa da Condução fluxo de calor (fluxo térmico) o sinal (-) é necessário porque o calor é sempre transferido no sentido da diminuição das temperaturas. equação da taxa da condução (lei de Fourier) As Propriedades Térmicas da Matéria Condutividade Térmica O fluxo térmico por condução aumenta com o aumento da condutividade térmica Pode ser composto por elétrons livres e átomos ligados em um arranjo periódico chamado de lattice. Estado Sólido Estado Fluido O fluido inclui tanto líquidos quanto gases. Sistemas de Isolamento Isolantes térmicos são constituídos por materiais de baixa condutividade térmica combinados para obter uma condutividade térmica do sistema ainda menor. Outras Propriedades Relevantes propriedades termofísicas propriedades de transporte propriedades termodinâmicas Incluem os coeficientes das taxas de difusão, como k, a condutividade térmica (para a transferência de calor), e ν, a viscosidade cinemática (para a transferência de momento). Referem-se ao estado de equilíbrio de um sistema. A massa específica (ρ) e o calor específico (cp) são duas dessas propriedades muito usadas na análise termodinâmica Difusividade térmica α 𝛼 = 𝑘 𝜌 𝐶𝑝 Ela mede a capacidade de um material de conduzir energia térmica em relação à sua capacidade de armazená-la. Equação da Difusão Térmica Aplicações Um dos objetivos principais em uma análise da condução é determinar o campo de temperaturas em um meio resultante das condições impostas em suas fronteiras. A distribuição de temperaturas também pode ser usada para otimizar a espessura de um material isolante ou para determinar a compatibilidade entre revestimentos especiais ou adesivos usados com o material. taxas de transferência de calor por condução (série de Taylor ). 𝑞𝑥+𝑑𝑥 = 𝑞𝑥 + 𝜕𝑞𝑥 𝜕𝑥 𝑑𝑥 𝑞𝑦+𝑑𝑦 = 𝑞𝑦 + 𝜕𝑞𝑦 𝜕𝑦 𝑑𝑦 𝑞𝑧+𝑑𝑧 = 𝑞𝑧 + 𝜕𝑞𝑧 𝜕𝑧 𝑑𝑧 ሶ𝐸𝑔 = ሶ𝑞 𝑑𝑥 𝑑𝑦 𝑑𝑧 fonte de energia - taxa de geração de energia térmica acúmulo de energia ሶ𝐸𝑎𝑐𝑢 = 𝜌𝐶𝑝 𝜕𝑇 𝜕𝑡 𝑑𝑥 𝑑𝑦 𝑑𝑧 conservação da energia ሶሶ𝐸𝑒𝑛𝑡 + 𝐸𝑔 − ሶ𝐸𝑠𝑎𝑖 = ሶ𝐸𝑎𝑐𝑢 Tipos - Coordenada q”= −𝑘∇𝑇 = −𝑘 𝑖 𝜕𝑇 𝜕𝑟 + 𝑗 1 𝑟 𝜕𝑇 𝜕∅ + 𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑧 q”= −𝑘∇𝑇 = −𝑘 𝑖 𝜕𝑇 𝜕𝑟 + 𝑗 1 𝑟 𝜕𝑇 𝜕𝜃 + 𝑘 1 𝑟 sin 𝜃 𝜕𝑇 𝜕𝜃 Coordenadas Cilíndricas Coordenadas Esféricas Condições de Contorno e Inicial Temperatura na superfície constante Fluxo térmico na superfície constante Fluxo térmico diferente de zero Superfície adiabática ou isolada termicamente Condição de convecção na superfície 𝑇(0, 𝑡) = 𝑇𝑠 −𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑥 𝑥=0 = 𝑞"𝑥 𝜕𝑇 𝜕𝑥 𝑥=0 = 0 −𝑘 𝜕𝑇 𝜕𝑥 𝑥=0 = ℎ 𝑇∞ − 𝑇(0, 𝑡) Condução Unidimensional em Regime Estacionário A Parede Plana Sistemas Radiais Condução com Geração de Energia Térmica Transferência de Calor em Superfícies Estendidas A Equação do Calor-Bio Geração de Potência Termoelétrica Condução em Micro e Nano Escalas unidimensional, a temperatura é uma função somente da coordenada x. Distribuição de Temperaturas 𝑇 𝑥 = (𝑇𝑠,2−𝑇𝑠,1) 𝑥 𝐿 + 𝑇𝑠,1 Resistência Térmica A Parede Composta (camadas de diferentes materiais) Resistência de Contato Meios Porosos Condução 𝑅𝑡,𝑐𝑜𝑛𝑑 = 𝑇𝑠,1 −𝑇𝑠,2 𝑞𝑥 = 𝐿 𝑘𝐴 Convecção 𝑅𝑡,𝑐𝑜𝑛𝑣 = 𝑇𝑠 −𝑇∞ 𝑞 = 1 ℎ𝐴 Radiação 𝑅𝑡,𝑟𝑎𝑑 = 𝑇𝑠 −𝑇𝑣𝑖𝑧 𝑞𝑟𝑎𝑑 = 1 ℎ𝑟𝐴 𝑞𝑥 = 𝑇∞,1 − 𝑇∞,4 Σ𝑅𝑡 𝑅𝑡,𝑐 = 𝑇𝐴 − 𝑇𝐵 𝑞"𝑥 𝑞𝑥 = 𝑘𝑒𝑓𝐴 𝐿 (𝑇1 − 𝑇2) O Cilindro A Esfera Uma Análise Geral da Condução Aletas com Área de Seção Transversal Uniforme Desempenho de Aletas Aletas com Área de Seção Transversal Não Uniforme principalmente interessados em saber a extensão na qual superfícies estendidas ou arranjos de aletas poderiam melhorar a transferência de calor de uma superfície para o fluido adjacente. caso mais simples de aletas planas retangulares ou piniformes de seção transversal uniforme. efetividade da aleta 𝜀𝑎 = 𝑞𝑎 𝐴𝑡𝑟, 𝑏𝜃𝑏 As soluções não são mais na forma de funções exponenciais simples ou funções hiperbólicas. 𝑞𝑟 = −𝑘𝐴 𝑑𝑇 𝑑𝑟 = −𝑘(2𝜋𝑟𝐿) 𝑑𝑇 𝑑𝑟 𝑞𝑟 = −𝑘(4𝜋𝑟 2) 𝑑𝑇 𝑑𝑟 𝑑2𝑇 𝑑𝑥2 + ሶ𝑞𝑚 + ሶ𝑞𝑝 𝑘 = 0 Condução Através de Finas Camadas de Gás Condução Através de Finos Filmes Sólidos Condução Bidimensional em Regime Estacionário Método da Separação de Variáveis Fator de Forma da Condução e a Taxa de Condução de Calor Adimensional Equações de Diferenças Finitas 𝑑2𝑋 𝑑𝑥2 − 𝜆2𝑋 = 0 𝑑2𝑌 𝑑𝑦2 − 𝜆2𝑌 = 0t constante de separação 𝜆2 𝑞𝑟𝑒 ∗ = 𝑞𝐿𝑐/𝑘𝐴𝑠 𝑇1 − 𝑇2q= 𝑆𝑘Δ𝑇1−2 fator de forma S Taxa de Condução de Calor Adimensional A Rede Nodal Forma da Equação do Calor em Diferentes Finitas O Método do Balanço de Energia O ponto de referência é frequentemente chamado de ponto nodal e o agregado de pontos é chamado de rede nodal. 𝑇𝑚,𝑛+1 + 𝑇𝑚,𝑛−1 + 𝑇𝑚+1,𝑛 + 𝑇𝑚−1,𝑛 − 4𝑇𝑚,𝑛 = 0 Pode ser aplicada em qualquer ponto nodal interior que esteja equidistante de seus quatro pontos nodais vizinhos. Essa abordagem permite a análise de muitos diferentes fenômenos, tais como problemas envolvendo múltiplos materiais, a presença de fontes de calor ou superfícies expostas que não estejam na direção de um eixo do sistema coordenado. No método do balanço de energia, a equação de diferenças finitas para um ponto nodal é obtida pela aplicação da conservação de energia em um volume de controle no entorno da região nodal. AUTOR: Eng. Energ Manoel Nazareno OBS: A Organização é no Sentido Horário Introdução Condução Unidimensional em Regime Estacionário Condução Bidimensional em Regime Estacionário
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