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Cálculo II Autor: Professor Sebastião Fernandes Todos os direitos reservados ao autor Sebastião Fernandes: Professor aposentado da Unifei (Universidade Federal de Itajubá), onde lecionou por 32 anos. Capa e sumário feito por um aluno admirador do professor, como pessoa e profissional. Sumário • Aulas de 1 a 17: FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS ➢ Definição (domínio, gráfico, etc.) ➢ Curvas de nível ➢ Limites ➢ Derivadas (parcial, diferencial, etc.) ➢ Jacobiano • Aulas de 18 a 24: INTEGRAÇÃO MÚLTIPLA ➢ Integrais duplas ➢ Integrais triplas ➢ Transformação de coordenadas • Aulas de 25 a 39: CÁLCULO VETORIAL ➢ Integrais de linha ➢ Teorema de Green ➢ Áreas e integrais de superfície ➢ Gradiente, divergente e rotacional ➢ Teorema de Gauss ➢ Teorema de Stokes Não listados todos os tópicos das aulas. PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 01 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.1 – INTRODUÇÃO: No curso de Cálculo 1, estudamos funções de uma única variável da forma ( )xfy = . Este estudo foi importante, porque existem problemas práticos em que uma determinada grandeza é função apenas de uma outra grandeza, o que caracteriza a existência de uma função de apenas uma variável. Por exemplo, podemos dizer que a área A de um círculo, ou o volume V de uma esfera são funções apenas de seu raio R , ou seja: 2RA π= e 3 3 4 RV π= . Entretanto, na prática, é comum encontrarmos grandezas que dependem de duas ou mais variáveis. EXEMPLOS: 01) Seja A a área de um retângulo de dimensões variáveis x e y . Sabemos que esta área é expressa pela relação yxA .= . Podemos observar que, a cada par de valores positivos ( )yx, , corresponde um único valor para a área A . Portanto, podemos dizer que a área A é uma função de duas variáveis independentes x e y , isto é, ( )yxfA ,= . A x y FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 02) Seja V o volume de um paralelepípedo retângulo de dimensões variáveis x , y e z . Sabemos que este volume pode ser expresso pela relação zyxV ..= , o que caracteriza que o volume V é uma função de três variáveis, ou seja, ( )zyxfV ,,= . Estes são os tipos de funções que nos propomos a estudar neste curso, como uma extensão do estudo de Funções de uma variável que realizamos em Cálculo 1. 1.2 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS: DEFINIÇÃO: Se para cada conjunto de n valores das variáveis nxxxx ,,,, 321 L existir uma lei f que faz corresponder um único valor para a variável w , então dizemos que w é uma função de n variáveis independentes nxxxx ,,,, 321 L , sendo w a variável dependente. Simbolicamente, podemos escrever: • ( ) ⇒= nxxxxfw ,,,, 321 L Forma Explícita. • ( ) ⇒= 0,,,,, 321 wxxxxF nL Forma Implícita. EXEMPLOS: 01) ⇒+= 23 xyxyz Função de duas variáveis na Forma Explícita. 02) ⇒++= 333 zyxw Função de três variáveis na Forma Explícita. 03) ⇒=++ 0zyxzxy Função de duas variáveis na Forma Implícita. V x y z PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 1.3 – VALOR NUMÉRICO: O valor numérico de uma função ( )L,,, zyxfw = em um ponto ( )L,,, 111 zyxP é o valor que se obtém quando substituímos este ponto na função e efetuamos as operações algébricas nela indicadas. EXEMPLO: Calcule o valor numérico de 22 zyyxw += no ponto ( )1,2,1 −P . SOLUÇÃO: Temos ( )zyxfw ,,= , ou seja, uma função de três variáveis. Então, basta fazer na equação: −= = = 1 2 1 z y x . Assim: ( ) 24222.12.21 −=−=−+=w . 1.4 – GRÁFICO: O gráfico de uma função real de n variáveis da forma ( )nxxxxfw ,,,, 321 L= é o conjunto de todos os pontos ( ) 1 321 ,,,,, +ℜ∈ nn wxxxx L . Como habitamos num espaço tridimensional, só conseguimos visualizar geometricamente o gráfico de uma função se 1=n ou se 2=n . • Se 1=n , teremos uma função da forma ( )xfy = , que representa uma curva no plano. y x 0 x y ( )xfy = FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Neste caso: • x é a abscissa. • y é a ordenada EXEMPLOS: 01) Esboçar o gráfico da função definida por 1−= xy . SOLUÇÃO: O gráfico desta função é o ramo positivo da parábola 12 += yx , mostrado abaixo. 02) Esboçar o gráfico da função definida pela lei 24 xy −= . SOLUÇÃO: O gráfico desta função é o ramo positivo da circunferência 422 =+ yx . y x 0 1 1−= xy y x 2− 2 0 2 2 4 xy −= PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG • Se 2=n teremos uma função de duas variáveis da forma ( )yxfz ,= , cujo gráfico é uma superfície no espaço. Para o esboço dessa superfície, usamos os conceitos da Geometria Analítica no Espaço, dividindo-o em oito partes, chamadas de octantes, por meio de três planos ortogonais, conforme a figura abaixo: Neste sistema de coordenadas, cada ponto da superfície ( )yxfz ,= possui uma abscissa, uma ordenada e uma cota. EXEMPLOS: Esboçar o gráfico das superfícies que representam as funções dadas nas regiões indicadas: 01) 3=++ zyx , no primeiro octante. SOLUÇÃO: Para visualizar o esboço da superfície, podemos primeiramente tentar enxergar a interseção (ou o traço) dessa superfície nos três planos coordenados. Para isto, basta fazermos 0=x , 0=y e 0=z . Assim: • Para 30 =+⇒= zyx (reta no plano yz ); • Para 30 =+⇒= zxy (reta no plano xz ); • Para 30 =+⇒= yxz (reta no plano xy ). z x y 0 = = = = COTAz ORDENADAy ABSCISSAx ORIGEM 0 0 0 0 ( ) 000 ,, zyxP 0 y 0 x 0 z FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Nestas condições, o gráfico da superfície é o plano oblíquo abaixo: 02) 22 yxz += SOLUÇÃO: Vamos identificar primeiramente as interseções desta superfície com os planos coordenados. • Para 20 yzx =⇒= (parábola com vértice na origem do plano yz ); • Para 20 xzy =⇒= (parábola com vértice na origem do plano xz ); • Para 00 22 =+⇒= yxz (origem dos eixos coordenados x , y e z ). Neste caso, a superfície é o Parabolóide de Revolução abaixo: 03) ( )0,422 ≥=+ zyx . SOLUÇÃO: A equação dada representa no plano xy uma circunferência de centro na origem e raio 2. Esta circunferência é a interseção da superfície com o plano xy . z 3 0 3 x 3 y 3=++ zyx z 0 x y 22 yxz += PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Portanto, a equação dada representa uma superfície cilíndrica de raio 2 e eixo coincidente com o eixo z . 04) 1222 =++ zyx , no primeiro octante. SOLUÇÃO: As interseções desta superfície com os eixos coordenados são: • Para 10 22 =+⇒= zyx (circunferência de centro na origem do plano yz e raio 1); • Para 10 22 =+⇒= zxy (circunferência de centro na origem do plano xz e raio 1); • Para 10 22 =+⇒= yxz (circunferência de centro na origem do plano xy e raio 1). Portanto, a equação dada representa uma superfície esférica de centro na origem e raio unitário, cujo gráfico no primeiro octante é mostrado abaixo: z x y 4 22 =+ yx z 0 1 1 x 1 y 1 222 =++ zyx FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG CÁLCULO 2 EXERCÍCIOS - AULA 01 Fazer um esboço das superfícies representadas pelas equações: 01) yyx 222 =+ Resp: superfície cilíndrica com centro ( )1,0 , raio 1 e eixo paralelo ao eixo z . 02) zy 42 = Resp: cilindro parabólico.03) 922 =+ zx no primeiro octante Resp: superfície cilíndrica de raio 3 e eixo coincidente com o eixo y . 04) 225 yxz −−= e 0≥z Resp: parabolóide de revolução com vértice em 5=z . 05) 2=+ yx e 0≥z Resp: plano paralelo ao eixo z . 06) 12423 =++ zyx no 1o octante Resp: plano oblíquo. PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 02 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.5 – CURVAS DE NÍVEL: Uma outra forma de se representar geometricamente uma função de duas variáveis do tipo ( )yxfz ,= é através de suas curvas de nível (ou linhas de contorno). Para se obter a família de curvas de nível de uma superfície ( )yxfz ,= , basta fazer ( ) Cyxf =, ou Cz = , em que C é uma constante para a qual a função é definida. Para cada valor dessa constante C teremos uma curva de nível da superfície no plano xy . Podemos entender melhor o que representam as curvas de nível, se imaginarmos que estamos olhando a superfície ( )yxfz ,= de cima para baixo (ou de baixo para cima), na direção do eixo z e visualizamos os contornos dessa superfície em cada cota z . A representação de superfícies através de curvas de nível é muito útil em algumas áreas da Engenharia, da Agrimensura, da Topografia e da Geografia. O Engenheiro Civil, por exemplo, quando vai projetar uma estrada, uma ponte ou um canal, deve conhecer muito bem o relevo e a topografia da região onde a obra vai ser executada. E é com base nas curvas de nível daquela região que ele irá desenvolver o seu projeto. Vejamos alguns exemplos simples de superfícies representadas por curvas de nível. EXEMPLOS: Representar as curvas de nível das superfícies dadas nas cotas indicadas. 01) 22 yxz += , em 0=z , 1=z , 2=z , 3=z e ( )3>= CCz . SOLUÇÃO: Devemos substituir na equação da superfície os valores dados para a cota z e, com isto, obter a curva representativa de cada uma das curvas de nível. FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Assim: • Para 00 22 =+⇒= yxz (origem dos eixos coordenados); • Para 11 22 =+⇒= yxz (circunferência de centro na origem e raio 1); • Para 22 22 =+⇒= yxz (circunferência de centro na origem e raio 2 ); • Para 33 22 =+⇒= yxz (circunferência de centro na origem e raio 3 ); • Para CyxCz =+⇒= 22 (circunferência de centro na origem e raio C ). Generalizando, podemos perceber que Cyx =+ 22 , com 0≥C , representa uma família de circunferências concêntricas. Graficamente: 02) xyz = , em 0=z , 1=z , 2=z e 3=z . SOLUÇÃO: • Para = = ⇒=⇒= 0 0 00 y x xyz (eixos coordenados); • Para x yxyz 1 11 =⇒=⇒= (hipérbole eqüilátera); • Para x yxyz 2 22 =⇒=⇒= (hipérbole eqüilátera); • Para x yxyz 3 33 =⇒=⇒= (hipérbole eqüilátera); y x 0=z 1=z 2=z 3=z ( )3>= CCz PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Portanto, para 0=z as curvas de nível são os próprios eixos coordenados e, para 0>z serão hipérboles eqüiláteras. Graficamente: 03) yxz 28 2 −−= , em 4,2,0,2,4,8,10 −−=z . SOLUÇÃO: • Para 1 2 281010 2 2 −−=⇒−−=⇒= x yyxz (parábola); • Para 2 2888 2 2 xyyxz −=⇒−−=⇒= (parábola); • Para 2 2 2844 2 2 +−=⇒−−=⇒= x yyxz (parábola); • Para 3 2 2822 2 2 +−=⇒−−=⇒= x yyxz (parábola); • Para 4 2 2800 2 2 +−=⇒−−=⇒= x yyxz (parábola); • Para 5 2 2822 2 2 +−=⇒−−=−⇒−= x yyxz (parábola); • Para 6 2 2844 2 2 +−=⇒−−=−⇒−= x yyxz (parábola); Temos, portanto, uma família de parábolas com vértices sobre o eixo y . y x 0=z 1=z 2=z 3=z FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Graficamente: y x 1− 0 2 3 4 5 6 4−=z 2−=z 0=z 2=z 4=z 8=z 10=z PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG CÁLCULO 2 EXERCÍCIOS - AULA 02 Representar as curvas de nível das superfícies dadas a seguir nas cotas 43,2,1 ez = . 01) 229 yxz −−= 02) 12 += xz 03) 2 y x z = 04) 22 4 yx z + = 05) xz = 06) 12423 =++ zyx 07) ( ) 221 yxz +−= FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 03 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.6 – DOMÍNIO: Dada uma função de n variáveis independentes da forma ( )nzyxfw ,,,, L= , chama-se de Domínio ( )fD desta função ao conjunto das n-uplas ordenadas ( )nzyx ,,,, L para as quais existe a variável dependente w . No caso específico de funções de duas variáveis da forma ( )yxfz ,= , o seu Domínio é a região do plano xy para a qual é definida a variável dependente z . Por outro lado, o Domínio de uma função de três variáveis da forma ( )zyxfw ,,= é um sólido ou uma superfície no espaço. EXEMPLOS: Obter o Domínio ( )fD das funções definidas a seguir e esboça-lo graficamente. 01) yxz −−= 1 SOLUÇÃO: Observamos que esta função é definida para quaisquer valores reais de x e y , uma vez que não há restrição nenhuma para a existência da variável dependente z . Portanto, o Domínio dessa função é o plano xy , ou seja, ( ) 2ℜ=fD . 02) 1− = y x z SOLUÇÃO: Neste caso, a condição de existência para a variável dependente z é que devemos ter: PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 101 ≠⇒≠− yy Portanto, o Domínio desta função é: Ou seja, o Domínio ( )fD é todo o plano xy , com exceção dos pontos situados sobre a reta 1=y . Graficamente: 03) 1−+= yxz SOLUÇÃO: Neste caso, devemos ter: xyyx −≥⇒≥−+ 101 . Assim: Graficamente: y x 0 1=y ( )fD y x 1 0 1 xy −= 1 ( )fD ( ) ( ){ }1/, 2 ≠ℜ∈= yyxfD ( ) ( ){ }xyyxfD −≥ℜ∈= 1/, 2 FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 04) ( )yxarcsenz += 2 SOLUÇÃO: Devemos ter: −≤⇒≤+ −−≥⇒−≥+ ⇒≤+≤− xyyx xyyx yx 2112 2112 121 . Portanto: Graficamente: 05) 221 yxz −−= SOLUÇÃO: Devemos ter: 101 2222 ≤+⇒≥−− yxyx . Assim: Graficamente: y x 0 ( )fD xy 21−= xy 21−−= y x ( )fD 1 1− 1− 1 0 ( ) ( ){ }121/, 2 ≤+≤−ℜ∈= yxyxfD ( ) ( ){ }1/, 222 ≤+ℜ∈= yxyxfD PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG CÁLCULO 2 EXERCÍCIOS - AULA 03 Obter o Domínio de cada função dada abaixo e representa-lo graficamente: 01) ( )yxz −= ln Resp: ( ) ( ){ }xyyxfD <ℜ∈= /, 2 02) + − = yx yx arz 2 cos Resp: ( ) ( ) ≥≥ℜ∈= 0 2 /, 2 xe x yyxfD 03) 22 11 yxz ++−= Resp: ( ) ( ){ }11/, 2 ≤≤−ℜ∈= xyxfD 04) xy xy z 2− = Resp: ( ) ( ){ }xyyxfD 2/, 2 ≠ℜ∈= 05) yxxyz −+−= 22 Resp: ( ) ( ){ }xyxyxfD 2/, 22 ≤≤ℜ∈= 06) 01 2 =+−+ zyx Resp: ( ) ( ){ }xyyxfD −≤ℜ∈= 1/, 2 FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 04 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.7 – LIMITES DE FUNÇÕES DE DUAS VARIÁVEIS: Seja a função de duas variáveis ( )yxfz ,= e consideremos um ponto ( ) 200 , ℜ∈yx . Dizemos que o limite de ( )yxfz ,= quando ( )yx, tende a ( )00 , yx é igual a L , e escrevemos ( ) Lyxf yy xx = → → ,lim 0 0 se, para um número infinitesimal 0>ε , existir em correspondência um número infinitesimal 0>γ , sendo ( )εγγ = , tais que: ( ) ε<− Lyxf , , sempre que <− <− γ γ 0 0 yyxx . OBSERVAÇÕES: O1: Aplicam-se as mesmas propriedades estudadas para limites de funções de uma variável. O2: O ( )yxf yy xx ,lim 0 0 → → pode ser calculado usando-se Limites Iterados, isto é, fazendo: • ( ) ( ) 1,, limlimlim 00 0 0 Lyxfyxf yyxx yy xx = = →→ → → ; • ( ) ( ) 2,, limlimlim 00 0 0 Lyxfyxf xxyy yy xx = = →→ → → . Concluímos que, se 21 LL ≠ , então não existe o ( )yxf yy xx ,lim 0 0 → → . O3: Como ( )yxfz ,= representa uma superfície no espaço, então ( )yx, pode tender a ( )00 , yx por diversas direções (ou trajetórias) diferentes. Para que exista o ( )yxf yy xx ,lim 0 0 → → é necessário que existam e que sejam iguais os limites em todas as direções. PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG O4: Esses limites podem também ser indeterminados como os limites que estudamos para funções de uma variável. Nesses casos, devemos proceder da mesma maneira que fizemos com aquelas funções, isto é, eliminamos a indeterminação através da fatoração, da aplicação de conjugados ou de limites fundamentais. EXEMPLOS: 01) Usando a definição, prove que ( ) 832lim 2 1 =+ → → yx y x . SOLUÇÃO: Devemos mostrar que, para um número infinitesimal 0>ε existe um número também infinitesimal 0>γ , sendo ( )εγγ = , para os quais: ε<−+ 832 yx , sempre que +<<−⇒<− +<<−⇒<− )(222 )(111 Byy Axx γγγ γγγ Multiplicando-se )(A por 2 e )(B por 3 , tem-se: )(22222 Cx γγ +<<− )(36336 Dy γγ +<<− Adicionando-se termo a termo )()( DC + , resulta: γγ 583258 +<+<− yx Subtraindo-se 8 em todos os termos dessa desigualdade, encontramos: γγ 58325 <−+<− yx ou γ5832 <−+ yx Tomando-se 5 5 ε γεγ =⇒= (existe). Portanto, por definição, podemos afirmar que ( ) 832lim 2 1 =+ → → yx y x . FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 02) Usando Limites Iterados, verifique a existência do limite: yx yx y x 2 5 lim 0 0 − + → → . SOLUÇÃO: Temos: • 111 2 5 2 5 1 0000 0 0 limlimlimlimlim =⇒=== − + = − + →→→→ → → L x x yx yx yx yx xxyx y x • 2 5 2 5 2 5 2 5 2 5 2 5 2 0000 0 0 limlimlimlimlim −=⇒−= −= − = − + = − + →→→→ → → L y y yx yx yx yx yyxy y x Como 21 LL ≠ , então yx yx y x 2 5 lim 0 0 − + ∃/ → → . 03) Calcular 22 22 0 0 lim yx yx y x + − → → , observando as trajetórias: a) mxy = b) 2pxy = c) 2byx = SOLUÇÃO: a) Fazendo mxy = no limite, teremos: ( ) ( ) 2 2 2 2 0 22 22 0 222 222 0 22 22 0 0 1 1 1 1 1 1 limlimlimlim m m m m mx mx xmx xmx yx yx xxx y x + − = + − = + − = + − = + − →→→ → → . b) Fazendo 2pxy = no limite, teremos: ( ) ( ) 11 1 1 1 22 22 0 222 222 0 422 422 0 22 22 0 0 limlimlimlim =+ − = + − = + − = + − →→→ → → xp xp xpx xpx xpx xpx yx yx xxx y x . PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG c) Fazendo 2byx = no limite, teremos: ( ) ( ) 11 1 1 1 22 22 0 222 222 0 242 242 0 22 22 0 0 limlimlimlim −=+ − = + − = + − = + − →→→ → → yb yb yby yby yyb yyb yx yx yyy y x . Pelos resultados obtidos, concluímos que a função dada também não tem limite no ponto. 04) Calcular 22 4222 223 1 2 lim −−+ +−−−+ = → → yxxy xxxyyxx L y x . SOLUÇÃO: Se substituirmos o ponto no limite, veremos que ele tem uma indeterminação da forma 0 0 . Portanto, vamos tentar eliminar esta indeterminação através da fatoração. Assim, podemos fazer: ( ) ( ) ( ) ( ) ( )22 22222 1 2 lim −+− −−−+− = → → xxy xxxyxx L y x . ( )( ) ( )( )12 22 2 1 2 lim +− −+− = → → yx xyxx L y x . Simplificando, obtemos: ⇒ + −+ = → → 1 22 1 2 lim y xyx L y x 05) Calcular yx yx L y x −− −+ = − + → → 1 1 lim 1 0 . SOLUÇÃO: Se substituirmos o ponto no limite, vamos verificar que, novamente, ele possui uma indeterminação da forma 0 0 . 2=L FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Neste caso, como o limite envolve radicais, vamos multiplicar e dividir pelo conjugado do denominador, ou seja, yx −+ 1 . Assim: ( )( ) 1 11 1 1 . 1 1 limlim 1 0 1 0 −+ −+−+ = −+ −+ −− −+ = − + − + → → → → yx yxyx yx yx yx yx L y x y x . Simplificando, obtemos: ( ) ⇒−+= − + → → yxL y x 1lim 1 0 06) Calcular xxy senxy L y x 2 . lim 1 0 + = → → . SOLUÇÃO: Vemos que este limite também é indeterminado da forma 0 0 . Vamos, então, tomar: ( )2. . lim 1 0 + = → → yx senxy L y x . Separando em dois limites, teremos: ⇒ + = →→ 2 .limlim 10 y y x senx L yx 07) Calcular ( ) x xy y x xL + → → += 1 2 0 1lim . SOLUÇÃO: Neste caso, temos uma indeterminação da forma ∞1 . Como se trata de um limite que envolve uma função exponencial, vamos transforma-lo de modo a obter o Limite Fundamental Exponencial. Assim, podemos fazer: 0=L 3 1 =L PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG ( ) ( ) ( )y y x x y x y x y x xxxL ++=+= → → → → + → → 1.11 limlimlim 2 0 1 2 0 1 2 0 . Calculando, obtemos: ⇒= 1.eL 1.8 – CONTINUIDADE: Dizemos que uma função definida por ( )yxfz ,= é Contínua num ponto ( )00 , yxP quando forem verificadas, simultaneamente, as seguintes condições: a) exista ( )00 , yxf , isto é, a função possui valor numérico no ponto ( )00 , yxP ; b) exista e seja finito o ( )yxf yy xx ,lim 0 0 → → ; c) ( ) ( )00 ,,lim 0 0 yxfyxf yy xx = → → . Se pelo menos uma dessas condições não for satisfeita, a função será Descontínua no ponto. Dizemos ainda que a função ( )yxfz ,= é Contínua numa região 2ℜ⊂R se ela for contínua em todos os pontos dessa região. EXEMPLOS: 01) Verifique a continuidade da função ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) = ≠ + − = 0,0,,0 0,0,, 2 , yxse yxse yx yx yxf . SOLUÇÃO: Temos: a) ( ) 00,0 =f , portanto existe valor numérico no ponto. b) Para o cálculo do limite, vamos usar Limites Iterados: • ( ) 12, limlimlim 00 0 0 = + − = →→ → → yx yx yxf yx y x eL = FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG • ( ) 22, limlimlim 00 0 0 −= + − = →→ → → yx yx yxf xy y x Como os limites iterados são diferentes, então não existe o limite no ponto. Portanto, a função é Descontínua nesse ponto. 02) Verificar a Continuidade da função ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) = ≠+− = 1,1,, 1,1,,1 , yxsek yxseyx yxf no ponto ( )1,1 . SOLUÇÃO: Temos: a) ( ) kf =1,1 , ou seja, a função possui valor numérico no ponto. b) ( ) ( ) 11, limlim 1 1 1 1 =+−= → → → → yxyxf y x y x . Portanto, podemos concluir que: • Se 1=k , então a função é Contínua no ponto. • Se 1≠k , então a função é Descontínua no ponto. PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG CÁLCULO 2 EXERCÍCIOS - AULA 04 Mostre que: 01) 0 623 1241243 22 3 2 lim = +−− −++−− → → yxxy yxxyxyx y x 02) 2 1 44 22 lim 1 4 = −+− +−− → → yyxx xyxy y x 03) 6 333 lim 0 0 = + −+ → → xxy x y x 04) 3 2 1 13 1 1 lim = − − → → xy xy y x 05) 1 1 lim 0 0 = − → → xy e xy y x 06) 2 1 22 2 1 1 lim = − − → → yx xyx y x 07) 1 22 23 2 2 lim = − − → → yx yxx y x FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 05 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.9 – DERIVADAS PARCIAIS:1.9.1 – INCREMENTOS: Seja ( )yxfz ,= uma função contínua numa região R e seja ( ) Ryx ∈, . Neste caso: • se x sofre um acréscimo x∆ e y permanece constante, então z sofre um Incremento Parcial zx∆ dado por: ( ) ( )yxfyxxfzx ,, −∆+=∆ . • se y sofre um acréscimo y∆ e x permanece constante, então z sofre um Incremento Parcial zy∆ dado por: ( ) ( )yxfyyxfzy ,, −∆+=∆ . • se x sofre um acréscimo x∆ e y sofre um acréscimo y∆ ,simultaneamente, então z sofre um Incremento Total z∆ dado por: ( ) ( )yxfyyxxfz ,, −∆+∆+=∆ . OBSERVAÇÃO: Em geral, o Incremento Total z∆ é diferente da soma dos Incrementos Parciais zx∆ e zy∆ . Para ilustrar este fato, vamos tomar como exemplo o problema de se calcular os Incrementos Parciais e o Incremento Total na área de um retângulo de dimensões variáveis x e y . Chamando de z a área desse retângulo, temos yxz .= . Calculando então os Incrementos, teremos: y∆ y x x∆ zx∆ zy∆ PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG • ( ) xyzyxxyyxzyxyxxz xxx ∆=∆⇒−∆+=∆⇒−∆+=∆ ...... ; • ( ) yxzyxyxyxzyxyyxz yyy ∆=∆⇒−∆+=∆⇒−∆+=∆ ...... ; • ( )( ) yxxyyxxyxyyxxz ∆∆+∆+∆=∆⇒−∆+∆+=∆ ..... . EXEMPLOS: Achar os Incrementos Parciais e o Incremento Total das funções definidas a seguir: 01) yxz 32 += SOLUÇÃO: ( ) ( )yxyxxzx 323.2 +−+∆+=∆ Calculando: ( ) ( )yxyyxzy 32.32 +−∆++=∆ Calculando: ( ) ( ) ( )yxyyxxz 32.3.2 +−∆++∆+=∆ Calculando: 02) yxz 2= SOLUÇÃO: ( ) yxyxxzx 2 2 . −∆+=∆ Calculando: xzx ∆=∆ .2 yzy ∆=∆ .3 yxz ∆+∆=∆ .3.2 2 ..2 xyxxyzx ∆+∆=∆ FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG ( ) yxyyxzy .. 22 −∆+=∆ Calculando: ( ) ( ) yxyyxxz .. 22 −∆+∆+=∆ Calculando: 1.9.2 – DERIVADAS PARCIAIS: Consideremos inicialmente uma função de duas variáveis da forma ( )yxfz ,= . As suas Derivadas Parciais em relação às variáveis independentes x e y são definidas, respectivamente, por: ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ∆ −∆+ = ∆ ∆ = ∂ ∂ ∆ −∆+ = ∆ ∆ = ∂ ∂ →∆→∆ →∆→∆ y yxfyyxf y z y yxf x yxfyxxf x z x yxf y y y x x x ,,, ,,, limlim limlim 00 00 . Observamos que estas definições são as mesmas que fizemos para funções de uma variável da forma ( )xfy = , e que o nome “Derivadas Parciais” se deve ao fato de que estas derivadas são calculadas usando-se os Incrementos Parciais. As notações usuais para as derivadas parciais de uma função ( )yxfz ,= são: • ( ) ( ) ( ) ( )yxDouyxDyxfyxf x z x f xx ,,,,,,,, 11∂ ∂ ∂ ∂ ; • ( ) ( ) ( ) ( )yxDouyxDyxfyxf y z y f yy ,,,,,,,, 22∂ ∂ ∂ ∂ . Por razões de comodidade, faremos uso apenas das três notações iniciais. yxzy ∆=∆ . 2 22 ...2.2. xyyxxxxyyxz ∆+∆∆+∆+∆=∆ PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Podemos generalizar a definição da Derivada Parcial de uma função f , de n variáveis independentes nk xxxxx ,,,,,, 321 LL , com relação a uma determinada variável kx , escrevendo: OBSERVAÇÃO: Para se obter a derivada parcial de uma função de várias variáveis com relação a uma delas, basta aplicar as mesmas regras estudadas para funções de uma variável, derivando com relação à variável desejada e considerando as demais como se fossem constantes. EXEMPLO: Usando a definição, encontre x z ∂ ∂ e y z ∂ ∂ se 22 32 xyxz += . SOLUÇÃO: Sabemos que: ( ) ( ) x yxfyxxf x z x ∆ −∆+ = ∂ ∂ →∆ ,, lim 0 Aplicando esta definição na função dada, obtemos: ( ) ( ) ( ) x xyxxxyxx x z x ∆ +−∆++∆+ = ∂ ∂ →∆ 2222 0 32.3.2 lim . x xyxxyxyxxxx x z x ∆ −−∆++∆+∆+ = ∂ ∂ →∆ 222222 0 3233242 lim . ( ) x yxxx x z x ∆ +∆+∆ = ∂ ∂ →∆ 2 0 324. lim . ( ) 22 0 34324lim yx x z yxx x z x += ∂ ∂ ⇒+∆+= ∂ ∂ →∆ . ( ) ( ) k nnkk xk x xxxfxxxxxf x f k ∆ −∆+ = ∂ ∂ →∆ ,,,,,,,, 2121 0 lim LLL FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Da mesma forma, sabemos que ( ) ( ) y yxfyyxf y z y ∆ −∆+ = ∂ ∂ →∆ ,, lim 0 . Substituindo a função dada, teremos: ( ) ( ) y xyxyyxx y z y ∆ +−∆++ = ∂ ∂ →∆ 2222 0 32.32 lim . y xyxyxyxyxyx y z y ∆ −−∆+∆++ = ∂ ∂ →∆ 22222 0 323632 lim . ( ) y yxxyy y z y ∆ ∆+∆ = ∂ ∂ →∆ 36. lim 0 . ( ) xy y z yxxy y z y 636lim 0 = ∂ ∂ ⇒∆+= ∂ ∂ →∆ . Podemos obter estas derivadas diretamente, sem precisar fazer uso da definição, derivando com relação a uma das variáveis e supondo a outra como constante. Assim, derivando diretamente com relação à variável x , temos: 234 yx x z += ∂ ∂ . Da mesma forma, se derivarmos com relação à variável y , obtemos: xy y z 6= ∂ ∂ . Na próxima aula mostraremos aplicações que envolvem derivadas parciais. PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 06 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS Na aula anterior definimos as Derivadas Parciais para funções de várias variáveis e vimos que não é necessário aplicar a definição para obter essas derivadas. Basta aplicarmos as mesmas regras de derivação conhecidas para funções de uma variável, derivando com relação a uma das variáveis e supondo as outras como constantes. Para sedimentar esse conceito, vamos fazer esta aula apenas com aplicações sobre Derivadas Parciais. 01) Calcule x z ∂ ∂ e y z ∂ ∂ se ( ) ∫ + = 32 3 2 . yxsen t dtez . SOLUÇÃO: Podemos observar que a integral dada na variável t – e que não tem solução analítica pelos métodos convencionais – resulta numa função desta variável t , entre os limites de integração fornecidos. Ao substituir estes limites de integração na Primitiva da integral, vamos obter uma função de duas variáveis x e y . O que ocorre, na verdade, com este problema é que temos uma Função Composta de duas variáveis. Neste caso, é conveniente tomar: ∫= u t dtez 2 . 3 e ( )32 yxsenu += . Empregando a Regra da Cadeia, que estudamos em Cálculo 1 para funções de uma variável, podemos escrever: ( ) ( ) ( )3233 .cos.2cos.2.. 3232 yxsenu eyxx x z yxxe x z x u du dz x z ++= ∂ ∂ ⇒+= ∂ ∂ ⇒ ∂ ∂ = ∂ ∂ . ( ) ( ) ( )3233 .cos.3cos.3.. 322322 yxsenu eyxy y z yxye y z y u du dz y z ++= ∂ ∂ ⇒+= ∂ ∂ ⇒ ∂ ∂ = ∂ ∂ . FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 02) Sendo 22 −+= ∂ ∂ yx x z e ( ) 34,1 2 −+= yyyz , achar ( )yxfz ,= . SOLUÇÃO: Como o problema forneceu a derivada parcial com relação à variável x e queremos obter a função ( )yxfz ,= que deu origem a esta derivada, basta integrarmos x z ∂ ∂ com relação a x . Assim: ( ) ( ) ( )∫ ∫ −+=⇒∂ ∂ = dxyxyxzdx x z yxz .22,., . Integrando, obtemos: ( ) ( )yxxyxyxz φ+−+= 2, 2 . (1) Observe que a integral é indefinida, portanto na sua solução devemos acrescentar a constante arbitrária ou constante de integração. Se estivéssemos resolvendo a integral para função de uma variável, chamaríamos esta constante arbitrária de C , com ℜ∈C . Entretanto, como integramos uma função de duas variáveis x e y com relação a x , então o mais conveniente é fazer como fizemos, chamando a constante de integração de ( )yφ , uma vez que ( )[ ] 0=y dx d φ . O mesmo aconteceria se estivéssemos integrando com relação à variável y . Neste caso, seria conveniente chamar a constante de integração de ( )xφ . Por outro lado, a condição ( ) 34,1 2 −+= yyyz foi dada exatamente para que possamos obter a função ( )yφ . Fazendo, então, 1=x na equação (1), obtemos: ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( )yyyzyyyzyyyz φφφ +−=⇒+−+=⇒+−+= 1,121,11.2.11,1 2 . Comparando: ( ) ( ) 23134 22 −+=⇒+−=−+ yyyyyyy φφ . Finalmente, concluímosque a função procurada é: 232 22 −++−+= yyxxyxz PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 03) Encontre z w z y w y x w x ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ ... , sabendo que y x ez x z y z y senxw .ln.. 222 + + = . SOLUÇÃO: Vamos obter separadamente cada uma das parcelas: y x e y z x z x z y z y senx x w . 1 ...2 2 2 2 + − + = ∂ ∂ . Simplificando: y x e y z x y z y senx x w ..2 22 +− = ∂ ∂ . Multiplicando por x , encontramos: y x e y xz y z y senx x w x ..2. 2 22 +− = ∂ ∂ . y x e y x z x z y z y z x y w ..ln.2cos. 1 . 2 22 − + + = ∂ ∂ . Simplificando: y x e y xz x z y z y z x y w .ln.2cos. 2 22 − + = ∂ ∂ . Multiplicando por y , encontramos: y x e y xz x z y z y z yx y w y .ln.2cos.. 2 2 2 − + = ∂ ∂ . y x ez x z xy z y z y x z w .2 1 .cos.. 2 2 2 ++ −= ∂ ∂ . Simplificando: y x ez z y z y z yx z w .2cos. 2 2 2 ++ −= ∂ ∂ . Multiplicando por z , encontramos: y x ezy z y z yx z w z .2cos.. 22 2 ++ −= ∂ ∂ . Efetuando a soma desses resultados, obtemos: + + = ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ y x ez x z y z y senx z w z y w y x w x .ln...2... 222 . Como a expressão entre parênteses é a própria função dada, concluímos que: FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG w z w z y w y x w x 2... = ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ . 04) Calcule os valores de Ζ∈n para que a equação ( )1cos2. 2 −= θnrV satisfaça a seguinte igualdade: 0.. 1 . 2 = ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ θ θ θθ V sen senr V r r . SOLUÇÃO: Temos: ( )1cos3.. 21 −= ∂ ∂ − θnrn r V . ( )1cos3... 212 −= ∂ ∂ + θnrn r V r . ( ) ( )1cos3.1.. 22 −+= ∂ ∂ ∂ ∂ θnrnn r V r r . Temos ainda: ( ) θθθθ θ cos..6.cos6. senrsenr V nn −=−= ∂ ∂ . θθ θ θ cos..6. 2senr V sen n−= ∂ ∂ . ( )θθθ θ θ θ 32 cos.2.6. sensenr V sen n −−= ∂ ∂ ∂ ∂ . ( )θθ θ θ θθ 22 cos2.6.. 1 senr V sen sen n −−= ∂ ∂ ∂ ∂ . ( )θθ θ θ θθ 22 cos1cos2.6.. 1 +−−= ∂ ∂ ∂ ∂ nr V sen sen . ( )1cos3.6..1 2 −−= ∂ ∂ ∂ ∂ θ θ θ θθ nr V sen sen . Substituindo estes resultados na igualdade, obtemos: ( ) ( ) ( ) 01cos3.61cos3..1. 22 =−−−+ θθ nn rrnn . Fatorando: ( )( ) 06.1cos3.. 22 =−+− nnr n θ . Portanto, devemos ter: −= = ⇒=−+ 3 2 06 2 n n nn . PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 05) Sabendo que 22 vuz += , yxuv += , xyvu =− e que ( ) ∂ ∂ − ∂ ∂ = y z x z xy yxg . 2 1 , , encontre a função ( )yxg , . SOLUÇÃO: Temos: ( ) ( ) ( ) =− += += 3 2 1 22 xyvu yxuv vuz . Elevando ( )3 ao quadrado: ( ) ( ) 222222 2 yxvuvuxyvu =+−⇒=− . Substituindo nesta expressão as equações ( )1 e ( )2 , encontramos: ( ) yxyxzyxyxz 222 2222 ++=⇒=+− . Calculando as derivadas parciais, obtém-se: 22 2 += ∂ ∂ xy x z e 22 2 += ∂ ∂ yx y z . Substituindo na equação que define a função ( )yxg , , obtemos: ( ) ( ) ( ) xyyxgyxxy xy yxg −=⇒−−+= ,2222. 2 1 , 22 . 06) A equação de estado de um gás ideal é TkVp .. = , onde k é uma constante e p , V e T são, respectivamente, a pressão, o volume e a temperatura do gás. Nestas condições, prove que: 1.. −= ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ p T T V V p . SOLUÇÃO: Como o problema não especifica qual das três variáveis p , V ou T é a variável dependente, podemos escrever qualquer uma delas como função das outras, ou seja: FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG = ∂ ∂ ⇒= = ∂ ∂ ⇒= −= ∂ ∂ ⇒= ⇒= k V p T k Vp T p k T V p kT V V kT V p V kT p TkVp . .. 2 . Portanto: 1.... 2 −=−=−=−= ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ kT kT pV kT k V p k V kT p T T V V p . 07) Achar x z ∂ ∂ e y z ∂ ∂ para a funções definidas por: a) yx yx ee e z + = + b) + = x y y x senz ln c) yxsenyxxyz 34.cos. −+−= SOLUÇÃO: a) ( ) ( ) ( )2 2 2 .. yx yx yx xyxyxyx ee e x z ee eeeee x z + = ∂ ∂ ⇒ + −+ = ∂ ∂ +++ ( ) ( ) ( )2 2 2 .. yx yx yx yyxyxyx ee e y z ee eeeee y z + = ∂ ∂ ⇒ + −+ = ∂ ∂ +++ b) xy x yx z x y x y y x yx z 1 cos. 1 cos. 1 2 − = ∂ ∂ ⇒ − + = ∂ ∂ . yy x y x y z x y x y x y x y z 1 cos. 1 cos. 22 + − = ∂ ∂ ⇒+ − = ∂ ∂ c) 4. +−−= ∂ ∂ senysenxy x z 3cos.cos −−= ∂ ∂ yxx y z PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 08) Sabendo que ( ) y z x x z yyxg ∂ ∂ − ∂ ∂ = .., e que ( )22 yxfxyz ++= , calcule ( )4,1g . SOLUÇÃO: Como a função f é desconhecida, vamos fazer 22 yxu += . Desta forma, podemos escrever: ( )ufxyz += . Assim, as derivadas parciais tornam-se: du df xy x z x u du df y x z .2. += ∂ ∂ ⇒ ∂ ∂ += ∂ ∂ . du df yx y z y u du df x y z .2. += ∂ ∂ ⇒ ∂ ∂ += ∂ ∂ . Portanto: ( ) du df xyx du df xyyyxg .2.2, 22 −−+= . ( ) 22, xyyxg −= . Assim: ( ) ( ) 154,1144,1 22 =⇒−= gg 09) Sabendo que ( )yxfz ,= , 23322 xyyxyx y z +−+= ∂ ∂ e ( ) 4 7 3 1, += x xf , calcule ( )2,2f . SOLUÇÃO: Temos: ( )∫ ∫ +−+=⇒∂ ∂ = dyxyyxyxzdy y z z .2. 2332 . ( ) ( )xxyyyxyxyxfz φ++−+== 34 , 34 322 . Como ( ) 4 7 3 1, += x xf , então: ( ) 4 7 334 132 +=++−+ x x x xx φ . Assim, concluímos que ( ) 322 xxx −−=φ . Logo, a função procurada é: ( ) 32 34 322 2 34 , xx xyy yxyxyxf −−++−+= . Calculando o valor desta função no ponto ( )2,2 , obtemos: ( ) 3 70 2,2 =f . FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG CÁLCULO 2 EXERCÍCIOS - AULA 06 01) Calcule z w z y w y x w x ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ ... se x z z y y x eeew ++= Resp: 0 02) Uma função u é definida por ( ) + = xy yx xyyxu ln., . Determinar ( )yxg , , sabendo que ( ) y u y x u xyxgu ∂ ∂ − ∂ ∂ = ..,. 22 . Resp: ( ) yxyxg −=, 03) Sendo ( ) 22., yxexyxf += , mostre que 22 ... yx ey y f x x f y += ∂ ∂ − ∂ ∂ . 04) Sendo ( )22ln yxxz ++= , mostre que 1.. = ∂ ∂ + ∂ ∂ y z y x z x . 05) Calcule ℜ∈n , de modo que a função y x n eyz 4 2 . − = satisfaça a equação ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂ ∂ x z x xxy z .. 1 2 2 . Resp: 2 3 −=n 06) Achar ( )yxfz ,= se: a) xe yx y y z y ++ + = ∂ ∂ 22 2 e ( ) 1ln20, ++= xexxz Resp: ( ) xyeeyxz xy ++++= 22ln b) yxy eex y z += ∂ ∂ . e ( ) 20, += xexz Resp: xyxy eeez ++= c) xey xx z xy 2. 1 ++= ∂ ∂ e ( ) yeyyz y 2ln,1 ++= Resp: ( ) 12ln 2 −+++= yexxyz xy d) xyxy eyeey x z .22.5 −+= ∂ ∂ e ( ) yyz += 4,0 Resp: 13.2.25 −+−+= yeyexez xyxy 07) Verificar que: a) Se + = x y y x senz ln , então 0.. = ∂ ∂ + ∂ ∂ y z y x z x ; b) Se yx yx z + + = 22 , então z y z y x z x 2 3 .. = ∂ ∂ + ∂ ∂ para xy −> ; PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG c) Se ( )22ln yxxz ++= , então 1.. = ∂ ∂ + ∂ ∂ y z y x z x ; d) Se xzzyyxw 222 ++= , então ( )2zyx z w y w x w ++= ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ ; e) Se += x y arctgyxz .22 , então z y z y x z x = ∂ ∂ + ∂ ∂ .. . 08) Achar y z x z ∂ ∂ + ∂ ∂ se ∫ + −= 22 2 1 . yx t dtez. Resp: ( ) ( )yxe y z x z yx += ∂ ∂ + ∂ ∂ +− ..2 222 FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 07 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.10 – DERIVADAS PARCIAIS NO PONTO: Seja f uma função de duas variáveis definida por ( )yxfz ,= e seja ( )00 , yxP um ponto pertencente ao Domínio desta função. Então as Derivadas Parciais da função neste ponto são definidas por: • • Podemos indicar as derivadas parciais de ( )yxfz ,= no ponto ( )00 , yxP pelas notações: • ( ) ( ) ( ) ( )00100 ,, ,;,;:;; 0000 yxfyxf x z x z x f x f x yxPyxP ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ • ( ) ( ) ( ) ( )00200 ,, ,;,;:;; 0000 yxfyxf y z y z y f y f y yxPyxP ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ EXEMPLOS: 01) Usando a definição, calcule ( )4,3xf e ( )4,3yf se ( ) 22 2, yxyxf −= . SOLUÇÃO: ( ) ( ) ( ) ( ) 3 9 3 2332 3 4,34, 4,3 2 3 2 33 limlimlim − − = − −−− = − − = →→→ x x x x x fxf f xxx x . ( ) ( ) ( ) 0 000 00 ,, , lim 0 xx yxfyxf yxf xx x − − = → ( ) ( ) ( ) 0 000 00 ,, , lim 0 yy yxfyxf yxf xx y − − = → PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG ( ) ( )( ) ( ) ⇒+= − −+ = →→ 3 3 33 4,3 limlim 33 x x xx f xx x ( ) ( ) ( ) ( ) 4 232 4 2329 4 4,3,3 4,3 2 4 2 44 limlimlim − − = − −−− = − − = →→→ y y y y y fyf f yyy y . ( ) ( )( ) ( ) ( ) ⇒+−= −− −+ = →→ y y yy f yy y 4.2 4 4.4.2 4,3 limlim 44 02) Calcule ( )1,2xf e ( )2,3yf se ( ) 3 32 , x yx yxf − = . SOLUÇÃO: Queremos calcular o valor numérico das derivadas parciais da função no ponto dado. Para isto não é necessário usar a definição. Basta obter as expressões das derivadas parciais e substituir as coordenadas do ponto. Temos: ( ) ( ) ( ) ( ) 4 32 6 3244 23 3223 3 , 332.3.2 , x yx yxf x yxxx x yxxxx yxf xx +− =⇒ +− = −− = . No ponto dado: ( ) ⇒ +− = 4 32 2 1.32 1,2xf ( ) ( ) ( ) 3 2 23 3232 3.0.3 , x y x yxxy yxf y − = −−− = . No ponto dado: ( ) ⇒ − = 3 2 3 2.3 2,3yf 1.11 – INTERPRETAÇÃO GEOMÉTRICA DA DERIVADA NO PONTO: Consideremos uma função de duas variáveis definida pela lei ( )yxfz ,= , cujo gráfico é uma superfície no espaço tridimensional, e seja ( )000 ,, zyxP um ponto sobre esta superfície. ( ) 64,3 =xf ( ) 164,3 −=yf ( ) 16 1 1,2 −=xf ( ) 9 4 2,3 −=yf FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Vamos admitir, ainda, dois planos passando por 0x e 0y e paralelos, respectivamente, aos planos yz e xz , conforme a figura abaixo: Da figura acima, podemos observar que: • para um ponto que se move sobre a curva APB tem-se ( )0, yxfz = , isto é, z é função apenas da variável x ; • para um ponto que se move sobre a curva CPD tem-se ( )yxfz ,0= , isto é, z é função apenas da variável y . Traçando as retas tangentes a estas curvas pelo ponto ( )00 , yxP , podemos dar uma interpretação geométrica para as derivadas parciais neste ponto, como fizemos em Cálculo 1. Isto é, podemos dizer que as derivadas parciais da função ( )yxfz ,= no ponto ( )00 , yxP são numericamente iguais aos coeficientes angulares destas retas. Assim: y z x β α 0y 0x C P D A B ( ) P x x z yxftg ∂ ∂ == 00 ,α ( ) P y y z yxftg ∂ ∂ == 00 ,β PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG EXEMPLOS: 01) Achar a equação da reta tangente à curva de interseção do plano 1=x com a superfície ( )ysenez x 3. 2−= pelo ponto ( )0,0,1P . SOLUÇÃO: A equação da reta é do tipo: ( )00 . yy y z zz P − ∂ ∂ =− , com 00 =z e 00 =y . Temos: ( ) ( ) ey z e y z ye y z PP x 30cos..33cos..3 22 1 = ∂ ∂ ⇒= ∂ ∂ ⇒= ∂ ∂ −− . Então, a reta tangente será: ( ) ⇒−=− 0. 3 0 y e z 02) Achar a equação da reta tangente à curva de interseção entre a superfície x y y x eez −= e o plano 2=y pelo ponto ( )0,2,2P . SOLUÇÃO: Como y é constante, então a equação da reta procurada é do tipo: ( )00 . xx x z zz P − ∂ ∂ =− , com 00 =z e 20 =x . Temos: e x z ee x z e x y e yx z PP x y y x = ∂ ∂ ⇒+= ∂ ∂ ⇒+= ∂ ∂ 2 1 2 1 . 1 2 . Então, a reta tangente será: ( ) ⇒−=− 2.0 xez y e z 3 = ( )2. −= xez FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG CÁLCULO 2 EXERCÍCIOS - AULA 07 01) Dada a função 2423322 xyyzzxyzyxw −+−= , calcule o valor de z w y w x w ∂ ∂ − ∂ ∂ + ∂ ∂ no ponto ( )1,2,1 −P Resp: 59− 02) Aplicando a definição, encontre as derivadas parciais x z ∂ ∂ e y z ∂ ∂ da função definida por yx yx z − + = no ponto ( )3,2,1 −P . Resp: 4−= ∂ ∂ Px z e 2= ∂ ∂ P y z 03) Achar a equação da reta tangente à curva de interseção da superfície 2226 yxz −−= com o plano 3=y no ponto ( )1,3,4P . Resp: 174 +−= xz 04) Encontrar a equação da reta tangente à curva de interseção da superfície 224 yxz −−= com o plano 1=x no ponto ( )2,1,1P . Resp: ( )yz −= 3. 2 2 PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 08 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.12 – DIFERENCIAL TOTAL: Do estudo de funções de uma variável, vimos que, se ( )xfy = então definimos: ( ) x y xf x ∆ ∆ =′ →∆ lim 0 . Vimos que, a partir dessa definição, escrevemos: ( ) ε±′= ∆ ∆ xf x y , onde 0→ε , ou ( ) xxxfy ∆±∆′=∆ .. ε . À parte principal do Incremento y∆ demos o nome de Diferencial e escrevemos: ( )dxxfdy .′= . Considerando, agora, uma função de duas variáveis da forma ( )yxfz ,= , podemos escrever: ( ) ( ) yxyyxfxyxfz yx ∆±∆±∆+∆=∆ ...,., 21 εε , em que 01 →ε e 02 →ε . Tal como aconteceu com funções de uma variável, vamos chamar a parte principal do Incremento Total z∆ de Diferencial Total e indicar por dz . Assim: ou Podemos estender este raciocínio para funções de três ou mais variáveis, ou seja, se, por exemplo, tivermos ( )zyxfw ,,= , escrevemos: OBSERVAÇÃO: Uma das aplicações mais importantes da Diferencial Total dz é o seu uso como aproximação do Incremento Total z∆ . ( ) ( )dyyxfdxyxfdz yx .,., += dyy z dx x z dz .. ∂ ∂ + ∂ ∂ = dz z w dy y w dx x w dw ... ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ = FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG EXEMPLOS: 01) Encontre dw , sabendo que 232 23 xyzzxxyw +−= . SOLUÇÃO: Sabemos que dz z w dy y w dx x w dw ... ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ = . Temos: +−= ∂ ∂ += ∂ ∂ +−= ∂ ∂ xyzx z w xzxy y w yzzxy x w 43 22 29 3 2 222 . Portanto: 02) Um dos lados de um retângulo mede cma 10= e o outro, cmb 24= . Como irá variar a diagonal l desse retângulo se o lado a aumenta mm4 e o lado b diminui mm1 ? Achar o comprimento aproximado de variação de l e compará-lo com o exato. SOLUÇÃO: Temos −=−=∆ ==∆ cmmmb cmmma 1,01 4,04 e pede-se = =∆ ? ? l l d . ( ) ( ) ( )dzxyzxdyxzxydxyzzxydw 432229 32222 +−++++−= a∆ 10=a 24=b b∆ l PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG A variação exata no comprimento da diagonal será o Acréscimo l∆ . Como ( ) 22, babaf +==l , temos, por definição: ( ) ( )bafbbaaf ,, −∆+∆+=∆l . ( ) ( ) 2222 babbaa +−∆++∆+=∆l . Substituindo os valoresdados, obtemos: ( ) ( ) 26065,2624101,0244,010 2222 −=+−−++=∆l . Portanto: Esta variação no comprimento da diagonal pode ser calculada com aproximação muito boa usando Diferencial Total, ou seja, tomando ll ∆≅d , com ada ∆= e bdb ∆= . Temos: db b da a d .. ∂ ∂ + ∂ ∂ = ll l . db ba b da ba a d .. 2222 + + + =l . Substituindo os valores conhecidos: dbdad . 2410 24 . 2410 10 2222 + + + =l . ( ) ⇒−+= 1,0. 26 24 4,0. 26 10 ld 03) A carga de rompimento w de uma viga em balanço é dada pela fórmula 2.. bhw λ=l , onde b é a largura, l é o comprimento, h é a profundidade e λ é uma constante, que depende do material com que a viga é fabricada. Se o comprimento for aumentado de 1% e a largura for aumentada de 5%, de quanto deverá ser alterada a profundidade para manter inalterada a carga de ruptura? SOLUÇÃO: Vamos resolver este problema usando a Diferencial Total. cm065,0=∆l cmd 061,0=l FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Como, segundo o enunciado, as variações no comprimento e na largura são relativas, ou seja, foram dadas em porcentagem, vamos obter também a variação relativa na profundidade. Assim, podemos dizer que temos %1= l ld e %5= b db , e queremos obter h dh para 0= w dw . Sabemos que: l 2 .bh w λ = e que l l d w dh h w db b w dw ... ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ = . Assim: l lll d bh dh bh db h dw . . . .2 . . 2 22 λλλ −+= . Dividindo membro a membro por l 2 .bh w λ = , resulta: l l l l l l l d bh bh dh bh bh db bh h w dw . . . . . .2 . . . 2 2 2 22 2 λ λ λ λ λ λ −+= . Simplificando, teremos: l ld h dh b db w dw −+= .2 . Substituindo os dados do problema: ⇒−=⇒−+= 4.21.250 h dh h dh Conclusão: a profundidade deverá ser diminuída em 2%. 04) A taxa de fluxo de gás num tubo é dada por 6 5 2 1 .. − = yxCV , onde C é uma constante, x é o diâmetro do tubo e y é a temperatura absoluta do gás. A medida x está sujeita a um erro máximo de %6,1± e a medida y está sujeita a um erro máximo de %2,1± . Determine o erro máximo percentual na medida do fluxo V . SOLUÇÃO: Segundo os dados do problema, temos %6,1±= x dx e %2,1±= y dy , e queremos obter V dV . %2−= h dh PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Usando a Diferencial Total, sabemos que: dy y V dx x V dV .. ∂ ∂ + ∂ ∂ = . Então: dyyxdxyxCdV ... 6 5 .... 2 1 6 11 2 1 6 5 2 1 −−− −= . Dividindo membro a membro por 6 5 2 1 .. − = yxCV , resulta: dy yxC yxC dx yxC yxC V dV . .. ... 6 5 . .. ... 2 1 6 5 2 1 6 11 2 1 6 5 2 1 6 5 2 1 − − − −− −= . Simplificando, obtemos: y dy x dx V dV 6 5 . 2 1 −= . Para o cálculo do erro percentual máximo na medida de V , vamos combinar as variações máximas nas medidas de x e y , ou seja: • para %6,1= x dx e %2,1= y dy , temos %2,02,1. 6 5 6,1. 2 1 −=⇒−= V dV V dV ; • para %6,1= x dx e %2,1−= y dy , temos ( ) %8,12,1. 6 5 6,1. 2 1 =⇒−−= V dV V dV ; • para %6,1−= x dx e %2,1= y dy , temos ( ) %8,12,1. 6 5 6,1. 2 1 −=⇒−−= V dV V dV ; • para %6,1−= x dx e %2,1−= y dy , temos ( ) ( ) %2,02,1. 6 5 6,1. 2 1 =⇒−−−= V dV V dV ; Analisando esses resultados, concluímos que o erro máximo de V é: %8,1±= V dV FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG CÁLCULO 2 EXERCÍCIOS - AULA 08 01) Dada a função 22 23 yxyxz −+= e os Incrementos 03,0==∆ dxx e 02,0−==∆ dyy , achar o seu Incremento Total e a sua Diferencial Total no ponto ( )4,1P Resp: = =∆ 54,0 5411,0 dz z 02) Use a Diferencial Total para encontrar, aproximadamente, o erro máximo obtido no cálculo da área do triângulo retângulo cujos catetos medem cm6 e cm8 : a) com erro de cm1,0 em cada medida; Resp: 27,0 cm b) com erro de %1 em cada medida. Resp: 25,0 cm 03) Duas resistências elétricas 1 R e 2 R estão ligadas em paralelo, ou seja, a resistência equivalente R é dada por 21 111 RRR += . Supondo que ohmsR 30 1 = e ohmsR 502 = , calcule a variação de R se: a) 1 R aumenta de ohms03,0 e 2 R diminui de ohms05,0 ; Resp: ohmsdR 0047,0= b) 1 R diminui de ohms07,0 e 2 R aumenta de ohms04,0 . Resp: ohmsdR 022,0−= 04) Um cilindro circular reto tem m10 de altura e m5 de raio. Calcule a variação do seu volume para um acréscimo de %1 na medida da altura e de %2,0 na medida do seu raio. Resp: %4,1= V dV 05) A relação entre a frequência de ressonância f de um circuito LC , a sua indutância L e a sua capacitância C é dada por CL f .2 1 π = . Pede-se: a) ache o erro relativo aproximado em f , se as medidas da indutância e da capacitância estiverem sujeitas a erros máximos de %25,1 e %75,0 , respectivamente; Resp: %1−= f df b) ache o erro relativo em L , se a freqüência tiver um erro de %5,0± e a capacitância tiver um erro de %5,0,1± . Resp: %5,2±= L dL PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 09 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.13 – DERIVADAS PARCIAIS DE FUNÇÕES COMPOSTAS: Como extensão do estudo de funções compostas de uma variável, podemos definir e derivar funções compostas de várias variáveis. Da mesma maneira que se fez com aquelas funções, podemos empregar a Regra da Cadeia para obter as derivadas parciais de funções compostas de duas ou mais variáveis. Para isto, vamos considerar dois casos: PRIMEIRO CASO: Seja ( )yxfz ,= , com ( )tgx = e ( )thy = . Neste caso, z é uma função composta de uma única variável, ou seja, ( ) ( )[ ]thtgfz ,= . Portanto, existe apenas uma derivada a ser obtida, que é dt dz . Aplicando a Regra da Cadeia: EXEMPLOS: 01) Calcule dt dz se 232 4 yxyyxz +−= , tx 2= e 23ty = SOLUÇÃO: Pela Regra da Cadeia: dt dy y z dt dx x z dt dz .. ∂ ∂ + ∂ ∂ = dt dy y z dt dx x z dt dz .. ∂ ∂ + ∂ ∂ = FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Assim: ( ) ( ) tyxyxyxy dt dz 6.2432.42 223 +−+−= . ( ) ( )2627 68108.612108.2 tttttt dt dz +−+−= Efetuando o produto e reduzindo os termos semelhantes, obtemos: 02) Calcule dt dw , se = z yx w 3 ln 23 , tx 7= , ty sec= e gtz cot= . SOLUÇÃO: Pela Regra da Cadeia: dt dz z w dt dy y w dt dx x w dt dw ... ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ = . ( )t z yx z yx tgtt z yx z yx z yx z yx dt dw 2 23 2 23 23 3 23 22 seccos. 3 3.sec. 3 3 2 7. 3 3 3 − − ++= . Simplificando: t z tgtt yxdt dw 2 seccos. 1 .sec. 2 7. 3 ++= . Substituindo x , y e z : t gt tgtt ttdt dw 2 seccos. cot 1 .sec. sec 2 7 21 ++= . Finalmente: SEGUNDO CASO: Seja ( )yxfz ,= , com ( )vugx ,= e ( )vuhy ,= . Neste caso, temos ( ) ( )[ ]vuhvugfz ,,,= , isto é, uma função composta de duas variáveis e que possui duas derivadas parciais. 237 7236864 ttt dt dz −+= gt t tgt tdt dw cot seccos 2 3 2 ++= PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Pela Regra da Cadeia, podemos escrever: EXEMPLOS: 01) Calcule u w ∂ ∂ e v w ∂ ∂ se 26xyzw = , uvx = , vuy += 2 e vuv −= 23 . SOLUÇÃO: Pela Regra da Cadeia: u z z w u y y w u x x w u w ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂ ∂ ... . uxyzxzvyz u w 6.122.6.6 22 ++= ∂ ∂ . uxyzxzvyz u w 6.122.6.6 22 ++= ∂ ∂ . ( )( ) ( ) ()( )vuvuuvuvuuvvuvuv u w −++−+−+= ∂ ∂ 22222 3.2..723.123.2.6 . Aplicando novamente a Regra da Cadeia: v z z w v y y w v x x w v w ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂ ∂ ... . ( )1.121.6.6 22 −++= ∂ ∂ xyzxzuyz v w . ( )( ) ( ) ( )( )vuvuuvvuuvvuvuu v w −+−−+−+= ∂ ∂ 22222 3.2.123.63.2.6 . Portanto: u y y z u x x z u z ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂ ∂ .. v y y z v x x z v z ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂ ∂ .. ( ) ( )( ) ( ) ( )[ ]vuuvuuvuvuvuv u w ++−+−+−= ∂ ∂ 2.123.23.2.3.6 2222 ( ) ( )( ) ( ) ( )[ ]vuvvuvvuvuvuu v w +−−+−+−= ∂ ∂ 2.23.3.2.3.6 222 FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 02) Seja ( )vufz ,= , onde y x xyu −= e x y xyv += . Se 2= ∂ ∂ = ∂ ∂ v z u z , calcule y z xx z y ∂ ∂ + ∂ ∂ . 1 . 1 . SOLUÇÃO: Temos: x v v z x u u z x z ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂ ∂ .. . − ∂ ∂ + − ∂ ∂ = ∂ ∂ 2 . 1 . x y y v z y y u z x z . 22 22 4.2 1 .2 x y y y x z x y y y y x z −−= ∂ ∂ ⇒ −+ −= ∂ ∂ . Da mesma forma: y v v z y u u z y z ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂ ∂ .. . + ∂ ∂ + + ∂ ∂ = ∂ ∂ x x v z y x x u z y z 1 .. 2 . 22 22 4 1 .2.2 y x x x y z x x y x x y z ++= ∂ ∂ ⇒ ++ += ∂ ∂ . Então: 2222 22 4 22 4. 1 . 1 yxxyy z xx z y +++−−= ∂ ∂ + ∂ ∂ . Finalmente: 8. 1 . 1 = ∂ ∂ + ∂ ∂ y z xx z y PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG CÁLCULO 2 EXERCÍCIOS - AULA 09 01) Se 222 zyxw −+= , θφρ cos..senx = , θφρ senseny ..= e φρ cos.=z , mostre que: a) ( )φρ ρ 2cos.2−= ∂ ∂w ; b) ( )φρ φ 2.2 2 sen w = ∂ ∂ ; c) 0= ∂ ∂ θ w . 02) Sendo ( )22 yxfxyz ++= e f uma função derivável, determine ( ) y z x x z yyxg ∂ ∂ − ∂ ∂ = .., . Resp: ( ) 22, xyyxg −= 03) Seja ( )yxfz ,= , com θcos.rx = e θsenry .= . Se ( ) 21,0 =xf e ( ) 31,0 −=yf , calcule o valor da expressão θ∂ ∂ − ∂ ∂ z r z .3.2 para o ponto ( ) = 2 ,1, π θr .; Resp: 0 04) Se ( )srfu ,= , xy xy r − = 2 e yz yz s 3− = , escrever z u z y u y x u x ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ ... 222 em função das derivadas parciais de f . Resp: r f s f ∂ ∂ − ∂ ∂ .2 05) Uma função ( )yxww ,= é definida por + = xy yx fxyw . , onde f é diferenciável. Mostre que existe uma função ( )yxg , que verifica a equação ( )yxgw y w y x w x ,... 22 = ∂ ∂ − ∂ ∂ e determine a função ( )yxg , . Resp: ( ) yxyxg −=, 06) Se yzxw 2= , s r x = , sery .= e serz −= . , determine r w ∂ ∂ e s w ∂ ∂ . Resp: 2 3 4 s r r w = ∂ ∂ e 3 4 2 s r s w −= ∂ ∂ FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 10 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.14 – DERIVADAS PARCIAIS DE FUNÇÕES IMPLÍCITAS: Para o cálculo das derivadas parciais de Funções Implícitas, vamos considerar dois casos: PRIMEIRO CASO: Seja a função ( ) 0, =yxf , que exprime y como função de x , isto é, ( )( ) 0, =xyxf . Derivando parcialmente com relação a x , temos: 0. = ∂ ∂ + ∂ ∂ dx dy y f x f . Isolando dx dy , obtemos: EXEMPLOS: Achar dx dy nas funções implícitas a seguir: 01) 0422 =−+ yx SOLUÇÃO: Temos: ( ) = ∂ ∂ = ∂ ∂ ⇒−+= y y f x x f yxyxf 2 2 4, 22 . Portanto y f x f dx dy ∂ ∂ ∂ ∂ − = y x dx dy y x dx dy −=⇒ − = 2 2 PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 02) 0.. =+ senxesenye yx SOLUÇÃO: Temos: ( ) += ∂ ∂ += ∂ ∂ ⇒+= senxeye y f xesenye x f senxesenyeyxf yx yx yx .cos. cos.. .., . Portanto: 03) ( ) ( ) 222 cbyax =−+− SOLUÇÃO: Temos: ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) −= ∂ ∂ −= ∂ ∂ ⇒−−+−= by y f ax x f cbyaxyxf .2 .2 , 222 . Portanto: SEGUNDO CASO: Seja a função ( ) 0,, =zyxf (A), que define implicitamente z como função de x e y , isto é, ( )yxgz ,= (B). Diferenciando (A), teremos: 0... = ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ dz z f dy y f dx x f (C) Diferenciando (B), teremos: dy y z dx x z dz .. ∂ ∂ + ∂ ∂ = (D) Substituindo (D) em (C) resulta: ( ) senxeye xesenye dx dy yx yx .cos. cos.. + +− = ( ) ( ) by xa dx dy by ax dx dy − − =⇒ − −− = .2 .2 FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG 0..... = ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ dy y z dx x z z f dy y f dx x f (E) Porém, supondo x constante, tem-se 0=dx . Em (E) : 0... = ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ dy y z z f dy y f . Dividindo por dy : 0. = ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ y z z f y f . Portanto: Supondo agora y constante, tem-se 0=dy . Em (E) : 0... = ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ dx x z z f dx x f . Dividindo por dx : 0. = ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ x z z f x f . Portanto: EXEMPLOS: 01) Achar x z ∂ ∂ e y z ∂ ∂ , sabendo que 0323 222 =++−+ zxzyxyx . SOLUÇÃO: Temos: ( ) 222 323,, zxzyxyxzyxf ++−+= . Calculando as derivadas parciais, obtemos: z f y f y z ∂ ∂ ∂ ∂ − = ∂ ∂ z f x f x z ∂ ∂ ∂ ∂ − = ∂ ∂ PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG zx z f 23 += ∂ ∂ ; zyx x f 332 ++= ∂ ∂ ; yx y f 43 −= ∂ ∂ Portanto: 02) Se 0, = x z xyf , calcular x z x y z y ∂ ∂ − ∂ ∂ .. . SOLUÇÃO: Neste exercício temos, ao mesmo tempo, uma função implícita e composta. Chamando, então, xyu = e x z v = , teremos a função implícita ( ) 0, =vuf . Aplicando as regras de derivação de Funções Compostas e de Funções Implícitas, obtém-se: xv f u f x z v f y u f x z z v v f z u u f x v v f x u u f z f x f x z 1 .0. .. .. .. 2 ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ − ∂ ∂ − = ∂ ∂ ⇒ ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ − = ∂ ∂ ∂ ∂ − = ∂ ∂ . xv f u f v f x u f x z z v v f z u u f y v v f y u u f z f y f y z 1 .0. 0.. .. .. ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ − = ∂ ∂ ⇒ ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ − = ∂ ∂ ∂ ∂ − = ∂ ∂ . Portanto: ⇒ ∂ ∂ ∂ ∂ − ∂ ∂ ∂ ∂ + ∂ ∂ ∂ ∂ −= ∂ ∂ − ∂ ∂ v f v f z v f u f yx v f u f yx x z x y z y ..... 22 03) A equação do plano tangente à superfície ( ) 0,, =zyxf pelo ponto ( ) 000 ,, zyxP é dada por ( ) ( ) 000 .. yy y z xx x z zz PP − ∂ ∂ +− ∂ ∂ =− , onde Px z ∂ ∂ e P y z ∂ ∂ são as derivadas parciais da função no ponto ( ) 000 ,, zyxP . Nestas condições, mostre que a equação do plano tangente à superfície 1 2 2 2 2 2 2 =++ c z b y a x pelo ponto ( ) 000 ,, zyxP é 1 ... 2 0 2 0 2 0 =++ c zz b yy a xx . ( ) zx zyx x z 23 332 + ++− = ∂ ∂ zx xy y z 23 34 + − = ∂ ∂ z x z x y z y −= ∂ ∂ − ∂ ∂ .. FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG SOLUÇÃO: Podemos escrever a equação da superfície na forma: 0222222222222 =−++ cbazbaycaxcb . Vamos determinar as derivadas parciais no ponto dado: 0 2 0 2 2 2 22 22 2 2 za xc x z za xc zba xcb z f x f x z P −= ∂ ∂ ⇒−= − = ∂ ∂ ∂ ∂ − = ∂ ∂ . 0 2 0 2 2 2 22 22 2 2 zb yc y z zb yc zba yca z f y f y z P −= ∂ ∂ ⇒−= − = ∂ ∂ ∂ ∂ − = ∂ ∂ . Portanto, a equação do plano tangenteé: ( ) ( ) 0 0 2 0 2 0 0 2 0 2 0 .. yy zb yc xx za xc zz −−−−=− Multiplicando pelo MMC 0 22 zba , encontramos: 2 0 22 0 222 0 22 0 222 0 22 0 22 .... ycayycaxcbxxcbzbazzba +−+−=− . Dividindo por 222 cba , obtém-se: 2 2 0 2 0 2 2 0 2 0 2 2 0 2 0 ... b y b yy a x a xx c z c zz +−+−=− . Podemos ainda escrever esta equação na forma: 2 2 0 2 2 0 2 2 0 2 0 2 0 2 0 ... c z b y a x c zz b yy a xx ++=++ . Porém: 1 2 2 0 2 2 0 2 2 0 =++ c z b y a x . Portanto, temos finalmente a equação do plano tangente: 1 ... 2 0 2 0 2 0 =++ c zz b yy a xx PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 – AULA 11 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.15 – TRANSFORMAÇÃO DE COORDENADAS: JACOBIANO: Nos próximos capítulos deste curso, vamos conhecer e fazer aplicações de integrais múltiplas: duplas e triplas. Porém, conforme teremos oportunidade de conferir, algumas integrais duplas ou triplas somente poderão ser resolvidas se fizermos uma transformação de coordenadas. Em linhas gerais, a transformação de coordenadas consiste em se tomar uma função de duas ou três variáveis e mudar essas variáveis através de algumas relações convenientes. Ao fazer essas transformações, definimos um determinante especial, chamado de Jacobiano e indicado pela notação J . Esse Jacobiano vai desempenhar nas integrais múltiplas o mesmo papel que a diferencial faz nas integrais simples. Para uma função de duas variáveis da forma ( )yxfz ,= , podemos transformar as coordenadas x e y para as coordenadas u e v através das relações ( )vugx ,= e ( )vuhy ,= . O Jacobiano desta transformação é definido por: Se a função possui três variáveis da forma ( )zyxfw ,,= , podemos transformar as coordenadas x , y e z para as coordenadas u , v e t através das relações ( )tvugx ,,= , ( )tvuhy ,,= e ( )tvujz ,,= . O Jacobiano desta transformação será: v y u y v x u x J ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ = t z v z u z t y v y u y t x v x u x J ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ = FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Para entendermos melhor este conceito, vamos determinar o Jacobiano de três transformações particulares de coordenadas que serão úteis no futuro. Tratam-se das transformações de coordenadas cartesianas para: polares, cilíndricas e esféricas. A - COORDENADAS POLARES: Um ponto P do plano cartesiano xy pode ser localizado se conhecemos a sua abscissa x e a sua ordenada y . Porém, podemos localizar este mesmo ponto se conhecermos as suas coordenadas polares, que indicamos por r e θ , conforme é mostrado na figura abaixo: As relações de transformação das coordenadas cartesianas para as polares são: = = θ θ senry rx . cos. , onde r é o raio polar e θ é o ângulo polar. O Jacobiano desta transformação será: θθ θθ θ θ cos. .cos rsen senr J y r y x r x J − =⇒ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ = Calculando, obtemos: ⇒+= θθ 22 .cos. senrrJ r θ ( )yxP , y y x x 0 ≤≤ ≥ πθ 20 0r rJ = PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG B - COORDENADAS CILÍNDRICAS: Um ponto P do plano cartesiano xyz no espaço pode ser localizado se conhecemos a sua abscissa x , a sua ordenada y e a sua cota z . Entretanto, também podemos localizar este ponto fornecendo as suas coordenadas cilíndricas r , θ e z , conforme a figura abaixo: As relações de transformação de coordenadas cartesianas no espaço para as coordenadas cilíndricas são: = = = zz senry rx θ θ . cos. . O Jacobiano desta transformação será: 100 0cos. 0.cos θθ θθ θ θ θ rsen senr J z zz r z z yy r y z xx r x J − =⇒ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ = Calculando, obtemos: ⇒+= θθ 22 .cos. senrrJ ( )zyxP ,, r θ z z y y x x 0 ℜ∈ ≤≤ ≥ z r πθ 20 0 rJ = FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG C - COORDENADAS ESFÉRICAS: Assim como um ponto P do plano cartesiano xyz no espaço pode ser localizado se conhecemos a sua abscissa x , a sua ordenada y e a sua cota z , podemos também identificá-lo se conhecemos as suas coordenadas esféricas ρ , θ e φ , conforme a figura abaixo: As relações de transformação de coordenadas cartesianas no espaço para as coordenadas esféricas são: = = = φρ θφρ θφρ cos. .. cos.. z senseny senx . O Jacobiano desta transformação será: 0.cos cos...cos.. ..cos.cos.cos. φρφ θφρθφρθφ θφρθφρθφ θφρ θφρ θφρ sen sensensensen sensensen J zzz yyy xxx J − − =⇒ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ = Resolvendo este determinante, resulta: θφφρθφρθφρθφφρ 222232232222 .cos..cos....cos.cos.. sensensensensensenJ +++= . Fatorando e simplificando, obtemos finalmente: ( )zyxP ,, θ z z y y x x 0 ≤≤ ≤≤ ≥ πφ πθ ρ 0 20 0 ρ φ φρ senJ .2= PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG EXEMPLOS: 01) Sendo = + = vuy vu x . 2 4 22 as relações que permitem transformar as coordenadas cartesianas x e y nas coordenadas u e v , achar o Jacobiano desta transformação. SOLUÇÃO: Temos: v y u y v x u x J ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ = . Portanto ⇒= uv vu J 4 02) Considerando a transformação +−= −+= ++= φ φ φ 22 22 22 cos vuz vuy senvux , determine o valor do Jacobiano da transformação inversa ( ) ( )zyx vu J ,, ,, ∂ ∂ = φ no ponto ( ) = 2 ,1,1,, π φvu . SOLUÇÃO: Como queremos determinar o Jacobiano da transformação inversa de coordenadas, o procedimento mais provável seria escrever u , v e φ como funções de x , y e z , ou seja, obter as relações de transformação inversa. Porém, este procedimento nem sempre é elementar, o que acontece no nosso caso. Então, como proceder num caso como este? Nestes casos, o correto a se fazer é calcular o Jacobiano da transformação inversa tomando- se o inverso do Jacobiano da transformação dada, isto é, fazemos: ( ) ( ) ( ) ( )φ φ ,, ,, 1 ,, ,, vu zyxzyx vu J ∂ ∂ = ∂ ∂ = . 22 4vuJ −= FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Assim: φ φ φ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ ∂ = z v z u z y v y u y x v x u x J 1 ( )φφ φ φ cos8 1 122 22 cos22 1 − =⇒ − = senuv J vu senvu vu J No ponto dado, teremos: 8 1 =J PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG CÁLCULO 2 EXERCÍCIOS - AULA 11 01) Para a transformação −= += 3 3 23 yev yeu x x , achar o Jacobiano da transformação inversa ( ) ( )vu yx J , , ∂ ∂ = . Resp: x ey J 2 15 1− = 02) Dada a transformação de coordenadas paraboloidais − = = = 2 cos 22 vu z uvseny uvx φ φ , calcular o valor do Jacobiano ( ) ( )zyx vu J ,, ,, ∂ ∂ = φ no ponto ( ) = 3 ,2,1,, π φvu . Resp: 10 1 03) A transformação de coordenadas cartesianas retangulares para coordenadas cilindro- parabólicas é definida por ( ) = = −= zz uvy vux 22 2 1 . Achar o Jacobiano da transformação inversa dessa transformação ( ) ( )zyx zvu J ,, ,, ∂ ∂ = . Resp: 22 1 vu J + = FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG MAT092 – CÁLCULO 2 –AULA 12 CAPÍTULO 1 – FUNÇÕES DE VÁRIAS VARIÁVEIS 1.16 – DERIVADAS PARCIAIS DE ORDEM SUPERIOR: Seja ( )yxfz ,= uma função continuamente derivável em relação às variáveis x e y numa região R do seu Domínio. Neste caso, as suas derivadas parciais de primeira ordem são: • ( ) ( )yxfyxf x z x f x ,, 1==∂ ∂ = ∂ ∂ ; • ( ) ( )yxfyxf y z y f y ,, 2==∂ ∂ = ∂ ∂ . Se x f ∂ ∂ e y f ∂ ∂ são funções de duas variáveis que sejam deriváveis com relação a x e a y , então podemos definir as derivadas parciais de segunda ordem que são: • ( ) ( )yxfyxf x z x f x f x xx ,, 112 2 2 2 == ∂ ∂ = ∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ ; • ( ) ( )yxfyxf xy z xy f x f y yx ,, 21 22 == ∂∂ ∂ = ∂∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ ; • ( ) ( )yxfyxf yx z yx f y f x xy ,, 12 22 == ∂∂ ∂ = ∂∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ ; • ( ) ( )yxfyxf y z y f y f y yy ,, 222 2 2 2 == ∂ ∂ = ∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ . Supondo que as derivadas parciais de segunda ordem sejam deriváveis com relação a x e a y , definimos as derivadas de terceira ordem: • ( ) ( )yxfyxf x z x f x f x xxx ,, 1113 3 3 3 2 2 == ∂ ∂ = ∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ ; • ( ) ( )yxfyxf xy z xy f x f y yxx ,, 2112 3 2 3 2 2 == ∂∂ ∂ = ∂∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ ; PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG • ( ) ( )yxfyxf yx z yx f y f x xyy ,, 1222 3 2 3 2 2 == ∂∂ ∂ = ∂∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ • M E assim, sucessivamente, podemos definir as derivadas parciais das demais ordens. OBSERVAÇÕES: O1: Pode-se mostrar que xy f yx f ∂∂ ∂ = ∂∂ ∂ 22 , xx f xy f ∂∂ ∂ = ∂∂ ∂ 2 3 2 3 ou, genericamente kkn n knk n xy f yx f ∂∂ ∂ = ∂∂ ∂ −− , quer dizer, se derivarmos k vezes com relação à variável x e ( )kn − vezes com relação à variável y , podemos fazê-lo como quisermos que o resultado final será o mesmo. O2: O conceito de derivadas parciais de ordem superior igualmente se aplica para funções de três ou mais variáveis. O3: Para se chegar a uma certa derivada parcial de ordem superior é necessário passarmos primeiramente pelas derivadas de ordens inferiores a essa. Por exemplo, se queremos uma certa derivada parcial de terceira ordem é necessário passarmos pelas derivadas parciais de primeira e de segunda ordem que darão origem à derivada de terceira ordem procurada. EXEMPLOS: 01) Sendo ( ) yxyxyxyxf 4623, 232 +−+= , calcule 2 2 x f ∂ ∂ , 2 2 y f ∂ ∂ , xy f ∂∂ ∂ 2 , yx f ∂∂ ∂ 2 , 2 3 yx f ∂∂ ∂ e xy f ∂∂ ∂ 2 3 . SOLUÇÃO: Temos: 666 22 −+= ∂ ∂ yxxy x f e 443 32 ++= ∂ ∂ yxx y f (Derivadas parciais de primeira ordem). Podemos observar que estas derivadas parciais continuam sendo funções de duas variáveis. Vamos, então, determinar as derivadas parciais de ordens superiores. FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG • ( ) ⇒−+ ∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂ ∂ 666 22 2 2 yxxy xx f xx f • ( ) ⇒++ ∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂ ∂ 443 32 2 2 yxx yy f yy f • ( ) ⇒−+ ∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂∂ ∂ 666 22 2 yxxy yx f yxy f • ( ) ⇒++ ∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂∂ ∂ 443 32 2 yxx xy f xyx f • ( ) ⇒ ∂ ∂ = ∂ ∂ ∂ ∂ = ∂∂ ∂ 3 2 2 2 3 4x xy f xyx f • ( ) ⇒+ ∂ ∂ = ∂∂ ∂ ∂ ∂ = ∂∂ ∂ yxx yxy f yxy f 2 2 2 3 126 Observe que, tal como observado, temos xy f yx f ∂∂ ∂ = ∂∂ ∂ 22 e xy f yx f ∂∂ ∂ = ∂∂ ∂ 2 3 2 3 . 02) Se ( )yxfz ,= , ( )ugx = e ( )uhy = , encontre 2 2 du zd . SOLUÇÃO: Podemos perceber que z é função de x e y que, por sua vez, são funções de u . Portanto, z é uma função composta na variável u . Aparentemente z é uma função de duas variáveis, mas, na verdade, é função apenas de uma variável u . Daí o fato de que o problema pede uma derivada simples de segunda ordem. 2 2 2 126 xyy x f += ∂ ∂ 3 2 2 4x y f = ∂ ∂ yxx xy f 2 2 126 += ∂∂ ∂ yxx yx f 2 2 126 += ∂∂ ∂ 2 2 3 12x yx f = ∂∂ ∂ 2 2 3 12x xy f = ∂∂ ∂ PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG Aplicando a Regra da Função Composta, podemos obter a derivada de primeira ordem que é: du dy y z du dx x z du dz .. ∂ ∂ + ∂ ∂ = A derivada de segunda ordem será: ∂ ∂ + ∂ ∂ = = du dy y z du dx x z du d du dz du d du zd .. 2 2 Observamos que x z ∂ ∂ e y z ∂ ∂ continuam sendo funções compostas na variável u . Portanto, devemos derivar ao mesmo tempo uma soma e um produto de funções de u . Então, podemos escrever: 2 2 2 2 2 2 .... du yd y z du dy y z du d du xd x z du dx x z du d du zd ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ = . 2 2 2 22 2 22 2 2 2 2 ........ du yd y z du dy y z du dx xy z du dy du xd x z du dy yx z du dx x z du dx du zd ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂∂ ∂ + ∂ ∂ = . Lembrando que xy z yx z ∂∂ ∂ = ∂∂ ∂ 22 , podemos desenvolver e simplificar a expressão acima, obtendo: OBSERVAÇÃO: O problema que acabamos de resolver é, aparentemente, complicado. Porém, para que você tenha uma visão mais clara da solução encontrada, sugerimos que escolha uma forma particular de definir as funções ( )yxfz ,= , ( )ugx = e ( )uhy = . Que tal fazer 23 32 yxz += , 4ux = e 23uy = ? Verifique!!!!!!!!!!!!! 03) Mostre que a função ( ) 222 8523,, zxzxyyxzyxf −++−= verifica a Equação Diferencial de Laplace para 3 dimensões 0 2 2 2 2 2 2 = ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ z f y f x f . 2 22 2 2 2 222 2 2 2 2 ......2. du yd y z du dy y z du xd x z yx z du dy du dx du dx x z du zd ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂∂ ∂ + ∂ ∂ = FÍSICA – LICENCIATURA – EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá – MG SOLUÇÃO: As derivadas parciais de primeira ordem são: zyx x f 856 ++= ∂ ∂ ; xy y f 54 +−= ∂ ∂ ; zx z f 28 −= ∂ ∂ As derivadas parciais de segunda ordem que aparecem na equação são: 6 2 2 = ∂ ∂ x f ; 4 2 2 −= ∂ ∂ y f ; 2 2 2 −= ∂ ∂ z f Substituindo na Equação de Laplace, obtemos: 04) Mostre que a função xew y cos. 2−= satisfaz a Equação Diferencial wy x w y w 2 2 2 2 2 42 = ∂ ∂ − ∂ ∂ . SOLUÇÃO: Temos: • xe x w senxe x w yy cos.. 22 2 2 −− −= ∂ ∂ ⇒−= ∂ ∂ • xeyxe y w xey y w yyy cos..4cos..2cos..2 222 2 2 2 −−− +−= ∂ ∂ ⇒−= ∂ ∂ Substituindo na equação, obtemos: xexeyxe x w y w yyy cos..2cos..4cos..22 222 2 2 2 2 2 −−− ++−= ∂ ∂ − ∂ ∂ . Efetuando as simplificações, resulta finalmente: 0246 2 2 2 2 2 2 =−−= ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ z f y f x f wy x w y w 2 2 2 2 2 42 = ∂ ∂ − ∂ ∂ PROIBIDO VENDER FÍSICA – LICENCIATURA - EAD Prof. Sebastião Fernandes – UNIFEI – Itajubá - MG CÁLCULO 2 EXERCÍCIOS - AULA 12 01) Sendo xyz = , θcosrx = e θrseny = , calcule ( ) ∂ ∂ + ∂ ∂ = 2 2 2 2 . 2 1 , θθ θ z r z sen rg . Resp: ( ) 221, rrg −=θ 02) Se 222 zyxw ++= , φcosuvx = , φuvseny = e ( )22 2 1 vuz −= , calcule vu w ∂∂ ∂2 . Resp: uv vu w 2 2 = ∂∂ ∂ 03) Mostre que, se 22 49 yxu += , θcosrx = e θrseny = , então θ θ 2 2 2 22 2 108. 1 sen u rr u += ∂ ∂ + ∂ ∂ . 04) Se 22 yxz += , θρ cosex = e θρseney = , mostre que 2 2 2 2 2 2 2 2 2 . y z x zzz e ∂ ∂ + ∂ ∂ = ∂ ∂ + ∂ ∂− θρ ρ . 05) Se ( ) ( )[ ]22ln byaxz −+−=
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