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PROFA. DRA MARIA ELENICE DOS SANTOS A TEORIA ELETROMAGNÉTICA: LEI DE GAUSS PARA A ELETRICIDADE ( FORMA DIFERENCIAL) Nesta aula iremos deduzir a forma diferencial para a Lei de Gauss da eletricidade. Na aula anterior [A Teoria Eletromagnética: Lei de Gauss para a Eletricidade (forma integral)] tratamos de explicar a Lei de Gauss para a eletricidade e enunciar a equação que rege tal lei. Aqui, vamos partir da Lei de Gauss já definida e chegar à sua forma diferencial. Consideremos aqui a mesma situação já descrita anteriormente: linhas de campo elétrico distribuídas em certa região do espaço, conforme ilustra a Figura 01. Figura 01: representação de linhas de campo elétrico em uma região do espaço e de uma superfície esférica fechada. Considera-se ainda uma delimitação de volume esférico nesta mesma região do espaço (Figura 01), cuja superfície é s e volume V. Vamos partir da equação da Lei de Gauss já formulada, dada pela Equação 01 que segue. )01( 0 env E Q sdE Na Equação 01, o fluxo de campo elétrico é proporcional à carga encerrada na superfície s. Imaginemos agora uma distribuição de cargas, e, com base no exemplo aqui descrito, trata-se de uma distribuição volumétrica de cargas, com cargas distribuídas ao longo de todo o volume V. Nesse caso, tem sentido falar em uma densidade de cargas ρ (r). Tal grandeza descreve quanto de carga existe em cada elemento infinitesimal que compõe o volume da esfera na Figura 01. Para calcular a carga total encerrada no referido volume, deve-se utilizar a relação dada na Equação 02. )02().( dVrQENV Considerando-se agora este nova informação relativa à carga total encerrada no volume V, façamos a substituição da Equação 02 na Equação 01, que ficará: )03().( 1 0 V S dVrsdE A Equação 03 nos dá informação de que existem diferentes formas integrais, sendo o primeiro termo (à esquerda da igualdade) uma integral dupla de superfície fechada e, do lado direito, uma integral tripla do volume. Ocorre que a solução da Equação 03 não é trivial, necessitando assim de modificações para que sua solução torne-se viável. Para este caso, o mais adequado e que tornaria a solução mais simples, seria a substituição de uma das integrais no sentido de poder igualar os termos ditos “integrando”, podendo a Equação 03 ser solucionada somente com base em integrais duplas fechadas ou integrais triplas. Para este caso deve-se utilizar do chamado “Teorema da Divergência”. TEOREMA DA DIVERGÊNCIA O Teorema da Divergência é também enunciado como o “Teorema de Gauss”. Tal teorema relaciona o fluxo de um campo vetorial através de uma superfície com o vetor campo atuando dentro da mesma superfície. Em outras palavras teremos que: oTeorema da Divergência afirma que o fluxo externo de um dado campo vetorial passando através de uma superfície fechada é igual à integral de volume da divergência sobre a região encerrada na superfície. Em termos algébricos, define-se o Teorema da Divergência conforme descrito na Equação 04. )04().( V dVEsdE Onde: o termo à esquerda da igualdade constitui a integral fechada do produto escalar entre o vetor campo elétrico e o infinitesimal de superfície e o termo à direita da igualdade trata-se da integral de volume da divergência do vetor campo elétrico (uma função do ponto, isto é; em cada ponto existe uma divergência de E). A fim de solucionar-se a Equação 03, vamos agora substituir a relação dada como o Teorema da Divergência na referida equação, que ficará: V S dVrsdE ).( 1 0 V V dVrdVE ).( 1 ).( 0 Resolvendo-se para ambos os lados da equação, teremos que: )05( 0 E A Equação 05 é intitulada como a Lei de Gauss para a Eletricidade, na sua forma diferencial, também podendo ser chamada de “A Primeira Lei de Maxwell” . Em uma composição de quatro equações, a Lei de Gauss para a eletricidade é uma das leis que compõe a Teoria Eletromagnética.
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