Estácio_ Alunos1

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08/05/2023, 15:28 Estácio: Alunos
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Teste de
Conhecimento
 avalie sua aprendizagem
Considere os vetores  e . O produto escalar entre esses dois vetores é igual a:
O vetor  tem módulo igual a 5, e o vetor  temo módulo igual a . Se o ângulo entre esses vetores é de 90°,
o produto escalar entre eles é igual a:
ELETRODINÂMICA CLÁSSICA
Lupa  
 
DGT1170_202003384399_TEMAS
Aluno: DIONÍSIO JÚLIO AMÂNCIO Matr.: 202003384399
Disc.: ELETRODINÂMICA CLÁ  2023.1 FLEX (G) / EX
Prezado (a) Aluno(a),
Você fará agora seu TESTE DE CONHECIMENTO! Lembre-se que este exercício é opcional, mas não valerá ponto para
sua avaliação. O mesmo será composto de questões de múltipla escolha.
Após responde cada questão, você terá acesso ao gabarito comentado e/ou à explicação da mesma. Aproveite para se
familiarizar com este modelo de questões que será usado na sua AV e AVS.
02266ANÁLISE VETORIAL, MÉTODOS E TÉCNICAS ESPECIAIS.
 
1.
0
2
Data Resp.: 08/05/2023 14:13:42
Explicação:
Solução:
De acordo com a equação (28), o produto escalar é dado por:
 
2.
3
2
→
A = î − 2j + k̂
→
B = 2k̂
k̂
2k̂
→
0
→
A ∙
→
B = 1 ∙ 0 + (−2)0 + 1 ∙ 2 = 2
→
K
→
L sen(θ)
javascript:voltar();
javascript:voltar();
javascript:diminui();
javascript:aumenta();
08/05/2023, 15:28 Estácio: Alunos
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Um dipolo elétrico apresenta cargas negativas e positivas, iguais em módulo: . Essas cargas distam 
 uma da outra. Esse dipolo elétrico ocupa um volume de . O módulo do vetor polarização é igual a
O momento de dipolo de um átomo é . Diante disso, o módulo do vetor campo elétrico é igual a
0
5
1
Data Resp.: 08/05/2023 14:14:40
Explicação:
Solução:
De acordo com a equação (31), temos:
Para o nosso caso:
Como θ=90° e cos(90°)=0, temos que:
02333CAMPOS ELÉTRICOS NA MATÉRIA E MAGNETOSTÁTICA.
 
3.
Data Resp.: 08/05/2023 14:16:44
Explicação:
Gabarito: 
Justi�cativa: A polarização é dada por: 
Onde 
Assim:
 
4.
→
a ∙
→
b = |
→
a ||
→
b |cos(θ)
→
K ∙
→
L = 5 ∙ sen(θ)cos(θ)
→
K ∙
→
L = 0
1μC 10−10m
10−30m3
101
C
m2
1010
C
m2
1012
C
m2
1014
C
m2
107
C
m2
1014
C
m2
P =
p
v
p = |q| ∙ d
P = = = 1014
|q|∙d
v
1x10−6∙10−10
10−30
C
m2
Cm
α
πε0
2
08/05/2023, 15:28 Estácio: Alunos
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Uma esfera condutora, cujo raio é , gera um potencial elétrico de a uma distância de seu centro.
Calcule o potencial elétrico da esfera, adotando o referencial no in�nito.
Data Resp.: 08/05/2023 14:17:38
Explicação:
Gabarito: 
Justi�cativa: O momento de dipolo é determinado por:
 temos que , assim:
Então,  é:
02412ELETROSTÁTICA.
 
5.
Data Resp.: 08/05/2023 14:18:10
Explicação:
Gabarito: 
Justi�cativa: O potencial elétrico a uma distância do centro da esfera é determinado por:
O potencial da esfera é 
Dividindo-se  por , obtém-se: 
Como , tem-se:
 
2, 2x108
N
C
3, 6x1020
N
C
1, 45x1011
N
C
3, 4x1012Cm
7, 2x1010
N
C
7, 2x1010
N
C
p = αE
p =
α
πε0
2
p = αE
= αE
α
πε0
2
E = = 7, 2x10102
π∙8,85x10−12
N
C
R 8, 0 × 102V 2R
10 × 102V
12 × 102V
16 × 102V
8, 0 × 102V
14 × 102V
16 × 102V
2R
VP = K.Q/2R
Vesf = K.Q/R
Vesf VP Vesf = 2VP
VP = 8, 0 × 10
2V
Vesf = 16 × 10
2V
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Uma carga elétrica puntiforme q de valor  se desloca no interior de um campo elétrico de um ponto até um
ponto . Sabe-se que o potencial em ( )  é de e em ( ), não é conhecido. No deslocamento de até ,
a carga ganhou  de energia potencial elétrica. Determine o valor de .
Uma espira magnética ligada à um voltímetro está imersa em um campo magnético . Essa espira, foi então posta a
se mover paralelamente às linhas de campo magnético, em um movimento oscilatório, de amplitude e período
constantes. Podemos esperar da leitura do voltímetro que: 
Ao passar uma corrente elétrica de por uma bobina de 50 espiras, houve a detecção de um �uxo magnético de
. A sua constante de autoindutância é igual a:
6.
Data Resp.: 08/05/2023 14:22:08
Explicação:
Gabarito: 
Justi�cativa: Sabendo-se que a carga elétrica ganhou  de energia potencial elétrica de  até , então o
trabalho é resistente, e tem-se:
02334CAMPOS MAGNÉTICOS NA MATÉRIA E ELETRODINÂMICA.
 
7.
O voltímetro irá oscilar entre uma tensão  e .
O voltímetro irá marcar  durante toda a movimentação.
O voltímetro irá marcar uma tensão  constante.
O voltímetro marcará , quando a espira atingir a amplitude máxima.
O voltímetro irá oscilar entre  e .
Data Resp.: 08/05/2023 15:27:00
Explicação:
Gabarito: O voltímetro irá marcar  durante toda a movimentação.
Justi�cativa: O movimento paralelo da espira não causa variação do �uxo magnético no interior da espira. Por
conta disso, não há potencial elétrico induzido, e o voltímetro não marcará nada diferente que .
 
8.
1µC A
B A VA 40V B VB A B
20µJ VB
50V
40V
70V
60V
80V
60V
20µJ A B
→
B
0V −V
0V
−V
V ≠ 0
0V V
0V
0V
2A
4T ∙ m2
6
T∙m2
A
4
T∙m2
A
2
T∙m2
A
08/05/2023, 15:28 Estácio: Alunos
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Os fenômenos e propriedades eletromagnéticas, dentro de alguns limites, podem ser explicados pelas equações de
Maxwell. Obtenha matematicamente a Equação da Continuidade para a Magnetostática e identi�que quais
equações foram utilizadas nesse desenvolvimento.
Data Resp.: 08/05/2023 15:27:55
Explicação:
Gabarito: 
Justi�cativa:
02566LEIS DE CONSERVAÇÃO E ONDAS ELETROMAGNÉTICAS
 
9.
 (Lei de Gauss da Eletrostática + Lei de Ampère-Maxwell)
 (Lei de Ampère)
 (Lei de Gauss da Eletrostática + Lei de Ampère-Maxwell)
 (Lei de Gauss da Magnetostática + Lei de Faraday)
 (Lei de Gauss da Eletrostática)
Data Resp.: 08/05/2023 15:28:15
Explicação:
Gabarito:  (Lei de Ampère)
Justi�cativa: Tomemos a Lei de Ampère para a Magnetostática. Aplicando a divergência sobre a equação, temos
O termo à esquerda é zero, pois a divergência do rotacional de um campo vetorial é zero. Assim, 
02669ONDAS ELETROMAGNÉTICAS, CAMPOS E POTENCIAIS
 
10.
10
T∙m2
A
8
T∙m2
A
2
T∙m2
A
Φ = LI
L = = = 2
Φ
I
4
2
T∙m2
A
= −
→
∇ ∙ ρ
∂
→
j
∂t
→
∇ ∙
→
j = 0
= −
→
∇ ∙
→
j
∂p
∂t
= −
→
∇ ∙ ρ
∂
→
j
∂t
= 0
∂p
∂t
→
∇ ∙
→
j = 0
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Considere a existência de Ondas Eletromagnéticas em meios materiais condutores em que eventuais cargas e
correntes livres do condutor não possam ser desprezadas. No entanto, no estado permanente, toda densidade de
carga livre inicial já se dissipou. Partindo das Equações de Maxwell como fontes, obtenha as Equações de Onda em
meios condutores homogêneos e lineares, no estado permanente.
Data Resp.: 08/05/2023 15:28:26
Explicação:
Gabarito: 
Justi�cativa: Aplicando a Lei de Ohm nas Equações de Maxwell com fontes livres, para constantes  e ,
temos,
Da Equação da Continuidade para cargas e correntes livres, com a Lei de Ohm para correntes livres e aplicando a Lei de Gauss,
temos:
Para meios homogêneos e lineares, a solução é:
Ou seja, toda densidade de carga livre inicial se dissipará e no estado permanente, essas cargas livres já �uíram, .
Portanto,
→
∇
2→
E = μϵ + μσ ;
→
∇
2→
B = μϵ + μσ
∂2
→
E
∂t2
∂2
→
E
∂t2
∂2
→
B
∂t2
∂2
→
B
∂t2
→
∇
2→
E = + ;
→
∇
2→
B = +
1
μϵ
∂2
→
E
∂t2
1
μσ
∂
→
E
∂t
1
μϵ
∂2
→
B
∂t2
1
μσ
∂
→
B
∂t
→
∇
2→
E = μϵ + μσ ;
→
∇
2→
B = μϵ + μσ
∂
→
E
∂t
∂
→
E
∂t
∂
→
B
∂t
∂
→
B
∂t
→
∇
2→
E = μϵ ;
→
∇
2→
B = μϵ
∂2
→
E
∂t2
∂2
→
B
∂t2
→
∇
2→
E = μϵ + μσ ;
→
∇
2→
B = μϵ + μσ
∂2
→
E
∂t2
∂
→
E
∂t
∂2
→
B
∂t2
∂
→
B
∂t
→
∇
2→
E = μϵ + μσ ;
→
∇
2→
B = μϵ + μσ
∂2
→
E
∂t2
∂
→
E
∂t
∂2
→
B
∂t2
∂
→
B
∂t
ϵ μ
ρf = 0
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Aplicando o operador rotacional às duas últimas equações, vem
Assim, as Equações de Onda são:
    Não Respondida      Não Gravada     Gravada
Exercício inciado em 08/05/2023 14:12:54.