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SOLUÇÕES DOS PROBLEMAS 375 (c) Quando o ioiô chega à extremidade da corda, a velocidade do centro de massa é dada pela Eq. 2-11: v v a t v gt I MR CM CM CM CM CM = + = − +, , / .0 0 0 21 Assim, temos: vCM 2 m/s m/s s kg m = − − ( )( ) + ⋅1 3 9 8 0 885 1 0 000095 , , , , 22 kg m m/s 0 12 0 0032 1 41 2 , , , ( )( ) = − e, portanto, a velocidade linear escalar nesse instante é aproximadamente 1,4 m/s. (d) A energia cinética de translação é 1 2 2 1 2 2 0 12 1 41 0 12mvCM kg m/s J.= ( ) −( ) =, , , (e) A velocidade angular é 5 2 5 2 5 v R CM 0 1,41m/s 0,0032 m rad/s441 4,4 3 102 rad/s. (f) A energia cinética de rotação é 1 2 1 2 9 50 10 441 9 22 5 2I CM 2kg m rad/s J = × ⋅ =−( , )( ) , . 85. O momento angular inicial do sistema constituído pela menina e o carrossel é zero. O mo- mento angular final é (I + MR2)ω, que vamos tomar como sendo positivo. O momento angular final que associamos à pedra é negativo e igual a –mRv, e v é a velocidade escalar (positiva, por definição) da pedra em relação ao solo. (a) De acordo com a lei de conservação do momento angular, temos: 0 2 2 = +( ) − ⇒ = + I MR mRv mRv I MR . (b) A velocidade linear da menina é dada pela Eq. 10-18: R mvR I MR = + 2 2 . 86. Os vetores r e v estão no plano xy. O vetor posição r tem uma componente x que varia com o tempo (já que é a integral da componente x da velocidade, que varia com o tempo) e uma componente y que é constante (y = –2,0 m). No produto vetorial r v× , tudo que importa é a componente y de r , já que vx ≠ 0 e vy = 0: r v yvx× = − k̂ . (a) O momento angular é l = ×( )m r v , em que m = 2,0 kg. Com unidades do SI implícitas e usando a expressão acima para o produto vetorial, temos: l = ( ) − − −[ ] −2 0 2 0 6 02, ( , )( , ˆ ˆt tk= 24 k.2 Isso significa que a partícula está se movendo no sentido horário (do ponto de vista de um ob- servador situado no semieixo z positivo) para t > 0. (b) O torque é causado por uma força F ma= , em que a dv dt t= = −( ˆ) .12 i m/s2
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