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OSCILLATORE ARMONICO quantistico 1dim Hamiltoniana H In I maya Eq Schrodinger indip del tempo IKEY HI È 44 Emuli41 1 E 4 Ridefiniamo qe uff e dj uff 9191 4 Fg 41 7 91P a Ew hwa II è 419 Inutili94 kwacha l of 9 27 4191 0 A Cercheremo 9 e A che soddisfano l'ap A eq diff lineare ordinarie del 2 ordine due soluzioni indipendenti a queste vanno imposte le condizioni di GIHbilità l'ap differenziali che agisce su 4 è invariante per qu 9 vale Vex se Qq è soluzione allora anche 91 9 èsoluzione relativa allo stesso autovalore 7 anche Ela 419 41 q sono soluz relativeallo stesso 7 911 9 4 a CIG sono duesoluzioni a parità definita se troviamo le soluzioni a parita definita poi possiamo esprimere le altre soluzioni come combinati lin di ghe Cerchiamo le soluzioni a Parità definita Tra le soluz dell'eqdiff consideriamo accettabili quelle che sono POLINOMIALMENTE LIMITATE a q lo Riscriviamo A in modo chesia evidentequalisiano termini iii iiidominanti a quatro iii Fff 9 7 9 71 2 919 aeroff 9 tg 9 44 Asintoticamente a q tra l'equazione diventa data eff9 919 0 Abbiamo scartati termini trascurabili a q In L'andam asintotico della soluz di A si trova risolvendo Ida 9 data 0 adf.gl gatta Mafia e 972 noi ACCETTEREMO solo le soluz con andamento asintotico è9 Esplicitiamo ato andamento cercando soluzioni dellaforma 419 QQ è942 Vediamo quale 4 Ola deve soddisfare affinché le a soddisfi t inseriamo A in A f detta 27 è 0cal di fette f a è a del o è 0 è dj f a è e e l 0 ato gl I ge dj è dà è 0 27 0 Edai 29g 1 27 04 o Affinché 919 è 04 sia a paritàdefinitaanche019 lo deve essere Lesoluzioni di un'eq diff deltipo A ha una soluz Analitica espandiamo quindi 0 a in serie a 9 Easy qsq a.to rette se reffshapolate Mettendo Ola in A troviamo quali as permettono alla serie di risolvere l'equazione Calcoliamo 9 Èas 2 strgastricaIas 2strkzstr.plgesti 2 Itastati 25hr119 2Iaas zar q 1 271Ioa Est o ursifEsamiglin ao r r 11 9 I as 2s rt 2 Istvan ops FILA 2str q Ip 27 as q o dover 11g f astrtallstralast 21254 1 27 a 9 Una serie si annulla se sono zero tutti i suoicoefficienti r r 11 o r 0 1 an istinti condizione iterativa che permette di calcolare tutti gli as una volta scelto a Es reo A 12 ao 92 5 a CIELI a a a tutti gli as sono proporzionali ad ao overallnormalization a 9 IIII la serie risolvere all 1 Verifichiamo se la serie converge pergrandis III E sene converge Infatti la serie ha lo stesso comportamento asintotico di È'Ia s O lo ha audan asintoto e 9 Alate Ala a 9 ha anda III eè Sommare tutti gli infiniti termini non bulli produce un andamento asintotico non_accettabile L'unicomodoperavere un andamento asintotico polinomiale diOla che non rovini 4 è9 è che la Serie sia TRONCATA in atomodo 04 diventa una somma finita di potente cioè un Polinomio Iii Se 7 un valore di s diciamo senti tic il corrispondente coefficiente è nullo cioè anti 0 allora as 0 µ S N Se 7 è un generico numero reale gto non è possibile Quali esiste una soluzione ACCETTABILE di A solo per i 7 t.c.IN per cui Ana O anti O Anto 4N 28 1 2 Info Amr e rt 2N 12 reo 1 NE IN FEIN E ha A Ene ut E ho Cautovalori dell'energia dell'oscillatore Armonico Perogni valore possibile di E 7 vedi4 c'è una autofunz associata accettabile della forma 9m q do è 912È a gare Funzione e IR SONO STATI FISICI VAN A rt 2N E atte a IEITIEYa.ie 4 a iii iii 4 intesi POLINOMI di HERMITE Possiamo così calcolare tutte le autofunzioni di sono parametrizzata da ME IN Pa qui a Eikolat Un x neo N o r o martan 9 è ao 4 x a è k 1 STATO FONDAMENTALE Cnmin dell oscillatore armonico Ato pacchetto d'onda Gaussiano antifona PARIiI Ape FI DXAp E non evolveper untoscillatorearmonico a diff_della particella libera MI N O re 1 4 è a a Unix a futile PRIMO livello eccitati DISPARI Est hw Le autofunzioni con m Pari Dispari sono puntoni PARI DISPARI µ x X Extra Oscillatore Armonico 2dimensionale Prendiamo un oscillatore armonico 2 am Esso ha Hamiltoniana He Pity Email x y Hx thyosformiumidim Eq Sch indip dal tempo cioè epagliantualoni parti H th 4elx.is EYE his Isolation del tipo le his Umidi 1 9 d alti d E 90 Se Un è autofunt di te con autovalore En e Am tti Em allora Undm è aut di te con antonelan E Eaten Enim kw htm 1 Spettro Ex 4W K 1 KENintitatori degeneri E io ha degenerazione di Eh Eoin Eno 24W Eon E E 34 pie di interi positivi la cui somma è K KM Questo è un esempio in cui Non c'è una corrispondenza 1 a 1 tra livelli energetici e autostati dell'energia 1 4 Rappresentato così È il Nell'atomo di Idrogeno livellicu sono i possibilivalori dell'energia degani autostati sono gli orbitali Atomici Em E 13.6 ev f Fà
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