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8.4 Questão 4 Colocando os termos constantes fora da integral: P = FR2 ∫ π 0 ∫ π 0 sin2 θ sinϕdθdϕ (8.4.2) Ambos os limites das integrais vão de 0 a π pois o a radiação só atinge um hemisfério. θ n̂ F = F ŷ z y Figura 16: As linhas de fluxo são paralelas ao eixo y, por isso podemos calcular sua projeção na superf́ıcie da terra como F · n̂ = F y r , pois o vetor unitário normal à superf́ıcie vale n̂ = r/||r|| = (xx̂+ yŷ + zẑ)/||r||. Integrando primeiro com relação a ϕ, temos: P = FR2 ∫ π 0 sin2 θ [− cosϕ] ∣ ∣ ∣ ∣ π 0 dθ E por conseguinte, P = 2FR2 ∫ π 0 sin2 θdθ = FR2 [ 1 2 (θ − sin θ cos θ) ] ∣ ∣ ∣ ∣ π 0 A integral acima pode ser feita através da substituição sin2 x = 1 2 (1−cos 2x) ou por partes. Assim, substituindo θ pelos valores nos limites de integração, finalmente obtemos: P = πFR2 Calculando a energia que incide em um dia (O valor que utilizaremos para o raio da Terra é de R = 6371000m): E = P∆t = πFR2∆t = π × 1360× (6371000)2 × 24× 60× 60 = 1.5× 1022J/dia b) A energia efetiva que participará do processo de evaporação da água é E ′ = 0.23× 0.71E = 0.1633E. Deste modo, a massa de água evaporada é: ◮ Escola Oĺımpica - Curso de Fı̀sica Básica II 141
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