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A equação de Schrödinger Fernando G. Pilotto UERGS Recapitulação • Partículas com massa, como o elétron, possuem momento linear e energia cinética • Essas partículas estão associadas a uma onda cujo comprimento de onda é m p mvK 2 2 2 2 1 ==mvp = p h =λ • Não é possível saber, a cada instante de tempo, onde a partícula está. • Porém, podemos saber qual a probabilidade de que ela esteja em algum lugar específico. • Essa probabilidade é descrita pela onda que está associada à partícula. • Precisamos de um jeito de determinar essa onda. Equação de Schrödinger Erwin Schrödinger • Erwin Rudolf Josef Alexander Schrödinger nasceu em 12/08/1887 em Viena e faleceu em 04/01/1961 • O trabalho com a equação de Schrödinger foi publicado em 1926 • Recebeu o Prêmio Nobel em 1933 A equação completa • Função de onda Ψ (relacionada à probabilidade) • Energia potencial U = U(x,y,z,t) • m: massa da partícula ),,,(),,,(),,,( 2 2 2 2 2 2 22 tzyxtzyxUtzyx zyxm Ψ+Ψ ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ − h pi2 h =h ),,,( tzyx t i Ψ ∂ ∂ = h Energia potencial independente do tempo • Energia potencial U = U(x,y,z) • A função de onda pode ser escrita como • E vemos que tiezyxtzyx ωψ −=Ψ ),,(),,,( tie t izyxtzyx t i ωψ − ∂ ∂ =Ψ ∂ ∂ hh ),,(),,,( tieiizyx ωωψ −−= )(),,( h tiezyx ωωψ −= ),,(h • Na equação de Schrödinger temos tititi ezyxezyxUezyx xm ωωω ωψψψ −−− =+ + ∂ ∂ − ),,(),,(),,( 2 2 22 hL h ),,,(),,,(),,,( 2 2 22 tzyx t itzyxUtzyx xm Ψ ∂ ∂ =Ψ+Ψ + ∂ ∂ − hL h ),,(),,(),,( 2 2 22 zyxzyxUzyx xm ωψψψ hLh =+ + ∂ ∂ − • ω é a frequência angular • A energia é • Portanto • Rearranjando os termos da equação: ),,(),,(),,( 2 2 22 zyxEzyxUzyx xm ψψψ =+ + ∂ ∂ − L h fpiω 2= ωpi pi h=== fhhfE 2 2 h/),,(),,,( iEtezyxtzyx −=Ψ ψ [ ] 0),,(),,(),,( 2 2 22 =−+ + ∂ ∂ zyxzyxUEzyx xm ψψLh • Assim, se a energia potencial não depende do tempo, a função de onda é • E a equação de Schrödinger é h/),,(),,,( iEtezyxtzyx −=Ψ ψ [ ] 0),,(),,(),,( 2 2 2 2 2 2 22 =−+ ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ zyxzyxUEzyx zyxm ψψh Pausa para respirar • Na Mecânica Clássica, as partículas sofrem ação de forças e através da equação • determina-se a posição da partícula para cada instante de tempo. • Na Mecânica Quântica, as partículas sofrem ação de uma energia potencial e através da eq. de Schrödinger determina-se a função de onda, a qual está relacionada à probabilidade de se encontrar a partícula num determinado lugar. r dt d mF 2 2 = Lembrete sobre equações diferenciais • O problema de determinar as soluções de uma equação diferencial, como • é similar à integração de uma função, já que o que conhecemos é a derivada da função 0)()( 22 2 =+ xykxy dx d • Nessa disciplina, vamos partir sempre com a solução quase pronta e vamos testar se a equação é resolvida. • Assim, uma solução é da equação anterior é • Para testar, derivamos... )sen()cos()( kxBkxAxy += )cos()sen()( kxBkkxAkxy dx d +−= )sen()cos()( 222 2 kxBkkxAkxy dx d −−= • O próximo passo é substituir a solução na equação )sen()cos()( kxBkxAxy += )sen()cos()( 222 2 kxBkkxAkxy dx d −−= 0)()( 22 2 =+ xykxy dx d [ ] 0)sen()cos()sen()cos( 222 =++−− kxBkxAkkxBkkxAk 00 = Ok! A prova real funcionou. blz! • A solução tem de ser obrigatoriamente escrita na forma abaixo? • Não! Qualquer outra combinação linear de cos(kx) e sen(kx) também serve, por exemplo • onde φ e θ são fases (ângulos). )sen()cos()( kxBkxAxy += )sen()cos()( θφ +++= kxBkxAxy • Duas combinações lineares importantes são • A solução da equação poderia então ser escrita como ikxekxikx =+ )sen()cos( ikxekxikx −=− )sen()cos( ikxikx BeAexy −+=)( • Vamos ver se dá certo... • Portanto • Ou seja ikxikx ikee dx d = ikxikx BeAexy −+=)( ikxikx ikee dx d −− −= ikxikxikx ekeike dx d 22 2 2 )( −== ikxikxikx ekeike dx d 22 2 2 )( −=−=− )()( 2222 2 xykeBkeAkxy dx d ikxikx −=−−= − 0)()( 22 2 =+ xykxy dx d Uau! A prova real funcionou de novo! Probabilidade • A probabilidade dP de se encontrar uma partícula num volume dV em torno da posição (x,y,z) é • Densidade de probabilidade: ΨΨ* • Ψ*: conjugado complexo (trocar “i” por “–i”) • Exemplos: (3 – 7i)* = 3 + 7i dVdP *ΨΨ= ( ) ikxikx ee −=* A partícula livre em 1D • Vamos supor que a partícula possa mover-se somente numa direção, assim eliminamos as variáveis y e z. • Uma partícula livre não está sujeita a nenhuma força, ou seja, não tem energia potencial. 0)( =xU 0)()( 2 2 22 =+ xEx dx d m ψψh • Rearranjando termos... • Eu já vi isso antes... • Portanto 0)(2)( 22 2 =+ x mE x dx d ψψ h 0)()( 22 2 =+ xykxy dx d ikxikx BeAexy −+=)( ikxikx BeAex −+=)(ψ 22 2 h mEk = • A partícula livre só tem energia cinética • Portanto • O número de onda k está relacionado ao comprimento de onda λ por • De onde vemos que m p mvE 2 2 2 2 1 == 2 2 2 2 2 hh pmEk == h ppk ⋅== pi2 h λ pi2 =k p h =λ • Recapitulação: – A equação de Schrödinger para a partícula livre – Descreve uma onda – Que tem energia – E comprimento de onda 0)()( 2 2 22 =+ xEx dx d m ψψh [ ] hh //)(),( iEtikxikxiEt eBeAeextx −−− +==Ψ ψ ωh== hfE kp h piλ 2== Direção de movimento • A função de onda pode ser escrita como • A velocidade da onda é determinada... (Física 3) [ ] tiikxtiikxtiikxikx BeAeeBeAetx ωωω −−−−− +=+=Ψ ),( )()( tkxitkxi BeAe ωω +−− += cte=− tkx ω k t x ω+ = cte kdt dx v ω == • Uma solução corresponde à velocidade positiva • E a outra solução corresponde à velocidade negativa • E ainda )()(),( tkxitkxi BeAetx ωω +−− +=Ψ )( tkxiAe ω− )( tkxiBe ω+− p E p E k v === h h / /ω pvE = Relação análoga a E = pc para a luz. Densidade de probabilidade • Como vimos, a densidade de probabilidade é • Para uma partícula movendo-se no sentido positivo de x, temos • Portanto ),(),( * txtx ΨΨ )(),( tkxiAetx ω−=Ψ )(** ),( tkxieAtx ω−−=Ψ ** ),(),( AAtxtx =ΨΨ • A densidade de probabilidade é constante, ou seja, a partícula tem chances iguais de estar num lugar ou de estar em qualquer outro... • Em compensação, o momento linear e a energia são conhecidos com precisão ** ),(),( AAtxtx =ΨΨ ωh=E kp h= Exercícios 1. Se z = a + ib é um número complexo, mostre que zz* é um número real. 2. Halliday, cap. 38: 56 – 62
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