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cálculo II RoteiRo de estudos formador autor Cláudio Possani 7 cálculo II RoteiRo de estudos Funções contínuas Uma função f é contínua em (a, b) se ela está defini- da em (a, b), tem limite quando (x, y) → (a, b) e vale (x, y) → (a, b) lim f(x, y) = f(a, b). Regra da Cadeia para funções de várias variáveis → 1º Caso: Suponha z = f(x, y) seja uma função C1, x = g(t) e y = h(t) são funções deriváveis de t. Então z é uma função derivável em t e: dz dt = ∂f ∂x . dx dt + ∂f ∂y . dy dt → 2º Caso: Suponha z = f(x, y) seja uma função C1, x = g(s, t) e y = h(s, t) são funções de classe C1 então z é uma função derivável de s e t e temos: ∂z ∂s (s, t) = ∂z ∂x (x, y). ∂x ∂s (s, t) + ∂z ∂y (x, y). ∂y ∂s (s, t) ∂z ∂t (s, t) = ∂z ∂x (x, y). ∂x ∂t (s, t) + ∂z ∂y (x, y). ∂y ∂t (s, t) Cálculo II / Roteiro de Estudos 3 Polinômio de Taylor Ordem 2 Q(x, y) = f(a, b) + ∂f ∂x (a, b)(x - a) + ∂f ∂y (a, b)(y - b) + 1 2 ∂ 2f ∂x2 (a, b) (x - a)2 + 2 ∂ 2f ∂x∂y (a, b) (x - a)(y - b) + ∂ 2f ∂y2 (a, b) (y - b)2 Pontos de máximo/mínimo (a, b) ponto crítico de z = f(x, y). D = ∂ 2f ∂x2 ∂ 2f ∂x∂y ∂ 2f ∂y∂x ∂2f ∂y2 = ∂ 2f ∂x2 . ∂ 2f ∂y2 - ∂2f ∂x∂y . ∂ 2f ∂y∂x D > 0 e ∂ 2f ∂x2 > 0 então (a, b) é ponto de mínimo (local); D > 0 e ∂ 2f ∂x2 < 0 então (a, b) é ponto de máximo (local); D < 0 então (a, b) não é ponto de máximo nem de mínimo. Teorema de Fubini em 2 variáveis (caso geral) D = {(x, y) | a ≤ x ≤ b, e g(x) ≤ y ≤ h(x)} ∬ D f(x, y) dxdy = ∫ b a ∫ h(x) g(x) f(x, y) dydx Teorema de Fubini em 3 variáveis. Domínio paralelepípedo reto retângulo ∭D f(x, y, z)dzdydx = ∫ b a ∫ d c ∫ f e f(x, y, z)dzdydx Em 3 variáveis, caso geral: ∭D f(x, y, z) dV = ∫ b a ∫ h(x) g(x) ∫ v u (x,y) (x,y) f(x, y, z) dzdydx Significado físico da integral tripla: massa de um sólido calculada a partir da distribuição de massa (densidade). Volume de um sólido espacial: D = ∭D1dzdydx Cálculo II / Roteiro de Estudos 4 Coordenadas polares no plano x = rcosθ 0 ≤ θ ≤ 2π y = rsenθ 0 ≤ r Jacobiano = r x2 + y2 = r2 �Dxy f(x, y)dxdy = �Drθ f(r, θ).r.drdθ Coordenadas Cilíndricas no espaço tridimensional x = rcosθ 0 ≤ θ ≤ 2π y = rsenθ 0 ≤ r z = z z ∈ ℝ Jacobiano = r x2 + y2 = r2 Coordenadas Esféricas no espaço tridimensional x = ρsenφcosθ 0 ≤ θ ≤ 2π y = ρsenφsenθ 0 ≤ ρ z = ρcosφ 0 ≤ φ ≤ π Jacobiano = ρ2senφ x2 + y2 + z2 = ρ2 Integral de linha de campo escalar ∫γ f(x, y, z)ds = ∫ b a f(γ(t)). ‖γ’→(t)‖|dt Significado: massa de um fio a partir da densidade linear. Na geometria o comprimento de uma curva é: ∫γ 1ds = ∫ b a 1.‖γ’→(t)‖|dt Integral de linha de campo vetorial τ = ∫γ F → dr → = ∫b a F→(γ(s)).γ’→ (s)ds Significado: trabalho realizado pelo campo de forças F → , sobre a trajetória γ. Outra notação: �γ F → dr → = �γ Pdx + Qdy + Rdz Cálculo II / Roteiro de Estudos 5 Gradiente; Divergente; Rotacional Gradiente: ∇ → f(x, y, z) = ∂f ∂x , ∂f ∂y , ∂f ∂z Divergente: divF → = ∇. F → = ∂P ∂x + ∂Q ∂y + ∂R ∂z Rotacional no plano: RotF → = ∂Q ∂x - ∂P ∂y k → Rotacional no Espaço: RotF → = i → j → k → ∂ ∂x ∂ ∂y ∂ ∂z P Q R Campos conservativos (I) ∇ → φ = F → ⇔ (II) �γ F → dr = φ(γ(b)) - φ(γ(a)) ⇔ (III) ∮F → dr → = 0 Conservativo ⇒ Rot (F → ) = 0 → Rot (F → ) = 0 → e domínio simplesmente conexo ⇒ conservativo Integral de superfície de campo escalar ∬S φ(x, y, z)dA = ∬D φ(u, v).� XU ⟶ ∧ XV ⟶ �dudv Significado: massa de uma região a partir da densidade superficial. Na geometria a área de uma superfície é: A = ∬S 1dA = ∬D� XU ⟶ ∧ XV ⟶ �.dudv Integral de superfície de campo vetorial ∬S 〈F → n → 〉 dA = ±∬D 〈F → XU ⟶ ∧ XV ⟶ 〉dudv Significado: fluxo de um campo de vetores através de uma superfície. Outra notação: ∬S 〈F → n → 〉 dA = ∬S Pdy ∧ dz + Qdz ∧ dx + Rdx ∧ dy Cálculo II / Roteiro de Estudos 6 Superfície de um tronco de Cilindro no espaço tridimensional x2 + y2 = a2 (o raio está fixado) x = acosθ 0 ≤ θ ≤ 2π y = asenθ b ≤ z ≤ c z = z Elemento de área = adzdθ Superfície Esférica no espaço tridimensional x2 + y2 + z2 = a2 (o raio está fixado) x = asenφcosθ 0 ≤ θ ≤ 2π y = asenφsenθ 0 ≤ φ ≤ π z = acosθ Elemento de área = a2senφdφdθ Teorema de Green ∬D Rot F → . k → dA = ∫∂D F → dr → ∬D ∂Q ∂x - ∂P ∂y dA = ∫∂D Pdx + Qdy Teorema de Gauss ∬S F → . n → dA = ∭V Div F → dV ∬S Pdy ∧ dz + Qdz ∧ dx + Rdx ∧ dy = ∭V ∂P ∂x + ∂Q ∂y + ∂R ∂z Teorema de Stokes ∫∂S F → dr → = ∬S rotF → . n → dA
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