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Fenômenos de Transporte 6ª. Aula - Cap.3 Prof. Dr. Welber Gianini Quirino wgquirino@fisica.ufjf.br ICE / Departamento de Física UFJF – Universidade Federal de Juiz de Fora Sistema de Transferência Combinado Vimos três modos de condução de calor separadamente. No entanto, na prática, o calor é normalmente transferido por vários dos mecanismos básicos ocorrendo simultaneamente T2 T1 qk qr qc T1 T2 qk qc qr qr Paralelo Para solucionar estes problemas: Aplicar a exigência da conservação de energia I. Dividir as seções que podem ser conectadas em série (como um circuito elétrico). II. Dividir as transferências em cada seção que podem ser conectadas como mecanismos em paralelo. III. Achar o resultado Global 0=−+ saientg EEE Paredes Planas em série e em paralelo A1 L 1) Em série T4 T1 k1 k2 k3 L L qk Sistema Físico A B C Análise do problema I. Se o calor for conduzido através de várias paredes planas com bom contato térmico, a taxa de condução de calor será a mesma através de todas as seções. II. Entretanto, como mostrado na fig., os gradientes de temperatura nas camadas serão diferentes. n nk Ak L R = qk T1 T2 RA T3RB T4 RC Circuito Térmico Lei de Fourier )()()( 433221 TT L kA TT L kA TT L kA q CBA k − =− =− = )()()( 433221 TTKTTKTTKq CkBkAkk −=−=−= )( )( )( 43 32 21 TTKq TTKq TTKq Ckk Bkk Akk −= −= −= Ou em termos da condutância )( )( )( 43 32 21 TT K q TT K q TT K q Ck k Bk k Ak k −= −= −= 433221 TTTTTT K q K q K q Ck k Bk k Ak k −+−+−=++ 41 111 TT KKK q CkBkAk k −= ++ ++ − = CkBkAk k KKK TT q 111 41 ( ) CkBkAk k RRR TT q ++ − = 41 De forma similar para N camadas em série ... A1 L TN+1 T1 k1 k2 kN L L qk A B N . . . qk T1 T2 RA T3RB TN+1 RNTN. . . Logo, − = = = + Nn n Nk N k R TT q 1 11 ou mostrando RkN ( ) − = = = + Nn n N N k kAL TT q 1 11 Lei de Fourier para condução em série TTT N =− +11 Diferença de Temperatura Global T - normalmente é chamado de potencial de temperatura A taxa de fluxo de calor é proporcional ao potencial de temperatura. Paredes Planas em série e em paralelo 2) Em paralelo AA L T2T1 k1 k2 k3 A Sistema Físico A B C AB AC T1T2 qk Por exemplo - Laje qk T1 T2 RA RB > > qk qk1 qk2 Circuito Térmico ✓ Se as temperaturas sobre as faces direita e esquerda forem uniformes em T1 e T2; ✓ O calor será conduzido por dois materiais diferentes, ao longo de caminhos diferentes sobre o mesmo potencial; ✓A taxa total de fluxo de calor será a soma dos fluxos através dos caminhos independentes, ou seja: ( ) ( ) BA k k kAL TT kAL TT q qqq 2121 21 − + − = += qk T1 T2 RA RB > > qk qk1 qk2 Circuito Térmico ( ) ( ) BA k kALkAL TTq 11 )( 21 +−= BA k RR TTq 11 )( 21 +−= qk T1 T2 RA RB > > qk qk1 qk2 Circuito Térmico ( ) +−= BA k RR TTq 11 21 ( ) + −= BA BA k RR RR TTq 21 ( ) BA BA k RR RR TT q + − = 21 ou ou AA L T2 T1 k1 k2 A A BAB T1T2Observe que BA AAA += 21 21 RR RR RGlobal + = ( ) Global k R TT q Global 21 −= Paredes Planas em série e em paralelo LB=LC kD LD D A1 LA T1 kA A T2 B C T1T2 qk kB kC Circuito Térmico qk T1 Ty RB RC > > qkB qkC Tx T2 RA RD Neste sistema, a resitência na camada intermediária é: CB CB BC RR RR R + = E a taxa de fluxo de calor é: = = = 3 1 n n n k R T q qk T1 Tx RA TyRBC T2 RD onde, N = número de camadas em SÉRIE (três) Rn = resistência da n-ésima camada T = diferença de Temperatura através das duas superfícies externas Podemos também obter uma condutância total entre as duas superfícies externas: = = = 3 1 1 n n n k R K Global qk T1 Tx RA TyRBC T2 RD Convecção e Condução em Série Um dos problemas mais comuns encontrados na prática da engenharia é a transferência de calor entre dois fluidos de temperaturas especificadas separados por uma parede. Nesta situação as T1 e T2 das paredes não são conhecidas, mas podem ser calculadas se forem conhecidos os coeficientes de transferência de calor por convecção em ambos os lados da parede. Ambiente externo Ambiente interno Nota: O fluido pode estar parado ou em movimento, o que importa é o valor de <hc>, pois estas condições já foram impostas no cálculo do <hc>. Ambiente externo Ambiente interno A1 L T2 =? T1 =? k1 Sistema Físico A Fluido quente (ar) Tquente <hc>quente Fluido frio (ar) Tfria <hc>fria qkqc qc q Tquente T1 R1 T2R2 Tfria R3 Lembrando que Ah R n n c c 1 = E que Logo, 321 RRR TT q friaquente Global ++ − = n n k k Ak L R = Para Paredes compostas, idem: LB=LC kD LD D A1 LA T1 kA A T2 B C kB kC qkqC qC Tquente <hc>quente Tfria <hc>Fria = = − = Nn n n friaquente Global R TT q 1 Convecção e Radiação em Paralelo Em muitos problemas de engenharia, uma superfície perde ou recebe energia térmica simultaneamente por convecção e radiação Ex.: Telhado de uma casa com aquecimento interno T2 T1 qr qc qglobal A1 )( 211 TTAhq cc −= )( 211 TTAhq rr −= Como os dois fluxos de calor emanam do mesmo potencial, ou seja, do telhado, eles atuam em paralelo )()( 211211 TTAhTTAhq qqq rc rcGlobal Global −+−= += ))(( 211 TThhAq rcGlobal −+= qk T1 T2 Rc Rr > > qglobal qc qr Circuito Térmico rc rc cr RR RR R + = Lembrando que: Ah R c C 1 = Ah R r r 1 = , Logo, cr Global R TT q 21 − = Onde o coeficiente de transferência de calor combinado (ou coef. de transp. de calor para simplificar), é definido por: rc hhh += <h> especifica a taxa total de fluxo de calor entre uma superfície a (i) um fluido adjacente e (ii) uma área ao seu redor, por área unitária da superfície e a diferença de temperatura unitária entre a superfície e o fluido. KmWh 2 Coeficiente Global de Transferência de Calor Vimos que o fluxo de calor entre dois fluidos separados por uma parede, é um problema comum em Engenharia. Ambiente externo Ambiente interno Vimos que se a parede é plana e o calor é transferido por convecção dos dois lados = = − = Nn n n friaquente Global R TT q 1 LB=LC kD LD D A1 LA T1 kA A T2 B C kB kC qkqC qC Tquente <hc>quente Tfria <hc>Fria ✓Em muitos problemas é conveniente simplificar a eq. anterior, por meio da chamada condutância unitária global, transmitância total ou coeficiente total de transferência de calor U. totalGlobal TUAq = nRRR UA ... 1 21++ = ✓ U – pode ser baseado em qualquer área escolhida; ✓ U – também pode ser obtido em termos das Rn individuais na transferência de calor por convecção e radiação. Isolamento Térmico Existem muitas situações nos projetos de engenharia nas quais o objetivo é reduzir o fluxo de calor. ✓Edificações, ✓Garrafas térmicas ✓Roupas térmicas ✓Etc! Normalmente o espaçamento entre duas superfícies é preenchido por um gás de baixa condutividade térmica ou rarefeito (vácuo). Mas o gás ainda pode transferir por condução e/ou radiação! Isolamento Térmico Logo, A condutividade dos materiais isolantes não é realmente uma propriedade do material, mas o resultado de uma combinação de mecanismos de fluxo de calor E a condutância térmica K do isolamento, É um valor efetivo Keff que se altera com a temperatura, pressão e condições ambientais, como umidade, por exemplo. Essencialmente, existem três tipos de materiais de isolamento: ✓ Fribrosos: partículas de filamento de baixa densidade e pequeno diâmetro – painéis, acolchoados, colchões, cobertores ❖ Porosidade alta (90%) Lã mineral – aplicações para T < 700 º.C Fibra de vidro – aplicações para T < 200 º.C Fibras refratárias (alumina Al2O3 ou SiO2) – aplicações para 700 < T <1700 º.C ✓ Celulares: Poliuretano expandido, pulverizado ou espumado ✓ Baixa densiade, baixa capacidade calorífica, boa resistência a compressão. ✓ Toma qualquer geometria ou encontrado em lâminas. Essencialmente, existem três tipos de materiais de isolamento: ✓ Granulares: Pequenos flocos de particulas inorgânicas (unidas em formato estabelecido, ou pó) ✓Pó de perlite, sílica diatomacea, vermiculite Essencialmente, existem três tipos de materiais de isolamento: P lá st ic o s (b ar at o s e le v es ) Perde de 20 a 50% de eficácia após o 1º. ano de uso Lista de Exercícios Cap.3 – Aula 1 2a; 3a; 5; 6ab; 8; 9; 15; 19
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