Em termos mais simples, a equação acima pode ser escrita como: 0A v-A v  entradassaída   0m-m  entradassaída  (3.25) Sendo vAm = ...

Em termos mais simples, a equação acima pode ser escrita como: 0A v-A v  entradassaída   0m-m  entradassaída  (3.25) Sendo vAm = vazão mássica (massa por unidade de tempo). Para escoamento incompressível (densidade constante), 1 = 2 = ... = , a equação (3.25) resulta em: A vA v   entradassaída     entradassaída QQ  (3.26) Onde: Sendo vAQ = vazão volumétrica (volume por unidade de tempo). 3.6 – Princípio da Conservação de Energia O princípio da conservação de energia é a aplicação da 1ª Lei da Termodinâmica a um sistema, e sua utilização por meio de um volume de controle - VC. A 1ª Lei da Termodinâmica pode ser escrita como: dt dE WQc   (3.27) Onde: cQ é o calor trocado entre o sistema e o meio, sendo positivo quando introduzido no sistema W é o trabalho trocado entre o sistema e o meio, sendo positivo quando retirado do sistema E é a energia do sistema A energia ES é a energia total do sistema dada por:   VSS SeeE dV dm  com 2 int v 2 1  gzee (3.28) Sendo eint a energia interna específica relacionada à temperatura, v o módulo do vetor velocidade e z a altura da partícula fluida de massa dm em relação a um nível de referência.
A equação 0A v-A v  entradassaída   0m-m  entradassaída  (3.25) pode ser escrita como A vA v   entradassaída     entradassaída QQ  (3.26) para escoamento incompressível (densidade constante).
O princípio da conservação de energia é a aplicação da 1ª Lei da Termodinâmica a um sistema, e sua utilização por meio de um volume de controle - VC.
A energia ES é a energia total do sistema dada por:   VSS SeeE dV dm  com 2 int v 2 1  gzee (3.28).