FÍSICA FRENTE 1-015-016

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5 
 
 
Quando a motocicleta atinge a posição da cabine do 
caminhão, temos: 
 
 
Multiplicando toda equação por e agrupando: 
 
 
Assim, substituindo o tempo de encontro na equação da 
velocidade da motocicleta, temos: 
 
 
Passando para 
 
 
Resposta da questão 7: 
 a) Aplicando a equação de Torricelli, obtemos: 
 
 
b) Gráfico 
 
 
 
Cálculo da largura da avenida: 
 área sob o gráfico 
 
 
Resposta da questão 8: 
 [A] 
 
Cálculo da velocidade ao final de segundos de 
movimento: 
 
 
A velocidade média pode ser calculada pela média das 
velocidades, mas somente serve para o MRUV. 
 
 
Ou ainda pode ser calculada da forma geral que serve tanto 
para MRU quanto MRUV: 
 
 
 
Assim: 
 
 
Resposta da questão 9: 
 [E] 
 
Aplicando a função horária da velocidade para o M.U.V.: 
 
 
Resposta da questão 10: 
 [D] 
 
Análise das afirmativas: 
[1] (Verdadeira). Através dos coeficientes da equação de 
movimento, podemos extrair a posição inicial a 
velocidade inicial e a aceleração comparando-a 
com a equação geral. 
 
e 
 
 
tem-se que: e 
 
 
[2] (Verdadeira). Pela segunda lei de Newton, logo: 
 
 
[3] (Verdadeira). A equação da velocidade em função do 
tempo é: 
 
 
[4] (Falsa). Analisando a posição em cada instante de tempo, 
temos: 
 
 
Logo, o deslocamento neste intervalo de tempo foi de 
 
 
 
0
2
0 m
2
s 0
1v 0 s t
2
a 1m s
ì ü=
ï ïï ï= =í ý
ï ï
=ï ïî þ
c m
2
s s
164,5 20t t
2
=
+ =
2
( ) ( ) ( )
2
2
t 40t 129 0
40 40 4 1 129 t ' 3 s descartado tempo negativo
t
2 1 t '' 43 s
- - =
± - - × × - ì = - -ï= \í
× =ïî
2
m 0 m mv v a t v 0 1m s 43 s v 43 m s= + × Þ = + × \ =
km h :
m m
3,6 km hv 43m s v 154,8 km h 155 km h
1m s
= × \ = »
2 2
0
2 2
2 2
v v 2ad
1,5 0,5 2a 20
2,25 0,25 40a
2 40a
a 5 10 m s-
= +
= + ×
= +
=
\ = ×
v t :´
L
L @
( )1,2 0,4 15L
2
L 12m
+ ×
=
\ =
4,0
( ) ( )20v v a t v 4 s 3 m s 2 m s 4 s v 4 s 11m s= + × Þ = + × \ =
0
m m
v v 3m s 11m sv v 7m s
2 2
+ +
= = \ =
m
sv
t
Δ
Δ
=
( )
2 22
0
a 2m ss v t t s 3 m s 4 s 4 s s 28 m
2 2
Δ Δ Δ= × + × Þ = × + × \ =
m m
s 28 mv v 7 m s
t 4 s
Δ
Δ
= = \ =
0 0 0
0
v v at 108 v 14,4(5) v 108 72
v 180 km h.
= + Þ = - Þ = + Þ
=
0(x ),
0(v ), (a)
( ) 20 0
ax t x v t t
2
= + × + ×
2x(t) 5 6t 3t= - +
0x 5m,= 0v 6m s= -
2 2a 3m s a 6m s .
2
= Þ =
F m a,= ×
2F 0,6 kg 6 m s F 3,6 N.= × \ =
2
0v(t) v a t v(t) 6 m s 6m s 1s v(1s) 0 m s.= + × Þ = - + × \ =
0
2
x(0 s) x 5 m.
x(3 s) 5 6 3 3 3 5 18 27 x(3 s) 14 m.
= =
= - × + × = - + \ =
x 14 5 x 9m.Δ Δ= - \ =
Extensivo 2021 – Lista 4 de Física 1 – Aulas: 7 e 8. 
 
 
Edu Leite 
1 
 
 
 
 
 
1. (Eear 2019) Um atleta pratica salto ornamental, fazendo uso 
de uma plataforma situada a 5m do nível da água da piscina. 
Se o atleta saltar desta plataforma, a partir do repouso, com 
que velocidade se chocará com a água? 
Obs.: despreze a resistência do ar e considere o módulo da 
aceleração da gravidade 
a) 
b) 
c) 
d) 
 
2. (G1 - ifpe 2019) Em um lançamento de um projétil para 
cima, foi desenvolvida a equação horária do espaço do 
projétil, que se move em linha reta na direção vertical, 
segundo a expressão é dado em 
metros e, em segundos). Nessa situação, determine o 
módulo da velocidade do projétil ao fim de 
a) 
b) 
c) 
d) 
e) 
 
3. (Uece 2019) Em função da diferença de massa entre a Terra 
e a Lua, a gravidade aqui é cerca de seis vezes a encontrada na 
Lua. Desconsidere quaisquer forças de atrito. Um objeto 
lançado da superfície da Terra com uma dada velocidade 
inicial atinge determinada altura. O mesmo objeto deve 
ser lançado a uma outra velocidade caso seja lançado do 
solo lunar e atinja a mesma altura. A razão entre a velocidade 
de lançamento na Terra e a de lançamento na Lua, para que 
essa condição seja atingida é, aproximadamente, 
a) 
b) 
c) 
d) 
 
4. (G1 - ifce 2019) Considere um movimento de queda livre 
em que duas partículas, 1 e 2, têm massas e 
 e estão localizadas a uma mesma altura acima do 
solo. As duas partículas são abandonadas simultaneamente. 
Para a partícula 1 observa-se que, no intervalo de tempo 
 se desloca verticalmente Para o mesmo 
intervalo de tempo o deslocamento vertical da 
partícula 2, em será 
(Utilize 
a) 
b) 
c) 
d) 
e) 
 
 
5. (Upf 2018) Sobre um rio, há uma ponte de metros de 
altura de onde um pescador deixa cair um anzol ligado a um 
peso de chumbo. Esse anzol, que cai a partir do repouso e em 
linha reta, atinge uma lancha que se deslocava com velocidade 
constante de por esse rio. Nessas condições, 
desprezando a resistência do ar e admitindo que a aceleração 
gravitacional seja pode-se afirmar que no exato 
momento do início da queda do anzol a lancha estava a uma 
distância do vertical da queda, em metros, de: 
a) 
b) 
c) 
d) 
e) 
 
Contato direto Contato indireto
Atrito ou encaixe Correia/corrente Eixo comum
Giram em 
rotações opostas Giram em rotações iguais
𝑣𝐴 = 𝑣𝐵 𝜛𝐴 = 𝜛𝐵
𝝕𝑨.𝑹𝑨 = 𝝕𝑩.𝑹𝑩 𝒗𝑨.𝑹𝑩 = 𝒗𝑩.𝑹𝑨
Resumo teórico – Física (Mecânica) ®
Movimento 
Repouso 
REFERENCIAL
VELOCIDADE ESCALAR MÉDIA
𝒗𝒎 =
∆𝒔
∆𝒕
𝑣 =
𝑚
𝑠 =
𝑘𝑚
ℎ =
𝑐𝑚
𝑠𝑒𝑚 =
𝑚𝑚
𝑎𝑛𝑜…
CONVERSÃO
÷ 3,6
X 3,6
v > 0 →mov. Progressivo v < 0 →mov. Retrógrado
𝒗 =
∆𝒔
∆𝒕
→ 𝐬 = 𝒔𝟎 + 𝒗. 𝒕
ACELERAÇÃO ESCALAR MÉDIA
𝒂𝒎 =
∆𝒗
∆𝒕
𝑎 =
𝑚/𝑠
𝑠 =
𝑚
𝑠2
CLASSIFICAÇÃO DE MOVIMENTOS
MOVIMENTO Sinal de v Sinal de a
Acelerado
Retardado 
𝐬 = 𝒔𝟎 + 𝒗𝟎. 𝒕 +
𝒂. 𝒕𝟐
𝟐
𝒗𝟐 = 𝒗𝟎𝟐 + 𝟐. 𝒂. ∆𝒔
𝒗𝒎 =
∆𝒔
∆𝒕
=
𝒗 + 𝒗𝟎
𝟐
v = constante
MUV na direção vertical
𝑣0 = 0
ou 𝑣0 ≠ 0
𝑣0 ≠ 0
𝑣 = 0
𝐻𝑚á𝑥
Queda livre: 
mov. acelerado 
DICA: use g > 0
Lançamento para cima: 
mov. retardado
DICA: use g < 0
GRÁFICOS e propriedades
MOVIMENTOS CIRCULARES
𝒂 =
∆𝒗
∆𝒕 → 𝐯 = 𝒗𝟎 + 𝒂. 𝒕
a = constante
m/s km/h
CINEMÁTICA
θ 𝜃 =
Δ𝑠
𝑅
R
𝛉 = 𝜽𝟎 +𝝕. 𝒕M.C.U.
𝝕 =
∆𝜽
∆𝒕
ω =
𝑟𝑎𝑑
𝑠
𝝕 =
𝟐.𝝅
𝑻
𝒗 =
𝟐.𝝅.𝑹
𝑻 𝒗 = 𝝕.𝑹
Quadro relacional
MOVIMENTO linear → circular
MRU
→
MCU
𝑠 = 𝑠0 + 𝑣. 𝑡 𝜃 = 𝜃0 + 𝜛. 𝑡
MRUV MCUV
𝑣 = 𝑣0 + 𝑎. 𝑡
𝑠 = 𝑠0 + 𝑣0. 𝑡 +
𝑎. 𝑡2
2
𝑣2 = 𝑣02 + 2. 𝑎. Δ𝑠
𝜛 = 𝜛0 + 𝛼. 𝑡
𝜃 = 𝜃0 + 𝜛0. 𝑡 +
𝛼. 𝑡2
2
𝜛2 = 𝜛02 + 2. 𝛼. Δ𝜃
ACOPLAMENTO DE POLIAS ou ENGRENAGENS
∆𝑠
Problemas de velocidade média
∆𝑠1 ∆𝑠2
𝑣1
𝑣2
𝒗𝟏 < 𝒗𝟐
𝑣𝑚 =
∆𝑠1 + ∆𝑠2
∆𝑡1 + ∆𝑡2
DICA: ache as distâncias em cada 
trecho, fazendo ∆𝑡1 = ∆𝑡2 = 𝑡
∆𝑠1 ∆𝑠2
𝑣1
𝑣2
DICA: ache os intervalos de tempo em 
cada trecho, fazendo ∆𝑠1 = ∆𝑠2 = 𝑥
Distâncias 
iguais
Tempos 
iguais
Problemas de encontro
Começam juntos
O segundo está atrasado
𝑠𝐴 = 𝑠𝐵
𝑠0𝐴 < 𝑠0𝐵
𝑡0𝐴 = 𝑡0𝐵 = 0
𝑨 𝑩
𝑩
𝑠0𝐴 = 𝑠0𝐵
𝑡0𝐵 = 0
𝑨
𝑩
𝑡0𝐴 ≠ 0
MOVIMENTO UNIFORMEMENTE VARIADO (MUV)
MOVIMENTO UNIFORME (MU)
M.U.
M.U.V.
Período (T)
Frequência (f)
𝑇 = 𝑠
𝑓 = 𝑠−1 = 𝐻𝑧
𝒇 =
𝑵
∆𝒕𝒐𝒖 𝒇 =
𝟏
𝑻
Rotações iguais Rotações opostas
1º encontro no MCU (partindo da mesma posição)
(∆𝛉 = 𝝕. 𝒕)
∆𝜽𝑨 = 𝟐𝝅 + ∆𝜽𝑩 ∆𝜽𝑨 + ∆𝜽𝑩 = 𝟐𝝅
𝝎𝑨. 𝒕 = 𝟐𝝅 + 𝝎𝑩. 𝒕 𝝎𝑨. 𝒕 + 𝝎𝑩. 𝒕 = 𝟐𝝅
1
Prof. Venê ™
𝐸𝑥𝑒𝑚𝑝𝑙𝑜
𝑠𝐴 = 0 + 𝑣𝐴. 𝑡
𝑠𝐵 = 𝑠0𝐵 + 𝑣𝐵. 𝑡
𝐸𝑥𝑒𝑚𝑝𝑙𝑜
𝑠𝐵 = 0 + 𝑣𝐵. (𝑡 − 0)
𝑠𝐴 = 0 + 𝑣𝐴. (𝑡 − 𝑡0𝐴)
Essa abordagem 
é válida para o 
MUV também. 
(𝑜𝑢 ∆𝑠 = 𝑣0. 𝑡 +
𝑎. 𝑡2
2 )
ω = constante
𝑡𝐵 > 0
(𝒐𝒖 𝝎𝑨 − 𝝎𝑩 =
𝟐𝝅
∆𝒕𝒆
) (𝒐𝒖 𝝎𝑨 + 𝝎𝑩 =
𝟐𝝅
∆𝒕𝒆
)
2019
Lei de Newton da Gravitação (1687)
𝐹𝐺 =
𝐺.𝑀.𝑚
𝑑2
𝐺 = 6,67𝑥10−11
𝑁.𝑚2
𝑘𝑔2
Intensidade do campo 
gravitacional (g)
𝑔0 =
𝐺.𝑀
𝑅2
𝑔ℎ =
𝐺.𝑀
(𝑅 + ℎ)2
Na superfície (h = 0) Na altitude h (h > 0)
DICA: iguale a intensidade da força gravitacional à intensidade do peso
Velocidade orbital (vo)
𝑣0 =
𝐺.𝑀
𝑑
𝑣0 =
𝐺.𝑀
𝑅
Órbita rasante (h = 0)
DICA: iguale a intensidade da força gravitacional à intensidade 
da resultante centrípeta. 
Velocidade de escape (vE)
𝑣𝐸 =2. 𝐺.𝑀
𝑑
𝑣𝐸 =
2. 𝐺.𝑀
𝑅
Velocidade de escape a 
partir da superfície (h = 0)
DICA: aplique o princípio da conservação da energia
Energia potencial gravitacional 𝐸𝑝𝑜𝑡 = −
𝐺.𝑀.𝑚
𝑑
Gráfico da 
intensidade de 
g, em função da 
distância d em 
relação ao 
centro da Terra. 
ESTÁTICA
Centro de Massa (CM)
Essa forma de cálculo também é válida para:
- A coordenada Y do CM;
- A velocidade e aceleração do CM;
- Sistema de partículas com qualquer quantidade. 
𝑥𝐶𝑀 =
𝑚1. 𝑥1 + 𝑚2. 𝑥2 + 𝑚3. 𝑥3
𝑚1 + 𝑚2 +𝑚3
Chapa homogênea: divida em figuras
menores, com massas proporcionais à área
de cada parte. Encontre o CM de cada parte
e calcule o CM do conjunto de pontos.
EQUILÍBRIO ESTÁTICO
Equilíbrio Translacional 𝐹𝑅 = 0
1- desloque todas as forças 
para um único ponto;
2 - aplique o par de eixos 
cartesianos nesse ponto;
3 - decomponha as forças e 
analise a força resultante. 
Equilíbrio Rotacional
1- eleja um polo;
2 – escreva os torques de 
todas as forças em relação a 
esse polo;
3 - Analise o torque 
resultante. 
𝑀𝑅 = 0
𝑀0 = ±𝐹. 𝑏
𝑀 = 𝑁.𝑚
braço
Atenção: aqui N.m não é J (joule)!
d
𝒈𝒔𝒖𝒑
d = R + h
d = R + h
d
Ponto 
material
Corpo 
extenso
Ponto material 
ou corpo extenso
Só corpo extenso
Torque 
(M)
𝑭𝑨𝑩𝑭𝑩𝑨
M m
𝑭𝑨𝑩 = 𝑭𝑩𝑨
(ação/reação)
𝑭𝑮
polo
𝑭
Rotação: anti-horária (+) ou horária (-)
CASOS ESPECIAIS
Triângulo de forças
Complementos
Conversão de velocidades
Princípio de Galileu (MUV)
5
Corpo sujeito a três 
forças, duas delas 
perpendiculares
entre si. (1)
(2)
(3)
𝑷
𝑻𝟑
𝑻𝟐 (𝑇1= 𝑃)
𝑷
𝑵𝒑
𝑵𝒔
𝒇𝒂𝒕
𝑁𝑠 = 𝑃
Condições de equilíbrio
𝑁𝑝 = 𝑓𝑎𝑡(I)
𝑀𝑁𝑝 = 𝑀𝑃
𝑁𝑝. 𝑏𝑁 = 𝑃. 𝑏𝑃
(II)
Escorregamento da escada apoiada
Obs.: o atrito no pé da escada pode 
ser substituído por uma tração. 
Tombamento da prancha
(2) (1)
polo
polo
𝑷
𝑵𝟐
𝑵𝟏
𝑷𝑮
No equilíbrio: 
𝑁1 + 𝑁2 = 𝑃 + 𝑃𝐺
No limite: 𝑁2 ≈0
𝑀𝑃𝐺 = 𝑀𝑃
𝑃𝐺. 𝑏𝐺 = 𝑃. 𝑏𝑃
Tombamento do bloco
polo𝑷
𝑵𝑭
𝒇𝒂𝒕
𝑷
𝑵
𝑁 = 𝑃
𝐹 = 𝑓𝑎𝑡
𝒃𝑷
𝒃𝑵
𝒃𝑷 𝒃𝑮
𝒃𝑷
𝒃𝑭
𝑀 Ԧ𝐹 = 𝑀𝑃
𝐹. 𝑏𝐹 = 𝑃. 𝑏𝑃
1 8 5
3 6 10
5 4 15
7 2 20
9 0 25
km/h m/s
1s
1s
1s
1s
1s
Exemplo: v0 = 0; g = 10m/s²
𝑣0 = 0
𝑣1 = 10𝑚/𝑠
𝑣2 = 20𝑚/𝑠
𝑣3 = 30𝑚/𝑠
𝑣4 = 40𝑚/𝑠
𝑣5 = 50𝑚/𝑠
𝑣𝑚 = 5𝑚/𝑠
𝑣𝑚 = 15𝑚/𝑠
𝑣𝑚 = 25𝑚/𝑠
𝑣𝑚 = 35𝑚/𝑠
𝑣𝑚 = 45𝑚/𝑠
∆𝑠 = 𝟓𝑚
∆𝑠 = 15𝑚
∆𝑠 = 25𝑚
∆𝑠 = 35𝑚
∆𝑠 = 45𝑚
5
5
5
5
5
x1
x3
x5
x7
x9
1ª distância
Múltiplos 
ímpares
Regra válida para qualquer MUV, sempre 
em intervalos de tempos iguais.
30°
Exemplo: 288km/h
4 x 72km/h = 288km/h
4 x 20m/s = 80m/s
da tabela
Em 1797, Henri Cavendish utiliza 
a balança de torção e demonstra 
experimentalmente a validade 
desta Lei. O valor de G seria 
determinado depois. 
No limite: 
Prof. Venê ™
Lei de Newton da Gravitação (1687)
𝐹𝐺 =
𝐺.𝑀.𝑚
𝑑2
𝐺 = 6,67𝑥10−11
𝑁.𝑚2
𝑘𝑔2
Intensidade do campo 
gravitacional (g)
𝑔0 =
𝐺.𝑀
𝑅2
𝑔ℎ =
𝐺.𝑀
(𝑅 + ℎ)2
Na superfície (h = 0) Na altitude h (h > 0)
DICA: iguale a intensidade da força gravitacional à intensidade do peso
Velocidade orbital (vo)
𝑣0 =
𝐺.𝑀
𝑑
𝑣0 =
𝐺.𝑀
𝑅
Órbita rasante (h = 0)
DICA: iguale a intensidade da força gravitacional à intensidade 
da resultante centrípeta. 
Velocidade de escape (vE)
𝑣𝐸 =
2. 𝐺.𝑀
𝑑
𝑣𝐸 =
2. 𝐺.𝑀
𝑅
Velocidade de escape a 
partir da superfície (h = 0)
DICA: aplique o princípio da conservação da energia
Energia potencial gravitacional 𝐸𝑝𝑜𝑡 = −
𝐺.𝑀.𝑚
𝑑
Gráfico da 
intensidade de 
g, em função da 
distância d em 
relação ao 
centro da Terra. 
ESTÁTICA
Centro de Massa (CM)
Essa forma de cálculo também é válida para:
- A coordenada Y do CM;
- A velocidade e aceleração do CM;
- Sistema de partículas com qualquer quantidade. 
𝑥𝐶𝑀 =
𝑚1. 𝑥1 + 𝑚2. 𝑥2 + 𝑚3. 𝑥3
𝑚1 + 𝑚2 +𝑚3
Chapa homogênea: divida em figuras
menores, com massas proporcionais à área
de cada parte. Encontre o CM de cada parte
e calcule o CM do conjunto de pontos.
EQUILÍBRIO ESTÁTICO
Equilíbrio Translacional 𝐹𝑅 = 0
1- desloque todas as forças 
para um único ponto;
2 - aplique o par de eixos 
cartesianos nesse ponto;
3 - decomponha as forças e 
analise a força resultante. 
Equilíbrio Rotacional
1- eleja um polo;
2 – escreva os torques de 
todas as forças em relação a 
esse polo;
3 - Analise o torque 
resultante. 
𝑀𝑅 = 0
𝑀0 = ±𝐹. 𝑏
𝑀 = 𝑁.𝑚
braço
Atenção: aqui N.m não é J (joule)!
d
𝒈𝒔𝒖𝒑
d = R + h
d = R + h
d
Ponto 
material
Corpo 
extenso
Ponto material 
ou corpo extenso
Só corpo extenso
Torque 
(M)
𝑭𝑨𝑩𝑭𝑩𝑨
M m
𝑭𝑨𝑩 = 𝑭𝑩𝑨
(ação/reação)
𝑭𝑮
polo
𝑭
Rotação: anti-horária (+) ou horária (-)
CASOS ESPECIAIS
Triângulo de forças
Complementos
Conversão de velocidades
Princípio de Galileu (MUV)
5
Corpo sujeito a três 
forças, duas delas 
perpendiculares
entre si. (1)
(2)
(3)
𝑷
𝑻𝟑
𝑻𝟐 (𝑇1= 𝑃)
𝑷
𝑵𝒑
𝑵𝒔
𝒇𝒂𝒕
𝑁𝑠 = 𝑃
Condições de equilíbrio
𝑁𝑝 = 𝑓𝑎𝑡(I)
𝑀𝑁𝑝 = 𝑀𝑃
𝑁𝑝. 𝑏𝑁 = 𝑃. 𝑏𝑃
(II)
Escorregamento da escada apoiada
Obs.: o atrito no pé da escada pode 
ser substituído por uma tração. 
Tombamento da prancha
(2) (1)
polo
polo
𝑷
𝑵𝟐
𝑵𝟏
𝑷𝑮
No equilíbrio: 
𝑁1 + 𝑁2 = 𝑃 + 𝑃𝐺
No limite: 𝑁2 ≈0
𝑀𝑃𝐺 = 𝑀𝑃
𝑃𝐺. 𝑏𝐺 = 𝑃. 𝑏𝑃
Tombamento do bloco
polo𝑷
𝑵𝑭
𝒇𝒂𝒕
𝑷
𝑵
𝑁 = 𝑃
𝐹 = 𝑓𝑎𝑡
𝒃𝑷
𝒃𝑵
𝒃𝑷 𝒃𝑮
𝒃𝑷
𝒃𝑭
𝑀 Ԧ𝐹 = 𝑀𝑃
𝐹. 𝑏𝐹 = 𝑃. 𝑏𝑃
1 8 5
3 6 10
5 4 15
7 2 20
9 0 25
km/h m/s
1s
1s
1s
1s
1s
Exemplo: v0 = 0; g = 10m/s²
𝑣0 = 0
𝑣1 = 10𝑚/𝑠
𝑣2 = 20𝑚/𝑠
𝑣3 = 30𝑚/𝑠
𝑣4 = 40𝑚/𝑠
𝑣5 = 50𝑚/𝑠
𝑣𝑚 = 5𝑚/𝑠
𝑣𝑚 = 15𝑚/𝑠
𝑣𝑚 = 25𝑚/𝑠
𝑣𝑚 = 35𝑚/𝑠
𝑣𝑚 = 45𝑚/𝑠
∆𝑠 = 𝟓𝑚
∆𝑠 = 15𝑚
∆𝑠 = 25𝑚
∆𝑠 = 35𝑚
∆𝑠 = 45𝑚
5
5
5
5
5
x1
x3
x5
x7
x9
1ª distância
Múltiplos 
ímpares
Regra válida para qualquer MUV, sempre 
em intervalos de tempos iguais.
30°
Exemplo: 288km/h
4 x 72km/h = 288km/h
4 x 20m/s = 80m/s
da tabela
Em 1797, Henri Cavendish utiliza 
a balança de torção e demonstra 
experimentalmente a validade 
desta Lei. O valor de G seria 
determinado depois. 
No limite: 
Prof. Venê ™
2g 10 m s .=
10m s.
20m s.
30m s.
50m s.
2S 105 20t 5t= + - (S
t,
3 s.
120m s
10m s
60m s
5m s
15m s
Tv
Lv
6.
10.
10.
6.
1m 1kg=
2m 2 kg=
t 2 s,Δ = y 20m.Δ =
t 2 s,Δ =
m,
2g 10 m s )=
40.
10.
20.
5.
50.
20
20m s
210 m s ,
80
100
40
20
60