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Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido F´ISICA CLA´SSICA Rafael, Suzana Bras´ılia, 1o semestre de 2009 Universidade de Bras´ılia - Faculdade do Gama Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Teorema dos Eixos Paralelos - Teorema de Steiner Qual a relac¸a˜o entre o momento de ine´rcia Icm em relac¸a˜o a um eixo z que passa pelo centro de massa de um corpo r´ıgido qualquer com o momento de ine´rcia I em relac¸a˜o a um eixo arbitra´rio z’ qualquer? Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Teorema dos Eixos Paralelos - Teorema de Steiner Considere uma ”fatia”de um corpo r´ıgido, como a mostrada na figura... Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Teorema dos Eixos Paralelos - Teorema de Steiner I A contribuic¸a˜o de uma fatia ao momento de ine´rcia I e´ dI = ∫ fatia d 2 1dm I d1 = d + d2 => d21 = d 2 + 2d2 · d + d22 I dI = ∫ fatia d 2dm + 2d2 · ∫ fatia ddm + d 2 2 ∫ fatia dm Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Teorema dos Eixos Paralelos - Teorema de Steiner I Somando sobre todas as fatias do corpo temos que: I I = ICM + 2d2 · ∫ corpo ddm + d 2 2M I Note que ∫ corpo ddm = 0, pois a partir da definic¸a˜o das coordenadas do centro de massa MdCM = lim ∆mi→0 ∑ di∆mi = ∫ ddm. Se a origem esta´ sobre o centro de massa, enta˜o suas coordenadas sa˜o nulas! I Assim, I = ICM + Md 2 2 onde d2 e´ a distaˆncia entre os dois eixos Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Teorema dos Eixos Paralelos - Teorema de Steiner Teorema dos Eixos Paralelos devido a` Steiner: ”o momento de ine´rcia de um corpo qualquer em relac¸a˜o a um eixo e´ a soma do momento de ine´rcia em relac¸a˜o a um eixo paralelo, passando pelo CM, com o produto da massa M do corpo pelo quadrado da distaˆncia d2 entre os dois eixos” Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Exerc´ıcios 1. Calcule o momento de ine´rcia de uma barra homogeˆnea de massa M e comprimento L em relac¸a˜o a uma de suas extremidades. Fac¸a o ca´lculo utilizando a definic¸a˜o e compare com o resultado obtido atrave´s do teorema de Steiner. 2. Calcule o momento de ine´rcia de um cilindro homogeˆneo de raio R e massa M em torno de uma geratriz. Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Movimento Plano → as trajeto´rias de todas as part´ıculas do corpo sa˜o paralelas a um plano fixo, que se chama plano do movimento I Exemplos: rotac¸a˜o pura em torno de um eixo fixo. I Movimento mais geral do corpo r´ıgido = translac¸a˜o + rotac¸a˜o I Para que essa combinac¸a˜o de movimentos seja um movimento plano e´ necessa´rio que a translac¸a˜o seja paralela ao plano do movimento e a direc¸a˜o do eixo de rotac¸a˜o se mantenha fixa perpendicular ao plano do movimento. Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Equac¸o˜es de Movimento I Lei Fundamental da Dinaˆmica → dPdt = Fext I trata-se da Equac¸a˜o de Movimento para a translac¸a˜o do CM I e a Equac¸a˜o de Movimento para a rotac¸a˜o em torno do CM pode ser escrita como dL dt = −→τ ext I Como estamos considerando o movimento no plano, temos que: P = Pxˆ i + Py jˆ e Fext = Fxextˆ i + Fyextˆj Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Equac¸o˜es de Movimento I O eixo de rotac¸a˜o deve ter direc¸a˜o fixa perpendicular ao plano, ou seja paralela ao eixo z I Vetor velocidade angular: −→ω = ωkˆ I Componente z do momento angular interno: Lz = ICMω onde ICM e´ o momento de ine´rcia em relac¸a˜o ao eixo de rotac¸a˜o que passa pelo CM. I L = Lz kˆ e −→τ ext = τzext kˆ I logo, L = ICM −→ω Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Equac¸o˜es de Movimento I Derivando-se L = ICM −→ω temos que I −→τ ext = ICM−→α onde −→α e´ o vetor acelerac¸a˜o angular, que tem a mesma direc¸a˜o que o eixo z. I Exerc´ıcios: 1. Uma motocicleta acelera de 0 a v metros por segundo em t segundos. Qual o torque me´dio exercido sobre a roda dianteira? Dados: massa da roda M , raio da roda R , momento de ine´rcia da roda: calcule! e justifique a sua aproximac¸a˜o! Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Ine´rcia Movimento Plano de um Corpo R´ıgido Refereˆncias I Livro texto, cap´ıtulo 12 (p. 254 - 259). I Exerc´ıcios pag. 284 no 3 a 5 Rafael,Suzana F´ISICA CLA´SSICA Momento de Inércia Movimento Plano de um Corpo Rígido
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