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HSN002 – Mecânica dos Fluidos Faculdade de Engenharia Profª Maria Helena Rodrigues Gomes Universidade Federal de Juiz de Fora 63 Os pontos 1 e 2 estão em contato com atmosfera, logo Pa=P2. Substituindo na equação (5.3) tem-se o conhecido teorema de Torricelli: gh2Vt (5.4) Cada partícula tem ao atravessar a seção contraída a velocidade idêntica a da queda livre, desde a superfície livre do reservatório até o plano de referencia passando pelo centro do orifício (Azevedo Neto, 1993). A velocidade Vt é a velocidade teórica, ou seja, são desconsideradas as perdas de carga existentes. A velocidade real V2 é menor que Vt, daí a necessidade de se fazer uma correção no valor da velocidade através do coeficiente de redução da velocidade Cv: V V C 2v <1 (5.5) O valor médio de Cv é igual 0,985 (Tabela 5.2). Utilizando-se da equação da Conservação de Massas, 22VAAVQ (5.6) E substituindo as equações (5.1) e (5.3) na equação (5.4) e gh2CACQ vc (5.7) O produto CcCv da equação (5.7) é denominado de coeficiente de descarga Cd. A equação geral para pequenos orifícios é dada por: gh2ACQ d (5.8) Sendo A a área do orifício (m2); h a carga sobre o centro do orifício; Cd o coeficiente de descarga.
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