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G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s Teorema de Cauchy G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s q q qx x x esforços internos necessários ao equilíbrio 0≠t 0=t ( )Fixando um ponto material , o vetor tensão depende de (do corte)?x t x M G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s onde tensor tensão de cauchy=σ vimos que: xx yx zx xy yy zy xz yz zz σ τ τ τ σ τ τ τ σ ⎛ ⎞⎜ ⎟= ⎜ ⎟⎜ ⎟⎝ ⎠ σ ( ) ( ) 3 13 1 3 3, xx xx=t x n σ n Como depende de ? teorema de cauchy→t n ( )ou seja hipótese de cauchy→t = t x,n G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s θ xxσ xxσ yyσ yyσ xyτ xyτ G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s θ xxσ yyσxyτ l∆yt xt cosl θ∆ lsenθ∆ espessura: e cos = sen θ θ ⎛ ⎞⎜ ⎟⎝ ⎠n n G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s Equilíbrio: xF 0=∑ ( ) ( ) ( )cos 0x xx xyt e l e l lsen eσ θ τ θ∆ − ∆ − ∆ = cosx xx xyt senσ θ τ θ= + yF 0=∑ ( ) ( ) ( )cos 0y yy xyt e l e lsen l eσ θ τ θ∆ − ∆ − ∆ = cosy yy xyt senσ θ τ θ= + G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s cosx xx xy xy yyy t t sen σ τ θ τ σ θ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞⎛ ⎞=⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎜ ⎟⎝ ⎠⎝ ⎠⎝ ⎠ ou =t σn G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s Equilíbrio em r e :θ θ θ l∆ lsenθ∆ cosl θ∆ xyτ yyσ xxσ θ r rrσ rθτ G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s rF 0=∑ ( ) ( )( ) ( )( ) ( )( ) ( )( ) cos cos cos cos 0 rr xx xy yy xy e l e l sen l e sen e lsen lsen e σ σ θ θ τ θ θ σ θ θ τ θ θ ∆ − ∆ − ∆ − ∆ − ∆ = ( )2 2cos cosrr xx yy xysen senσ σ θ σ θ τ θ θ= + + G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s F 0θ =∑ ( ) ( )( ) ( )( ) ( )( ) ( )( ) cos cos cos cos 0 r xx xy xy yy e l sen e l l e sen lsen e e lsen θτ σ θ θ τ θ θ τ θ θ σ θ θ ∆ − ∆ − ∆ + ∆ − ∆ = ( ) ( )2 2cos cosr xx yy xysen senθτ σ σ θ θ τ θ θ= − + − G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s Considerando as identidades trigonométricas: sen2 2 cossenθ θ θ= 2 1 cos 2cos 2 θθ += 2 1 cos 2 2 sen θθ −= G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s Tem-se: cos 2 2 2 2 xx yy xx yy rr xysen σ σ σ σσ θ τ θ+ −= + + 2 cos 2 2 xx yy r xysenθ σ στ θ τ θ−= − + G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s Equações de transformação de tensão Note que: p/ =0 e rr xx r xyθθ σ σ τ τ⇒ = = p/ =90 e rr yy r xyθθ σ σ τ τ⇒ = = − G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s Atenção p/ a convenção dos sinais xyτ xyτ yyσ yyσ xxσ xxσ x y θ Face positiva Faces negativas Tensões positivas G A M M A – E N M – U n B G r u p o d e M e c â n i c a d o s M a t e r i a i s Ângulo positivo θ θ + x y n
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