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UNIVERSIDADE FEDERAL DA BAHIA INSTITUTO DE FÍSICA DEPARTAMENTO DE FÍSICA GERAL FIS122 – FÍSICA GERAL E EXPERIMENTAL II-E / LABORATÓRIO TURMA P14 DATA: 24/04/2006 EQUIPE: xxxx xxxx xxxx xxxx CORDAS VIBRANTES� INTRODUÇÃO Uma onda pode ser entendida como uma perturbação que se propaga em um meio. Existem vários tipos de ondas na natureza, como por exemplo, ondas mecânicas e eletromagnéticas. Uma das principais propriedades das ondas é transportar energia sem arrastar o material onde ele se propaga. Neste experimento, estudaremos as ondas estacionárias. Estas são ondas transversais que se propagam numa corda vibrante. Possuem grande amplitude de vibração e é uma manifestação de ressonância da corda em relação a uma força externa. O objetivo deste experimento é comprovar a equação de Lagrange para cordas vibrantes (dada por fn = (n/2L)(T/μ)1/2 ) por meio de testes experimentais. Para isto, devemos modificar as variáveis que afetam a formação de ondas estacionárias nas cordas, obtendo assim, a relação destas com a freqüência de vibração da onda. As variáveis e parâmetros são: freqüência de vibração das ondas estacionárias, o número de ventres (n), o comprimento da corda (L), a tensão na corda (T) e sua densidade linear (μ). TRATAMENTO DE DADOS Gráfico f x n Método dos mínimos quadrados Como a dependência deste gráfico é do tipo , podemos utilizar o método de mínimos quadrados para encontrar os coeficientes e . Sendo, Considerando y = f e x = n, podemos construir as seguintes tabelas auxiliares: xi yi xiyi x2 1 26 26 1 2 52 104 4 3 77 231 9 4 103 412 16 5 126 630 25 Σxi Σyi Σxiyi Σx2 15 384 1403 55 Substituindo os valores nas equações, temos: Método gráfico Gráfico f x L Método dos mínimos quadrados Essa pode ser dita uma equação afim, tipo . Possibilitando assim a determinação dos coeficientes através do método dos mínimos quadrados. Sendo y = logf e x = logL, podemos construir as seguintes tabelas auxiliares: yi xi xiyi x2 1,7160 2 3,4320 4 1,7634 1,9542 3,4460 3,8189 1,8129 1,9031 3,4501 3,6218 1,8692 1,8451 3,4489 3,4044 1,9445 1,7782 3,4577 3,1620 Σyi Σxi Σxiyi Σx2 9,1060 9,4806 17,2347 18,0071 Temos então que: Método gráfico Gráfico f x τ Método dos mínimos quadrados Essa pode ser dita uma equação afim, tipo . Possibilitando assim a determinação dos coeficientes através do método dos mínimos quadrados. Sendo y = logf e x = logτ, podemos construir as seguintes tabelas auxiliares: yi xi xiyi x2 1,7160 1,6304 2,7978 2,6582 1,7559 1,7218 3,0233 2,9646 1,7924 1,7973 3,2215 3,2303 1,8195 1,8615 3,3870 3,4652 1,8451 1,9175 3,5380 3,6768 Σyi Σxi Σxiyi Σx2 8,9289 8,9285 15,9675 15,9951 Temos então que: Método gráfico Gráfico f x μ Método dos mínimos quadrados Essa pode ser dita uma equação afim, tipo . Possibilitando assim a determinação dos coeficientes através do método dos mínimos quadrados. Sendo x = logf e y = logμ, podemos construir as seguintes tabelas auxiliares: yi xi xiyi x2 1,8451 -2,8072 -5,1796 7,8804 1,5798 -2,2948 -3,6253 5,2661 1,5563 -2,2073 -3,4352 4,8722 1,4914 -2,1041 -3,1381 4,4272 1,4314 -1,9996 -2,8622 3,9984 Σxi Σyi Σxiyi Σx2 7,9040 -11,4130 -18,2404 26,4443 Temos então que: Método Gráfico Determinação de m A partir dos coeficientes e das relações encontrados no tratamento de dados, pode-se chegar a 4 relações que determinam o valor de m. Calculamos os valores das 4 utilizando pontos da folha de dados e consideramos m como sendo uma média desses valores, assim asseguramos uma maior precisão a m. Valores esperados A partir da equação de Lagrange, podemos deduzir os valores esperados para os coeficientes calculados acima: Comparando com , temos: �� EMBED Equation.3 � RESPOSTAS DA FOLHA DE QUESTÕES As ondas estacionárias foram geradas no experimento a partir de uma corrente elétrica alternada de freqüência variável, que foi produzida pelo gerador de audiofreqüência. Quando a freqüência dessas oscilações se igualou com a do eletroímã do auto-falante, o sistema apresentou um modo normal de vibração, formando ondas estacionárias que foram transmitidas às cordas vibrantes por meio da haste presa ao diafragma do auto falante. Sim, pois analisando o sistema como um todo quando as ondas estacionárias estão sendo geradas, podemos observar que a extremidade presa ao auto falante é um nó da onda e portanto, estacionário. Responderemos essa pergunta baseado na expressão de Lagrange: Fixando μ,L e n constantes e variando a tensão τ, variamos conseqüentemente a frequência. Fixando n, τ e μ constantes e variando o comprimento L iremos variar a freqüência. Mantendo L e τ constantes, encontramos as seguintes relações: Considerando v = volume e d = densidade volumétrica As = área de secção, tal que . Mantendo o mesmo material e o mesmo diâmetro, estaremos mantendo também a densidade linear. . Com n = 1 teremos e Fazendo e temos: 5. A formula da velocidade retirada da equação de Lagrange é . Com isso, na expressão que encontramos a velocidade será apenas No segundo conjunto de medidas , para qualquer que seja L a velocidade não varia, sendo . 6. Quando um pulso é lançado em um fio com densidades diferentes, o esperado é que o pulso viaje pelo fio fino e, ao encontrar o fio grosso, será refletido com a mesma velocidade e, refratado para o fio mais grosso com velocidade inferior, pois pela expressão , a medida que se aumenta a densidade linear, a velocidade diminui. Um exemplo deste fenômeno na natureza é quando a luz solar penetra na água e avança com uma velocidade maior do que anteriormente. CONCLUSÃO Foi comprovado que os harmônicos são realmente múltiplos do harmônico fundamental. A freqüência de oscilação é inversamente proporcional ao tamanho da corda, é diretamente proporcional à tração da corda e inversamente proporcional à densidade linear da corda. Chegamos a estas conclusões através do método gráfico dos mínimos quadrados. Em todos os gráficos, os coeficientes encontrados foram bem próximos do esperado. Algumas fontes prováveis de erro foram: sintonia do freqüencímetro, visualização perfeita do harmônico ideal; precisão do freqüencímetro que só continha dois algarismos significativos e perdas de energia por atrito com o ar. _1208013437.unknown _1208014256.unknown _1208014694.unknown _1208016103.unknown _1208016641.unknown _1208016913.unknown _1208017354.unknown _1208017094.unknown _1208016648.unknown _1208016518.unknown _1208014815.unknown _1208014885.unknown _1208014754.unknown _1208014570.unknown _1208014631.unknown _1208014455.unknown _1208014468.unknown _1208014370.unknown _1208013944.unknown _1208014092.unknown _1208014110.unknown _1208014031.unknown _1208013744.unknown _1208013757.unknown _1208013665.unknown _1207978213.unknown _1207979465.unknown _1207979486.unknown _1207982123.unknown _1207982164.unknown _1207989790.unknown _1207982149.unknown _1207982062.unknown _1207979480.unknown _1207978626.unknown _1207979397.unknown _1207978625.unknown _1207291126.unknown _1207903323.unknown _1207903679.unknown _1207903775.unknown_1207903487.unknown _1207902898.unknown _1207902912.unknown _1207902838.unknown _1190816162.unknown _1190817155.unknown _1191351018.unknown _1207290840.unknown _1190817339.unknown _1191346776.unknown _1190816257.unknown _1190817118.unknown _1190816205.unknown _1190815186.unknown _1190816150.unknown _1190814538.unknown
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