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ÓTICA Oscilações Introdução à disciplina Prof. : Patrícia Façanha Email: patriciafacanha.nassau@gmail.com Curso: Ótica e Movimentos Ondulatórios Bibliografia : - Fundamentos da Física volume 2 e 4. Autores: Halliday – Resnick - Física 2 e 4: Movimento ondulatório e Termodinâmica / ótica e fisica moderna Autor: Serway - Física Autor: Tipler Introdução à disciplina CALENDÁRIO PRIMEIRA AVALIAÇÃO – 08 à 14 de Abril SEGUNDA AVALIAÇÃO - 01 à 05 de Junho (ASSUNTO TODO!) SEGUNDA CHAMADA – 10 à 16 de Junho (ASSUNTO TODO!) AVALIAÇÃO FINAL –18,19,22,25 e 26 de Junho (ASSUNTO TODO!) ATIVIDADES - LISTA DE EXERCÍCIOS; - LISTAS DEVEM SER FEITAS; -TEREMOS AULAS AOS SÁBADO DE REPOSIÇÃO OU EXTRAS, QUANDO ACHAR NECESSÁRIO; Introdução à disciplina UNIDADE I OSCILAÇÕES ONDAS (Tipos de Ondas, Principio da Superposição, Interferência, Ondas Estacionárias e Ressonância) ONDAS SONORAS E EFEITO DOPPLER ONDAS ELETROMAGNÉTICAS UNIDADE II ÓTICA (Imagens de espelhos planos e esféricos ; Interferência, Difração e coerência) FISICA MODERNA (Noções de Relatividade e Mecânica Quântica) Oscilações Oscilações – movimentos que se repetem. Exemplos: -Barco ancorado que flutua subindo e descendo com as ondas; Oscilações Oscilações – movimentos que se repetem. Exemplos: -Vaivém dos pistões nos motores dos carros; Oscilações Oscilações – movimentos que se repetem. Exemplos: -Cordas de um violão; -Diafragmas de telefone; Oscilações Exemplos: -Moléculas de ar que transmitem a sensação do som ; Oscilações Exemplos: -Oscilações dos átomos em um sólido que transmitem a sensação de temperatura; Oscilações Exemplos: -Oscilações dos elétrons nas antenas de rádio e de transmissores de TV que transmitem informações. Oscilações Mundo Real As oscilações são normalmente amortecidas, ou seja, o movimento vai diminuindo gradualmente até parar- ocorrendo a transferência de energia mecânica em energia térmica devido ao atrito. Como não podemos eliminar totalmente a perda de energia mecânica, podemos restabelecer a energia a partir de alguma fonte. Movimento Harmônico Simples (M.H.S) Movimento periódico ou movimento harmônico – movimento que se repete a intervalos regulares (movimento oscilatório). Propriedades importantes do movimento oscilatório. Frequência - número de oscilações completadas a cada segundo (unidade Hertz Hz). 1 hertz = 1 Hz = 1 oscilação por segundo= 1 s-1 Período - o período do movimento é o tempo necessário para um oscilação completa (ou ciclo). Movimento Harmônico Simples A equação de deslocamento x da partícula num Movimento Periódico ou movimento Harmônico é dada por: Movimento Harmônico Simples (MHS) Onde xm , ω e φ são constantes. xm→ é a amplitude do movimento, ou seja a intensidade do deslocamento máximo da partícula em qualquer sentido do eixo x. Lembrando: a função cosseno varia entre os limites ± 1. Assim, o deslocamento x(t) varia entre os limites ± xm . Movimento Harmônico Simples xm -xm x t Gráfico de uma função cosseno Movimento Harmônico Simples (ωt+φ)→ é a fase do movimento, que é variável no tempo. φ → é a constante de fase, ou ângulo de fase. Depende do deslocamento e da velocidade da partícula no tempo t=0. ω→ é a frequência angular do movimento. O deslocamento x(t) deve retornar ao seu valor inicial após um período T do movimento, ou seja x(t) é igual a x(t+T) para todo t. Movimento Harmônico Simples xm -xm x t T Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples – quando um corpo oscila periodicamente em torno de uma posição de equilíbrio em uma determinada trajetória. Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples Observe que: - Quando a intensidade do deslocamento é máxima (x(t)=xm), a intensidade da velocidade é mínima (v(t)=0). - Quando a intensidade do deslocamento é mínima (x(t)=0), a intensidade da velocidade é máxima (v(t)=ωxm)). D E S LO C A M E N T O V E LO C ID A D E + xm + xm + ωxm - ωxm Movimento Harmônico Simples Observe que: - Quando a intensidade do deslocamento é máxima (x(t)=xm), a intensidade da velocidade é mínima (v(t)=0). - Quando a intensidade do deslocamento é mínima (x(t)=0), a intensidade da velocidade é máxima (v(t)=ωxm)). Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples No MHS, a aceleração é proporcional ao deslocamento mas com sinal contrário, e as duas grandezas estão relacionadas pelo quadrado da frequência angular. Observe que: Quando a intensidade do deslocamento possui valor positivo máximo, a aceleração possui o seu valor negativo máximo. Movimento Harmônico Simples Lei de Hooke Movimento Harmônico Simples Podemos dizer também que: Movimento Harmônico Simples é o movimento executado por uma partícula de massa m sujeita a uma força que é proporcional ao deslocamento da partícula, mas com sinal contrário. Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples b) A distância máxima que o bloco teve foi de 0,11m. A amplitude de oscilação é a distância máxima que a partícula percorre do ponto de equilíbrio. 0 11 cm Movimento Harmônico Simples Podemos ver que a velocidade é máxima sempre que x=0. Movimento Harmônico Simples Observe que a intensidade do deslocamento e a aceleração são máximas nos mesmos instantes. Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples ENERGIA DO MOVIMENTO HARMÔNICO SIMPLES Lembrando: Num oscilador linear a energia se transfere para lá e para cá entre energia cinética e potencial. A energia mecânica ( soma da energia cinética e potencial) permanece constante. No nosso caso temos: → A energia potencial de oscilador linear (figura) está inteiramente associado à mola. Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples A energia mecânica de um oscilador linear é constante e independente do tempo. A figura mostra o a energia cinética e potencial em função do tempo. Lembrando que a energia cinética é dada por uma função sen2 θ. E a energia potencial é dada por uma função cos2 θ. Lembrando, a função seno é dada pelo seguinte gráfico: A função sen2 θ possui o seguinte gráfico: Fonte:http://www.feiradeci encias.com.br/sala14/14_ T03.asp Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples UM OSCILADOR HARMÔNICO SIMPLES ANGULAR A figura ao lado mostra um pêndulo de torção, e o que se torce é o fio. Podemos dizer que se trata de uma versão angular de um oscilador harmônico simples, onde o elemento de flexibilidade ou elasticidade está associado à torção de um fio de suspensão em vez do alongamento e da compressão de uma mola. Movimento Harmônico Simples Dependedo comprimento, do diâmetro e do material do fio de suspensão. Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples (Período para um pêndulo de torção) Movimento Harmônico Simples PÊNDULOS Pêndulo Simples – é formado por uma partícula de massa m pendurada em uma extremidade de um fio inextensível e de massa desprezível de comprimento L que está preso na outra extremidade. Movimento Harmônico Simples Braço da alavanca Movimento Harmônico Simples Aceleração angular em torno do ponto de articulação Inércia á rotação do pêndulo em torno do ponto de articulação Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples é equivalente angular da equação Movimento Harmônico Simples raio (Período para um pêndulo simples com pequena amplitude) Movimento Harmônico Simples Pêndulo Físico- pêndulo real Neste caso, a força gravitacional atua no centro de massa que fica a uma distância h do ponto de articulação. Assim, Fica Movimento Harmônico Simples Movimento Harmônico Simples MOVIMENTO HARMÔNICO SIMPLES E MOVIMENTO CIRCULAR UNIFORME. Através das observações de Galileu sobre o movimento dos astro concluiu-se: “O movimento harmônico simples é a projeção do movimento circular uniforme sobre o diâmetro do circulo no qual ocorre o movimento circular, ou seja o MHS é o MCU visto de lado” Vamos provar Suponha uma partícula de referência P’ se movendo em um movimento circular com velocidade angular constante ω em um círculo de referência, como mostra a figura. O raio xm do círculo é o módulo do vetor posição da partícula. Em um instante qualquer t, a posição angular da partícula é ωt + φ, onde φ é a sua posição angular em t=0. A projeção da partícula P’ sobre o eixo x é o ponto P, que vamos considerar uma segunda partícula. A projeção do vetor posição da partícula P’ sobre o eixo x fornece a localização x(t) de P. x(t)=xm cos(ωt+φ) que é a equação do movimento de um MHS. (C.Q.P.) Se a partícula de referência P’ se move em movimento circular uniforme, a partícula P que é a sua projeção se desloca em um movimento harmônico simples ao longo do diâmetro do circulo. A figura ao lado mostra a a velocidade da partícula de referência (v=ωr), a intensidade do vetor velocidade é ωxm e sua projeção sobre o eixo x é: v(t)=- ω xm sen(ωt+φ) que é a equação da velocidade de um MHS. (C.Q.P.) O sinal negativo aparece porque a componente de velocidade de P (figura) está dirigida para a esquerda (sentido negativo de x). A figura ao lado mostra a aceleração radial da partícula de referência. ar = ω 2 r A intensidade do vetor aceleração radial é ω2xm e sua projeção sobre o eixo x é: a(t)= - ω2 xm cos(ωt+φ) que é a equação da aceleração de um MHS. (C.Q.P.) MOVIMENTO HARMONICO SIMPLES AMORTECIDO Um movimento oscilador é amortecido quando o seu movimento é reduzido por uma força externa, como na figura ao lado. Neste caso, o bloco de massa m oscila verticalmente preso a uma mola com constante de mola k. Uma haste, partindo do bloco, se estende até uma pá (ambas supostamente sem massa) que está submersa em um líquido. Quando a pá se move para cima para baixo, o líquido exerce uma força de arrastro inibidora sobre ela, e consequentemente sobre o sistema oscilante todo. O que ocorre com a energia? Com o tempo, a energia mecânica do sistema diminui, a medida que a energia se transfere do sistema para a energia térmica do líquido e da pá. A força da mola sobre o bloco é Fs= -kx. Vamos supor que a força gravitacional sobre o bloco é desprezível quando comparada com Fs e Fd. Pela segunda lei de Newton: Ʃ F = ma -bv – kx=ma Como v=dx/dt e a=d2x/dt2 temos: ma+bv+kx=0 → m(d2x/dt2 ) + b(dx/dt) +kx=0 m(d2x/dt2 ) + b(dx/dt) +kx=0 A solução desta equação é dada por : x(t)= x me -bt/2mcos (ω’t +φ) e
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